Опорный пучок формирование

В голографической схеме, основанной также на методе локального опорного пучка, но применимой для непрозрачных объектов (рис. 14, б), опорный пучок с помощью линзы фокусируется в некоторую точку на объекте, в которой для увеличения отражательной способности и формирования необходимого пучка наклеивают плоское или сферическое зеркало. Поскольку при смещении объекта как жесткого целого в опорный и объектный пучки вносится одинаковый фазовый сдвиг, картина интерференционных полос будет отражать только деформацию поверхности. Эти схемы нашли широкое применение при анализе ко- [c.49]

Схемы голографической записи и восстановления изображений могут быть различными, однако общую схему можно представить следующим образом. Излучение от источника когерентного света делится светоделительной системой на два потока, один из которых попадает в систему формирования опорного пучка, другой в систему формирования пучка, освещающего объект. Получение голограммы заключается в регистрации интерференционной картины светочувствительным приемником, например фотографической пластинкой. При освещении зарегистрированной картины опорным пучком формируется восстановленное изображение, наблю- [c.25]

Здесь рассматривались два звена голографической системы записи и восстановления волнового фронта— и установлено, что ограничивающим информационную емкость в случае сверхвысокой разрешающей способности материала является звено восстановления. Но, кроме того, имеется звено формирования светового поля объекта и опорного пучка, информационная емкость которого при оптимальной реализации формирования поля ограничивается не больше, чем емкость звена восстановления. [c.67]

В работе [121] приводится более строгая теория метода гетеродинного сканирования и описывается его экспериментальная реализация. Теоретический анализ проведен с учетом реальной формы сканирующего пятна, обусловленной апертурой системы формирования и отклонения опорного пучка, что позволило автору получить выражения для тока фотодетектора, разрешающей способности метода и отношения сигнал/шум в зависимости от параметров системы и определить применимость метода гетеродинного сканирования. [c.281]

Эксперименты проводились с уже упоминавшейся металлической пластинкой, снабженной микрометрическим винтом. Для формирования сфокусированных изображений объекта использовалась линза с фокусным расстоянием, равным 10 см. Коэффициент увеличения ц варьировался (путем перемещения линзы) от 1 до 4, поэтому расстояние объект - голограмма для каждого случая было различным. Угол подачи опорного пучка во всех случаях составлял 30 2°. С целью сохранения взаимного положения эле-68 [c.68]

Рис. 2. Формирование двух опорных пучков с ортогональными по отношению друг к другу плоскостями поляризации (О и 90°) из одного опорного пучка, линейно-поляризованного под углом 45°. Pi — поляризатор, обеспечивающий линейную поляризацию под углом 0°, а Р — поляризатор, обеспечивающий линейную поляризацию под углом 90°.

Обобщим свойства голограмм с локальным опорным пучком и приведем некоторые примеры их использования. Первый пример,— когда невозможно или неудобно осуществлять формирование опорной волны обычным образом. Например, объект может находиться [c.238]

При записи голограммы с локальным опорным пучком существует много способов формирования опорной волны. Для этой цели можно использовать (но не обязательно) точечную диафрагму в плоскости фокусировки изображения опорной волны либо в некоторых схемах, таких, как голограммы сфокусированных изображений, опорную волну можно оставить несфокусированной. Эти случаи мы рассмотрим ниже по отдельности, причем для каждого выбора приведем соответствующие результаты. [c.240]

Рис. 2. Одна из схем записи голограммы с локальным опорным пучком. В верхней части схемы показано формирование опорного пучка в нижней части изображение объекта проецируется на голограмму с помощью линзы.

Точное формирование изображения без аберраций, изменения размеров или искажения требует выполнения двух условий. Первое условие состоит в том, чтобы при записи и восстановлении голограммы используемый свет имел одну и ту же длину волны. Второе условие — направление распространения и форма волнового фронта, падающего на голограмму при восстановлении,— должно либо точно соответствовать опорному пучку, использованному при записи, либо его комплексному сопряжению. Комплексно-сопряженным называют такой волновой фронт, который имеет одинаковую форму с исходным, но распространяется в противоположном направлении. На рис. 1 иллюстрируются эти случаи простой схемы записи, формирования мнимого изображения и формирования сопряженного (действительного) изображения. Следует заметить, что относительно голографической пластинки положения точек фокусировки опорного пучка на рис. 1, а и восстанавливающих пучков на рис. 1, б и б остаются одними и теми же. Если голограмма записана в тонком слое эмульсии, то кроме рассмотренных возможны и другие схемы восстановления, которые обеспечат формирование неискаженного изображения. Чтобы найти соответствующие геометрические конфигурации, рассмотрим запись голограммы по схеме рис. 2, а в случае, когда волновые фронты, создаваемые падающими на нее сигналом и опорной волной, записываются в виде [c.242]

