Угол преломляющий

Рис. 4.6. Угол преломляющего луча призмы

Если параллельный пучок света, исходящий из бесконечности, составляет с прямой MN угол, отличный от нуля, то они пересекутся в другой точке, отстоящей на том же расстоянии fi от преломляющей сферической поверхности. [c.175]

Итак, закон отражения получается из закона преломления, если положить щ = — j и под г подразумевать угол отражения. Таким образом, любую формулу, выведенную для преломляющих систем, можно использовать для описания явлений в отражающих системах. [c.280]

Преломление в призме. Пусть преломляющий угол призмы равен е (рис. 13.12) угол отклонения луча /, КВС = О. Из треугольника МВМ имеем [c.313]

Если преломляющий угол е мал и лучи падают на призму под малым углом (а — мало), то В = г п — 1). [c.886]

Определить максимальный преломляющий угол трехгранных призм из С-3 и из С-18, для которых могут существовать минимумы отклонения. [c.890]

Какой угол расхождения дает призма, изображенная на рис. 17.8, е, если каждая из половин призмы имеет преломляющий угол 30 [c.891]

Значительно больший угол расхождения между лучами дает призма Аббе (рис. 17.13). Она содержит центральную равностороннюю призму а из исландского шпата с оптической осью, параллельной преломляющему ребру, и две стеклянные призмы Ь. Необыкновенный луч проходит через призму без отклонения, обыкновенный луч отклоняется на угол 11,7°. Увеличивая преломляющий угол до 90°, можно получить угол расхождения 23°. [c.38]

Оптическая ось О О" составляет некоторый угол с преломляющей гранью кристалла (рис. 17.21, б). В этом случае одновременно около всех точек А, С я О возникнут сферические волновые поверхности одинакового радиуса, в результате чего волновой фронт обыкновенной волны в кристалле пойдет параллельно падающему и обыкновенные лучи Ло, С и Оо пересекут грань кристалла не преломляясь. Волновой фронт необыкновенной волны также параллелен падающему фронту, но точки его касания с эллиптическими волновыми поверхностями сдвинуты относительно точек А, С, О. Это приводит к отклонению необыкновенных лучей Ае, Се и Ое от их первоначального направления. Таким образом, геометрическое построение Гюйгенса объясняет отклонение [c.48]

Угол падения е — угол между световым лучом, падающим на преломляющую или отражающую поверхность, и нормалью к поверхности в точке падения. [c.199]

Угломеры оптические — Технические характеристики 345 Углы ахроматических клиньев преломляющие — Определение 320 Угол атаки теоретический 674 --бесциркуляционного обтекания профиля 674 возмущения—Определение 695, 697 [c.735]

Измерение показателя преломления стекла. Для определения показателя преломления необходимо из исследуемого стекла изготовить призму с некото рым углом а рекомендуется а =60°, К трубе присоединяют нормальный окуляр и к коллиматору — раздвижную щель. Щель освещается монохроматическим светом, относительно которого задано определить показатель преломления. Вначале уже описанным способом точно измеряют угол а — так называемый преломляющий угол призмы. Затем, поворачивая алидаду и столик с призмой, добиваются такого их взаимного положения, при котором в окуляре зрительной трубы наблюдается изображение щели, видимое через толщу призмы. Далее, оставляя алидаду неподвижной, поворачивают, не меняя направления, столик с призмой до тех пор, пока изображение [c.135]

Из испытуемого материала изготовляют призму с преломляющим углом а, равным приблизительно 30°. К зрительной трубе присоединяют автоколлимационный окуляр. Преломляющий угол а измеряют обычным методом. Поворачивая алидаду либо столик, находят положение призмы аЬс, при котором автоколлимационное изображение от грани аЬ совмещается с сеткой окуляра (положение /). Это изображение принесут лучи, подающие перпендикулярно на грань аЬ и после отражения от нее идущие в окуляр трубы тем же путем. Выходя из толщи стекла, после грани ас, лучи преломляются и образуют с нормалью к грани ас угол 0, отличный от а. В положении / записывают отсчет по лимбу Л,. Далее, поворачивая алидаду относительно неподвижного столика либо столик с лиу.бом относительно неподвижной алидады, совмещают автоколлимационное изображение от грани ас призмы (положение//) и записывают отсчет Л2. Разность этих отсчетов равна величине угла падения 0 луча при первом положении алидады. [c.137]

