Равновесие капельной жидкости

РАВНОВЕСИЕ КАПЕЛЬНЫХ ЖИДКОСТЕЙ [c.28]

Например, рассматривая равновесие капельной жидкости и [c.31]

Равновесие капельной жидкости в поле земного тяготения [c.33]

Как уже отмечалось, гидростатикой называется раздел гидравлики, в котором изучаются законы равновесия капельных жидкостей. Когда жидкость находится в равновесии (в покое), в ней нет касательных напряжений, т. е. реальные жидкости, находящиеся [c.18]

В качестве еще одного примера рассмотрим относительное равновесие капельной жидкости в сосуде, вращающемся с постоянной угловой скоростью U) вокруг оси, составляющей с вертикалью угол а. [c.33]

Наука, рассматривающая законы движения и равновесия капельных жидкостей в естественных и искусственных руслах, сооружениях и машинах, носит название гидравлики. При изучении явлений гидравлики используют не только теоретические положения и выводы, но также и опытные данные. Теоретические выводы проверяют и дополняют экспериментальными исследованиями, решая одновременно вопрос их правильности и достоверности. [c.5]

РАВНОВЕСИЕ [КАПЕЛЬНОЙ ЖИДКОСТИ ВО ВРАЩАЮЩЕМСЯ СОСУДЕ [c.32]

РАВНОВЕСИЕ КАПЕЛЬНОЙ ЖИДКОСТИ [c.14]

Как отмечалось выше, газы относятся к сжимаемым жидкостям, и уравнения равновесия и движения газов отличаются от таковых для капельной жидкости лишь тем, что они должны учитывать сжимаемость газов. Поэтому полученные ранее дифференциальные уравнения равновесия являются общими для капельной жидкости и газов. [c.55]

В первой части курса излагается гидравлика — техническая механика жидкости — прикладная наука, изучающая законы равновесия и движения жидкости, а также способы применения этих законов к решению инженерных задач. Учитывая, что в горной практике приходится иметь дело как с капельными жидкостями (водой, маслами), так и газами (воздухом, метаном), в настоящем курсе при рассмотрении основных законов равновесия и движения жидкости будет указываться возможность применения этих законов, выведенных для капельных жидкостей, к газам. [c.3]

И позволяет определить значение давления в любой точке жидкости, находящейся в равновесии. Это уравнение справедливо для капельных жидкостей и для газов, причем для газов дополнительным условием равновесия является уравнение состояния (1.4). [c.18]

Гидравликой называется прикладная техническая наука, в которой изучаются законы равновесия и движения капельных жидкостей, а также методы применения этих законов в различных областях инженерной практики. [c.5]

Дифференциальные уравнения равновесия (1.20) и (1.22), как указывалось в 2, имеют общий характер и могут быть использованы при расчете сжимаемой жидкости или газа. В отличие от несжимаемой (капельной) жидкости плотность газа есть величина переменная, зависящая от состояния газа. [c.59]

Уравнения (1.20) и (1.63) показывают, что в поле силы тяжести изменение давления будет, так же как и в капельной жидкости, определяться только изменением расстояния от плоскости сравнения до рассматриваемой точки. Характер же этого изменения будет корректироваться в зависимости от закона изменения внутреннего состояния газа. В соответствии с этим рассмотрим равновесие газа для однородной атмосферы и при изотермическом изменении газового состояния. [c.59]

Капельные жидкости имеют сравнительно стабильную решетчатую структуру, в пределах которой молекулы колеблются относительно положений равновесия. Под действием касательных напряжений слои жидкости скользят относительно друг друга и колеблющиеся частицы могут переходить в новые положения равновесия. Усиление молекулярных колебаний при повышении температуры ослабляет жесткость связей, облегчая смеш,ение частиц, что приводит к увеличению текучести и уменьшению вязкости. [c.12]

Жидкостью называют вещество, находящееся в таком агрегатном состоянии, которое сочетает в себе черты твердого состояния (весьма малая сжимаемость) и газообразного (текучесть). Законы равновесия и движения капельных жидкостей в известных пределах можно применять и к газам. [c.5]

Обратно, в капельной жидкости или в газе при постоянной температуре равновесие возможно лишь в том случае, когда [c.271]