Имеются только две схемы восстановления, которые обеспечивают формирование неискаженных и ярких изображений, а именно такие, в которых восстанавливающий пучок является копией опорного пучка или сопряжен ему. Схема восстановления, приведенная на рис. 2, в, будет формировать мнимое изображение, а схема [c.245]

Твердотельные лазеры, используемые в голографии, характеризуются высокой степенью пространственной и временной когерентности. Способность лазера излучать два импульса с коротким промежутком между ними также оказывается полезной для некоторых целей голографии. С целью получения больших голограмм с высоким разрешением желательно иметь опорный пучок с высокой степенью пространственной когерентности. Временная когерентность лазера определяет глубину объекта или сцены, которую может обеспечить голограмма. Способность к формированию двойного импульса существенна для некоторых применений при проведении неразрушающего контроля. Обычно две голограммы регистрируются на одну и ту же пластинку с интервалом между экспозициями [c.279]

Метод формирования голографического изображения по доплеровскому разбросу частоты используется главным образом при получении голограмм вращающихся объектов. Объект освещается лазерным светом, и его изображение с помощью телескопа формируется на голографической пленке. Обусловленный вращением объекта доплеровский сдвиг частоты используется для кодирования сигнала по времени. Свет, рассеянный поверхностью объекта, в любом данном направлении имеет определенную несущую частоту для данного пути освещения и пути наблюдения. Следовательно, опорный пучок имеет сдвиг временной частоты, который соответствует доплеровскому сдвигу частоты в каждом отдельном направлении. Иными словами, свойство временной фильтрации голограммы преобразует функцию размытия временного канала в пространственную функцию размытия. Ширина этой пространственной функции размытия определяется временными переменными. Изображение с такой голограммы восстанавливается обычными способами. [c.352]

Для получения удовлетворительного качества цветной голографии необходимо еще решить ряд проблем. Сама природа голографического хранения путем формирования сложной дифракционной картины на фотографической эмульсии приводит к тому, что при данном шаге интерференционных полос свет с различными длинами волн не будет дифрагировать под одними и теми же углами. Многоцветная голограмма, записанная при помош,и лазерного света с тремя разными длинами волн, представляет собой три независимые монохроматические голограммы, наложенные друг на друга на одной пластинке. Ширина голографических полос и точность угла опорного пучка при восстановлении связаны соотношением [c.497]

Импульсные лазеры, если не приняты специальные меры, обладают меньшей пространственной и временной когерентностью, чем большинство непрерывных лазеров. В большинстве голографических микроскопов при формировании объектного и опорного пучков полезно иметь амплитудное деление волнового фронта, при условии что разностью длин путей объектного и опорного пучков от светоделителя до пленки можно будет управлять, делая ее меньше, чем длина когерентности источника света. Поскольку голограмма должна иметь максимально достижимый контраст интерференционных полос, комплексная степень когерентности должна быть максимальной в отсутствие посторонних источников шума. [c.630]

На рис. 3 показана экспериментальная установка для записи отражательных голограмм человека. В этом случае восстанавливаемое с голограммы изображение можно наблюдать в белом свете. Главное отличие установки от схем, приведенных на рис. 1 и 2, заключается в способе формирования опорного пучка, который освещает фотографическую пластинку с обратной стороны (см. 5.1). В этом случае особенно важно установить угол освещения фотопластинки, чтобы опорный пучок не попадал на человека. [c.673]

Далее, для записи голограммы требуется второй луч белого света, который для использования в качестве опорного пучка должен быть пространственно когерентным по отношению к предметному лучу. Имеются два пути прохождения опорного луча к плоскости голограммы — вне оптической системы и через нее. На рис. 1.16 приведен первый способ формирования опорного [c.32]

