Директор

По с т е н е н н i а с п р е д е л е п н я у п р а в л я ю-Н1 их ф у н к ц и й ВС могут быть централизованные с закреплением всех управляющих функций в одном элементе ВС (машина-директор), децентрализованные и со смешанным управлением. [c.34]

В этом случае Алексеевский не имел бы никаких оснований ни на кого обижаться —вы уходите к директору института. [c.223]

Рецензенты директор ОАО Гипротрубопровод , [c.2]

Линии тока директора определяются как линии, в каждой точке которых элемент длины dl dl, = dr, dl = г d(f) параллелен n. Дифференциальное уравнение этих линий [c.197]

Член N описывает релаксацию директора к равновесию под действием молекулярного поля, а второй член в (40,3) — ориентирующее действие градиента скорости на директор, Коэффициент v (с размерностью вязкости) и коэффициент Я, (безразмерный) в этих членах имеют кинетическую (а не термодинамическую) природу ). [c.209]

Решение. Рассматриваем дисклинацию в системе координат, где она покоится (и совпадает с осью г), а жидкость движется с постоянной скоростью v вдоль оси X. Распределение п (г) в дисклинации в этой системе стационарно и дается ( рмулами (для дисклинации с радиальными линиями тока директора , рис. 27, а) [c.218]

Первое уравнение не содержит бп и определяет колебания скорости и закон дисперсии, после чего второе уравнение непосредственно дает сопутствующие колебания директора (см. задачу 2). [c.221]

Он был в течение 30 лет (1947 - 1977 гг.) директором одного из крупнейших предприятий авиационной промышленности - Уфимского моторостроительного завода. [c.13]

Структурные подразделения по стандартизации - самостоятельные подразделения, административно они подчиняются заместителю директора или главному инженеру. [c.47]

В книге английского ученого Т. Куинна, заместителя директора Л еждународного бюро мер н весов, обобщены результаты развития термометрии за последние 25 лет в интервале температур от 0,5 до 3000 К и обсуждается ее современное состояние. Подробно рассмотрены принципы построения термодинамической и практических температурных шкал, возможности различных методов точного измерения термодинамической температуры, термометры сопротивления н термопары, реперные точки температурных шкал, перспективы совершенствования действующей сегодня МПТШ-б8, а также некоторые наиболее важные случаи измерения температуры в промышленных условиях. [c.4]

Большая часть рукописи была написана во время годичного отпуска, проведенного в Геттингене (ФРГ). Это оказалось возможным благодаря финансовой поддержке мемориального фонда Гугенгейма и благодаря радушию доктора Карла Вагнера —директора Института физической химии им. Макса Планка. [c.12]

Заместители директора — Наталья Финогенова, Ирина Макеева Компьютерный дизайн — Виктор Романов, Василий Подобед Верстка — Наталия Бекетова [c.2]

Лишь в самый последний период жизни на него посьшались чины и звания, руководящие должности. Он стал заместителем директора Института физики твердого тела РАН, членом Президиума Научного Центра РАН в Черноголовке, членом Совета Европейского общества, руководителем физической секции Российской программы по сверхпроводимости и т.д. Все свои обязанности он вьшолнял весьма добросовестно с присущей ему щепетильностью. [c.218]

Среди веществ, имеющих структуру жидких кристаллов, не так давно был выделен класс веществ, образующих так называемую голубую фазу [91, 92], которая характеризуется трехмерной упорядоченностью структуры и повышенной вязкостью. Согласно [93] голубая фаза построена из цилиндров с двойной закрупсой директора, промежутки между которыми заполнены изотропной жидкостью. Соотношения между объемами, занятыми двойной за- [c.197]

Существуют различные типы жидких кристаллов. Категорию нематических жидких кристаллов (или, как говорят для краткости, нематиков) составляют среды, которые в своем недеформирован-ном состоянии однородны не только макро-, но и микроскопически анизотропия среды связана только с анизотропной ориентацией молекул в пространстве (см. V, 139, 140). Подавляющее большинство известных нематиков относится к простейшему их типу, в котором анизотропия полностью определяется заданием в каждой точке среды единичного вектора п, выделяющего B efo одно избранное направление вектор п называют директором. При этом значения п и —п, различающиеся лишь знаком, физически эквивалентны, так что выделенной является лишь определенная ось, а два противоположных направления вдоль нее эквивалентны. Наконец, свойства этого типа нематиков (в каждом элементе их объема) инвариантны относительно инверсии — изменения знака всех трех координат ). Ниже мы рассматриваем только этот тип нематических жидких кристаллов. [c.190]

