Ионизация полем

Иногда различают два типа ионизации, осуществляемой электронами в зоне анодного падения ионизацию полем и тер- [c.73]

ИОНИЗАЦИЯ ПОЛЕМ (полевая ионизация, а в т о п о н и 3 а ц н я) — процесс ионизации атомов и молекул гапа в сильных электрич, нолях. Связанный в атоме электрон можно представить себе находящим- [c.195]

У поверхности излучающего электрода происходит интенсивная ионизация газа, сопровождающаяся возникновением коронного разряда. Образующиеся в зоне короны газовые ионы различной полярности движутся под действием сил электрического поля к соответствующим разноименным электродам. Частицы золы, встречая на своем пути ионы, также заряжаются. Основное количество частиц осаждается на развитой поверхности осадительных электродов, меньшая часть попадает на коронирующие [c.166]

Температура столба дуги зависит от эффективного потенциала ионизации газов, заполняющих дуговой промежуток, плотности тока в электроде, напряженности поля, полярности и др. [c.5]

Энергию, которая должна быть сообщена электрону для его ионизации, часто выражают в вольтах (точнее в электрон-воль-тах) и называют соответственно потенциалом ионизации — Ui. Условия неупругого соударения электрона е при напряжении поля и можно записать так [c.44]

Возможны и процессы, при которых в каждом акте поглощения одновременно участвуют более двух (три и больше) квантов. Такие процессы называются многофотонным поглощением. (Трехфотонное поглощение в кристаллах нафталина было обнаружено еще в 1964 г.) Очевидно, что с увеличением числа фотонов, одновременно участвующих в одном акте поглощения, вероятность соответствующего процесса уменьшится. Поэтому для наблюдения процессов более высокого порядка (например, трехфотонного поглощения) поток энергии падающего света должен быть значительно большим, чем в двухфотонном. В очень сильных световых полях, образуемых при фокусировке излучения мощных лазеров, иногда происходит одновременное поглощение десяти фотонов и больше. В этом случае многофотонное поглощение приводит к отрыву электрона от атома, т. е. ионизации. Этим объясняется возникновение искры — пробоя прн фокусировке излучения мощного лазера в воздухе. Существенный вклад в деле обнаружения и теоретического анализа и применения двухфотонного и многофотонного процессов был сделан академиками Н. Г. Басовым, А. М. Прохоровым, Л. В. Келдышем и их школой. [c.403]

Прибор ионный с аксиальным магнитным полем — ртутный вентиль, вставленный в катушку, создающую магнитное поле, направленное от катода к аноду магнитное поле удлиняет траектории электронов и усиливает ионизацию газа с помощью магнитного поля управляют моментом зажигания прибора. [c.151]

Коронный разряд. В сильно неоднородных электрических полях, образующихся, например, между острием и плоскостью или между проводом и плоскостью (линия электропередачи), возникает самостоятельный разряд особого вида, называемый коронным разрядом. При коронном разряде ионизация электронным ударом происходит лишь вблизи одного из электродов, в области с высокой напряженностью электрического поля. [c.171]

Применение электрических разрядов. Удары электронов, разгоняемых электрическим полем, приводят не только к ионизации атомов и молекул газа, но и к [c.171]

Уравнения, описывающие изменение фазы и энергии, выведены с учетом изменения магнитного поля и частоты во времени, а также с учетом ускорения за счет бетатронного эффекта (быстроты изменения потока), изменения этого ускорения при изменениях радиуса орбиты в процессе колебаний и, наконец, потерь энергии на ионизацию и излучение. Было принято, что период колебаний фазы велик по сравнению с периодом движения по орбите. Для заряда частицы был принят заряд электрона. Уравнение (1) определяет равновесную энергию уравнение (2) определяет мгновенную энергию через равновесное значение и изменение фазы уравнение (3) является уравнением движения для фазы. Уравнение (4) определяет радиус орбиты [c.412]

Вероятность прямой ионизации атома (молекулы) газа электрич. нолем оказывается значительной, если на расстояниях порядка ра.змеров атома (молекулы) газа создаётся падение нотесщиала порядка ионизац. потенциала этой частицы (см. Ионизация полем). Это значит, что напряжённость ноля должна достигать (2—6)-dO В/см, т. е. 20—60 В/нм. Столь сильное поле легко создать у поверхности острия (на расстоноии 0,5 — 1 нм от неё) при достаточно малом радиусе кривизны поверхности — от 10 до 100 нм. Именно поэтому (наряду со стремлением к большим увеличениям) образец в И. п. изготовлен в виде тонкого острия. [c.209]