С точностью до разрешающей способности фотопленки и в пределах линейности ее характеристики на голограмме зафиксирована вся информация о предмете, содержащаяся в его амплитудном A p,q) и фазовом Фе(р,ч) спектрах. Для сведения к минимуму нелинейных искажений при формировании голограммы необходимо правильно выбрать входящие в уравнение параметры и р, а следовательно, и определяющие их амплитуду А о опорного пучка и коэффициент контрастности у. Обычно принимают А >10А иУ = 2. [c.71]

Рассмотрим схему оптического томографа, который может быть применен в указанном случае [130]. В оптической схеме данного устройства реализуется алгоритм фурье-синтеза. На рис. 4.17 представлена схема оптического аналогового томографа. Излучение от лазера 1, попав на светоделительную пластинку, разделяется на две части, одна из которых проходит систему формирования опорного пучка 2 и попадает на регистратор 7, а другая проходит оптическую систему, формирующую световой нож 3, и падает на исследуемый объект 4, который описывается пространственным распределением показателя поглощения К(х,у,г). Ориентация координат указана на рис. 4.17. Цилиндрическая линза 5, образующая которой параллельна оси г, выполняет над падающим излучением (проекцией К(р,ц>)) одномерное преобра- [c.145]

Динамическими голограммами являются такие голограммы, для получения которых процессы регистрации и восстановления волновых фронтов проводят одновременно. Формирование динамических голограмм осуществляют так же, как и стационарных голограмм — в результате воздействия на регистрирующую среду двух пучков света опорного и объектного, но в отличие от классических голограмм, восстанавливают динамические голограммы теми же двумя пучками, что создает интерференционную структуру светового поля. При. этом характеристики динамической голограммы взаимосвязаны с записывающим интерференционным полем. Именно обратное воздействие голограммы на поле световых волн является основной особенностью динамической голограммы, которая открывает широкие перспективы для голографического преобразования волновых полей в реальном времени. [c.66]

Формирование опорного и объектного пучков [c.202]

Если же разрешающая способность используемого материала недостаточна для записи столь высоких пространственных частот, между опорным и объектным пучками следует установить меньший угол При этом для сведения пучков под малым углом потребуются светоделитель и дополнительные оптические элементы (или линзы с большим фокусным расстоянием). Использование в каждом из пучков системы пространственной фильтрации, состоящей из микрообъектива 01. и точечной диафрагмы SF, помогает устранить шумы лазерного пучка ). Эти системы устанавливаются после зеркал, чтобы уменьшить влияние их дефектов. В наших экспериментах мы использовали коллимирующую оптику, обеспечивающую формирование очень однородных плоских волн, причем изменение интенсивности по сечению пучка составляет не более 5%. Однако во многих случаях не обязательны такие жесткие требования. [c.554]

На рис. 36 показана измеренная зависимость дифракционной эффективности от экспозиции серийных пластинок ПЭ-2 для отражательных голограмм. Интенсивности опорного и объектного пучков света при получении голограмм были приблизительно одинаковы. Высокие значения дифракционной эффективности указывают на преобладание фазового характера в формировании восстановленной волны света. Приведенные значения дифракционной эффективности получены для гелий-неонового лазера непрерывного действия. [c.64]

Формирование сигнала измерительной информации в интерферометре Майкельсона происходит следующим образом. Свет от лазера I коллимируется и попадает на частично отражающий, частично пропускающий расщепитель пучка 2, где он расщепляется на два пучка — опорный и измерительныл. Опорный пучок отражается от неподвижного отражателя 3 и возвращается на расщепитель 2, где частично отражается назад к лазеру и частично проходит к плоскости регистрации интерференционной картины. Измерительный пучок отражается от подвижного отражателя 4, перемещающегося по измеряемому пути, и также возвращается к расщепителю. Часть измерительного пучка после расщепления также направляется к лазеру, а часть отражается к плоскости регистрации, где совмещается с опорным пучком, образуя поле интерференции. На экране, помещенном в эту часть оптической схемы, наблюдается интерференционная картина — чередование темных и светлых полос в пределах перекрываемых сечений световых пучков. [c.238]

