Закон сопротивления Блазиуса для труб

В самом деле, поскольку при выводе закона (21.11) использован закон сопротивления Блазиуса для труб, верхним пределом его применимости является С/ооб/v < 10 этому числу Рейнольдса соответствует, согласно формуле (21.8), число /ooi/v < 6-10 или, круглым счетом, Re < Нижним пределом является число Рейнольдса Rez = 5 -10 , так как при Rei < 5 -10 течение около пластины целиком ламинарно. [c.574]

Для турбу.пентного режима течения в трубе имеется экспериментальная зависимость коэффициента сопротивления трения от условий движения (закон сопротивления Блазиуса) [c.330]

Исследования показали, что закон сопротивления при движении жидких металлов в гладких трубах остается таким же, как и для неметаллических жидкостей. Установлено [9], что закон сопротивления Блазиуса (7.114), полученный на основании опытов с неметаллическими жидкостями, оказался справедливым и для жидких металлов. [c.197]

Для турбулентного течения в гидравлически гладких трубах, когда справедлив закон сопротивления Блазиуса (49.6), имеем [c.201]

Прандтль показал, что между законом сопротивления Блазиуса (VII-110) и распределением скоростей (VII-111) существует внутренняя связь. Этот очень важный факт используется при теоретическом изучении турбулентного течения. Кроме того, упомянутая связь позволяет использовать экспериментальные данные о сопротивлении движению турбулентного потока в трубе, при определении сопротивления продольно обтекаемой пластины с турбулентным пограничным слоем. Используя закон сопротивления Блазиуса (VII-110), можно получить закон степени 1/7 для распределения скоростей [88j [c.170]

При турбулентном режиме для гидравлически гладких труб (закон сопротивления Блазиуса) [c.200]

Для труб с малой шероховатостью опытные точки в некотором интервале значений числа Рейнольдса располагаются вдоль второй наклонной прямой II, известной под названием прямой Блазиуса для гладких труб отклонение от этой прямой наступает тем раньше, чем больше шероховатость стенок. При этом коэффициент Я тоже стремится к некоторому определенному пределу, разному для труб различной шероховатости, и затем, при дальнейшем увеличении числа Рейнольдса, также сохраняет свое значение постоянным. Это так называемая область вполне шероховатых труб , отвечающая квадратичному закону сопротивлений. [c.139]

В 1911 г. Г. Блазиус [ ] впервые критически рассмотрел накопившийся к тому времени обширный экспериментальный материал и обработал его с учетом закона подобия Рейнольдса. Для коэффициента сопротивления в гладких трубах с круглым поперечным сечением он получил следующую эмпирическую формулу [c.537]

Рис. 20.1. Закон сопротивления для течения в гладкой трубе. Кривая (1) — при ламинарном течении, 4)ормула <5.11), по Хагену—Пуазейлю. Кривая (2)—при турбулентном течении, формула (20.5), по Блазиусу [5]. Кривая (з) — при турбулентном течении, формула (20.30), по Прандтлю [ ]

Рис. 20.9. Универсальный закон сопротивления для гладкой трубы. Кривая 1) соответствует закону Прандтля (20.30), кривая 2) — закону Блазиуса (20.5).

Несмотря на то, что гидравликой уже давно был накоплен огромный опытный материал, характеризующий сопротивление различного рода шероховатых поверхностей, его научное обобщение стало возможным лишь в последнее время на основе теории подобия и теории турбулентности. Введение числа Рейнольдса в качестве параметра при обработке экспериментальных данных позволило установить, что шероховатость стенок влияет на характер движения жидкости по-разному, в зависимости от величины числа Рейнольдса. Оказывается, что трубы, которые при малых значениях числа Рейнольдса следуют закону Блазиуса и, следовательно, могут быть рассматриваемы как технически гладкие, при увеличении числа Рейнольдса обнаруживают все возрастающие отклонения от этого закона, характерные для шероховато- [c.510]

Теперь следует заменить универсальную координату 11 естественной безразмерной координатой Т]т = //6т, где От — толщина турбулентного пограничного слоя для этого необходимо использовать экспериментальные значения трения на стенке Тс. Используем закон сопротивления Блазиуса для труб =0,3164Ре- 5, который применительно к пограничному слою на плоской поверхности имеет вид (см. 52) [c.372]

Эти особенности коэффициента сопротивления в турбулентной области можно объяснить следующим образом. Сперва при невысоких числах R (но, напомним, ббльших 3000) толщина ламинарного пристенного подслоя оказывается больше, чем выступы шероховатости. В этой зоне закон сопротивления совпадает с прямой Блазиуса (49.6) для гладких труб. Эту зону называют зоной гладкого трения. [c.182]