Таким образом, состояние нематической среды описывается заданием в каждой ее точке наряду с обычными для жидкости величинами — плотности р, давления р и скорости v — еще и директора п. Все эти величины входят в качестве неизвестных функций координат и времени в уравнения движения нематика. [c.190]

В равновесном состоянии неподвижный нематик, не находящийся под действием внешних сил (в том числе со стороны ограничивающих его стенок), однороден во всем его объеме п = onst. В деформированном же нематике направление директора медленно меняется по пространству медленность подразумевается здесь в обычном для макроскопической теории смысле характерные [c.190]

Нематическая среда заполняет пространство между двумя параллельными плоскостями, причем граничные условия на одной плоскости требукм перпендикулярности, а на другой — параллельности директора поверхности. Определить равновесную конфигурацию п (г). [c.204]

Энергия нематика не меняется при одновременном произвольном повороте директора во всех его точках. В этом смысле можно сказать, что состояния нематика вырождены по направлениям директора эти направления играют роль параметра вырождения. Введем понятие о пространстве вырождения — области допускаемого без изменения энергии изменения параметра вырождения. Им является в данном случае поверхность сферы единичного радиуса, каждая точка которой отвечает определенному направлению п. Надо однако учесть еще, что состояния нематика, отличающиеся изменением знака п физически тождественны. Другими словами, диаметрально противоположные точки на сфере физически эквивалентны. Таким образом, пространство вырождения нематика — сфера, на которой каждые две диаметрально противоположные точки считаются эквивалентными ). [c.205]

Состояние движущейся нематической среды определяется распределениями в пространстве четырех величин директора п, плотности массы р, скорости v и плотности энтропии S. Соответственно этому полная система гидродинамических уравнений движения нематика состоит из четырех уравнений, определяющих производные по времени от указанных величин (У. L. Eriksen, 1960 F. М. Leslie, 1966) ). [c.208]

Начнем с уравнения для директора. Если нематик находится в равновесии (так что h = 0) и движется как целое с постоянной по пространству скоростью, то это уравнение должно выражать собой просто тот факт, что и значения п переносятся в пространстве с той же скоростью. Другими словами, каждая жидкая частица перемещается в пространстве со своим значением п. Это выражается равенством нулю полной (или, как говорят, субстанциональной) производной по времени [c.208]

Действительно, скорость гочек вращающегося как целое тела V = [Qr] тогда rot v = 2Й и для скорости изменения директора получается такое же выражение dnidt = [Qn I. Члены же, зависящие от Wjft, должны быть составлены с учетом требования п dnIdt = О, следующего из постоянства квадрата п = 1. Таким образом, приходим к следующему общему виду уравнения движения директора [c.209]

Волны аналогичных типов существуют и в нематических средах. Но наличие у нематиков дополнительной динамической переменной — директора п — приводит к появлению еще и новых, специфических для них типов волн (Р. G. de Gennes, 1968). [c.219]

Начнем с обычного звука в нематиках. Легко видеть, что в пределе достаточно длинных волн (т. е. достаточно малых значений fe) поправки к скорости звука, связанные с наличием новой динамической переменной, малы, так что скорость звука дается прежней простой формулой (42,1). Представим директор в колеблющейся среде в виде п = По + Sn, где По — постоянное вдоль среды невозмущенное значение, а 6п — малая переменная часть (поскольку = п = I, то побп = 0). Сравнение левой стороны уравнения (40,3), с первыми двумя членами в его правой стороне показывает, что kv, т. е. 8п vie (член же N = Ыу в рас- [c.219]

Ввиду равенств побп = 0, vk = О векторы бп и v имеют всего по две независимые компоненты. Уравнения (42,5—6) составляют поэтому систему четырех линейных уравнений. Ими определяются четыре колебательные моды, в каждой из которых испытывают связанные друг с другом колебания как скорость, так и директор. Обычно, однако, ситуация существенно упрощается ввиду того, что безразмерное отношение [c.220]

Перейдем ко второму типу сдвиговых колебаний при условии [J, 1 — к специфическим для нематика медленным колебаниям директора. В этих колебаниях порядок величины переменной части директора определяется балансом между производной dbnldt в левой стороне уравнения (42,6) и членом h/y в его правой стороне (лЬп h y, и поскольку h закон дисперсии этих колебаний качественно дается соотношением [c.221]

Холестерические жидкие кристаллы (холестерики) отличаются от нематиков отсутствием среди их элементов симметрии центра инверсии. Направления же п и — п директора по-прежнему остаются эквивалентными (см. V, 140). [c.224]

