Линейно поляризованнЬе излучени

Рубиновый лазер может давать линейно-поляризованное излучение без помощи какого-либо поляризатора. Если рубиновый стержень лазера вырезан из кристалла рубина таким образом, что оптическая ось кристалла перпендикулярна к оси стержня или составляет с ней угол 60 , то излучение линейно-поляризовано, причем вектор индукции О перпендикулярен плоскости главного сечения кристалла. [c.788]

Многие лазеры имеют линейно-поляризованное излучение, что позволяет строить измерения на исследовании изменения поляризации света. [c.219]

Ряс. 1, Зависимость сечения многофотонной ионизации а от частоты излучения ш сплошная линия — для линейно поляризованного излучения, штриховая линия — для циркулярно поляризованного излучения. [c.165]

При П. в. о. р- и -компоненты поляризованного излучения испытывают различный по величине сдвиг фаз, поэтому линейно поляризованное излучение после отражения становится эллиптически поляризованным. Разность фаз р- и -компонент определяется из выражения [c.27]

Линеаризация 549, 560, 588 Линейно поляризованное излучение 21 [c.607]

Второй случай характеризуется наличием как фазовых, так и амплитудных ошибок. Это приводит к ослаблению и искажению формы полезного сигнала, в результате чего в приемнике на выходе четвертьволновой пластинки вместо линейно поляризованного излучения будет свет с эллиптической поляризацией. [c.141]

Все эти свойства призменных резонаторов столь привлекательны, что широкому их применению могло помешать лишь существование серьезных недостатков таковые действительно имеются. Весьма неприятной является поляризационная анизотропия, связанная с тем, что линейно поляризованное излучение после отражения от любой поверхности при значительных углах падения приобретает различные фазовые набеги в зависимости от того, лежит ли плоскость поляризации в плоскости падения или перпендикулярна ей. Отсюда следует, в частности, что если исходная плоскость поляризации была ориентирована в каком-либо промежуточном направлении, после отражения свет приобретает эллиптическую поляризацию. [c.241]

В обеих схемах компенсации наведенного двулучепреломления можно выделить два взаимно перпендикулярных направления, совпадающих с главными направлениями эквивалентной полуволновой фазовой пластинки, т. е. расположенных под углом 45° к ребру призм. В них сохраняется направление поляризации линейно поляризованного излучения, прошедшего через схему. Установка поляризатора с ориентацией в одном из этих направлений не вносит потерь, т. е. деполяризация на активном элементе оказывается скомпенсированной. [c.152]

Соме Л. Н., Тарасов А. А., Шашкин В. В. К вопросу о деполяризации линейно-поляризованного излучения лазерным активным элементом из АИГ Nd в условиях термически наведенного двулучепреломления. — Квантовая электроника, 1980, т. 7, № 3, с. 619—621. [c.196]

Гибридные лазеры на растворах красителей. Важным классом гибридных лазеров с обращающими зеркалами стали непрерывные лазеры на красителях [9]. С этой работы мы и начнем их рассмотрение. Динамические решетки записывались в парах натрия — среде с резонансной нелинейностью (п. 2.3.4). Накачка производилась двумя встречными пучками линейно поляризованного излучения непрерывного перестраиваемого лазера 1 на родамине-6С, которые линзой JIi с фокусным расстоянием F = I м фокусировались в ячейку с парами натрия длиной 1 см при давлении 10 мм рт.ст. (рис. 6.3). Лазер 2 — аргоновый лазер. Высокое значение Лрс 150 % достигалось только вблизи одной из шести линий сверхтонкой структуры >2-линии (X = 589,0 нм) - при одночастотной генерации лазера накачки мощностью 1,2 Вт. Основу гибридного лазера составлял струйный лазер на красителях 3 с независимым Аг-лазером накачки 4. Резонатор с обращающим зеркалом длиной L = 190 см бьш образован резонатором лазера на красителях, у которого выходное зеркало бьшо заменено поворотным зеркалом З3 с R = 98 % и обращающим зеркалом на парах Na. Линза Л , в резонаторе с F = 25 см согласовывала малые области [c.195]

