Ускорение тела нормальное

Перейдем теперь к вопросу о происхождении кориолисова ускорения, направленного нормально к штанге. Единственное тело, которое может сообщать это ускорение, это сама штанга, которая может давить на тело в направлении, нормальном к штанге. Но для этого штанга должна быть соответствующим образом изогнута. Для того чтобы сила, [c.370]

В точке падения тела вектор скорости составляет с осью X угол 2= —а и вектор ускорения тела может быть разложен на нормальную g и тангенциальную gг составляющие. Из рис. 19 видно, что п=й соза. Отсюда радиус кривизны траектории в точке падения тела R2= 2 IS Так как П2=по, то [c.22]

Отметим, что вращательное ускорение точки Р в случае вращения тела вокруг неподвижной оси является ее касательным (тангенциальным) ускорением (см. п. 6), а осестремительное ускорение является нормальным ускорением точки Р. Модуль полного ускорения точки Р вычисляется по формуле w = dVs + Угол /3 между направлениями осестремительного и полного ускорений вычисляется по формуле tg/9 = [c.61]

Широкое применение в авиации и космонавтике приобрела единица ускорения, равная нормальному ускорению свободного падения 9,80665 м/с (обозначается я). Если тело движ.ется с ускорением, которое в определенное число раз превышает значение , то во столько же раз увеличивается вес тела. Поэтому это отношение получило название перегрузки. [c.139]

Решение проводим для установившегося движения, когда тангенциальные ускорения тел равны нулю и имеет место предположение, что нормальные ускорения пренебрежимо малы по сравнению с ускорением еилы тяжести. Вес единицы длины верхнего тела обозначим через р , нижнего —через р . [c.213]

Допустим, что тело может двигаться вдоль некоторой плоскости. К его центру тяжести G приложена сила F. Разлагаем силу F на Ел , нормальную к направляющей плоскости V, и F , параллельную V. Сила Рлг уравновешивается реакцией плоскости, сила вызывает ускорение тела. Вектор этого ускорения параллелен плоскости V и по направлению совпадает с силой F, . Если теперь мысленно приложить к точке G силу, равную массе тела, умноженной на его ускорение и направленную противоположно ускорению, то эта воображаемая сила уравновесится силой F . Таким образом, согласно принципу Германна — Эйлера ( Петербургскому ), тело оказывается в равновесии под действием приложенной силы, реакции связи и мысленно приложенной к нему силы инерции. [c.141]

Неизменные внешние действия создают у тела нормальное и тангенциальное ускорения. Во сколько раз быстрее прн увеличении скорости будет убывать тангенциальное ускорение (1—yV .) [c.315]

К ВОЗМОЖНЫМ перемещениям тела, поэтому она не связана ни с ускорением тела, ни с его скоростью. Но сила тяжести и нормальные к плоскости составляющие других сил уравновешиваются силой реакции связи. [c.84]

Тонна-сила (тс) ( ) — единица силы (веса), равная силе, сообщающей телу массой 1 т ускорение, равное нормальному ускорению свободного падения (go=9,80665 м/с ). [c.209]

В предыдущих главах мы познакомились с некоторыми отдельными видами сопротивления среды, возникающими при определенных условиях. Мы видели, например, что при движении тела с постоянной скоростью в идеальной, несжимаемой жидкости сила сопротивления отсутствует и силовое взаимодействие между средой и телом сводится лишь к аэродинамическому моменту. При движении тела в идеальной, несжимаемой жидкости с переменной по величине скоростью появляется, кроме того, сила сопротивления среды, пропорциональная ускорению тела. Если тело движется в идеальной, сжимаемой жидкости, то возникает при определенных условиях еще волновое сопротивление. При движении тела в вязкой жидкости на него будет действовать, кроме того, сопротивление трения и сопротивление, происходящее от изменения нормальных напряжений (по сравнению с их величинами в идеальной жидкости). Каждое из этих сопротивлений играет свою роль в общем сопротивлении среды. [c.548]

Если бы мгновенный центр вращения оставался неподвижным, т. е. ы=0, то ускорения точек твердого тела определялись бы как ускорения во вращательном движении твердого тела. При этом касательное ускорение и нормальное ускорение уп можно задать проекциями на неподвижные оси координат [c.104]

