Излучение от сферической полости

Таким образом, коэффициент излучения сферической полости равен [c.338]

Отклонимся немного в сторону и рассмотрим случай диффузно отражающей сферической полости. Сфера имеет удобное свойство, состоящее в том, что телесный угол, стягиваемый апертурой, является постоянным для всех элементов внутри сферы. Таким образом, при диффузном отражении доля излучения, которая уходит через апертуру после каждого отражения, является одной и той же. Эта доля составляет з/З, где 5 — площадь поверхности полной сферы, а 5 — площадь криволинейной поверхности, отрезанной апертурой. Для сферы, у которой ра- [c.338]

Таким образом, на основании изложенного решение задачи о динамическом расширении сферической полости при взрыве строится при следующих предположениях 1) движение имеет сферическую симметрию и проходит в радиальном направлении 2) движение продуктов взрыва после излучения в среду ударной волны, которая уменьшает первоначальную энергию заряда, является равномерным и адиабатическим 3) среда в пластическом состоянии несжимаема, ее движение подчинено соответствующим определяющим уравнениям и условию [c.88]

Потенциал скоростей при исследовании собственных колебаний сферической полости удобно выразить в виде (8,17), причем следует положить =0, поскольку п 0) — — со, а в центре сферы должно получиться конечное значение потенциала. Для расчета собственных частот сферического слоя необходимо учитывать второй член. При исследовании процессов излучения в свободное пространство второй член (8,17), содержащий функцию следует отбросить, так как он [c.210]

Модель АЧТ, излучающая полость которой имеет сферическую форму с отверстием в стенке для вывода излучения. [c.25]

Следует заметить, что, как и в жидкости, рассеянное поле будет состоять не только из сферически-симметричной волны, излучаемой полостью при ее колебаниях монопольного типа, но и из излучения другими видами колебаний (дипольными и т. п.). Объемная скорость для этих других колебаний равна нулю поток смещения через границу полости в разных частях имеет разные знаки и [c.483]

Как следует из рис. 14, амплитуда ударной волны р значительно меньше амплитуды давления определяемой при пренебрежении существования разрыва. На рис. 15 показано, как велико может быть это различие. Здесь представлено изменение амплитуды давления в жидкости в зависимости от координаты г для рассматриваемого выше случая излучения волны кавитационной полостью. Кривая 1 соответствует амплитуде давления которая уменьшается с увеличением г вследствие сферического расхождения, а кривая 2 — амплитуде р , которая уменьшается с увеличением г, кроме сферического расхождения также вследствие необратимых термодинамических потерь во фронте ударной волны, косвенно учитываемых построением разрывов [28]. Уже на расстоянии г около (10ч-10 ) ( рассматриваемом случае) амплитуда давления р ударной [c.155]

Такая реакция среды на импульсы давления, возникающие в ее объеме, становится понятной, если учесть специфику излучения упругих волн сферическими источниками малых размеров. Наиболее интенсивно излучаются частотные составляющие, для которых реактивная компонента импеданса излучения обращается в нуль. Остальные составляющие создают локальное поле вблизи источника. Поэтому частотный спектр сигнала вне пределов указанного поля сгущен около некоторой частоты, определяемой размерами полости и физическими параметрами среды, что и приводит к колебательному характеру изменения сигнала. [c.178]

Поле излучаемых сейсмических волн может быть очень сложным вследствие влияния геометрии источника, пустот и других границ в окрестности источника. Йзуче 1ие простейших источников в безграничной среде дает основу для понимания тех факторов, которые влияют на излучение сейсмической энергии в более сложных ситуациях. Например, решение задачи для точечного источника позволяет получить оценку расстояния, на котором излучающаяся часть поля доминирует над волновыми процессами в ближней зоне. Эта оценка применима и при исследовании более сложных источников. Интересно также выяснить, может ли конкретный источник, размеры которого достаточно малы, быть аппроксимирован простейшим источником в безграничной среде. Например, ниже будет показано, что давление, действующее на коротком участке бесконечной цилиндрической полости, не совпадает с точечным источником даже в пределе, когда диаметр цилиндра стремится к нулю, а давление, прилагаемое к стенкам сферической полости, эквивалентно простому источнику. Много работ по механизму очага землетрясений связано с поиском простых источников, которые дают такое же распределение напряжений, как и наблюдаемые при землетрясениях. Подобные исследования оправдывают тщательное изучение поведения среды при воздействии сосредоточенных сил и их комбинаций до того, как перейти к более реалистическим моделям источников упругих волн, [c.203]

Плазма многопроволочной сборки, ускоренная давлением магнитного поля тока, ударяет по внутренней оболочке и переносит на нее разрядный ток. В момент соударения кинетическая энергия внешней плазмы и часть энергии проникшего с ней магнитного поля нагревают внутреннюю оболочку. Последующее токовое самосжатие всей композиции приводит к значительному повышению ее температуры и генерации интенсивного излучения в полости, где расположена мишень. По расчетам импульс разрядного тока с амплитудой 54 МА должен обеспечить инициирование термоядерного микровзрыва с энерговыделением 530 МДж [29]. Схема динамического хольраума первоначально была предложена и исследована в рамках программы Ангара [30. В настоящее время схемы вакуумного и динамического хольраумов интенсивно исследуются на установке 2 НЛ Сандия, США. Успешно продемонстрировано 7-кратное сжатие сферической мишени [29 [c.66]