Применение поляризатора и четвертьволновой пластинки обусловлено необходимостью устранения паразитной связи между резонаторной сисгемой лазера и интерферометром. С помощью четвертьволновой пластинки линейно поляризованное излучение лазера преобразуется в излучение с круговой поляризацией. Отразившись от зеркал интерферометра и вновь пройдя четвертьволновую пластинку, излучение вновь становится линейно поляризованным, но повернутым относительно первоначального на -g-. [c.175]

Закон Планка. Энергия линейно-поляризованного излучения, испускаемого абсолютно черным телом в единичный телесный угол, отнесенная к единичному интервалу длин волн и единице времени, равна [c.33]

Здесь Е1,Ек — невозмущенные энергии начального (г) и промежуточного (к) состояний, ш — частота внешнего электромагнитного поля, / — конечное состояние непрерывного спектра, Zkf — диполь ные матричные элементы перехода. Сумма по к в (5.1) включает также и интегрирование по промежуточным состояниям непрерывного спектра. В целях простоты мы записали двухфотонный матричный элемент (5.1) для случая линейно поляризованного излучения. [c.115]

Рис. 5.4. Отношение сечений А -фотонной ионизации атома водорода циркулярно и линейно поляризованным излучением К = 3-8) как функция длины волны излучения согласно расчетам [5.7] (сплошная линия). Пунктирные линии соответствуют

Рис. 5.6. Угловое распределение фотоэлектронов для 4-фотонной ионизации атома водорода линейно поляризованным излучением с длиной волпы 355 им. Экспериментальные данные из работы [5.24], теоретическая кривая — из работы [5.25

Таблица 5.2. Десятичный логарифм обобщенного К-фотонного сечения прямого процесса ионизации различных щелочных атомов линейно поляризованным излучением

Энергетические распределения фотоэлектронов для атомов криптона, облучаемых линейно поляризованным излучением с длиной волны 532 нм и интенсивностью 2 Вт/см рассчитывались в работе [5.63]. Максимумы энергетического распределения при отрицательных энергиях соответствуют остаточной заселенности связанных возбужденных состояний атома после окончания лазерного импульса. Первый максимум при положитель- [c.136]

Зависимость выхода ионов калия от длины волны при интенсивности излучения, равной 4 10 Вт/см , показана на рис. 6.3. Рассмотрен случай циркулярно поляризованного излучения. Видно, что теоретические и экспериментальные данные весьма хорошо согласуются друг с другом. Аналогичные результаты получаются также для линейно поляризованного излучения. Из рис. 6.3 видно, что контур резонансной кривой является симметричным в согласии с формулой (6.8). [c.148]

Структура автоионизационных состояний. В большом числе экспериментов были найдены автоионизационные состояния для различных атомов. Однако, в большинстве экспериментов данные относятся к состояниям с угловым моментом J = 1, так как они могут быть возбуждены из основного состояния с J = о путем поглощения одного ультрафиолетового фотона. При многофотонном возбуждении могут образовываться автоионизационные состояния с / > 1 (для линейно поляризованного излучения) в случае циркулярно поляризованного излучения это всегда будет так. Энергии таких состояний, вообще говоря, неизвестны. Различные теоретические методы расчета автоионизационных спектров позволяют рассчитать энергии с точностью до 0,1-0,01 %. Однако абсолютная точность таких расчетов не так велика типичная погрешность составляет 100 см , что недостаточно для интерпретации лазерных экспериментов. [c.156]

Рис. 12. Угловое распределение фотоэлектронов при 5-фотонной надпороговой ионизации атома цезия линейно поляризованным излучением с длиной волны 1064 нм. Экспериментальные точки —

Рис. 7.7. Зависимость сечения надпороговой 5-фотонной ионизации атома цезия линейно поляризованным излучением от длины волны излучения [7.24

Экспериментальные данные для первых трех надпороговых пиков в энергетическом спектре электронов при ионизации атома водорода были приведены в работе 7.47]. Атом облучался коротким импульсом линейно поляризованного излучения с длиной волны 608 нм и интенсивностями 6 10 и 1,2 10 Вт/см . В работе [7.48 приведены экспериментальные энергетические спектры при надпороговой ионизации атома водорода излучением с длинами волн между 596 и 630 нм, пиковой интенсивно стью порядка 10 Вт/см и длите льно стью лазерного импульса порядка 500 фс. В полученных спектрах доминируют процессы резонансной ионизации с участием возбужденных состояний, сдвинутых вследствие динамического эффекта Штарка. [c.185]

