Блазиуса закон сопротивлени

Для турбу.пентного режима течения в трубе имеется экспериментальная зависимость коэффициента сопротивления трения от условий движения (закон сопротивления Блазиуса) [c.330]

В результате обработки опытов, выполненных при числах Re p < Re < 5-10, Блазиус предложил степенной закон сопротивления в виде [c.278]

Для труб с малой шероховатостью опытные точки в некотором интервале значений числа Рейнольдса располагаются вдоль второй наклонной прямой II, известной под названием прямой Блазиуса для гладких труб отклонение от этой прямой наступает тем раньше, чем больше шероховатость стенок. При этом коэффициент Я тоже стремится к некоторому определенному пределу, разному для труб различной шероховатости, и затем, при дальнейшем увеличении числа Рейнольдса, также сохраняет свое значение постоянным. Это так называемая область вполне шероховатых труб , отвечающая квадратичному закону сопротивлений. [c.139]

В частном случае при турбулентном режиме в области гидравлически гладких труб (закон сопротивления Блазиуса) последнее выражение принимает вид [c.251]

Формула (7.114) составляет содержание закона сопротивления Блазиуса. Позднее были проведены опыты по определению коэффициента сопротивления при больших числах Рейнольдса Re > 10 , которые показали, что формула (7.114) дает в этих условиях заниженные результаты. [c.147]

Исследования показали, что закон сопротивления при движении жидких металлов в гладких трубах остается таким же, как и для неметаллических жидкостей. Установлено [9], что закон сопротивления Блазиуса (7.114), полученный на основании опытов с неметаллическими жидкостями, оказался справедливым и для жидких металлов. [c.197]

Формула (24,23) составляет содержание закона Блазиуса для сопротивления продольно обтекаемой пластины при ламинарном движении жидкости Этот закон справедлив для чисел Рейнольдса [c.265]

Для турбулентного течения в гидравлически гладких трубах, когда справедлив закон сопротивления Блазиуса (49.6), имеем [c.201]

Ответ. Др составляет 7% при ламинарном режиме и 12,4% при турбулентном режиме в области применимости закона сопротивления Блазиуса. [c.93]

Предположим, что Р < 10= и соблюдается закон сопротивления Блазиуса. Тогда по обобщенной формуле Лейбензона [c.181]

Формула (6.77) отражает закон сопротивления Блазиуса для продольно обтекаемой пластины. Этот закон справедлив только для ламинарного режима течения в пограничном, т. е. при [c.179]

Отсюда сразу следует, что закону сопротивления Блазиуса (107), в котором т принято равным /4, соответствует закон одной седьмой для профиля скоростей. [c.586]

Формула (УП-28) составляет содержание закона Блазиуса для сопротивления продольно обтекаемой пластины, когда течение в пограничном слое на ее поверхности является ламинарным. Этот закон справедлив для чисел Рейнольдса [c.135]

Прандтль показал, что между законом сопротивления Блазиуса (VII-110) и распределением скоростей (VII-111) существует внутренняя связь. Этот очень важный факт используется при теоретическом изучении турбулентного течения. Кроме того, упомянутая связь позволяет использовать экспериментальные данные о сопротивлении движению турбулентного потока в трубе, при определении сопротивления продольно обтекаемой пластины с турбулентным пограничным слоем. Используя закон сопротивления Блазиуса (VII-110), можно получить закон степени 1/7 для распределения скоростей [88j [c.170]

Следовательно, закон степени 1/7 для распределения скорости, с одной стороны, был получен экспериментально (УП-111)для определенного значения числа Рейнольдса (Не == 110-10 ), с другой стороны — закон степени 1/7 получен путем некоторых преобразований (теоретически) из закона Блазиуса. Это обстоятельство подтверждает существование внутренней связи между законом степени 1/7 для распределения скоростей и законом сопротивления Блазиуса. Перепишем (У11-112) с учетом обозначений к формуле (УП-82) [c.170]

Установлено, что закон сопротивления Блазиуса (УП-ПО) можно распространить на течение с большими числами Рейнольдса (Не > > 10 ), если заменить в нем показатель степени 1/4 на 1/5 или 1/6. Соответственно в формуле (УП-113) показатель 1/7 заменяют на 1/8 или 1/9 и т. д. [88] величина С [п) изменяется следующим образом [c.170]

Этот закон сопротивления находится в тесной внутренней связи с законом сопротивления Блазиуса [уравнение (66)]. Если пограничный слой около переднего ребра пластинки ламинарный и только потом делается турбулентным, то для коэффициента с/ при условии, что критическое число К равно 500 000, получается формула [c.265]

Работа Блазиуса не только подвела итог экспериментальным результатам, но и дала в свое время толчок развитию теории турбулентного движения. Первые теории турбулентности, относящиеся к 1920—1921 гг., имели полуэмпирический характер II базировались главным образом на формуле Блазиуса. Основным объектом этих теорий был вопрос о распределения скоростей по сечению трубы. Зная закон сопротивления и приняв дополнительно некоторые гипотезы, можно, оказывается, вывести закон распределения скоростей но сечению ). [c.490]

При турбулентном режиме для гидравлически гладких труб (закон сопротивления Блазиуса) [c.200]