Показатель преломления вещества удобнее всего определять по углу наименьшего отклонения луча [127]. Угол минимального отклонения 5, преломляющий угол при вершине призмы а, и показатель преломления п связаны соотношением [c.81]

Предположим, что из некоторой точки А, расположенной в первой среде, исходят два луча, составляющие между собой некоторый малый угол do и образующие в точках В и Bi преломляющей поверхности углы 8 и 8 + tie с ее нормалями. [c.25]

Установим связь между углами падения е и полевыми углами со. Для этой цели обратимся к рис. 18.2, на котором представлены преломляющая поверхность радиуса г, расположенная на расстоянии S от плоскости зрачка, и ход главного луча, составляющего с осью угол со и с нормалью к преломляющей поверхности угол е. [c.332]

Преломление луча на остром крае линзы можно рассматривать как случай отклонения луча, создаваемого клином с малым преломляющим углом г >, или как случай поворота второй плоскости плоскопараллельной пластинки на некоторый малый угол . [c.373]

Пусть / (рис. 1.5) — угол между СО, перпендикуляром к фронту волны, и 00, перпендикуляром к поверхности преломляющей среды. Пусть в момент / = О точка С фронта волны достигла преломляющей среды и совпала с точкой О тогда за время т, потребное для того, чтобы точка А фронта волны доетигла (в точке В) [c.19]

Угол между направлением лучей различных длин волн (угловая дисперсия Аф/AJi) определяется числом призм, их материалом и величиной преломляющих углов. Некоторые из призм описаны в 86. Дисперсия в призме зависит также от ее положения в параллельном пучке лучей. Дисперсия сильно возрастает, если угол падения лучей становится меньше угла, соответствующего положению минимального отклонения (см. 86). Однако при таком положении ширина выходящего пучка становится значительно меньше ширины падающего, и призма действует как телескопическая система, дающая увеличение (см. упражнение 111). Это обстоятельство невыгодно отзывается на светосиле спектрального аппарата. Впрочем, благодаря значительному увеличению угловой дисперсии при такой установке призм можно применять более короткофокусные и, следовательно, более светосильные камерные объективы. Поэтому такие системы иногда применяются (В. М. Чула-новский), хотя в большинстве спектрографов призму располагают в минимуме отклонения. Расстояние на пластинке между линиями разной длины волны (линейная дисперсия XIIАХ) зависит от фокусного расстояния f объектива камеры [c.339]

Закон преломления, найденный на опыте и вытекающий из теории, гласит, что 8)пг ) = з1пф/ /г. Легко видеть, что если и <С 1, то согласно этому соотношению возможно такое значение угла падения Ф, при котором > 1, что не имеет смысла, ибо подобная формула не определяет никакого реального угла преломления. Подобный случай имеет место для всех значений угла ф, удовлетворяющих условию 51пф > п, что возможно, когда п<, т. е. когда свет идет из более преломляющей среды в среду менее преломляющую (например, из стекла в воздух). Угол ф, соответствующий условию з)пф = п, принято называть критическим или предельным. Как известно, при этих условиях мы не наблюдаем преломленной волны, а весь свет полностью отражается обратно в первую среду, в соответствии с чем явление носит название полного внутреннего отражения. [c.482]

Рис. 17.21. Направления распространения обыкновенного и необыкновенного лучей а — оптическая ось О О" ле-жит в плоскости падения под углом к преломл5тщей грани б — отическая ось О О" составляет угол с преломляющей гранью кристалла (свет падает нормально на грань кристалла) в—оптическая ось О О" параллельна преломляющей грани кристалла (свет падает нормально на грань кристалла)