На рис. 144 приведена оптическая схема одного из наиболее совершенных лазерных измерителей фирмы Перкин—Элмер (США) модели 5900R [8, 211, 79]. Процесс формирования измерительной информации в этом интерферометре осуществляется следующим образом. Излучение лазера 1 (линейно-поляризо-ванное) проходит через четвертьволновую пластинку 3, расположенную между входной линзой 2 и коллимирующим объективом 4, образующими коллиматор. В результате излучение лазера представляет собой малорасходящийся пучок диаметром 10 мм с круговой поляризацией. Расщепитель луча 5 делит лазерный пучок на опорный и измерительный. При отражении опорного пучка от металлической светоделительной поверхности направление вращения плоскости поляризации в нем изменяется на обратное. Измерительный пучок без изменения поляризационных свойств направляется к уголковому отражателю 6, в котором претерпевает тройное отражение и изменяет направление вращения плоскости поляризации на обратное. В итоге измерительный [c.244]

Огромная популярность ОВФ связана с тем, что эквифазные поверхности такой пары волн оказываются совпадающими не только вблизи узла, осушествляющего эту операцию, но и на любом удалении от него, даже когда среда, в которой они распространяются, является оптически неоднородной. Это позволяет компенсировать фазовые искажегая в лазерных средах принцип компенсации поясняется рис. 4.20. Опорная световая волна 1 с плоской (или иной требуемой) формой фронта подается в активный элемент 2 и проходит через него, усиливаясь и одновременно приобретая фазовые искажения. В узле ОВФ 3 она преобразуется в обращенну ю волну 4, которая, пройдя через тот же элемент в обратном направлении, приобретает требуемую (в данном случае плоскую) форму фронта [9]. Если в качестве опорного пучка использовать, скажем, свет, рассеянный каким-либо объектом, то усиленная обращенная Волна попадет на тот же объект, причем оказываются скомпенсированными фазовые искажения не только в лазерной среде и системе формирования, но и в атмосфере (если, конечно, за время прохождения светом расстояния до узла ОВФ и обратно неоднородности не успевают измениться). [c.250]

Из (7.2.4) видно, что модуляционная характеристика ГПФ имеет сложный вид и только последнее слагаемое обеспечивает формирование требуемого амплитудного распределения с точностью до постоянного коэффициента и фазового множителя exp[i(v3 a+ vj/6)]. Благодаря использованию голографической записи с наклонным опорным пучком все четыре слагаемых можно пространственно разделить, выбрав соответствующее значение пространственной несущей (угла 0) и, следовательно, первые три слагаемые не создадут помех четвертому полезному члену. [c.234]

Таким образ( <, голографическая регистрация сфокусированных изображений с использованием в качестве опорного пучка части рассеянного объектом излучения расширяет возможности методов голографии с локальной опорной волной, поскольку обеспечивает простоту восстановления, минимальные потери света при формировании onq)Horo и объектного пучков, а также осуществляется при выполнении весьма простых требований к механической стабильности элементов. [c.44]

По-видимому, в ряде практических случаев желательно иметь дополнительную информацию о хгфактере деформации объекта с тем, чтобы учитывать ее при интерпретации интерферограммы, полученной с использованием локального опорного пучка. В то же время возможность уменьшения чувствительности интерферометрического контроля (конечно, при наличии данных о степени этого уменьшения) может быть полезной при значительных деформациях объекта. Наибольший интерес, однако, представляет схема, в которой для формирования локальной опорной волны используется сферический отражатель. [c.71]

Своеобразие квазиосевых изображений, формируемых сфокусированными голограммами независимо от наличия внеосевого опорного пучка, свидетельствует о существенных особенностях мека1низма их образования. В частности, в уже упоминавшейся работе Брандта [30] подчеркивалось, что процессы формирования таких изображений не могут быть объяснены с точки зрения обычного механизма голографии, однако никакой гипотезы относительно пртроды этого эффекта не было предложено. [c.74]

В случае, когда опорный пучок отсутствует, спекл-структура в плоскости изображения формируется только в результате автомодуляционного взаимодействия пространственных составляющих диффузно рассеянного объектом поля. В дальнейшем зту структуру, обеспечивающую формирование квазиосевых изображений, будем называть спеклограммой ). [c.75]