Этот результат получен в несколько измененном виде Гуффе [37], де Восом [32], (Спэрроу и Джонсоном [80] и Бедфордом [8]. Гуффе предполагал, что эта формула применима к полостям произвольной формы. Он, очевидно, не учитывал, что в формуле имеется неявное допущение о том, что после первого отражения излучение равномерно распределяется по полости. Для полостей, имеющих форму, близкую к сферической или кубической, формула (7,53) действительно дает результат, близ [c.338]

КИЙ К точному, применение уравнения (7.53) к другим полостям, форма которых отличается от сферической, приводит к большой погрешности. В частности, для длинных цилиндрических полостей формула Гуффе дает сильно заниженные значения коэффициентов излучения. Легко понять, почему это происходит. После первого отражения от основания цилиндра большая часть отраженного излучения падает на элементы стенки вблизи основания, и поэтому после второго отражения полость покидает относительно малое количество излучения по сравнению с предсказанным формулой Гуффе. Однако после нескольких отражений распределение излучения становится более равномерным. В пределе больших п излучение, отраженное от полости, должно составлять приблизительно ри,5/5 от излучения, остающегося в полости после /г-го отражения. После ( +1) отражения получим рш (5/5)(1—з/З) для доли от излучения, оставшегося после п-го отражения, а после (п-Ь2)-го Рю з/3) (1—з/З) от того же излучения и т. д. Другими словами, как только излучение становится существенно диффузным во всей полости, приближение Гуффе оказывается справедливым. [c.339]

Модели сферического и плоского светопрнемных элементов, представляющие собой миниатюрные фотоэлек-тричеокие зонды, показаны на рис. 11-5. Сферический а и плоский б фотоэлементы регистрируют падающее на них световое излучение. С целью уменьшения влияния зависимости чувствительности фотоэлемента от угла падения света на его поверхность зонды снабжены соответственно сферическим 2 и плоским 6 рассеивателями. Внутренняя полость зондов, где размещены фотоэлементы, тщательно герметизирована от попадания ослабляющей среды, а сами зонды укрепляются на трубках-держателях, с помощью которых они фиксируются в нужных местах световой модели. [c.321]

Остановимся подробнее на получении системы интегро-функциональ-ных уравнений контактной задачи. Использование принципа суперпозиции предполагает возможность получения аналитического решения краевой задачи динамической теории упругости с однородными граничными условиями в напряжениях для составляющих многослойную область с каноническим включением элементов. Таковыми являются однородный упругий слой, однородное упругое полупространство, полость в безграничном пространстве и упругое включение, граница которого тождественна границе полости. Решение задач для однородного слоя (полупространства) строится методом интегральных преобразований с использованием принципа предельного поглощения и может быть получено в виде контурного несобственного интеграла [2,4,14]. В зависимости от постановки задачи (пространственная, плоская, осесимметричная) получаем контурные интегралы типа обращения преобразования Фурье или Ханкеля [16]. Решение задачи для пространства с полостью, описываемой координатной поверхностью в ортогональной криволинейной системе координат, получаем в виде рядов по специальным функциям (сферическим, цилиндрическим (Ханкеля), эллиптическим (Матье)) [17]. При этом важно корректно удовлетворить условиям излучения, для чего можно использовать принцип излучения. Исключение составляет случай горизонтальной цилиндрической полости при исследовании пространственной задачи. Здесь необходимо использовать метод интегральных преобразований Фурье [16] вдоль образующей цилиндра и принцип предельного поглощения [3] для корректного удовлетворения условиям излучения энергии вдоль образующей. [c.312]

Реактор с сухой первой стенкой. Применение сухой стенки в камере реактора возможно только в том случае, когда полость камеры заполнена достаточно плотным газом. Этот газ должен поглощать энергию рентгеновского излучения и потока ионов, а переизлучение тепла на стенку должно быть достаточно малым, чтобы термическая эрозия поверхности была незначительной. Газовая атмосфера может быть в реакторах лазерного ИТС. В проекте SOMBRERO [14 полость камеры (рис.4.7) заполнена ксеноном при давлении 100 Па. Геометрия камеры — цилиндрическая, с коническими верхом и низом. Стенки камеры имеют 60 отверстий для ввода лазерных пучков, обеспечивающих сферически симметричное облучение мишени. Радиус стенки (6,5 м) выбран таким образом, чтобы первая стенка, выполненная из углеродного композитного материала, нагревалась до максимальной температуры не превышающей 2200 °С (при циклическом нагреве импульсом с длительностью фронта порядка 10 мкс от минимальной температуры 1500 °С). При этом унос материала за счет испарения не превышает 0,1 нм. Поскольку углеродный композит выполнен из тонких нитей, то [c.84]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...