Плотность р может изменяться вместе с z. Можно даже допустить, что она изменяется прерывно, как это имеет место при равновесии нескольких (несмешивающихся) капельных жидкостей, расположенных друг над другом. [c.272]

Принцип их действия основан на законе Паскаля, по которому всякое изменение давления в какой-либо точке покоящейся капельной жидкости, не нарушающее ее равновесия, передается в другие точки без изменения. Следовательно, если к поршню 2 площадью закрытого цилиндра, заполненного жидкостью, приложим через ручку 3 силу Р , эта сила уравновесится силой давления р — жидкости на этот поршень. Давление [c.8]

Неоднородные жидкости. Жидкости типа солевых растворов переменной концентрации или однородные капельные жидкости с переменной температурой встречаются в эстуариях, озерах и водохранилищах и используются в промышленных процессах. Часто они бывают расслоенными (стратифицированными) таким образом, что к каждому слою оказывается возможным применять уравнения для однородных капельных жидкостей. Рассматривая жидкую среду переменной плотности, мы можем заключить, что ее равновесие невозможно, если только объемный вес не остается постоянным в пределах каждого горизонтального слоя. Кроме того, равновесие [c.41]

Законы равновесия и движения капельных жидкостей, а также применение этих законов в практике являются предметом науки, носящей название гидравлика. [c.4]

В гидравлике рассматриваются равновесие и движение капельных жидкостей. [c.11]

Гидравликой называется прикладная наука, изучающая законы равновесия (гидростатика) и движения гидродинамика) капельных жидкостей. Наука о кинематическом и силовом взаимодействиях жидкости с элементами машин и механизмов называется технической гидромеханикой. [c.4]

Основное свойство жидкости. Гидростатика занимается равновесием жидкостей. Жидкости разделяются на капельные жидкости и газы, или жидкости несжимаемые и сжимаемые. Условия равновесия как капельной жидкости, так и газов выражаются одними и теми же уравнениями, если смотреть на жидкости и на газы, как на динамические системы, характеризуя их тем, что давления смежных частей друг на друга нормальны к поверхности их раздела. Но капельная жидкость может быть принята и за геометрическую систему, если мы будем характеризовать ее тем, что объем каждого элемента ее массы не может уменьшаться. Увеличиваться этот объем также не может, но масса может рассыпаться на части, как угодно малые, причем жидкость будет представлять уже не сплошное тело, а систему свободных точек. [c.613]

С этой целью рассмотрим определенное количество д нашего вещества, масса которого равна 1. Пусть сначала оно опять находится в состоянии, представленном на рис. 2 точкой Ь, и будем его изотермически сжимать. После того как оно достигнет состояния, представленного на том же рисунке точкой Е, мы попытаемся время от времени приводить его в соприкосновение с капельной жидкостью той же температуры и того же давления. Вначале, когда вещество д находится еще почти что в состоянии Е, это была бы жидкость, находящаяся в состоянии задержки испарения. Она взрывным образом испарится в вещество д. Мы, однако, тотчас же восстановим прежнее состояние вещества д, опять немного сожмем его изотермически и еще раз попробуем привести в соприкосновение с жидкостью той же температуры и того же давления. Это мы будем повторять до тех пор, пока не достигнем такого состояния вещества д, при котором, если его привести в соприкосновение с жидкостью той же температуры и того же давления, жидкость уже не будет испаряться в вещество д, но при этом также и не будет еще происходить конденсация части вещества д следовательно, жидкость и пар будут находиться в состоянии равновесия. Пусть капельная жидкость находится при этой температуре в состоянии, представленном на рис. 2 точкой У, пар — в состоянии, представленном точкой О. [c.292]

Понятие жидкости. При изучении движения и равновесия тел в механике их разделяют на два класса твердые и жидкие.Жидкие тела, обладая незначительным взаимным сцеплением и чрезвычайной подвижностью своих частей, в свою очередь подразделяются на собственно текучие или капельные жидкости и газы. Текучие жидкости могут содержаться в открытом сосуде и их можно переливать из одного открытого сосуда в другой. Г азы наоборот стремятся к неограниченному расширению и должны содержаться в закрытом сосуде. Кратко можно сказать, что твердые тела имеют как размеры, так и форму, жидкости имеют размеры, но не имеют формы, а газы не имеют ни размеров, ни формы. Более строго жидкость можно определить как вещество, которое легко и непрерывно изменяет свою форму, когда к нему приложены даже малые, но надлежащим образом направленные силы. [c.7]