В гл. 7 будет показано, что если в качестве опорной используется одна и та же плоская волна как для записи голограммы, так и для восстановления голографического изображения, то воспроизводится точный исходный волновой фронт и изображение оказывается свободным от каких-либо аберраций. Однако если при восстановлении изображения намеренно (например, для обеспечения увеличения) или ненамеренно изменяют либо длину волны, либо геометрию опорного пучка, то возникнут аберрации. Формулы для вычисления увеличения были получены в параксиальном приближении. При этом, за исключением искажения трехмерного изображения, обусловленного различием в значениях продольного и поперечного увеличений, в восстановленном изображении не должно возникать каких-либо иных аберраций. Однако, используя более точные формулы, можно показать, что аберрации возникают всякий раз, когда восстанавливающий пучок отличается от опорного, применявшегося при регистрации голограммы. Эти аберрации можно классифицировать по тем же признакам, что и в обычных системах формирования изображения, а именно сферическая аберрация, кома, кривизна поля, астигматизм и дисторсия [10, 9, 4, 6, 1]. [c.72]

На рис. 54 показана схема съемки голографического кинофильма с регистрацией на голографической пленке трехмерного цветного квазисфокусированного изображения с множеством ракурсов по горизонтали и вертикали. Свет от лазеров трех длин волн 1 направляется в устройства 4 формирования освещающего пучка 5. Свет, отраженный от объекта 6, проходит через киносъемочный объектив 7, имеющий диаметр зрачка около 200 мм. Объектив формирует трехмерное уменьшенное изображение 8 вблизи голографической кинопленки 9, на которой оно регистрируется. Система светоделительных пластинок 2, зеркал 3 и других оптических элементов (например, расширительных линз 10) строит опорные пучки И от всех лазеров. Пленка в киносъемочном аппарате движется прерывисто. В каждом кадре на голографической пленке регистрируется интерференционная картина, которая после обработки образует голограммную структуру в виде микроскопических полос с различными значениями показателя преломления света. [c.113]

Световой пучок от лазера 1, пройдя формирующий телескоп, образованный линзами 4 и 5, и отразившись от гибкого зеркала 6, выходит из системы, имея изначально плоский волновой фронт 8. Пройдя область со слз айными неоднородностями (в частности, это может быть турбулентная атмосфера) вблизи мишени 9 волна будет иметь значительно возмущенный фронт 10. Часть энергии, отразившись от мишени в виде сферической волны, которая в данной оптической системе будет играть роль опорного пучка. К фокусатору этот пучок подойдет с сильно искривленным волновым фронтом 11. Степень отклонения этого фронта от фронта плоской волны определяется от датчика фазы 3, излучение на который подается при помощи светоделительной пластины 7. Датчик фазы, представляющий собой интерферометрическое или голографическое устройство, регистрирует фазовый профиль, пришедшей от мишени волны. Поступающая от датчика фазы информация перерабатывается ЭВМ 2 и в виде управляющих сигналов подается на гибкое зеркало. Это приводит к формированию на выходе фокусатора волны с обращенным (фазовосопряженным) по отношению к опорному пучку фронтом 12. При распространении этой волны фазовые неоднородности будут компенсироваться. В результате излучение полностью сфокусируется на мишени. [c.202]

Следующий класс голографических интерферометров, применявшихся для получения проекций трехмерных фазовых объектов, образуют многоракурсные интерферометры с независимыми дис-крегными каналами зондирования и регистрации. Эти интерферометры можно различать по способам формирования нескольких световых каналов зондирования из одного лазерного пучка. Для этой цели могут использоваться методы деления пучка как по амплитуде, так и по волновому фронту с помощью светоделителей и зеркал. При многократном делении пучка возникает необходимость в выравнивании оптической длины пути излучения в каждом самостоятельном канале. Это приводит к увеличению габаритов голографических интерферометров, поэтому число ракурсов зондирования в них не больше шести. Количество регистраторов, а следовательно и опорных каналов, совпадает с числом ракурсов зондирования. Однако для небольших объектов возможна регистрация всех проекций на одной фотопластинке с одним опорным пучком. [c.80]

Если при восстаиовлеиии использовать тот же опорный пучок, что и при записи, и рассматривать поле в области формирования мнимого изображения, то после ряда преобразований получим выражение для поля мнимого изображения [c.155]

