Безразмерная константа взаимодействия

Каждое взаимодействие можно охарактеризовать некоторой безразмерной константой взаимодействия. [c.361]

Барионный заряд 17, 116, 217, 222 Безразмерная константа взаимодействия 17, 18, 106 [c.333]

Рассмотрим теперь случай слабой накачки, когда можно ограничиться первыми членами в разложении МР в ряд по безразмерной константе взаимодействия р = PZ [c.239]

Безразмерные константы взаимодействия 15—16, 147 Брейта—Вигнера формулы 240 [c.383]

Сильные взаимодействия (процессы Юкавы) характеризуются безразмерной константой [c.361]

Электромагнитные взаимодействия (процессы Дирака) характеризуются безразмерной константой [c.361]

Для оценки интенсивности взаимодействия с помощью безразмерной константы ее величину нужно сравнивать с единицей. [c.663]

В этой теории для безразмерной константы (я—iV)-взаимодействия получено значение [c.18]

Безразмерная константа g л, характеризующая силу слабого взаимодействия, весьма мала . Поэтому диаграммы низшего порядка для слабого процесса позволяют получать количественные результаты. [c.106]

Константа сильного взаимодействия. Только после выяснения механизма сильного взаимодействия (многие интересные детали которого опущены за недостатком места) можно перейти к его количественному описанию. В этом нам поможет уже неоднократно проводившаяся аналогия с квантовой электродинамикой. Как известно, взаимодействие в ней определяется зарядом е. В безразмерной записи константа электромагнитного взаимодействия равна постоянной тонкой структуры а= 1/137. Аналогично можно ввести представления о цветовом заряде и безразмерную константу [c.195]

Сравнение сил при этих видах взаимодействия можно получить путем использования системы единиц, в которой характерные константы взаимодействия, соответствующие этим силам (квадраты зарядов ), безразмерны. [c.68]

Сила взаимодействия единичного заряда с полем определяется безразмерной константой связи, которая для случая ядерного поля равна [c.243]

Силу различных типов взаимодействия частиц можно приближенно охарактеризовать безразмерными параметрами, связанными с квадратами соответствующих констант взаимодействия. Отношение этих параметров для сильного, электромагнитного, слабого и гравитационного взаимодействий составляет приблизительно 1 10 10 10 при энергии 1 ГэВ (для слабого взаимодействия параметр растет с энергией) . [c.75]

Мы пользуемся здесь обозначением (1 для безразмерной константы кулоновского взаимодействия ((1 е (ло)), поскольку оно общепринято в литературе. Его не следует путать с химическим потенциалом, который здесь будет обозначаться как гр. [c.323]

Силу взаимодействия электрона с решеткой характеризуют безразмерной константой связи а, определяемой следующим образом [c.412]

Произвольная решёточная модель характеризуется числом голых параметров (констант взаимодействия) > = (А,ь Яг)еК , входящих в выражение для действия. Можно попытаться найти такое же число физических параметров, описывающих теорию, скажем некоторое число масс, выраженных в физических единицах, например килограммах или ГэВ и, возможно, несколько безразмерных физических постоянных взаимодействия (зарядов) обозначим их все через [c.108]

Слабые взаимодействия (процессы Ферми) могут быть охарак теризованы безразмерной константой [c.361]

Сверхслабые, или гравитационные, взаимодействия (процессы Ньютона) могли бы быть охарактеризованы безразмерной константой [c.362]

Попробуем взглянуть на физические постоянные, приведенные в табл. 1, так ска 1ать, глазами Эйнштейна . Безразмерных констант в ней не так уж и много — это отношения масс, отношения различных магнитных моментов, постоянная тонкой структуры а. По МНС1ШЮ проф. И. Л. Розенталя, безразмерные величины mjm и где — усредненная масса нуклона, являются фундаментальными безразмерными величинами, опре-деляющи ш сложную структуру Вселенной [32]. Постоянная тонкой структуры а является количественной характеристикой одного из четырех фундаментальных взаимодействий, существующих в природе,— электромагнитного, и нам еще предстоит обсуждение ее фундаментального значения в физике. Пока отметим следующее. Помимо электромагнитного взаимодействия другими фундаментальными взаимодействиями являются гравитационное, сильное и слабое. Существование безразмерной константы электромагнитного взаимодействия а, = е I (ft ) я 1131 предполагает, очевидно, наличие аналогичных безразмерных констант, являющихся характеристиками остальных трех типов взаимодействий. Эти константы нам также еще предстоит обсудить, пока же вьшишем выражения для них и их числовые значешя [c.42]

