Галлий

В химии под металлами понимают определенную группу элементов, расположенную в левой части Периодической таблицы Д. И. Менделеева (табл. 1). Элементы этой группы, вступая в химическую реакцию с элементами, являющимися неметаллами, отдают им свои внешние, так называемые валентные электроны. Это является следствием того, что у металлов внешние электроны непрочно связаны с ядром кроме того, на наружных электронных оболочках электронов немного (всего 1—2), тогда как у неметаллов электронов много (5—8). Все элементы, расположенные левее галлия, индия и таллия — металлы, а правее мышьяка, сурьмы и висмута — неметаллы.. Элементы, расположенные в группах П1В, IVB и VB, могут относиться и к металлам (In, Т1, Sn, РЬ, Sb, Bi), и к неметаллам (С, N, Р, As, О, S) и занимать промежуточное положение (Ga, Si, Ge, Se, Те). [c.11]

Легкоплавкие металлы — цинк, кадмий, ртуть, олово, свинец, висмут, таллий, сурьма и элементы с ослабленными металлическими свойствами—галлий, германий. [c.17]

Смесь натриевого (70%) и калиевого (30%) жидкого стекла 23—25 75 29,9—32,5 Расход электродов на 1 кг наплавленного ме галла, кг 1,7 [c.145]

Плавление и затвердевание идеально чистых металлов происходят при постоянной температуре вследствие поглощ,ения или выделения теплоты перехода. Если используется достаточно большое количество металла (150 см — типичный объем плавящегося слитка), скрытой теплоты плавления достаточно, чтобы поддержать слиток и погруженный в него термометр при постоянной температуре в течение нескольких часов, пока происходит плавление или затвердевание металлов. Присутствие небольшого количества примесей в виде растворенного металла приводит к изменению температуры плавления или затвердевания металла, кроме того, эти процессы проходят в некотором температурном интервале. Применяемые для реализации реперных точек металлов галлий, индий, кадмий, свинец, олово, цинк, сурьма, алюминий, серебро и золото имеют достаточную чистоту для термометрии, которую, однако, непросто сохранить [c.169]

Для металлов, имеющих сильную склонность к переохлаждению до спонтанного образования центров затвердевания, таких, как галлий, олово, сурьма, описанного выше охлаждения гнезда термометра недостаточно. Получающееся при этом падение температуры стенки гнезда термометра не приводит к возбуждению кристаллизации, поскольку эти металлы могут оставаться в переохлажденном жидком состоянии в случае сурьмы примерно на 40 К ниже равновесной температуры затвердевания. Интенсивное охлаждение наружной стенки тигля потоком аргона или азота [21] позволяет преодолеть эти особенности металлов. В этом случае тигель, но не сколь-нибудь значительный участок печи, должен быть быстро охлажден на несколько десятков градусов. Этого достаточно для возникновения центров кристаллизации по всей внутренней стенке тигля. Выделяющейся теплоты перехода достаточно для повышения температуры образца и тигля до температуры затвердевания в течение нескольких минут. Достижение плато затвердевания образца происходит в результате быстрого роста дендритов, что всегда наблюдается при затвердевании из переохлажденного состояния. Затем рост дендритов прекращается и оставшийся металл затвердевает с гладкой поверхностью раздела фаз, медленно продвигающейся к гнезду термометра. Альтернативный метод [55] возбуждения центров кристаллизации таких металлов, как олово и сурьма, состоит в удалении тигля с образцом из печи при достижении в ней температуры затвердевания и помещении его в другую печь, имеющую температуру примерно на 90 °С ниже. Как только из-за выделяющегося при начале затвердевания тепла прекратится охлаждение тигля с образцом, он переносится в исходную печь, имеющую температуру лишь на несколько градусов ниже температуры затвердевания. Успех подобной процедуры ярко демонстрирует выделение энергии при переходе от жидкого состояния к твердому. [c.177]

Тройная точка галлия (29,774 °С) [c.182]

Галлий плавится при температуре, близкой к 29,772 °С, и имеет тройную точку на 2 мК более высокую, 29,774 °С. Изучение поведения галлия при плавлении [40] показывает, что он позволяет реализовать воспроизводимую с высокой точностью и удобную реперную точку. Различие в тройной точке от образца к образцу редко превышает [ 0,05 мК воспроизводимость индивиду- [c.182]

Результаты сравнения температур тройной точки галлия из образцов различного происхождения показывают разброс, не превышающий 0,2 мК, который Рис. 4.29. Ячейка трой- следует считать достаточно малым [22, НОИ точки галлия. 1 — и I т фторопласт 2 — нейлон [c.182]

