Коэффициенты калорические

Следовательно, для определения температур в исходной информации должны быть заданы коэффициенты калорического уравнения состояния для трех точек по длине теплообменника [c.112]

КОЭФФИЦИЕНТЫ КАЛОРИЧЕСКОГО УРАВНЕНИЯ СОСТОЯНИЯ [c.50]

Вблизи абсолютного нуля тепловые свойства кристаллов в первом приближении не зависят от температуры, благодаря чему коэффициенты калорического уравнения состояния принимают очень простые формы. В частности, для молярных теплоемкостей справедливы соотношения [c.54]

Вторые производные от функции F позволяют определить калорические величины — теплоемкость v и коэффициент сжимаемости Э (или изотермический модуль упругости /Ст=1/Р) [c.85]

Выражения (6.27) приводят к тому, что уравнения для определения калорических коэффициентов ко и кр [выражения (6.10) и (6.11)] принимают вид [c.75]

Содержание работы. Изучение закономерностей изменения термодинамического состояния реальных веществ в области до-и закритических температур на примере изотермического сжатия углекислого газа, или диоксида углерода (СОа). Определение ви-риальных коэффициентов уравнения состояния и расчет калорических свойств СО2. [c.81]

Калорические коэффициенты /г и hp могут быть определены через удельные теплоемкости с и Ср и уравнение состояния. Поскольку [c.148]

Из (в) и (10.17) определяем калорический коэффициент /г для идеальных газов [c.152]

Из (е) и (10.18) определяем калорический коэффициент [c.152]

Величина а для реальных газов есть функция температуры и давления. Изменение коэффициента сжимаемости, а следовательно, и изменение зависимостей между параметрами pv и Т значительно усложняет, а порой делает невозможным определение расчетным путем калорических величин, необходимых для теплового расчета. Названными особенностями обладает и водяной пар. [c.18]

Зная основные закономерности, свойственные термодинамическим системам, и владея аппаратом дифференциальных уравнений термодинамики, мы можем приступить к рассмотрению термодинамических свойств веществ, обращая при этом главное внимание на анализ характера зависимостей, связывающих одни свойства вещества с другими. Предметом нашего рассмотрения будут термические и калорические свойства, такие, как удельный объем, энтальпия, внутренняя энергия, энтропия, теплоемкости, термические коэффициенты в каждом из трех основных агрегатных состояний вещества и на кривых фазовых переходов. [c.154]

Калорические величины должны обладать погрешностью 0,5—1,5%, а коэффициенты переноса (вязкость, теплопроводность, диффузия) иметь точность не ниже 2—а%. [c.5]

Зная зависимость второго вириального коэффициента В от температуры для данного газа, можно определить зависимость калорических величин от давления для этого газа. [c.11]

Аналитический аппарат расчета термических, калорических и акустических свойств воздуха в однофазной области и на линиях равновесия фаз включает в себя термическое уравнение состояния, аналитическую зависимость изобарной теплоемкости в идеально-газовом состоянии от температуры и два независимых уравнения для кривых упругости. Методические вопросы построения термического уравнения состояния по экспериментальным данным и схема расчета термодинамических свойств были рассмотрены в гл. 2. Ниже будет дана количественная характеристика соответствующих уравнений, приведены числовые значения коэффициентов аппроксимаций и рассмотрены результаты сравнения расчетных значений термодинамических величин с экспериментальными данными. Дополнительно к этому будут приведены материалы, содержащие обоснование по выбору допусков к табулированным значениям термодинамических величин, позволяющих определить степень достоверности табличных данных. В последнем разделе главы будет дана сравнительная характеристика ранее опубликованных таблиц термодинамических свойств воздуха. [c.35]

Термодинамические параметры состояния называют также функциями состояния или термодинамическими свойствами. Термодинамические свойства условно подразделяют на термические и калорические. К термическим свойствам относят температуру Т, давление р, плотность р, удельный объем и, а также термические коэффициенты изобарный коэффициент расширения а, изотермический коэффициент сжимаемости Р и изохорный коэффициент давления у (см. 2.2). К калорическим свойствам относят удельные внутреннюю энергию и, энтальпию И, изобарную и изохорную теплоемкости Ср и с энтропию s, а также производные от них. К термодинамическим свойствам также относят скорость звука а и величины, характеризующие фазовое равновесие давление (или температуру) и теплоту фазовых переходов, поверхностное натяжение а. [c.111]

Для изучения свойств воды и пара в состоянии насыщения целесообразно рассмотреть свойства калорических коэффициентов в термодинамических уравнениях процесса подвода тепла при постоянной температуре. [c.8]

Получение исчерпывающих данных, необходимых для составления таблиц, предполагает проведение эксперимента для изучения ряда свойств, доступных непосредственному измерению, в том числе и скорости распространения звука. Последние данные в совокупности с результатами термического и калорического эксперимента позволяют рассчитать отношение теплоемкостей [2, 3], значения второго вириального коэффициента исследуемых веществ [4, 5] и другие свойства [6]. [c.53]