Рис. 7.12. Энергетические спектры при надпороговой ионизации атома ксенона. Интенсивность излучения — 5-10 Вт/см . (а) — линейно поляризованное излучение, (б) — циркулярно поляризованное излучение. Экспериментальные данные

Рис. 7.15. Распределение электронов по энергиям при надпороговой ионизации атомов ксенона и неона линейно поляризованным излучением с интенсивностью

Рис. 7.17. Измеренное а) и рассчитанное (б) распределения электронов по энергиям (направление вылета электронов вдоль вектора поляризации линейно поляризованного излучения) при надпороговой ионизации атома гелия излучением с интенсивностью 10 Вт/см на рис. (а) приведены также и угловые распределения для различных энергий [7.59

Формула АДК для случая линейно поляризованного излучения имеет вид [c.229]

Рис. 9.8. Энергетические распределения ионов Ме , образованных при туннельной ионизации атома неона, в направлениях вдоль (рц) и поперек (р ) вектора поляризации линейно поляризованного излучения. Аппроксимация экспериментальных

Применяя какое-либо поляризационное устройство, можно выделить из неполяризованного света колебания вполне определенного направления и затем оперировать ( таким линейно поляризованным излучением. Из 1.1 следует, что можно рассматривать неполяризованный свет как сумму двух взаимно перпендикулярных линейно поляризованных колебаний, у которых сдвиг фаз 6 за время наблюдения хаотически меняется. Эллиптическая поляризация, излучения возникает в тех случаях, когда этот сдвиг фаз Л искусственно м(лж,но сделать постоянным во времени. При 6 -- О эллиптическая поляризация вырождается в линейную. В 5.2 мы вернемся к рассмотрению этих явлений, которые могут быть хорошо проил-июстрированы на опыте. [c.37]

Разность частот, интенсивносте] ) и поляризаций встречных воли в кольцевом лазере создаётся также с помощью магнитооптических Керра аффектов, возникающих при отражении от ферро-магн. зеркал резонатора. Эти эффекты проявляются в зависимости характеристик отражённого света от вектора иа.магеиченности ферромагнетика J и от направления распространения и поляризации падающего света. Б случае меридионального и полярною эффектов Керра в плоскости падения) происходит изменение поляризации падающего линейно поляризованного излучения. При зкваториальном эффекте Керра (/ перпендикулярен плоскости падения) интенсивность отражённого излучения зависит от /], Разность частот линейно поляризованных встречных волн (с поляриза- [c.251]

Величина б имеет. минимум в области углов ф р 90°, Подбирая подходящий угол падения и значение j , можно получить сдвиг фаз, равный я/4 для двух отражений величина сдвига удваивается. Такой приём используется в полярнзац. устройствах (призма — ромб Френеля, см. Поляризационные приборы) для преобразования линейно поляризованного излучения в круговое. [c.27]

Феноменологич. объяснение Ф. э. заключается в том, что в общем случае намагниченное вещество нельзя охарактеризовать одним показателем преломления п. Под действием магн. поля показатели преломления и для циркулярно право- и левополяризованного света становятся различными. Вследствие этого при прохождение через среду вдоль магн. поля право- и левополяризованные составляющие линейно поляризованного излучения распространяются с разными фазовыми скоростями, приобретая разность хода, линейно зависящую от оптической длины пути. В результате плоскость поляризации линейно поляризованного монохроматич. света с длиной волны X., про-шедщ1его в среде путь /, поворачивается на угол [c.275]

Рожденный в результате спонтанного перехода квант может иметь любое направление поляризации, а квант, появившийся в результате процессов вынужденных переходов, будет иметь ту же поляризацию, что и квант, вызвавший этот процесс. Поэтому для получения линейно поляризованного излучения необходимо вводить в резонатор лазера некоторый селектирующий элемент, позволяющий обеспечить различный уровень внутрирезонатор-ных потерь для электромагнитных колебаний с различными поляризациями. В случае неполяризованных лазерных пучков выделить заданное направление поляризации можно с помощью различных поляризаторов — устройств, обладающих различным пропусканием излучения с различной поляризацией. [c.60]