Развитие квантовой теории и физики элементарных частиц позволяют сегодня предположить новые интерпретации эйнштейновского заряда q. Так, Г.-Ю. Тредер склонен видеть в нем заряд, отвечающий сильным или ядерным взаимодействиям, исходя из формального равенства единице значения q l(h ) и безразмерной константы сильного взаимодействия. Эту трактовку вряд ли можно признать убедительной, поскольку электроны не входят в состав ядер и не принимают участия в сильном взаимодействии, в связи с чем нами предлагается новая интерпретация заряда q, основаш1 1я на концепции физического вакуума. [c.110]

Консганта слабого взаимодействия. Безразмерная константа слабого взаимодействия определяется выражением [c.197]

Имеется громадное число экспериментальных фактов, свидетельствующих о неизменности физических постоянных во времени. И все же вопрос настолько важен, что его нельзя обойти молчанием. Его вознихновение можно отнести к 1937 г., когда П. Дирак высказал очень интересную гипотезу о том, что развитие Вселенной сопровождается уменьшением гравитационной постоянной во времени. Интересна логика его рассуждений. Он заметил, что отношение безразмерной константы электромагнитного взаимодействия а, к безразмерной константе гравитационного взаимодействия примерно равно Ю . Это же число он [c.203]

Здесь N — число магн. ионов в 1 см , ц д — ядерный маги, момент, А — безразмерная константа сверхтонкого взаимодействия. Эффект сверхтонкого взаимодействия проявляется при низких темп-рах. Для иона Мн + Яэфф(Э) —9/Г(К) и при Т=4 К в соединениях МпСОз и СйМпРзщель в спектре, возникающая в результате сверхтонкого взаимодействия, эквивалентна действию магн. поля кЭ и составляет ГГц. [c.118]

Связь М. с нейтрино описывается членом лагранжиана (v ) =M - - э. с., где h — безразмерная константа, vj — оператор поля левого нейтрино (черта означает дираковское сопряжение, индекс с — зарядовое сопряжение, 3. с. — эрмитово-сопряжённый член). При испускании или поглощении М. нейтрино переходят в антинейтрино V, и наоборот. Взаимодействия М. сзаряж. пептонами и кварками сильно подавлены они возникают в высших порядках теории возмущений и (или) в результате смешивания М, с нейтральными Хиггса бозонами. Из-за аксиальной структуры связей М. обмен М. в веществе приводит, как можно показать, к потенциалу V r) с очень малой константой. М. может приобретать малую массу вследствие дополнит, взаимодействий, явно нарушающих лептонное число [2]. [c.28]

Существует также широкий класс иеиеренормируе-мых взаимодействий с безразмерной константой связи. Так, вообще говоря, иеперенормируемо взаимодействие массивного заряженного векторного поля с фермионами. Пропагатор такого векторного поля не убывает с ростом 4-импульса, поэтому область больших импульсов в фейнмановских диаграммах не обрезается досха- [c.323]

УФ-расходимости возникают в квантовополевой теории возмущений при вычислении интегралов в пространстве 4-импульсов соответствующих Фейнмана диаграммам, содержащим замкнутые петли. Путём введения всломогаг. регуляризации такие расходящиеся интегралы делаются конечными и вычисляются в явном виде нри этом в простейших случаях сингулярные составляющие выделяются в аддитивные структуры, имеющие вид полиномов невысокой степени по внеш. имиульсам (см. ф-лу (3) в ст. Регуляризация расходимостей). Для нек-рого класса КТП степень этих полиномов не зависит от порядка теории возмущений и не превышает двух. Такие теории допускают процедуру П., с помощью к-рой удаётся полностью устранить все УФ-расходимости и выразить результаты вычислений через небольшое число параметров, физически близких параметрам (массам, константам связи) исходного лагранжиана рассматриваемой системы взаимодействующих полей. Эти теории наз. перенормируемыми. В класс перенормируемых теорий (с нек-рыми оговорками) входят модели с безразмерными константами связи, в т. ч. теории калибровочных полей, такие как квантовая электродинамика (КЭД) И квантовая хромодинамика (КХД). [c.563]