Оптическая ось О О" лежит в плоскости падения под некоторым углом к преломляющей поверхности кристалла (рис. 17.21, а). Пусть на преломляющую поверхность кристалла падает плоский фронт волны АВ. Угол падения равен I. За время, в течение которого свет от точки В достигнет О на границе двух сред, в кристалле около А возникнут две волновые поверхности — сферическая и эллиптическая, соприкасающиеся друг с другом в направлении оптической оси АО. На рис. 17.21, а эллиптическая поверхность лежит внутри сферической, что соответствует случаю положительного кристалла. Около всех точек между А п О возникнут такие же волновые поверхности. По принципу Гюйгенса необходимо провести две плоскости, касательные к сфере (ОР) и эллипсоиду (ОЕ). Первая плоскость дает фронт преломленной обыкновенной волны, вторая — необыкновенной. Обыкновенные преломленные лучи Л , Со, Оо получим, проведя линии к точкам касания сферических поверхностей с плоскостью ОЕ. Колебания электрического вектора в этих лучах происходят перпендикулярно к плоскости главного сечения кристалла, которая совпадает с плоскостью чертежа (на рис. 17.21, а они отмечены точками). Необыкновенные преломленные лучи Ае, Се, Ое получим, проведя ЛИНИИ К точкзм касания эллиптических поверхностей с плоскостью ОЕ. В рассматриваемом случае они лежат в плоскости падения, но они не нормальны к волновому фронту. Колебания электрического вектора в необыкновенных лучах происходят в плоскости главного сечения кристалла (на рис. 17.21, а они отмечены стрелками). Таким образом, из рис. 17.21, а видно образование двух систем лучей — обыкновенных и необыкновенных, идущих в кристалле в разных направлениях. [c.48]

Преломляющий угол 9 — угол между двумя непараллельными пpeJюмляющими плоскостями призмы или клина. [c.199]

Угол измеряют в плоскости, перпендикулярной ребру двугранного угла между нспараллельнымп преломляющими поверхностями. [c.199]

Строгая направленность измерения и приема УЗ-колебаний достигается посредством двух направляющих — цилиндрических штанг на поверхности бочки валка, снабженных двумя подвижными каретками, на которых размещены узлы крепления датчиков. На одной из штанг нанесены деления. Специальная рычажная конструкция подвесок датчиков обеспечивает надежный акустический контакт и универсальность при контроле валков различных типоразмеров. Приемный и излучающий УЗ-датчики представляют собой наклонные пьезопреобразователи с преломляющей призмой из органического стекла. Угол наклона призмы 57°, диаметр пьезопластины равен 8 мм, / = 5 МГц. [c.428]

Оптические данные спектрографа фокусное расстояние объектива коллиматора — 400 мм, световой диаметр—ЪОмм, фокусное расстояние объектива камеры — 530 мм, световой диаметр— 45 мм, преломляющий угол призмы 60°, высота — 30 мм, основание — 45 мм. Линейная дисперсия [c.117]

Интересный спектроскоп предложили Г. Р. Кирхгоф и Р. В. Бунзен. Несмотря на свою простоту, этот прибор имел существенные недостатки и впоследствии был усовершенствован. Для увеличения дисперсии известный немецкий оптик К. А. Штейнгель во второй половине XIX в. создал спектроскоп с четырьмя призмами. Первые три призмы имели преломляющий угол 45°, а четвертая призма 60°. Впоследствии вместо призм в качестве диспергирующего элемента стали применять дифракционные решетки, при помощи которых можно было получить значительное светорассеяние. Первые дифракционные решетки были изготовлены Й. Фраунгофером. Они состояли. либо из рамки с натянутыми в ней тонкими параллельными проволочками, либо из стеклянной пластинки, покрытой сажей с нанесенными на нее штрихами. [c.348]

Закон преломления, к-рый устанавливает изменение направления луча при переходе из одной однородной среды в другую падающий и преломлённый лучи лежат в одной плоскости с нормалью к преломляющей поверхности в точке падения, а направления этих лучей связаны соотношением п sin а=п sin а., где пип — показатели преломления соответственно первой и второй сред, а — угол падения (угол между лучом, падающим на поверхность, и нормалью к поверхности в точке падения), а — угол преломления (угол между преломлённым лучом и нормалью к поверхности в точке падения). Закон преломления открыт в 17 в. В, Снсллиусом (W. SDellius) и Р. Декартом (R. Des artes). [c.438]