Т. э. обязаны такие явления, происходящие в сильных электрич. полях, как автоионизация атомов (см. Ионизация полем) и автоэлектронная эмиссия из металлов, В обоих случаях электрич. поле образует барьер конечной прозрачности. Чем сильнее электрич. поле, тем прозрачнее барьер и тем сильнее электронный ток из металла. На этом принципе основан сканирующий туннельный микроскоп — [c.176]

Второй метод — автоионная микроскопия — предложен Мюллером [10.2] в 1951 г. Это — уникальный метод, единственный, который позволяет наблюдать изображение поверхности твердого тела с атомным разрешением (0,2—0,3 нм). Образец представляет собой тонкое, заточенное травлением острие из исследуемого металла. Поверхность его кончика, представляют,ая собой почти полусферу радиусом 20—200 нм, радиально проектируется на люминесцентный экран. Для создания изображения используется явление десорбции полем (10 В/см), испарения полем (при высоких температурах) и — чаще всего — ионизации полем постороннего газа (гелия, неона или водорода). Кристаллические грани поверхности острия изображаются на экране с увеличением порядка 10 и разрешением 0,2—0,3 нм, так что можно различать отдельные атомы, в том числе междоузельные и адсорбированные, вакансии, радиационные повреждения, дислокационные полосы скольжения и границы зерен. Была также показана возможность обнажения глубинных слоев образца путем контролируемого послойного испарения полем [9.3]. Слчетание полевого ионного микроскопа с масс-спектрометром сделало его прибором не только структурного, но и химического анализа. [c.117]

По-видимому, наиболее многообещающими источниками в настоящее время являются источники с полевой ионизацией. Поле ионизации возникает, когда тонкий, острый металлический наконечник имеет высокий потенциал в газообразной атмосфере. Электроны будут туннелировать из атомов газа в металл, ионизируя газ внутри наконечника. По всей видимости, ионы испускает виртуальный эмиттер, размеры которого много меньше, чем размеры самого наконечника. Разброс энергии таких источников весьма мал ( 1 эВ). [c.473]

В работе [100] при анализе пара селена была использована комбинация масс-спектрометра с ионизацией поля источника, позволившая провести прямые измерения состава пара селена и тем самым доказать присутствие молекул Se , S g, Seg, Se, и Seg. Средний состав молекул при испарении с открытой поверхности был Seg , а в равновесном паре Seg2. Диссоциативная ионизация не влияла на эти результаты (соответствуют графическим данным авторов при 160° С) [c.173]

Единственное подробное теоретическое исследование прианодной переходной области — это серия статей Бэ-за и Хэккера [Л. 119—123]. Признавая, что роль анодного падения заключается в образоваиии положительных ионов, авторы различают два типа ионизации, производимой электронами ионизацию полем и термическую ионизацию. Ниже мы лрив-одим их особенно1сти. [c.79]

И 1еа И / а увеличиваются с повышением Т в связи с уменьшением плотности газа и снижением (благодаря более высокой степени ионизации) доли атомов, остающихся нейтральными. С другой стороны, 1ег начинает уменьшаться при появлении заметной ионизации, поскольку средняя длина свободного пробега электрона значительно меньше для столкновений с ионами, чем для столкновений с нейтральными молекулами. Из рис. 28 видно, ЧТО условия (17) и (18) начинают нарушаться с приближением к 10 000° К—температуре, являющейся, грубо говоря, разделом между маломощными и мощными дугами. Бэз и Хэккер полагают, что ионизация полем в угольной дуге не возможна при 7>9 500° К, а из расчета анодного падения и сравнения его с наблюдаемой величиной они нашли, что ионизация полем невозможна при Г<6 400°К. [c.80]

Бэз и Хэккер видят в переходе от маломощной дуги с малой плотностью анодного тока к контрагироваяной мощной дуге переход от ионизации полем к термической ионизации. К онтра-гирование дуги приписывается ими тому обстоятельству, что в горячей плазме в центральной зоне анода ионизация носит термический характер, причем небольшое анодное падение потенциала [c.81]