В гл. 3 Приложения первого закона термодинамики рассматриваются вопросы теплоемкость и скрытые теплоты работа, производимая жидкостью при изменении объема единицы работы калорические коэффициенты упругость и сжимаемость термические коэффициенты и связи между ними связь между калорическими и термическими коэффициентами разность теплоемкостей энтальпия, полная теплота, тепловая функция, [c.259]

Введем в рассмотрение калорические коэффициенты и [c.328]

Как известно Ландау, Лифшиц, 1988 ), в основе гидродинамической модели реагирующей смеси лежат связанные нестационарные дифференциальные уравнения механики сплошной среды (описывающие законы сохранения массы, импульса и энергии), необходимые уравнения состояния для давления термическое) и внутренней энергии калорическое) и определяющие реологические) соотношения для различных термодинамических потоков (потоков диффузии и тепла, тензора вязких напряжений и пр.). Кроме того, необходимо знание выражений для всевозможных термодинамических функций (внутренней энергии, энтальпии, разных теплоемкостей компонентов и т.п.), формулы для различных коэффициентов молекулярного обмена и для коэффициентов скоростей химических реакций (если среда химически неравновесна). Дифференциальные уравнения в частных производных требуют знания начальных и граничных условий, которые, описывая геометрию термодинамической системы (материальный объект, имеющий четко заданные границы) и обмен массой, импульсом и энергией между системой и внешней средой, должны быть сформулированы ad ho для каждой конкретной гидродинамической задачи. [c.69]

Сравнивая этот результат с выражением первого калорического коэффициента (110-1), приходим к пятому дифференциальному соотношению второго начала термостатики для простых тел [c.75]

Заменяем в аналитических выражениях первого начала термостатики калорические коэффициенты (Л , йр) их значениями (110-1) и (110-П) [c.76]

Вторые производные от функции F позволяют определиэь калорические величины — теплоемкость Су и коэффициент сжимаемости Р (или изотермический модуль упругости [c.104]

Уравнение состояния в компактной аналитической форме содержит широ7 ую инфо рмацию о разнообразных свойствах вещества. С помощью уравнения состояния можно вычислить значения всех избыточных калорических функций, термических коэффициентов а, р, у, термодинамической скорости звука в зависимости от параметров состояния, значения дифференциального и интегрального дроссель-эффекта и других термодинамических величин. [c.103]

Любое же термодинамическое свойство реального вещества может быть представлено как свойство в идеально газовом состоянии и некоторая поправка, учитывающая отличие реального газа от идеального (поправка на реальность). Например, при рассмотрении удельного объема такой поправкой, как было рассмотрено выше, является коэффициент сжимаемости 2. Так как калорические свойства идеалъного газа являются функцией только тем- [c.37]

Применение уравнений (10.2) и (10.3) при условии Т = onst dT = 0) позволяет раскрыть физический смысл калорических коэффициентов Пв и Пр-. [c.148]

Калорический коэффициент h носит название удельной скрытой теплоты расширеи 1я и равен отношению удельного количества теплоты, сообщаемого телу, к изменению его удельного объема в изотермическом процессе. Калорический коэффициент hp, называемый удельной скрытой теплотой повышенргя давления, равен отношению удельного количества теплоты, сообщаемого телу, к изменению давления в изотермическом процессе. [c.148]

В обш ем случае величина а,, отлична от нуля. Явление изменения температуры газов и жидкостей при адиабатном дросселировании называется эффектом Джоул я—Т о м с о н а величину часто называют коэффициентом Джоуля — Томсона. Измеряя дифференциальный дроссель-эффект (весьма малую конечную разность талшератур АТ при такого же порядка разности давлений по обе стороны дросселя Др), можно по результатам этих измерений найти величину а., а зная а , построить г, Г-диаграмму исследуемого вещества, определить теплоемкость с , ряд калорических функций, удельный объем и т. д. [c.242]

Зная зависимость второго вириального коэффициента от температуры для данного газа, MoxiHO определить влияние давления на калорические величины для этого газа. [c.10]

Кроме того, мсжио определить калорические коэффициенты [c.190]

Калорические коэффициенты т [формула (4.8)], входяШ в разложение регулярной части химического потенциала температуре, могут быть найдены из анализа поведения хиМ" ческого потенциала на критической изохоре. Однако с практ 150 [c.150]

Калорические коэффициенты m2 и тз определены по дан ным о скорости звука [93, 94], которые предварительно был) пересчитаны из Р, Г-координат в р, Г-координаты с помощы уравнения (5.14) при наборе коэффициентов, приведенном табл. 5.6. [c.152]

Если принять, что процесс проходит при Т = = onst, то легко видеть, что калорический коэффициент I представляет собой [c.8]

Расплавы. Для анализа структурных проблем, связанных с процессом плавления, используют параметры термического и калорического уравнений состояния, в частности, относительное изменение молярного объема АУпл/ кр (АКпл — разность молярных объемов расплава и кристалла в точке плавления Гпл, 1 кр — молярный объем кристалла), сжимаемость х, коэффициент теплового расширения а и молярные теплоемкости. По изменению величин Дх, Асе и Ас , можно получить сведения о процессе плавления. [c.205]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...