Если поместить голограмму на то место, где она экспонировалась, и осветить опорным пучком, то восстановится волна, рассеивавшаяся объектом во время экспозиции. Если же объект не убирать, то можно одновременно наблюдать две волны непосредственно идущую от объекта и восстановленную голограммой. Эти волны когерентны и могут интерферировать. Если с объектом происходят к.-л, изменения, ведущие к фазовым искажениям рассеянной нм волны (напр., деформация или изменение коэфф, преломления), то это скажется на виде наблюдаемой картины. Появятся хштерференц, полосы, форма к-рых однозначно связана с изменениями. На этом основана голографич. интерферометрия, где, как и в обычной интерферометрии, происходит сравнение неск. волн. Наблюдаемая интерференц. картина указывает на различие форм сравниваемых волн, однако в обычной интерферометрии они формируются одновременно или с очень небольшой врел1енн6й задержкой, макс. величина к-рой определяется временем когерентности (< 10 — —10 с). Голограмма же позволяет зафиксировать световую волну и восстановить её копию в любой момент времени. Поэтому голографич. интерферометрия не связана с требованием одновременности формирования волн. Эта же особенность снизила требования к качеству оптич. деталей, т. к. обе интерферирующие волны, проходя по одному и тому же каналу, одинаково искажаются погрешностями оптики. [c.133]

Механизм формирования изображения в голографии можно очень просто объяснить на математическом языке с помощью фиг. 6.3, на которой показано поперечное сечение фотографической пластинки и падающих на нее волн. Пусть результирующая волна от всех точек объекта в некоторой точке х голограммы имеет амплитуду ах и фазу ф(л ). Таким образом, эту волну можно представить в виде ахехр[—/ф(л )]. Опорный пучок, имеющий вид плоской волны с единичной амплитудой, падающей на пластинку под углом 0, может быть представлен в виде exp —ikx), где k связано с углом 0 и длиной волны Я соотношением k = (2яД) sin 0. [c.182]

Коллиматор опорного канала обе--спечивает формирование пучка излучения с постоянными параметрами. В простейшем случае он выполняется в виде свинцовой пластины с отверстием, соответствующим размеру входного окна детектора. Коллиматоры измерительных каналов, помимо формирования геометрии прямого пучка излучения, обеспечивают ослабление рассеиваемой объектом компоненты ионизирующего излучения. [c.468]

В нашем зксперименте излучение, соответствующее различным поперечным модам, равномерно распределено по пространству, и с помощью оптической системы формирования изображения из него вьщелен относительно узкий пучок. Эта ситуация зквивалентна наличию одной поперечной моды с богатым набором продольных. Позтому стабильная интерференционная картина существует во всей зоне суперпозиции опорной и объектной волн в силу вьшолнения условия пространственной когерентности - любые произвольно выбранные области зтих пучков взаимно скоррелированы. На основании такого предположения и записано выражение (3.14) для амплитуды объектной волны диффузно рассеянного многомодового излучения. Следовательно, вместо степени когерентности I7i2(r)l в зтом-случае можно рассматривать степень временной когерентности 1мт( ) I воспользоваться приведенным, например, в [74] выражением для видности интерференционных полос [c.54]

Опорная волна может иметь плоский или сферический фронт. Формирование световых волн с плоскими фронтами, особенно при больших диаметрах пучков, связано с техническими трудностями и требует применения оптических элементов (зеркал, линз, объекти нов) с большими диаметрами. Имеющиеся технические средства позволяют формировать волны со сферическими фронтами, близ кими к теоретически необходимым. Поэтому в первой части данной книги, посвященной пряктичргким вопппгям гп.яогряфии рассуждения ведутся применительно к работе со сферическими волнами света. [c.11]

Составляющие, обусловленные интерференцией опорного и объектного пучков света tiij и h,-, образуют полезную часть голограммной структуры, определяющую формирование изображения объекта, а обусловленные интермодуляцией — ложную часть голограммной структуры, оказывающую отрицательное воздействие на качество воспроизводимого изображения tiiji, hji). [c.188]

В случае отражательных голограмм, например в изобразительной голографии или при проекции на голографический экран, толщина слоя голограммы должна выбираться достаточно большой, чтобы обеспечить нужную спектральную селективность и устранить ложные изображения. При выборе достаточно большого угла между направлениями опорных и объектных лучей, как видно из формулы (11.179), можно добиться значительного отклонения пучков, формирующих ложные изображения, и направить их за пределы зоны вйдения, что весьма эффективно при кинопроекции со сравнительно небольшим числом зрительских мест. Однако при этом снижается эффективность системы проекции за счет того, что часть световой энергии проектора бесполезно расходуется на формирование ложных изображений за пределами зон вйдения. [c.230]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...