Поперечное магнитное поле оказывает сильное влияние на турбулентное течение в шероховатых трубах. При течении в плоских каналах с отношением сторон рЗ>1 в присутствии поперечного магнитного поля эффективная высота шероховатости стенок увеличивается стенка, которая в отсутствие магнитного поля является гидравлически гладкой, становится при наложении достаточно сильного поля шероховатой (см. рис. 3.12). Это следует учитывать при расчете коэффициента сопротивления гладких труб по интерполяционной формуле (3.14), где для лучшего соответствия с опытом при больших Re и На в качестве предельной зависимости следует брать не кривую Никурад-36 — Блазиуса, а соответствующий закон сопротивления для шероховатой трубы. [c.76]

То обстоятельство, что коэффициенты сопротивления для труб разных диаметров, для разных жидкостей и скоростей течения оказывались одинаковыми, как только совпадали числа Рейнольдса и что все эти коэффициенты, будучи построенными в функции числа Рейнольдса, расположились на одной кривой, явилось блестящим подтверждением правильности закона подобия Рейнольдса. Численные значения определенные по формуле Бла-зиуса, значительно больше (как это и должно быть при турбулентном движении) значений X при тех же числах Рейнольдса, определяемых формулой Пуазейля для ламинарного движения. Коэффициент сопротивления К в формуле Блазиуса с возрастанием числа Рейнольдса убывает, однако, значительно медленнее, чем при ламинарном течении. Б системе координат, где по осям отложены соответственно lg В и 1дХ, формула Блазиуса графически изобразится прямой линией. Зависимость X от В в этой системе координат представлена на фиг. 192. [c.489]

Для труб с большой относительной шероховатостью е (шероховатость стенок выступает из вязкого подслоя) % при увеличении Ке постепенно возрастает и достигает постоянного значения. Для труб с малой шероховатостью опытные точки в некотором интервале значений Ке располагаются вдоль наклонной прямой 3, называемой прямой Блазиуса для гладких труб . Отклонение от этой прямой наступает тем раньше, чем больше шероховатость стенок. При этом коэффициент Я стремится к некоторому определенному пределу, зависящему от шероховатости труб. При дальнейшем увеличении Ке коэффициент Я=сопз1. Это так называемая область вполне шероховатых труб , отвечающая квадратичному закону сопротивлений (так как в этой зоне Я= соп81, из формулы (66) следует, что потери напора пропорциональны квадрату средней скорости). [c.102]

Формулы Блазиуса (2) и Лиза (3), вполне определяющие сопротивление для гладких труб до относительно больших значений числа Рейнольдса / , для труб с более или менее шероховатыми стенками уже не пригодны. Шероховатость стенок всегда увеличивает сопротивление турбулентного течения, кроме того, отдельные кривые X—/(/V) для различных шероховатостей не совпадают между собой. В этом случае закон подобия Рейнольдса не (меет места, так как для труб с одинаковым радиусом, но с различными шероховатостями, или с одинаковой шероховатостью, но с различными радиусами, не соблгодается условие геометрического подобия. [c.52]

Тогда, если две трубы имеют одинаковый определенный таким способом параметр, значения А для всех чисел Рейнольдса укладываются на одну кривую для обеих труб. Следовательно, при таком представлении закон сопротивления вполне определяется семейством кривых с 0ДНИ1 параметром, нижней границей которого служит кривая Блазиуса (2) или кри ая Лиза (3) для гладких труб. [c.53]

Измерения показывают, что для длинных пластинок сопротивление трения получается всегда несколько большим, чем это следует из приведенных формул. Поскольку эти отклонения представляют собою влияние очень больших чисел Рейнольдса, они аналогичны тем неоднократно уиоминав пимся отклонениям сопротивления при течении в трубах от закона Блазиуса, которые наблюдаются при больших числах Рейнольдса (см. конец № 5ii). В связи с этим Л. Шиллером и П. Германом ) было произведено определение сопротивления пластинок на основании экспериментальных данных для течений в трубах. Для местного коэфициента [c.155]

Решение Блазиуса соответствует ламинарному потоку вдоль пластинки и представляет собой действительный поток лишь при малых рейнольдсовых числах. Карман получил решение для турбулентного потока вдоль плоской оластинки, анализируя эмпирический закон Ьлазиуса для турбулентного потока в трубе он получил коэффициент сопротивления [c.86]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...