Простая трёхгранная призма (рис. 1) используется как саыостоят. диспергирующий элемент в спектральных приборах, а также является оси. составной частью всех более сложных призменных систем. В спектральном приборе щ>изму устанавливают так, чтобы линиям пересечения её преломляющих граней (преломляющее ребро) была параллельна входной щели. Двутранцый угол а, образованный рабочими гранями призмы, нАэ. преломляющим углом. [c.615]

Пусть dS (рис. VI.2)—элемент преломляющей поверхности, разделяющей две среды I н П с показателями преломления п и Проведем нормаль Ог к этому элементу н из точки О опншем сферу радиусом R. Рассмотрим два бесконечно близких луча ОМ , ОМ 2, образующих с нормалью углы i н ( + di. Дуга MiM равна Rdi. Повернем всю фигуру вокруг оси Oz на бесконечно малый угол dtf. Дуга образует прн этом вращении [c.423]

Клни с преломляющим углом а отклоняет лучи, падающие на него, на угол (я — 1) п в направлении, перпендикулярном ребру клина после системы линз LjLj лучи перемещаются на величину f (п — 1) п, где f — фокусное расстояние системы п — показатель преломления среды рассеивателя при этом перемещение происходит в плоскости, перпендикулярной ребру клина. Цилиндрическая канавка со сферическим профилем, расположенная вертикально, создает в горизонтальном направлении равномерное рассеяние по длине 1= , где/ — ширина канавки г — радиус кривизны ее сечеиня. Конус 472 [c.472]

Клинья, образующиеся в результате погрешностей углов отражающих призм. Как известно, отражающие призмы, применяемые в оптических системах с целью изменения направления распространения световых пучков, — эквиваленты плоскопараллельным пластинкам только при идеальном изготовлении. Если допущены погрешности в углах между гранями, призмы после развертки становятся эквивалентньми системе плоскопараллельная пластинка -Ь клин , преломляющий угол которого зависит от погрешности угла [21. [c.524]

Расчет преобразователя изображения в схеме КВС показал, что в направлении Y, параллельном линейному источнику цилиндрической волны накачки, нелинейный кристалл ведет себя как плоский преломляющий слой с показателем преломления п = kjktr. В перпендикулярном направлении преобразование сводится к повороту вокруг оси Y на угол Yi сдвигу на kplk )Zp и сжатию в ks/kir раз. При этом формируется астигматическое изображение, которое в первом фокусе Tsi идеально при произ- [c.97]

Последвий сомножитель в (4.62) описывает дифракцию Фраунгофера плоской волны, преломленной на плоском преломляющем слое с показателем преломления п — kjku. Интеграл pv по форме точно совпадает с интегралом, описывающим рассмотренное выше взаимодействие двух цилиндрических волн (4.35) в предельном случае бесконечно удаленных ИК-объекта и точки наблюдения. При этом роль ks и kir играют ksf, и kiVp. Последнее означает, что углы преломления (преобразования ИК-волны в волну частоты Юв) в плоскости xz при I = О другие, чем при = = О (I — угол между направлением распространения и плоскостью xz). Из формулы (4.62) и результатов, приведенных в 2, 3, следует, что положение идеального изображения дается выражениями [c.108]

Остановимся сначала на первом случае. Пусть непо-ляризованная световая волна падает на преломляющий объект, представляющий собой склеенные под углом друг к другу плоскопараллельные стеклянные пластинки. Волна падает на одну из двух пластинок по нормали. Угол падения на вторую пластинку выбираем равным углу Брюстера [12]. Как известно, на выходе такой пластинки свет линейно-поляризован в плоскости, перпендикулярной плоскости падения. Свет, отраженный пластинкой, также линейно-поляризован в перпендикулярной плоскости. При этом интенсивность света, прошедшего через наклонную пластинку, уменьшится. Таким образом, подобный объект приводит к ампли-16 [c.16]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...