В случае резонаторов, содержащих одну двугранную призму либо составленных из двух таких призм с параллельными ребрами, поляризационная анизотропия не приводит к особо неприятным последствиям. Нетрудно видеть, что здесь линейно поляризованное излучение с плоскостью поляризации, параллельной или перпендикулярной ребрам отражателей, после полного обхода резонатора сохраняет первоначальное состояние поляризации. Отсюда следует, что собственные колебания подобных резонаторов могут иметь одно из этих двух напраддений плоскости поляризации. Вследствие разного набега фаз им соответствуют различные собственные частоты, поэтому решений с другими поляризационными состояниями, всегда являющимися суперпозицией этих двух, не существует. [c.241]

МИ электрооптическими кристаллами типа u l, ZnS или НМТ 65, 66] или одноосными кристаллами типа KDP и ADP в продольной конфигурации (свет распространяется вдоль оптической оси с). Тот факт, что в настоящее время нет кристаллов достаточно высокого оптического качества, можно рассматривать как временный [70]. Модуляторы чаще изготавливают из более доступных материалов KDP и ADP в поперечной конфигурации [67, 68]. Но поскольку при таком методе измерения через кристалл должны проходить две (перпендикулярно) поляризованные компоненты, даже если модулятор предназначен для фазовой модуляции линейно поляризованного излучения, мы сталкиваемся с проблемой естественного двойного лучепреломления и нестабильных оптических искал ений, которые ограничивают применимость поперечной конфигурации с кристаллами KDP и ADP для модуляции по интенсивности [69]. В схеме, изображенной на фиг. 9,4, за модулятором стоит фотоумножитель, на выходе которого включен чувствительный вольтметр постоянного тока. Поскольку измеряются только средние интенсивности, фотоумножитель может иметь большую постоянную времени. [c.489]

Поляризация. Излучение абсолютно черного тела неполяризовано, однако интенсивность линейно поляризованного излучения в выбранном направлении составляет половину значения, вычисленного по приведенным выше формулам. [c.644]

Устройство наиболее распространенного гелий-неонового лазера схематически показано на рис. 9.8. Газоразрядная трубка с внутренним диаметром 1 —10 мм и длиной от нескольких десятков сантиметров до 1,5—3 м имеет торцовые плоскопараллельные стеклянные или кварцевые окна, установленные под углом Брюстера к ее оси. Для линейно поляризованного излучения с электрическим вектором в плоскости падения коэффициент отражения от них равен нулю. Поэтому брюстеровские окна обеспечивают линейную поляризацию излучения лазера и исключают потери энергии при распространении света из активной среды к зеркалам и обратно. Трубка помещена в резонатор, образованный зеркалами с многослойными диэлектрическими покрытиями (см. 5.7). Такие зеркала имеют очень высокий коэффициент отражения в нужном спектральном интервале и почти не поглощают свет. Пропускание зеркала, через которое выводится излучение, выбирается обычно около 1—2%, другого — менее 1%. Особенно удобен резонатор, близкий к конфокальному, так как он вносит малые дифракционные потери и легко поддается юстировке. [c.454]

Угловое распределение электронов при надпороговой ионизации ксено на линейно поляризованным излучением с длинами волн 532 нм, 355 нм и 266 нм бьшо детально исследовано в работе [7.31]. Было найдено, что фор ма распределения зависит от состояния иона Хе после ионизации - - "Рз/2 [c.176]

Таким образом, энергетический спектр быстрых электронов, образуемых линейной поляризованным излучением субатомной интенсивности при надпороговой ионизации многоэлектронных атомов в основном отражает процесс ускорения фотоэлектрона в поле лазерного излучения до и после его перерассеяния на атомном остове, а не процесс поглогцения небольшого числа надпороговых фотонов, как в случае более слабого поля, в последнем случае пондеромоторная энергия мала, и быстрые электроны отсутствуют. [c.194]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...