Жидкости капельные — Коэффициент вязкости динамический

При увеличении температуры как тот, так и другой коэффициент вязкости капельных жидкостей уменьшается, а коэффициент вязкости газов, наоборот, увеличивается. При изменении давления коэффициенты динамической вязкости всех жидкостей и коэффициенты кинематической вязкости капельных жидкостей изменяются незначительно. Что же касается коэффициента кинематической вязкости для газов, то при увеличении давления они уменьшаются, так как зависят от плотности. [c.12]

Следовательно, динамический коэффициент вязкости, характеризующий вязкость капельных- жидкостей, равен [c.13]

Динамический коэффициент вязкости р. капельных жидкостей в мпз при различной температуре [c.606]

Динамический коэффициент вязкости почти не зависит от давления, но сильно зависит от температуры (для капельных жидкостей с ростом температуры он уменьшается, а для газов увеличивается). [c.10]

Как можно видеть из гл. 1, для расчета конвективного теплообмена в однофазной химически однородной среде имеют значение следующие физические свойства среды, т. е. капельной жидкости или газа плотность р, удельная теплоемкость при постоянном давлении Ср, динамический коэффициент вязкости и коэффициент теплопроводности Я. [c.25]

Расчеты теплообмена и сопротивления трения были проведены в [Л. 3] для воды при температуре стенки /с от О до 300° С, трансформаторного масла при 4 от О до 120° С и масла МС-20 при 4 от 20 до 150° С как при нагревании, так и при охлаждении жидкостей. Отношение динамических коэффициентов вязкости при температуре стенки и средней массовой температуре жидкости цс/ц изменялось в пределах от 0,426 до 12,6 для воды, от 0,356 до 18,5 для трансформаторного масла и от 0,163 до 51,3 для масла МС-20, Остальные физические свойства, как это видно из табл. 9-2, в которой приведены некоторые данные для воды, изменялись незначительно. Тем не менее при расчетах учитывалось изменение всех физических свойств. Конечно, для капельных жидкостей основное влияние на теплообмен и сопротивление оказывает зависимость ц от /. Небольшие изменения других физических свойств могут оказывать лишь слабое влияние. Чтобы проверить это обстоятельство, для масла МС-20 были проведены дополнительные расчеты, в которых учитывалась лишь зависимость вязкости от температуры. [c.182]

Коэффициент динамической вязкости капельных жидкостей убывает с температурой вначале быстро, а затем более медленно. Его зависимость от температуры с хорошим приближением можно выразить уравнением [c.28]

Для газов коэффициент динамической вязкости ц связан с их теплопроводностью, ц Х/су. Для жидкостей и газов ц=ру практически не зависит от давления, так как для газов V обратно, а р прямо пропорционально давлению, а для жидкостей р и V практически не зависят от давления. Вязкость жидкостей и газов зависит от температуры. Для капельных жидкостей вязкость убывает с повышением температуры, рис. 7.2, а для газов возрастает. [c.298]

Для большинства капельных жидкостей характерно существенное влияние тем пературы на динамический коэффициент вязкости и слабое влияние — на остальные теплофизические характеристики. На этом основании Е. Зидер и Г. Тэйт для ламинарного течения капельных жидкостей предложили поправку в форме [c.315]

До сих пор е сложилось, однако, ясного представления о механизме стремления псевдоожиженных слоев к неоднородному, двухфазному псевдоожижению и образованию плотной фазы с порозностью, близкой к пороз-ности слоя при минимальном псевдоожижении. Некоторые ученые, исследовавшие неоднородное псевдоожижение, как, например, Тумей и Джонстон Л. 567], не пытаются объяснить даже такие основные опытные факты, как наличие двухфазного псевдоожижения для слоев, псевдоожиженных газами, и практически однофазное псевдоожижение того же материала капельными жидкостями. Иной характер носит работа Морзе [Л. 459] — одно из ранних, но обстоятельных исследований неоднородности псевдоожижения. Он анализирует различие между псевдоожижением капельной жидкостью и газом и приходит к правильному выводу, что тенденция к неоднородному псевдоожижению увеличивается с ростом (рм—P )/l- гдерм —плотность материала Рс и — плотность и динамический коэффициент вязкости среды. К сожалению, Морзе не дает сколько-нибудь убедительного физического объяснения того, почему должна наблюдаться подобная зависимость, выводя ее из довольно -формального применения уравнения Кармана — Козени (фильтрации сквозь плотный слой) к определению скорости отделения жидкости от частиц , остающейся неясным понятием. [c.83]

Вязкость капельных жидкостей уменьшается с увеличением температуры, вязкость воздуха и других газов, наоборот, с увеличением температуры растет. Для воздуха и других газов изменение динамического коэффициента вязкости в функции от температуры определяется по формуле Сатерленда [c.457]

Коэффициент динамической вязкости для капельных жидкостей очень слабо зависпт от давления и довольно быстро убывает при увеличении температуры. Так как в капельной жидкости [c.279]

Для капельных жидкостей в обычных условиях наиболе сильно изменяется с температурой коэффициент динамической вязкости (см., например, табл. 3-1). Поэтому в случае вязкостного течения капельных жидкостей часто ограничиваются учетом изменения одной лишь вязкости, полагая остальные физические свойства постоянными. [c.113]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...