Течение в капилляре

Определить зависимость между временем истечения т и вязкостью V, пренебрегая трением в сосуде и ускорением и считая течение в капилляре ламинарным. [c.137]

В процессе испарения жидкости из пористого тела действительные поверхности теплообмена и массообмена различны, так как жидкость испаряется со своей поверхности это различие зависит от углубления жидкости. Как показано в [Л. 38], испарение частично идет и из очень тонких пленок жидкости, прилегающих к мениску вследствие капиллярных эффектов второго рода. При значительном углублении уровня жидкости перенос пара к расчетной поверхности во многом определяется сопротивлением капилляров. Если проходные сечения капилляров очень малы, то течение в капиллярах характеризуется законами течения разреженных сред. [c.347]

Чтобы яснее представить себе роль внутреннего трения жидкости при ее течении в капилляре, следует прежде всего вспомнить, что, согласно предыдущему, частицы жидкости, прилегающие к стенкам капилляра, остаются в покое. Максимальную скорость движения V имеют частицы жидкости, находящиеся на оси капилляра. Скорость частиц жидкости постепенно падает по мере удаления от оси капилляра и приближения к его стенкам. [c.38]

Метод капилляра широко применяется для измерения вязкости жидкостей и газов при температуре до 2000 К. Метод основан на решении уравнения Гагена—Пуазейля [5] для стационарного ламинарного течения в капилляре бесконечной длины. В реальных условиях эксперимента вносятся поправки на сжимаемость среды, эффект скольжения на стенке капилляра при исследовании вязкости газов в области малых давлений, на перестройку профиля скорости потока вещества на входе и выходе из капилляра. Расчетная формула для динамической вязкости имеет вид [c.424]

Теория капиллярно-гравитационных волн хорошо разработана в приближении бесконечно тонкой межфазной границы [1,2]. Если же учитывать структуру межфазной границы, то необходимо распространить гидродинамическое описание на переходную область. Это требует введения дополнительных предположений о свойствах жидкости в области больших градиентов плотности. Последовательное гидродинамическое описание изотермических течений многокомпонентной смеси с учетом фазовых переходов, структуры межфазных границ и поверхностных слоев возможно на основе представления свободной энергии смеси в виде функционала плотности [3]. Теории, основанные на функционалах подобного типа, рассматривались ранее в [4-6] в основном для описания однокомпонентных систем. В [7] метод функционала плотности применялся к расчету поправок к решению Пуазейля для течения в капилляре. Для неизотермического случая метод обобщен посредством введения функционала энтропии [8]. [c.145]

Здесь 1 - средняя скорость течения в капилляре, и - критическое значение средней скорости, начиная с которого увеличение скорости значительно влияет на темп осаждения частиц, а уо - коэффициент, характеризующий толщину "нулевого" адсорбционного слоя, из которого частицы осаждаются при и=0. [c.109]

Если скорость течения в капиллярах влияет на процесс осаждения, то у не является постоянным и зависит от отношения у/у. При этом чем меньше значение критической скорости V, тем сильнее течение в капиллярах препятствует осаждению частиц и тем медленнее уменьшается проницаемость. [c.109]

В капиллярах, диаметр которых менее 10 см, при температурах, близких к /.-точке, и небольших давлениях течение становится ламинарным, причем вязкость здесь крайне мала. [c.827]

Следует отметить, что, если в случае узких и широких капилляров можно провести некоторый, хотя и приближенный, анализ явлений, поведение течения в трубках с прессованным порошком в настоящее время совершенно нельзя объяснить. [c.834]

Экспериментальное изучение течений жидкостей и газов позволило установить качественные различия в структуре потоков в зависимости от условий движения. Установлено, что течение вязких жидкостей в стесненных условиях (в капиллярах, через узкие шели и т. п.) при относительно малых скоростях носит весьма упорядоченный характер отдельные [c.119]

Рассмотренное течение жидкости было впервые изучено Пуазейлем и Гагеном в середине прошлого столетия. На практике оно в основном осуществляется только в случае течений при ма.лых числах Рейнольдса и особенно важно для исследования течений в трубах малого диаметра — капиллярах. [c.242]

Примем для упрощения расчета, что при истечении паров ингибитора через упаковку соблюдены следующие условия отсутствует капиллярная конденсация паров воды и ингибитора в структуре бумаги и на поверхности металла, т. е. бумага и металл остаются сухими пары ингибитора не сжимаются в замкнутом объеме упаковки, а также при истечении в капиллярах и порах упаковочного материала при истечении паров ингибитора число Рейнольдса не превышает 2500, т. е. течение паров носит ламинарный характер. [c.160]

Опыты Пуазейля установили законы течения воды в капиллярных трубках и дали толчок к развитию важнейших методов измерения вязкости жидкостей — методов, основанных на измерении сопротивления течению жидкости в капилляре определенной формы. [c.38]

Параметр эффективности КС с учетом изменения радиуса капилляра. При сопоставлении уравнений Хагена — Пуазейля для ламинарного течения в трубе п Дарси получим выражение для коэффициента проницаемости в виде [c.75]