В последнее время в авиации и астронавтике применяется единица ускорения, равная нормальному ускорению свободного падения 9,806 65 м/с . Обозначается эта единица латинской буквой g. Ускорение, измеренное единицами g, часто называют перегрузкой, поскольку оно показывает, во сколько раз вес тела, движущегося с данным ускорением, больше веса того же тела, покоящегося или движущегося равномерно вблизи поверхности Земли. [c.77]

Касательная составляющая ускорения направлена по касательной к траектории (в сторону движения при ускоренном вращении тела и в обратную сторону при замедленном) нормальная составляющая а всегда направлена по радиусу Л1С к оси вращения (рис. 137). [c.123]

Векторы скорости v и касательного ускорения w. направлены по касательной к окружности, описываемой данной точкой тела, а вектор нормального ускорения w направлен но радиусу этой окружности к ее центру. [c.165]

Решение. На рис. 187 показаны действующие на тело силы вес Р, сила F, нормальная реакция пола N и сила трения f Если приложить к телу силу инерции Я , направленную противоположно ускорению W, то располагая координатные оси, как указано на рисунке, будем иметь два уравнения равновесия [c.320]

Нормальное ускорение точки зависит от угловой скорости тела и определяется зависимостью [c.231]

Из формул (1.130) и (1.131) следует, что для точек тела при его вращательном движении по заданному закону можно сначала найти ускорение а, а затем разложить его на касательное ускорение Ot и нормальное ускорение модули которых (см. рис, 1.125) [c.106]

Рассматривая твердое тело как механическую систему, разобьем его на множество материальных точек с массами А/Ий- При вращении тела каждая из этих точек движется по окружности радиуса Рь с ускорением а ., которое разложим на касательное и нормальное ускорения. [c.145]

Ускорение точки твердого тела складывается из нормального ускорения и касательного ускорения. Нормальное ускорение направлено от точки по перпендикуляру к оси вращения, в сторону этой оси, а его модуль равен [c.273]

При изучении курса физики установлены основные понятия кинематики точки и твердых тел. При движении точки по траектории скорость и ускорение точки рассматриваются как векторные величины. При этом вектор скорости V направлен по касательной к траектории, и его модуль (числовое значение) равен первой производной от пути по времени v = ds вектора скорости по времени а = с1 и/с1/. Он может быть разложен на две составляющие вектор касательного ускорения а , направленный по касательной к траектории и равный по модулю а = dv di и вектор нормального ускорения направленный по главной нормали к траектории в данной точке в сторону вогнутости кривой и имеющий модуль а, == у-/р, где р — радиус кривизны траектории. Модуль вектора ускорения а = ] а + я- [c.28]

Ускорение точек вращающегося тела. Если в выражении касательного (69) и нормального (74) ускорений вместо скорости v мы подставим выражение (90) вращательной скорости, то получим касательное и нормальное ускорения точки тела, вращающегося вокруг неподвижной оси. [c.174]

Нормальное ускорение точки вращающегося тела обычно называют центростремительным ускорением. Оно равно произведению квадрата угловой скорости на расстояние точки от оси вращения тела. [c.174]

Как видно из (250), нормальная сила инерции частицы равна произведению ее массы на нормальное ускорение и направлена против нормального ускорения, т. е. всегда в сторону выпуклости траектории. Нормальную силу инерции частицы вращающегося тела [c.404]

Формулы (18) являются векторными выражениями касательного, нормального и полного ускорений точек вращающегося твердого тела. [c.126]

Ускорение от относительного вращательного движения вокруг полюса, как и в случае вращения тела вокруг неподвижной оси, состоит из касательной и нормальной составляющих a] J и [c.145]

В случае вращения твердого тела вокруг неподвижной оси угловое ускорение и угловая скорость направлены по этой оси, и тогда расстояния кик равны друг другу. Следовательно, вращательное ускорение превращается в касательное ускорение, а осестремительное — в нормальное или центростремительное ускорение. [c.173]

Центростремительное ускорение направлено по радиусу-вектору, соединяющему движущуюся точку с полюсом. 2. В плоскопараллельном движении центростремительное ускорение следует отличать от нормального. 3. Ускорение любой точки тела при плоскопараллельном движении равно векторной сумме ускорения полюса, вращательного и центростремительного ускорений точки относительно полюса. [c.100]