Простота этой картины в нек-рых случаях нарушается. Так, если в третьем из приведённых выше лагранжианов взаимодействия с безразмерными константами связи векторное поле имеет массу М, то возможно образование безразмерной комбинации с её участием и свойство П. исчезает. В реальных случаях этой оговоркой, по-видимому, можно пренебречь, поскольку известные массивные векторные поля (И -и Z-бозонные) имеют калибровочную природу, а калибровочные поля первоначально безмассовы и приобретают массу в результате спонтанного нарушения симметрии, при к-ром свойство П. не нарушается. Осложнения могут также возникнуть для калибровочного взаимодействия фермионов, не сохраняюп его чётность. В этом случае приходится иметь дело с т. н. аномалиями. С учётом этих оговорок безразмерность констант связи есть необходимое и практически достаточное условие П. [c.565]

Из-за бесконечного числа степеней свободы у поля взаимодействие частиц—квантов поля—приводит к ур-ни-ям, неразрешимым точно. Однако в теории эл.-магн. взаимодействий любую задачу можно решить приближённо, т. к. взаимодействие можно рассматривать как малое возмущение свободного состояния частиц (вследствие малости безразмерной константы а = е /йся> /137, характеризующей интенсивность эл.-магн. взаимодействий). [c.317]

Силу разл. классов взаимодействий можно приближённо охарактеризовать безразмерными параметрами, связанными с квадратами соответствующих констант взаимодействий. Для сильного, эл.-магн., слабого и гравитац, взаимодействий протонов при энергии процессов 1 ГэВ вс. ц. м. эти параметры соотносятся как 1 10 10 10 , Необходимость указания ср. энергии процесса связана с тем, что в феноменологич. теории слабого взаимодействия безразмерный параметр зависит от энергии. Кроме того, интенсивности разл. процессов очень по-разному зависят от энергии, а феноменологическая теория слабого взаимодействия при энергиях больших Mw в с. ц. м. перестаёт быть справедливой. Всё это приводит к тому, что относит, роль разл. взаимодействий, вообще говоря, меняется с ростом энергии взаимодействующих частиц и раз> деление взаимодействий на классы, основанное на сравнении интенсивностей процессов, надёжно осуществляется при не слишком высоких энергиях. [c.598]

Электромагнитные взаимодействия — взаимодействия между электромагнитным полем и заряженными частицами. Эти вз аимо-действия менее сильные, чем первые безразмерной константой связи, характеризующей их силу, является так называемая постоянная тонкой структуры а [c.244]

П. — античастица электрона. При классификации элементарных частиц П. относят к классу лептонов. Как и все лептопы, П. взаимодействуют с др. частицами только с помощью электромагнитного и слабого взаимодействия. Сила электромагнитных взаимодействий П. [тормозного излучения, фотообразования электрон-позитронной пары (см. Пар образование) и др.] характеризуется постоянной тонкой структуры а = е-// с 1/137. Слабые взаимодействия, пред-ставляюпще в осповпом процессы распада типа распада мюона р -> е+ 4- V -f- v, характеризуются эффективной безразмерной константой связи, равной но порядку величины [c.86]

Напомним, что нелинейные члены уравнений Навье — Стокса (включая градиент давления, квадратично выражающийся через поле скорости) описывают силы инерционного взаимодействия между пространственными неоднородностями поля скорости. Если перейти в этих уравнениях к безразмерным переменным у = х/Ь, V = иЦ и т = vинерционного взаимодействия. Если Не мало, то силы инерционного взаимодействия будут создавать лишь малые возмущения основного потока , описываемого линейными уравнениями (получающимися из уравнений Навье — Стокса отбрасыванием нелинейных членов). В этом случае решение полных уравнений Навн е — Стокса с помощью рядов по степеням Не будет представлять собой применение обычного метода теории возмущений, и мы сможем использовать все ее общие результаты, включая и разработанные в квантовой теории поля (см., например, Швебер, Бете и Гофман (1955)) способы графического изображения слагаемых ряда по степеням константы взаимодействия в виде некоторых диаграмм . Если же Не велико, так что инерционные взаимодействия очень сильны, то непосредственное использование рядов по степеням константы взаимодействия будет, как н всегда в теории систем с сильными взанмодейетвиями, неэффективным, но формальные ряды по степеням Не все же будут полезными для целей, указанных выше. [c.270]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...