С другой стороны, для вязко-пластичного бингамовского тела, отличающегося от обычной вязкой жидкости наличием предельного напряжения сдвига (предела текучести удалось разрешить ряд задач, а именно осевое движение в цилиндрическом капилляре [7], движение между двумя вращающимися коаксиальными цилиндрами [8, 9], движение между двумя вращающимися концентрическими сферами [10], осевое движение между двумя коаксиальными цилиндрами и течение в плоском капилляре [11]. [c.31]

Тонкие капилляры. Кривые Аллена и Мейснера, характеризующие температурную зависимость скорости течения в капиллярах с диаметрами 1,2-10 и 7,9 10 сл , изображены на фиг. 47 между этими кривыми и кривыми скорости течения в пленках действительно наблюдается известное сходство. Кривые снимались для разности давлений 160 дин1см . Хотя (как это можно видеть из фиг. 46) течение в большем из двух тонких капилляров становится уже зависящим от давления, характер температурной [c.827]

Величина фильтрующего расхода з (висит как от свойств жидкости, так и от структуры материала (размеров по), их формы, степени замкнутости и пр.). Вследствие изменений сечения капилляров, неоднородности пор и неравномерности их распределения в мате >иале, скорости движения отдельных струек жидкости могут значительно раз.шчаться. Поэтому для описания фильтрации принято пользоваться понятием идеального материала , т. е. такого материала, сечения капиллярных каналов которого принимаются цилиндрическими, а сами каналы параллельными между собой. Учитывая, что фильтрация большей частью происходит при ламинарном режиме, из формулы (Х1.8), имея в виду, что i—hrp/l и обознача Ртр=у тр, получим выражение для скорости течения в капилляре [c.168]

КИМ, чтобы при всех температурах режим течения в капилляре был ламинарным. Калибровка внутреннего диаметра капилляра производилась посредством измерения омического сопротивления, а также путем взвешивания ртутного столбика, заполняющего весь капилляр. При соединении капилляра с капельной трубкой, осуществляемом через стеклянную (М-600) соединительную трубку 8 (рис. 3-32) и соединительный корпус 7 из стали 1Х18Н9Т, один конец трубки 8 приваривался к капилляру, а другой конец ее через специальное уплотнение соединялся с корпусом 7. В этот же корпус пол углом 90° к трубке 8 посредством конусного уплотнения ввертывалась капельная трубка. Горизонтальная защитная трубка 9 выполнялась из стали 1Х18Н9Т с диаметром 14/21 мм. В резервуарах стеклянной капельной [c.167]

Рис. 21. Профиль средних скоростей при ламинарпом (сплошная кривая) и турбу-ЛСЧ1ТНОМ (пунктир) течении в капилляре

При малых р обычно о с/р и ток пропорционален pF. Однако имеется шире-кий интервал изменения р, где вследствие большого сопротивления течению в капиллярах So = 8я/т1. но pR g < 1. В этом случае преобразователь воспроизводит закон изменения силы, т. е. является масштабным [c.196]

Рост X, когда начальная скорость течения в капилляре мала, объясняется первоначальным увеличением вероятности осаждения за счет уменьшения радиусов капилляров. Однако последнее обстоятельство в условиях постоянного расхода ведет к возрастанию скорости течения в капиллярах и. Это в свою очередь приводит к домини- [c.109]

До этого момента в рассмотрении учитывается только существование термомеханического эффекта, и оно не находится в зависх1мости от какой-либо теории. Допустив, что течение через капилляр осуществляется жидкостью с пулевой энтропией, что соответствует нулевому теплу Томсона в термоэлектрической аналогии, можно преобразовать написанные выше уравнения следующим образом [c.804]

На основании своих наблюдений авторы заключили, что имеется два различных механизма течения, действующих одновременно обычное вязкое течение и сверхтекучее точение без трения. Наличие критической скорости у сверхтекучего течения объяснялось влиянием стенок капилляра это казалось довольно естественным, поскольку было обнаружено, что расход прямо пропорционален радиусу капилляра. На фиг. 46 приводится зависимость скорости потока от разности давлений можно видеть постепенный переход от потенциального течения (в самых тонких капиллярах) к более сложному течению, характеризующемуся появлением диссипативных процессов. В капиллярах с диаметром порядка 10 см и более основную роль начинает играть вязкое течение, п все характерные признаки сверхтекучего течения исчезают. Поэтому стало общепринятым рассматривать раздельно 1гзмерсния в широких и тонких капиллярах. Здесь мы так и поступим, поскольку это позволит разобраться в довольно сложном характере результатов. Обсуждение этой проблемы усложняется еще и тем, что течение в Не II может вызываться как гидростатическим, так и термомеханическим давлением. Поскольку в каждом из этих случаев размер капилляров, оказывается имеет большое значение, мы рассмотрим отдельно оба типа течения. [c.827]

