Кармана) Жуковского

Эта гипотеза хуже гипотезы проф. Н. Е. Жуковского, так как зависимости, построенные по гипотезе Кармана, не так точны, как зависимости, найденные по гипотезе Н. Е. Жуковского. [c.58]

Лобовое сопротивление. Теории сопротивления трения. Пограничный слой. Уравнения Прандтля. Физические следствия из уравнений Прандтля. Отрыв струи. Преобразование уравнений Прандтля к новым переменным. Пограничный слой на плоской пластинке. Метод Блазиуса. Интегральное соотношение Кармана. Исследование пограничного слоя при помощи интегральных соотношений. Определение сопротивления трения профилей Жуковского. Влияние толщины и изогнутости профиля на местные и полные коэффициенты трения. [c.214]

В конце XIX века под сильным влиянием развития надводного и подводного кораблестроения и авиации начата углубленная разработка проблем гидро- и аэродинамики. Наиболее крупные результаты в этих областях связаны с именами Н. Е. Жуковского, С. А. Чаплыгина (1869 — 1942), Л. Прандтля (1875— 1953), Т. Кармана (1881 — 1963). [c.13]

Впервые уравнения движения жидкости в пограничном слое, ставшие основой теории сопротивления тел в жидкости, были получены Прандтлем в 1904 г. Необходимо отметить, что следовало также решить вопрос и о граничных условиях на стенке, т. е. ответить на вопрос, равна относительная скорость жидкости на стенке нулю, или жидкость скользит вдоль стенки. Жуковский и Прандтль здесь были единодушны и приняли гипотезу полного прилипания жидкости к стенке. Последующие опыты подтвердили эту точку зрения, а сама идея о пограничном слое получила плодотворное развитие в последующих работах Прандтля, а также в работах Кармана, Блазиуса, Польгаузена, Шлихтинга, Толмина и др. Большой вклад в теорию пограничного слоя внесли советские ученые Л. Г. Лойцянский, А. П. Мельников, К. К. Федяевский, А. А. Дородницпн, Н. Е. Кочин, Е. М. Минский, Г. И. Петров, В. В. Струминский и др. [c.12]

Слабым местом современной теории крыла, основанной на идее нрисоединне-ных вихрей, является то, что она не дает объяснения происхождению лобового сопротивления. Известно, что основная часть лобового сопротивления находит объяснение в конечности размаха крыла и во влиянии на поток сбегающих с крыла вихревых усов. Это так называемое индуктивное сопротивление. Но, помимо индуктивного сопротивления, есть и другие факторы, вызывающие лобовое со-противленпе. Одним из них является образование за крылом так называемых вихревых дорог Кармана, другой фактор был указан Н.Е. Жуковскими мы назовем соответствующую часть сопротивления сопротивлением Жуковского. [c.172]

В теории вихревых дорог Кармана доказывается, что система вихрей, образующая вихревую дорогу, может находиться в устойчивом равновесии только при вполне определенном отногаенни ганрины дороги к расстоянию между двумя последовательными вихрями одного ряда. При этом определение этого отногае-пня, выполненное двумя различными методами Карманом и Жуковским, привело к различным числовым значениям, именно по Карману, для устойчивости [c.172]

Н.Е. Жуковский, нельзя получить произвольного смегценпя вихрей дороги Кармана, а потому условие равновесия Н.Е. Жуковского относится к частному типу возмугценнй, и, следовательно, условием устойчивости, годным при всяких воз-мугценнях, является условие Кармана. [c.173]

Этот результат был дополнен в работе В.В. Голубева К теории вихревых дорог Кармана (Изв. академии наук, 1932). Если условие Н.Е. Жуковского относится к возмугценпям частного типа, то нужно было бы ожидать, что условие Кармана содержало бы условие Н.Е. Жуковского как частный случай, а не противоречило бы ему. Таким образом, причины противоречия лежат, по-видимому, более глубоко. Рассматривая систему уравнений, к которым приводит изучение условий равновесия вихревых дорог Кармана, В.В. Голубев показал, что [c.173]

Фундаментальные идеи Н. Е. Жуковского [1.1-1.3], С. Л. Чаплыги на [1.4—1.6],Прандтля [1.7-1.10], KyiTa [1.15-1.17] и Кармана [1.11,1.12] на много десятилетий вперед предопределили пуги развития аэродинамики. [c.11]

Стационарное локально безвихревое плоское течение с циркуляцией можно определить как течение Жуковского , если оно удовлетворяет условию Жуковского. Течение Жуковского для плоской пластинки схематически изображено на рис. 2, б коэффициент подъемной силы = 2ir sin а, где а — угол атаки. Течение Жуковского для заданного профиля с острой задней кромкой представляет собой корректно поставленную краевую задачу. Ее решение в частных случаях (профиль Жуковского, профиль Кармана — Треффтца и т. д.) составляет основ1ную главу современной теории крыла впервые общую теорию (с приложениями) дал Мизес ). Ее справедливость основывается на следующей теореме чистой математики, которая позволяет нам преобразовывать элементарное течение Жуковского (12а) для единичного круга в несжимаемое течение Жуковского для произвольного профиля. [c.30]