Практически достоинством диода на основе арсенида галлия является то, что в широком диапазоне температур от 1 до по меньшей мере 400 К прямое падение напряжения на диоде при постоянном токе через диод зависит от температуры почти линейно. Так же ведут себя и кремниевые диоды при температурах выше 30 К, причем линейность у них даже лучше, чем [c.254]

Полупроводниковый лазер генерирует когерентное излучение в результате процессов, происходящих в р-и-переходе на полупроводниковом материале. На рис. 3.8 показана схема полупроводникового лазера на арсениде галлия. Кристалл имеет размеры около 0,5...1,0 мм . Верхняя его часть 2 представляет собой полупроводник р-типа, нижняя / — п-типа, между ними имеется р-п-переход 4 толщиной около 0,1 мкм. [c.123]

При подаче напряжения на выводы р-п-переход генерирует излучение, длина волны которого для арсенида галлия составляет X) = 0,82 мкм и 2 = 0,9 мкм (инфракрасная область). Для других материалов длина волны излучения может лежать в широком диапазоне — от ультрафиолетовой до инфракрасной области. [c.124]

Например, даже в однофазном ме-галле зерна имеют различную кристаллографическую ориентировку, и поэтому в поверхности микрошлифа зерна будут срезаны по разным кристаллографическим плоскостям, которые будут травиться неодинаково. В результате после травления поверхность микрошлифа будет иметь сложный микрорельеф, характеризующий строение металла (рис. 5.9). [c.312]

В течение первой половины девятнадцатого века, по мере повышения точности наблюдений и совершенствования теории, было установлено, что планета Уран движется не в полном согласии с законом всемирного тяготения, а также законом сохранения момента импульса. Странным образом эта планета то ускоряет, то замедляет свое движение на малую, но вполне заметную величину. Такое поведение планеты не могло быть объяснено на основе известных свойств Солнечной системы и законов физики. Наконец, в 1846 г. Леверье и Адамс, независимо друг от друга, пришли к выводу, что наблюдаемое аномальное движение Урана может быть полностью объяснено, если постулировать существование гипотетической новой планеты, обладающей определенной массой и определенной орбитой, внешней по отношению к орбите Урана ). Они решили соответствующие уравнения, с помощью которых определялось положение этой неизвестной планеты, и после всего лишь получасового поиска Галле была обнаружена новая планета, [c.178]

Я написал г-ну Галле 18 сентября н просил его о сотрудничестве этот талантливый астроном видел планету в тот же день (23 сентября 1846 г.), когда он получил мое письмо... [Наблюденная] гелиоцентрическая долгота 327°24, приведенная к 1 января 847 г.... Разность [наблюдение и теория] 0°52 (Леверье, —там же, с. 657). [c.179]

Эффект Ганна. В 1963 г. Дж. Ганн, изучая поведение арсенида галлия в области сильных полей, обнаружил новое явление, заключающееся в возникновении колебаний тока с частотой 10 — 256 [c.256]

Гц при приложении к кристаллу постоянного электрического поля. Этот эффект Ганна наблюдали позднее в фосфиде галлия, фосфиде индия и ряде других полупроводников. Он тоже связан с изменением подвижности носителей заряда в сильных полях. Однако механизм изменения ц отличен от рассмотренного выше. [c.257]

Рис. 7.25. Зонная структура арсенида галлия

Излучение, возникающее при переходах с верхних уровней на нижние, является спонтанным. В среде с инверсной населенностью это спонтанное излучение индуцирует дополнительные переходы. Для того чтобы создать квантовый генератор, в среде с инверсной населенностью необходимо обеспечить условия автоколебательного режима. Такой режим достигается за счет помещения активной среды, т. е. вещества, в котором создается инверсная населенность, -В резонатор, выполняющий роль положительной обратной связи. Резонатор обеспечивает также пространственную и временную когерентность излучения. Простейший резонатор представляет собой два плоскопараллельных зеркала, одно из которых является полупрозрачным. В рубиновом лазере резонатором служат отполированные торцы рубинового стержня, покрытые тонким слоем металла, в полупроводниковом инжекционном лазере на арсениде галлия— это тщательно полированные боковые грани, перпендикулярные плоскости р-и-перехода. [c.318]

Отрицательнее —0,44 в Металлы повышенной термодинамической неустойчивости (неблагородные) Могут корродировать в нейтральных водных средах, даже не содержащих кислорода Литий, рубидий, калин, цезий, радий, барий, стронций, ка.чьций, натрий, лантан, магний, плутоний, торий, нептуний, бериллий, уран, гафний, алюминий, титан, цирконий, ванадий, марганец, ниобий, хром, цинк, галлий, железо [c.40]