Пузырек воздуха подается шприцем в нижнюю часть капилляра, далее — в сборную полость, откуда выпускается в атмосферу по мере накопления. Отсутствие про-скакивания пузырька воздуха относительно воды в капилляре было проверено в так называемых опытах холостого хода при отсутствии испарения воды с поверхности тепломассомера введенный в капилляр пузырек был неподвижен в течение нескольких суток. [c.111]

Характерным для МПС, в отличие от ньютоновских сред, является аномальное их поведение при малых градиентах скорости сдвига, которое выражается в уменьшении вязкости с увеличением скорости сдвига. Кривые течения т (7) при Т = onst имеют явную нелинейность. Это можно объяснить проявлением пристенного эффекта, который обычно наблюдается для всякой дисперсной системы, имеющей предел прочности. Большинство авторов объясняет его уменьшением концентрации частиц дисперсной фазы в тонком пристенном слое толщ,иной в 2—10 мкм по сравнению с концентрацией их в ядре потока, т. е. в области более высоких скоростей течения. Интенсивность влияния пристенного эффекта на течение МПС зависит от концентрации частиц дисперсной фазы в объеме (ядре течения) и пристенном слое смазки, степени дисперсности структурных элементов, вязкости масляной основы и пластической вязкости смазки. Повышение дисперсности частиц смазки приводит к снижению пристенного эффекта. Толщина пристенного слоя не оказывает суш,ественного влияния на интенсивность проявления пристенного эффекта при течении смазок как в капиллярах, так и в кольцевых зазорах. Повышение концентрации металлических наполнителей в смазках увеличивает показатели консистенции и интенсивность проявления пристенного эффекта. Так, повышение концентрации порошков олова в смазке с 10 до 40 мас.% приводит к возрастанию вязкости в 1,5—2 раза. С ростом температуры интенсивность пристенного эффекта МПС снижается, а начало линейного участка кривой течения смещается в сторону меньших скоростей сдвига. Следовательно, при анализе работы МПС в подшипниках скольжения, когда зазоры между цапфой и вкладышем становятся соизмеримыми с характерными размерами дисперсных частиц наполнителя, надо учитывать аномалии течения, обусловленные пристенным эффектом. [c.70]

Как уже мы говорили выше, при переходе ламинарного течения по капилляру в турбулентное формула Пу-азейля перестает быть приложимой и давление истечения начинает возрастать быстрее, чем расход жидкости. Это объясняется тем, что более неправильный, запутанный [c.46]

Обработка результатов измерений. В данной работе при проведении опытов измеряется лишь относительная величина изменения объема углекислоты (в условных единицах). Абсолютная же величина удельного объема v = Vfm непосредственна из опыта не может быть получена, так как не известны ни размеры капилляра, ни количество углекислоты т, находящ,ейся в нем. Однако важно отметить, что количество веш,ества, находящегося в капилляре, Не изменяется в течение всех опытов. [c.155]

То же явление можно наблюдать и менее субъективным способом. Предположим, например, что мы рассматриваем два медных блока, в которых просверлены глубокие отверстия. Вставим поочередно в отверстия каждого из блоков, до того как они приведены в контакт, наполненный ртутью стеклявный шарик с капилляром (ртутно-стекля нный термометр). Мы обнаружим, что уровень ртути в капилляре выше в том случае, когда термометр вставлен в горячий блок. После того как оба медных блока в течение длительного периода времени будут находиться в соприкосновении, уровень ртути в каппилляре станет одинаковым для обоих блоков. Можно сказать, что в этом случае оба блока имеют одинаковую температуру. [c.7]

Ниже приводится детальное описание механизма переноса пара при свободномолекулярном течении в тонком капилляре (микрокапилляре) с учетом испарения не только с мениска жидкости, но и с боковой поверхности капилляра при наличии градиента температуры вдоль стенки капилляра [Л. 5-99J. В результате анализа такого механизма было установлено, что внутри капил-лярно-пористого тела, частично заполненного жидкостью, могут происходить процессы испарения и конденсации. Основными определяющими величинами являются безразмерные параметры s и Л Первая представляет собой произведение безразмерной теплотй фазового перехода жидкость —пар и относительного температурного перепада вдоль капилляра, вторая—отношение длины капилляра к его радиусу (безразмерная длина капилляра). [c.333]

Экспериментальные исследования течения газов в капиллярах в условиях свободномолекулярного режима обнаружили отличие измеренной проводимости от рассчитанной по формуле Кнудсена. Одной из причин этога различия является поверхностная диффузия [Л. 5-22]. Она объясняется тем, что при малых значениях плотности адсорбированных на поверхности молекул последние могут рассматриваться как двумерный газ, так что при наличии градиента плотности имеет место двумерный диффузионный поток, описываемый выражением [c.338]

Смотреть страницы где упоминается термин Течение в капилляре : [c.167] [c.309] [c.67] [c.305] [c.104] [c.433] [c.25] [c.829] [c.835] [c.836] [c.858] [c.300] [c.309] [c.151] [c.41] [c.48] [c.50] [c.222] [c.283] [c.75] [c.151]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...