Ламинарный Турбулентный, область гидравлически гладких труб (формула Блазиуса) Турбулентный, автомодельная область, вполне шероховатые трубы (квадратичный закон сопротивления) Турбулентный, область смешанного трения [c.201]

В случае турбулентного пограничного слоя на гладкой плоской пластине коэффициент трения зависит только от числа Рейнольдса Reg. В [Л. 46] показано, что между известным законом сопротивления Г. Блазиуса прц турбулентном движении жидкостей в трубах и законом трения на пластине с распределением скорости в пограничном слое, описываемым степенным законом с показате-370 [c.370]

Нетрудно видеть, что профилю (6.64), где О 2 i , отвечает закон сопротивления вида (6.63), где m = 2ai/(m-f 1), а С просто выражается через С и п. Наиболее известным степенным законом сопротивления является эмпирический закон Блазиуса (1913) [c.272]

Блазиуса закон сопротивления 223, 265 Бойля-Мариотта закон 19 Борда насадок 117 Бьеркнеса теорема 492 [c.565]

Эти особенности коэффициента сопротивления в турбулентной области можно объяснить следующим образом. Сперва при невысоких числах R (но, напомним, ббльших 3000) толщина ламинарного пристенного подслоя оказывается больше, чем выступы шероховатости. В этой зоне закон сопротивления совпадает с прямой Блазиуса (49.6) для гладких труб. Эту зону называют зоной гладкого трения. [c.182]

Теперь следует заменить универсальную координату 11 естественной безразмерной координатой Т]т = //6т, где От — толщина турбулентного пограничного слоя для этого необходимо использовать экспериментальные значения трения на стенке Тс. Используем закон сопротивления Блазиуса для труб =0,3164Ре- 5, который применительно к пограничному слою на плоской поверхности имеет вид (см. 52) [c.372]

Поперечное магнитное поле оказывает сильное влияние на турбулентное течение в шероховатых трубах. При течении в плоских каналах с отношением сторон рЗ>1 в присутствии поперечного магнитного поля эффективная высота шероховатости стенок увеличивается стенка, которая в отсутствие магнитного поля является гидравлически гладкой, становится при наложении достаточно сильного поля шероховатой (см. рис. 3.12). Это следует учитывать при расчете коэффициента сопротивления гладких труб по интерполяционной формуле (3.14), где для лучшего соответствия с опытом при больших Re и На в качестве предельной зависимости следует брать не кривую Никурад-36 — Блазиуса, а соответствующий закон сопротивления для шероховатой трубы. [c.76]

Наряду с выведенными полуэмнирическими соотношениями — логарифмическим профилем скоростей и логарифмическим законом сопротивления — большую роль до сих пор продолжают играть чисто эмпирические степенные соотношения. К числу последних относится только что упомянутая формула Блазиуса (107), которая представляет частный случай общего степенного закона сопротивления [c.584]

Для труб с большой относительной шероховатостью е (шероховатость стенок выступает из вязкого подслоя) % при увеличении Ке постепенно возрастает и достигает постоянного значения. Для труб с малой шероховатостью опытные точки в некотором интервале значений Ке располагаются вдоль наклонной прямой 3, называемой прямой Блазиуса для гладких труб . Отклонение от этой прямой наступает тем раньше, чем больше шероховатость стенок. При этом коэффициент Я стремится к некоторому определенному пределу, зависящему от шероховатости труб. При дальнейшем увеличении Ке коэффициент Я=сопз1. Это так называемая область вполне шероховатых труб , отвечающая квадратичному закону сопротивлений (так как в этой зоне Я= соп81, из формулы (66) следует, что потери напора пропорциональны квадрату средней скорости). [c.102]

Формула (6.59) практически совпадает с классическим законом сопротивления Прандтля—Никурадзе, общий вид которого был найден Прандтлем из совсем других соображений, а числовые коэффициенты (почти не отличающиеся от входящих в (6.59)) были определены Никурадзе по данным измерений. Поскольку величины X и Rei) просто подсчитываются по легко измеримым значениям перепада давления Aip = 4lxolD на участке трубы длины I и расхода жидкости Q= (nDV4)t/ p. то неудивительно, что имеется очень много эмпирических данных о зависимости % от Re . Как показал Никурадзе (1932), все эти данные хорошо согласуются с формулой (6.59) (см. рис. 6.10, где наряду с кривой, отвечающей уравнению (6.59), нанесена также зависимость = 64/ReD, в силу (1.26) отвечающая ламинарному течению в трубе, и эмпирический закон сопротивления Блазиуса (6.63 ), о котором будет сказано ниже). [c.268]

Тогда, если две трубы имеют одинаковый определенный таким способом параметр, значения А для всех чисел Рейнольдса укладываются на одну кривую для обеих труб. Следовательно, при таком представлении закон сопротивления вполне определяется семейством кривых с 0ДНИ1 параметром, нижней границей которого служит кривая Блазиуса (2) или кри ая Лиза (3) для гладких труб. [c.53]

Численный множитель, переводящий пропорциональность в равенство, согласно точному решению Г. Блазиуса [ ], равен 1,328 следовательно, закон сопротивления для пластины, обтекаемой в продольном направлении, -яыражается при ламинарном течении формулой [c.39]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...