Стандартный подход к решению подобных задач состоит в следующем. Прежде всего устанавливают силы, действующие на данное тело, и точки их приложения (в нашем случае это mg — сила тяжести, R — нормальная составляющая силы реакции со стороны наклонной плоскости и Ftp — сила трения покоя). Затем выбирают положительные направления оси х и угла поворота ф (лучше всего эти направления взять сразу согласованными, так чтобы знаки ускорений асх и Pz были одинаковы), например, как показано на рис. 5.18 справа. И только после этого записывают уравнения движения (5.34) в проекциях на выбранные таким образом положительные направления х и (р [c.155]

Тело вращается вокруг неподвижной (5си согласно закону = = 2t . Определить нормальное ускорение точки тела на расстоянии г = 0,2 м от оси вращения в момент времени t = 2с. (12,8) [c.131]

Зная угловую скорость и угловое ускорение вращающегося тела, а также расстояние от точки до оси вращения, можно найти величину и направление линейного y j ope-ния для любой точки тела. Так как отношение тангенциального ускорения к нормальному /V/,, = г /< о одинаково для всех точек тела, то вектор полного ускоренияу для всех точек тела образует с радиусом, проведенным к этой точке, один и тот же угол р, причем tg = г]/со (рис. [c.52]

Определим ускорение точек вращаюнщгося тела. Нормальное ускорение в соответствии (4.6) равно an = v /R. Подставляя значение линейной скорости из (5.4), имеем [c.24]

Килограмм-сила (кгс) ( ) — единица силы (веса), равная силе, которая телу массой 1 кг сообщает ускорение, равное нормальному ускорению свободного падения ( о= =9,80665 м/с ). Килограмм-сила является основной единицей утратившей свое значение системы единиц МКГСС. 1 кгс=9,80665 Н (точно). [c.204]

Вращение твердого тела вокруг неподвижной оси (вращательное движение). Уравнение (ИJIИ закон) вращательного движения твердого тела. Угловая скорость и угловое ускорение твердого тела. Законы равномерного и равиоперемеиного вран ений. Скорость и ускорение точки твердого тела, вращающегося вокруг неподвижной оси. Векторы угловой скоросгн и углового ускорения тела. Выражение скорости точки вращающегося тела и ее касательного и нормального ускорении в виде векторных произведении. [c.7]

Система МКГСС— килограмм-сила (кгс, кГ) — сила, которая телу массой в 1 кг сообщает ускорение, равное нормальному ускорению свободного падения, т. е. 9,80665 м сек . [c.566]

Ускорение каждой точки такого тела равно геометрической сумме касательного и нормального (центростремительного) ускорений. В соответствии с этим, решая задачу по принципу Да-ламбера, мы должны к каждой материальной частице вращающегося тела приложить две силы инерции частицы 1) касательную силу инерции, равную по модулю произведению массы частицы на ее касательное ускорение и направленную противоположно этому ускорению, и 2) нормальную силу инерции (центробежную силу), равную по модулю произведению массы частицы на ее нормальное ускорение и направленную противоположно этому ускорению. [c.374]

Действующая на тело, равнодействующая, уравновешивающая, активная, пассивная, живая, объёмная, массовая, приведённая, центральная, (не-) потенциальная, (не-) консервативная, вертикальная, горизонтальная, растягивающая, сжимающая, заданная, обобщённая, внешняя, внутренняя, поверхностная, ударная, (не-) мгновенная, нормально (равномерно) распределённая, лишняя, электромагнитная, возмущающая, приложенная, восстанавливающая, диссипативная, реальная, критическая, поперечная, продольная, сосредоточенная, фиктивная, неизвестная, лошадиная, перерезывающая, поворотная, составляющая, движущая, выталкивающая, лоренцева, потерянная, реактивная, постоянная по величине, периодически меняющая направление, зависящая от времени (положения, скорости, ускорения). .. сила. Касательная, тангенциальная, нормальная, центробежная, переносная, центростремительная, вращательная, кориолисова, даламберова, эйлерова. .. сила инерции. Полезная, вредная. .. сила сопротивления. Слагаемые, сходящиеся, параллельные, позиционные, объёмные, центростремительные, массовые, пассивные, задаваемые, кулоновские. .. силы. [c.78]

Подчеркнем еще раз, что при равномерном вращательном движении тела величина скорости любой его точки не изменяется, тогда как направление скорости меняется в каждый момент времени, и, следовательно, нормальное ускорение влияет лищь на направление скорости. Вектор нормального ускорения направлен к центру по нормали к траектории. [c.120]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...