Хотя экситонное электропоглощение создает впечатляющие перспективы, важные вопросы остаются пока без ответа. Один вопрос относится к тому факту, что в ПЗС-структуре на рис. 3.28 электрические поля не будут полностью направлены по нормали к плоскости квантоворазмерной структуры из-за различия напряжений на затворах. Если боковые компоненты поля Е превышают Ю" В/см, экситон претерпевает ионизацию полем и резонансное поглощение исчезает [7]. Таким образом, потребуется тщательно подбирать распределение полей в ПЗС, чтобы обеспечить направление электрического поля по нормали к слоям квантоворазмерной структуры, что совпадает с направлением распространения падающего света. Другой интересный [c.109]

Молекулы газа нейтральны, поэтому газ обычно — хороший изолятор и может проводить электрический ток лишь при условии, что в него вводятся извне или генерируются внутри заряженные частицы. Приложив, например, достаточно сильное электрическое поле, моясно вызвать нарушение изолирующих свойств газа (пробой) и ионизацию его, вследствие чего он сможет пропускать значительные токи. [c.35]

Пример 4. Представим, что воздух перевели в состояние плазмы при избыточной ионизации электронов х= %. Тогда п = 5- 10 м . Допустим, что на длине г = I см Дп = 1 %. Тогда при Л г = 5 I0 м возникает поле Я —2- 10" Х ХАпг = 10 В/см = 10 В/м и объемная сила f = Eg = 10 -5-10 1,6Х ХЮ " = 72- 10" Н/м [c.51]

В сварочных дугах имеются три характерные зоны — катодная, анодная и столб дуги. Столб сварочных дуг при атмосферном давлении представляет собой плазму с локальным термическим равновесием, квазинейтральностью и свойствами идеального газа. В столбе вакуумных сварочных дуг термическое равновесие может не наблюдаться, т. е. Te> Ti=Tn). С помощью физики элементарных процессов в плазме определяют потенциал ионизации газов Ui, эффективное сечение взаимодействия атомов с электронами (по Рамзауэру) Qe и отношение квантовых весов а . С использованием термодинамических соотнощений (первое начало термодинамики, уравнение Саха) определяют эффективный потенциал ионизации о, температуру плазмы столба Т, напряженность поля Е и плотность тока / в нем. [c.60]

Если в качестве источника света пользоваться мощными лазерными источниками, то возникает многофотонное поглощение , а следовательно многофотонный фотоэффект. Под действием светового поля напряженностью 10 В/см удалось надежно регистрировать шести- и семифотонную ионизацию инертных газов. [c.345]

Первый электрон, выаьлвший ионизацию ьюлекулы, и . торой электрон, освобожденный и ре-Г ул5 ,тяте иош1зации, под действием электрического поля приобретают ускорение в направлении от катода к аноду, Г аждый из них при следующих соударениях освобождает еще по одному электрону и общее число свободных электронов становится рав- [c.169]

Рис, 4.10. Полученная в водородной пузырьковоЕ камере фотография траектории элек> трона. двнжуп<егося с большой скоростью в магнитном поле. Электрон входит в поле зрения внизу слева. Теряя свою энергию на ионизацию водородных молекул, электрон замедляет движение. Когда уменьшается скорость электрона, уменьшается и радиус кривизны его траектории в магнитном поле. Поэтому траектория имеет форму спирали. [c.126]

Прохождение ионизирующей частицы через счетчик сопровождается ионизацией атомов газа, наполняющего цилиндр счетчика. Возникающие положительные ионы устремляются под действием приложенного электрического поля к стенкам цилиндра, а электроны — к нити. В области сильного поля вблизи нити электроны преобретают такую энергию, что своими ударами ионизируют новые атомы газа. Число ионов нарастает лавинообразно, в газе счетчика вспыхивает электрический разряд, а в цепи — импульс тока. [c.41]

Смотреть страницы где упоминается термин Ионизация полем : [c.74] [c.552] [c.496] [c.12] [c.29] [c.193] [c.195] [c.392] [c.151] [c.79] [c.80] [c.81] [c.81] [c.100] [c.71] [c.185] [c.449] [c.450] [c.18] [c.324] [c.327] [c.412] [c.117] [c.551]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...