Существенный прогресс последних лет в эталонной термометрии связан с созданием герметичных ячеек с чистыми газами для воспроизведения температур их тройных точек. Осуществленное по разработанной ККТ программе международное сличение транспортируемых герметичных ячеек разных лабораторий, в том числе ВНИИФТРИ, показало, что их воспроизводимость по крайней мере в несколько раз лучше, чем на традиционной стационарной аппаратуре. Поэтому естественна современная тенденция положить в основу будущей МПТШ в качестве реперных температур только тройные точки в ее низкотемпературной части и точки затвердевания металлов при температурах выше 0° С. Отметим в этой связи превосходные метрологические характеристики точки галлия. В низкотемпературной части МПТШ эта программа, обеспечивающая повышение воспроизводимости будущей шкалы в несколько раз, может быть, без сомнения, реализована вплоть до 24 К, особенно при добавлении к традиционным тройным точкам МПТШ-68 тройной точки вблизи 150 К и точки плавления галлия. [c.7]

Галлий расширяется при плавлении примерно на 3 %, и поэтому содержащая его ампула должна во избежание поломки иметь гибкие стенки. Торнтон и Мангум [40] показали, что ячейка, изготовленная из фторопласта и имеющая нейлоновое гнездо для термометра, совершенно удовлетворительна. Такая ячейка, содержащая 1 кг галлия, показана на рис. 4.29. Авторы работы [40] нашли, что при переохлаждении поверхности обработанного на станке гнезда для термометра легко появлялись центры кристаллизации и, таким образом, большого переохлаждения не возникало. [c.182]

Если ири этом между исходной и новой фаза.ми существует структурное соответствие, то новая фаза располагается вдоль определенных кристаллографических плоскостей исходной фаз1>1 в виде пластин или игл. Такую структуру называют видманштеттовой Крис галлы новой фазы ускоренно растут в тех плоскостях и направлениях решетки исходной фазы, в которых легко обеспечивается ориентационная связь между этими двумя фазами. [c.104]

Подшипники, работающие при температурах < 350 С, смазывают жидкими термостабильными синтетическими смазками. Электролитическое осаждение галлия на поверхностях трения слоем 25 — 30 мкм обеспечивает устойчивую работу подшипников при температуре до 400 С. Недостаток этого способа — невозобновляе.мость смазки. [c.548]

Применение сварны.х конструкций обеспечивает с у щ ественную экономию МО галла по сравнению с к. 1епаными и литыми. Экономия металла по сравнению с клепаными конструкциями получается в осповпом ввиду [c.58]

Для улучшения условий работы полупроводникового лазера и обеспечения непрерывного режима генерации кристалл необходимо охлаждать до низких температур. Мощность лазера на арсениде галлия при температуре жидкого азота в импульснопериодическом режиме составляет 100 Вт, в непрерывном режиме — 10 Вт. Лучшие образцы полупроводниковых лазеров могут работать при нормальных температурах. [c.124]

На основе анализа известнь х теоретических и эк пepимeнтaльньLx данных для ГЦК и 0Щ< ме-галлов было показано, Ч10 значение энергии активации движения моновакансий соответствует величине q. [c.329]

Многие полупроводники, в частности арсеаид галлия, имеют достаточно сложную зонную структуру. Так, зона проводимости арсенида галлия кроме минимума E k) при k=0 имеет втор ой минимум в направлении [100] при 0,8 о, где, о — волновой [c.257]

Физика низких температур (1956) -- [ c.170 , c.273 , c.279 , c.344 , c.588 , c.630 , c.631 ]

Механические и технологические свойства металлов - справочник (1987) -- [ c.54 ]

Электротехнические материалы (1985) -- [ c.14 , c.188 , c.218 , c.261 , c.263 ]

Материалы в приборостроении и автоматике (1982) -- [ c.341 , c.344 ]

Справочник машиностроителя Том 2 Изд.3 (1963) -- [ c.374 ]

Производство электрических источников света (1975) -- [ c.93 ]

Ингибиторы коррозии (1977) -- [ c.128 ]

Химия и радиоматериалы (1970) -- [ c.250 ]

Электротехнические материалы Издание 5 (1969) -- [ c.17 , c.281 , c.284 , c.310 , c.359 , c.361 ]

Общая металлургия Издание 3 (1976) -- [ c.447 ]

Технический справочник железнодорожника Том 1 (1951) -- [ c.279 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...