Равновесному состоянию холестерика отвечает распределение направлений директора, для которого [c.224]

Итак, в механике холестериков появляется зависимость тен зора напряжений и вектора N от градиента температуры ) Форма этой зависимости (векторное произведение [nVT]) озна чает, что градиент температуры приводит к появлению закручи вающих моментов, действующих на директор и на массу жидкости В то же время молекулярное поле (сопровождающее вращение директора относительно жидкости) и градиенты скорости жидкости гриводят к появлению в ней тепловых потоков. [c.226]

Поскольку структура (43,3) отвечает равновесному состоянию среды, она обращает в нуль молекулярное поле, h = 0. Наличие просачивающегося потока несколько искажает структуру и соответственно создает малое (вместе со скоростью потока v) молекулярное поле. Определим это поле исходя из уравнения движения директора (40,3). Поскольку поле п (г) (в нулевом по скорости приближении) неподвижно, dn/dt = О, а поскольку поток жидкости предполагается однородным (и = у = onst), и Vi = = =5 0. В результате уравнение сводится к равенству [c.227]

По отношению к частице жидкости, протекающей сквозь геликоидальную структуру, директор п вращается с угловой скоростьк vq. Это вращение сопровождается трением , характеризуемым коэффициентом им и определяется скорость течения. [c.227]

Обозначение коэффициента Ki в (44,1), совпадающее с обозначением в (36,1), выбрано не случайно. Действительно, деформацию слоистой структуры смектиков можно описывать распределением директора п (г), понимая его как нормаль к деформированным слоям, задаваемым уравнениями и (г) = onst. При малом искажении слоев [c.230]

В этом смысле область применимости развиваемой здесь механики смектиков более узка, чем для рассмотренной выше механики нематиков, в которой допускались поля директора п (г), сколь угодно сильно отличающиеся от неде-( рмированного однородного распределения. [c.230]

Подчеркнем, что директор п (понимаемый как избранное направление ориентации молекул в слоях) не является в смектиках (смектиках А) независимой гидродинамической переменной. Для переменной п в гидродинамике нематиков характерно, что однородный поворот поля п (г) во всем теле не связан с изменением энергии. Именно поэтому медленное изменение п вдоль тела связано лишь с малым изменением энергии, последняя зависит только от производных от п и может быть разложена по ним. В смектиках же всякий такой поворот меняет ориентацию относительно слоистой структуры и был бы связан со значительным изменением энергии. Отметим, что в смектиках С, где директор наклонен к нормали под некоторым определенным углом, однородный поворот направлений п вокруг нормалей с сохранением величины угла наклона снова не был бы связан с изменением энергии. Поэтому здесь снова появляется новая гидродинамическая переменная — проекция п на плоскость слоев. [c.231]

С этими выводами можно уже под1Шматься на третий этаж нашего здания С плакат 8с ), где находятся генеральный директор, ответственный за логику дисциплины "Статика" - ТЕОРЕМА ПУАНСО или иначе ТЕОРЕМА О ПРИВЕДЕНШ ПРОИЗВОЛЬНОЙ СИСТЕМЫ СИЛ К ЗАДАННОМУ ЦЕНТРУ И отдел, устанавливающий возможность решения тех или иных задач на равновесие отдельных тел или конструкций из тел методаш статики. [c.19]

В приемной генерального директора Вас встретит элегантная сетфетарь, со времен Варшьона и Пуансо ( французских ученых 19 века, считающихся основными создателями логики современного курса "Статики") обеспечивающая порядок в рассматриваемом здании - ЛЕММА ПУАНСО. Это маленькая, вспомогательная, но тем не менее достаточно важная ТЕОРЕМА О ПАРАЛЛЕЛЬНОМ ПЕРЕНОСЕ СИЛЫ. Ее формулировка [c.19]

Существенную роль в прекращении вьшуска нестандартной продукции играет уголовная ответственность (Постановление пленума Верховного Суда СССР от 19 октября 1971 г. № 7 0 судебной практике по делам о вьшуске недоброкачественной, нестандартной или некомплектной продукции )- Уголовные кодексы союзных республик обеспечивают привлечение к л-оловной ответственности лиц, виновных в выпуске нестандартной продукции. В ст. 152 УК РСФСР говорится Неоднократный или в крупных размерах выпуск из промышленного предприятия недоброкачественной, или не соответствующей стандартам либо техническим условиям, или некомплектной продукции директором, главным инженером или начальником отдела технического контроля, а также лицами, занимающими другие должности, но выполняющими обязанности указанных лиц, наказываются лишением свободы до трех лет, или исправительными работами, или увольнением от должности . [c.76]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...