Уравнение (4-2) справедливо для любых точек одного и того же объема однородной капельной жидкости, находящейся в равновесии. В этом уравнении давление р может быть и абсолютным и избыточным. [c.40]

Уравнения (2.5) и (2.8) показывают, что на поверхности уровня постоянно не только давление, но и силовая функция и плотность. Неоднородная капельная жидкость при равновесии располагается слоями одинаковой плотности большим значениям плотности соответствуют большие давления. Это свойство используется для разделения неоднородных по плотности жидких смесей в центрифугах и отстойниках. [c.27]

Проще принимать жидкость за однородную среду, характерной особенностью которой является то, что в со тоянии равновесия в ней не могут существовать тангенциальные усилия в с. учае же движения друг относительно друга смежных слоев тангенциальные усилия имеют место. Эта особенность является следствием внутреннего трения или так называемой вязкости жидкости. Вязкость воздуха мала, и в большинстве случаев ею можно пренебрегать однако иногда вязкость имеет чрезвычайно большое значение, и во всяком случае она оказывает определенное влияние на характер движения жидкости даже и тогда, когда движение происходит точно так же, как и в невязкой жидкости. Другой характерной особенностью жидкости является ее сжимаемость, которой можно пренебречь в случае капельной жидкости, но которая чрезвычайно важна для газа. Плотность воздуха, вообще говоря, следует рассматривать как функцию давления и температуры, но изменения давления в потоке жидкости около тела очень малы, и ими можно пренебречь, приняв плотность воздуха постоянной. Однако это допущение может быть принято лишь для скоростей потока ниже скорости звука. При скоростях порядка звуковой приходится принимать во внимание сжимаемость воздуха. Эти соображения повели к представлению о воздухе, как об идеальной жидкости, т. е. как о несжимаемой и невязкой среде. Теория движения жидкости—гидродинамика и аэродинамика—основывается главным образом именно на этом предположении, и получаемые отсюда выводы во многих случаях являются очень ценными. Однако теория идеальной жидкости приводит к парадоксальному заключению, что тело, движущееся в идеальной жидкости, не испытывает никакого сопротивления. [c.10]

Г. изучают движение капельных жидкостей, считая их обычно несжимаемыми. Однако выводы Г. применимы и к газам в тех случаях, когда их плотность можно практически считать постоянной. Рассматривая гл. обр. т. н. внутр. задачу, т. е. движение жидкости в ТВ. границах, Г. почти не касается вопроса о распределении силового воздействия на поверхность обтекаемых тел. Г. обычно разделяют на две части теор. основы Г., где излагаются важнейшие положения учения о равновесии и движении жидкостей, и практич. Г., где эти положения применяются для решения частных вопросов инженерной практики. Осн. разделы практич. Г. течение по трубам (Г. трубопроводов), течение в каналах и реках (Г. открытых русел), истечение жидкости из отверстий и через водосливы, движение в пористых средах [фильтрация). Во всех разделах Г. рассматривается как установившееся (стационарное), так и неустановившееся (нестационарное) движение жидкости. При этом осн. исходными ур-ниями явл. Бернулли уравнение, неразрывности уравнение и ф-лы для определения потерь напора. [c.116]

Гидравликой называют науку, изучающую законы равновесия и движения капельных жидкостей и взаимодейст ВИЯ жидкостей с соприкасающимися с ними покоящимися или движущимися твердыми телами. [c.6]

При фиксированном неренаде давлений в канале скорость движения однородной капельной жидкости меньше скорости изоэнтропийного течения двухфазной среды в то же время плотность конденсированного вещества по всей области состояний (за исключением участка, близкого к критической точке) во много раз превышает плотность равновесной газообразной фазы. В адиабатной системе снижение плотности среды, вызываемое испарением жидкости, происходит более интенсивно, нежели нарастание скорости потока. Таким образом, нарушение фазового равновесия в потоке испаряющейся жидкости и связанные с этим снижения степени сухости и перегрев конденсированной составляющей влекут за собой увеличение плотности потока (wy), а следовательно, и расхода. [c.180]