Фактически, ввиду парадокса Даламбера, этот результат ме-Яве интересен сам по себе, а интересен в качестве иллюстрации важного метода. Однако приведенные рассуждения равным образом применимы к течениям Жуковского ( 8), к следам ) Кирхгофа ( 39), к течениям Гельмгольца — Бриллюэна ( 47) и к теории вихревых дорожек Кармана ( 56). Принцип инерциального моделирования справедлив также для примитивной ньютоновой кинетической теории сопротивления воздуха и для квазиэмпирической формулы Эйлера, выражающей лобовое [c.141]

Те профили, у которых угол между верхней и нижней касательными в задней острой кромке мал, не являются прочными (у профиля Жуковского соответствующий угол вообще равен нулю). Поэтому вместо них рассматривают так называемые обобщенные профили Жуковского. Для их построения используют преобразование Кармана — Треффтца [c.167]

Главы 6—14 образуют законченное целое в них делается попытка дать подробное описание двумерного движения с единой точки зрения функций комплексного переменного при этом широко применяется конформное отображение, теорема Чаплыгина — Блазиуса и ее обобщения. В главе 6 исследуются потенциальные течения в главе 7 рассматривается простое крыло Жуковского, глава 8 посвящена источникам и стокам. В главе 9 подробно рассматривается движение цилиндра и дается обобщение теоремы Кутта — Жуковского, охватывающее случай ускоренного движения (п. 9.53). Глава 10 содержит изложение теоремы Шварца — Кристоффеля о конформном отображении и ее некоторые непосредственные приложения в главах 11, 12 даются дальнейшие приложения с целью изучения прерывных течений с отрывом струй и образованием каверн в потоке за цилиндром, сюда включено также описание изящного метода Леви-Чивита. Глава 13 посвящена рассмотрению прямолинейных вихрей, вихревой дорожки Кармана и сопротив.1с-нию, вызванному вихревым следом за телом. В главе 14 рассматривается. 1вумерное волновое движение жидкости. [c.10]

Профили Жуковского обладают определенными геометрическими характеристиками, например задняя кромка чрезвычайно утончена распределение толщины таково, что максимум толщины всегда ближе к передней кромке скелет всегда имеет форму дуги окружности и т. д. В профилях. Кармана — Трефтца задняя кромка несколько утолщена, тогда как метод Мизеса, который мы вкратце изложим, дает интересное решение задачи в смысле распределения толщины и изменения формы скелета, благодаря чему он получил значительно более широкое распространение на практике. [c.79]

Выше мы разобрали геометрические характеристики профилей Жуковского и Кармана — Трефтца. Профили Мизеса расширяют область практического применения, но построение их весьма сложно, и изменение характеристик не управляется достаточно определенными и простыми параметрами. Поэтому мы разработали метод [3], который обладает преимуществом простоты и вместе с тем охватывает другие предложенные способы, обобщая формы профилей, применяемых на практике. В основном он включает следующие пункты [c.80]

Профили Кармана — Трефтца с угловой точкой, которые мы изучали выше, являются обобщ ением профилей Жуковского. Поэтому они имеют те же характеристики и одинаковую область практического применения. Метод, который мы подробнее изложим ниже, является обобщенным и позволяет строить профили с угловой точкой, обладающие заданными геометрическими и аэродинамическими характеристиками, так же как и в случае профилей общей формы, метод построения которых изложен выше. [c.91]

Если в формулу (203) подставить I и и, определенные из эксперимента, тогда вычисленные значения Сх вихр хорошо согласуются со значениями Сх вихр, определенными непосредственны-ми замерами сил лобового сопротивления на аэродинамических весах. Следовательно, формула Кармана (203) схватывает правильно суть явления, но нуждается в дополнительных соотношениях, устанавливающих связь геометрических параметров контура с кинематическими и геометрическими параметрами шахматной системы вихрей. Пользуясь аналогией, можно сказать, что формула Кармана (203) играет в теории лобового сопротивления (построенной в рамках представлений идеальной жидкости) ту же роль, что и формула Н. Е. Жуковского в теории подъемной силы. Мы указывали, что практическое значение формула Жуковского обрела лишь тогда, когда был указан прием определения циркуляции присоединенного вихря, т. е. формулирована гипотеза Жуковского о конечности скорости частиц жидкости у задней острой кромки профиля крыла. Построение соответствующих физических гипотез, позволяющих прилагать теорию вихревого сопротивления к решению конкретных [c.361]

Н. Е. Жуковский в 1911 г. 1 разработал теорию профилей, составленных из двух пересекающихся дуг окружностей, названный им профилями типа Антуанет, а также теорию обобщенных профилей типа Антуанет с закругленным носком и острой задней кромкой с углом X, отличным от нуля. Крылья с обобщенными профилями типа Антуанет, которые следует именовать обобщенными профилями Н, Е. Жуковского , широко применялись на самолетах и сыграли большую роль в развитии авиации. В иностранной литературе эти профили носят название профилей Кармана— Трефтца по имени ученых [13], которые в 1918 г. разработали такие профили, изученные проф. И. Е. Жуковским за семь лет до них. [c.169]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...