ГИДРАВЛИКА (греч. hydraulikos — водяиой, от liy-dbr — вода и aulos — трубка — прикладная наука о законах движения и равновесия жидкостей и способах приложения этих законов к решению задач инженерной практики. Являясь разделом гидромеханики, Г. устанавливает приближённые зависимости, ограничиваясь во мн. случаях рассмотрением одномерного движения и широко используя при этом эксперимент, как в лабораторных, так и в натурных условиях. В Г. изучают движение капельных жидкостей, считая их обычно несжимаемыми. Однако выводы Г. применимы и к газам в тех случаях, когда их плотность можно практически считать постоянной. [c.460]

Газы, Газ, находящийся в равновеоии с его жидкой фазой, обычно называют насыщенным паром. Если газ при заданном давлении нагрет выше той температуры, которая соответствует равновесию с жидкой фазой, то его называют перегретым паром. Встречающиеся в практических условиях газы (например, газы, входящие в состав воздуха в атмосфере) обычно в высшей степени перегреты. Уравнения состояния близких к насыщению паров сложны, как и для капельных жидкостей. С другой стороны, хорошим приближением для сильно перегретых газов является теоретическое уравнение состояния идеального г а з а. Это уравнение выражается зависимостью [c.27]

Устойчивые линзы на поверхностях раздела. Рассмотрим случай двух несмешивающихся капельных жидкостей Л и S и третьей среды С (газа или несмешиваю-щейся жидкости), контактирующих так, как показано на рис. 1-14. Для равновесия необходимо, чтобы натяжения на поверхностях раздела и углы контакта удовлетворяли [c.43]

Гидравлика изучает капельные жидкости, считая их обычно несжимаемыми. Однако выводы гидравлики применимы и к газам в тех случаях, когда их давление, а вместе с ним и плотность почти постоянны. Гидравлику можно условно подразделить на два раздела, тесно связанных между собой. Г идростатика изучает законы равновесия жидкости и частные вопросы давления жидкости на стенки сосудов, труб, плотин, погруженных в жидкость тел и условия равновесия плавающих тел. Гидродинамика изучает законы движения жидкости и частные случаи движения жидкости в трубах, открытых руслах, движения тел в жидкости и т. д. [c.7]

Рассмотрим наиболее часто встречающийся на практике случай равновесия тяжелой (т. е. находящейся под воздействием одной только силы тяжести), однородной (р = onst) капельной жидкости. При этом проекции ускорения объемных сил будут равны Z = 0 У=0 Z = —g, и уравнение (2.8) получит следующую форму записи [c.29]

Капельные жидкости. Природа теплового движения в жидкостях не может быть описана с помощью положений кинетической теории газов. Тепловое движение в жидкостях в основном сводится к беспорядочным колебаниям. Эти колебания совершаются около некоторых центров равновесия. Кроме того, в жидкостях на эти колебания накладывается перемещение молекул по всему объему, т. е. эпизодически происходит перемещение положения равновесия колебаний каждой молекулы. После перемещения молекула задерживается у нового положения равновесия. Путь, проходимый молекулой от одного положения равновесия до другого, увеличивается с увеличением температуры, так как плотность жидкости уменьшается с повышением температуры. [c.268]

Эти равенства представляют собой условие существования силовой функции для силы Xf У, Z. Таким образом капельная жидкость может быть в равновесии только под действием силы, имеющей силовую функциюь Если сила силовой функции не имеет, то как бы [c.627]

В структуре капельных жидкостей в отличие от твердых тел имеются свободные места — дырки и поэтому их молекулы могут покидать свои места, занимая одну из соседних свободных дырок . По исследованиям Я. И. Френкеля, каждая молекула капельной жидкости в течение некоторого промежутка времени находится, по образному <его выражению, в оседлом состоянии, колеблясь около определенного места равнювесия, а затем меняет место равновесия, перемещаясь на расстояние в пределах размеров своих молекул. Таким образом молекулы ка1 ельной жидкости медленно перемещаются внутри нее. При перемещении одних слоев жидкости относительно других ориентировка вызывает [c.17]

Молекулы капельных жидкостей располагаются на больших расстояниях, чем в твердых телах, а силы взаимодействия между ними значительно меньше. Молекулы капельных жидкостей свободно, перемещаются в пространстве, совершая колебания около подвижных центров равновесия. При увеличении температуры хаотическое движение 1молекул и их колебания интенсифицируются, а силы взаимодействия уменьшаются. [c.9]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...