Рассеяние при малых энергиях и радиус действия ядерных сил

Сведения о взаимодействии двух нуклонов между собой можно получить, изучая рассеяние одного из них на,другом. Такие опыты были проведены при разных энергиях ускоренных протонов и нейтронов и привели К следующим результатам. Опыты с нейтронами и протонами сравнительно небольших энергий показали, что радиус действия ядерных сил чрезвычайно мал и [c.22]

Заметим, что s представляет собой энергию связи дейтрона отсюда следует, что в предположении бесконечно малого радиуса действия ядерных сил, рассеяние медленных нейтронов протонами при параллельной ориентации спинов определяется только одним параметром — энергией связи дейтрона. [c.25]

Член порядка входящий в (3,9), очень мал в области энергий, не превосходящих 10—20 MeV. Поэтому если откладывать экспериментально определяемую величину tgo как функцию энергии нейтрона, то мы должны получить прямую, наклон которой характеризует эффективный радиус действия ядерных сил. Отрезок, отсекаемый прямой на оси A tgS, определяет так называемую амплитуду рассеяния при Е — 0, равную [c.27]

При малых энергиях нуклонов, пока волновое число частицы /с = р /Й = 1/ << 1/Л, где/ — радиус действия ядерных сил (р—импульс частицы, Й — постоянная Планка, деленная на 2я, — длина волны де-Бройля), NN-взaимoдействие эффективно происходит лишь в 5 -состоянии (с малой примесью взаимодействия в Р- и )-состояниях). В области малых энергий [< (10—15) Мэе] измерения сечений рассеяния оказывается достаточным для определения фазовых сдвигов (см. Фазы рассеяния) в -состояниях. Детали за.кона NN-взaимoдействия недоступны для изучения в этой области энергий (большие ). [c.84]

Предлагается метод описания рассеяния и связанных состояний двух частиц (безразлично, элементарных или составных), взаимодействие которых состоит из коротко- и дальнодей-ствующего слагаемых с сильно несоизмеримыми радиусами действия. Метод представляет собой обобщение теории рассеяния протона на протоне Ландау-Смородинского, описывающей совместное действие кулоновских и ядерных сил, на случай сил любой природы и на случай составных частиц. Как пример решена задача упругого рассеяния протона на дейтроне при малых энергиях путем сведения ее к аналогичной задаче рассеяния нейтрона на дейтроне. [c.298]

Нейтроны освобождаются у-лучами с помощью так называемого ядерного фотоэффекта , т. е. с помощью реакции (у, п) [31, 32, 131, 138]. Некоторые нейтроны неизбежно получаются при этой реакции и в а-источниках, если радиоэлемент испускает у-лучи, однако для хорошей эффективности действию у-лучей должно подвергаться очень большое количество бериллия. Источники Ra-y—Ве и Rn-y—Ве состоят из заключенного в капсулу радиоэлемента, который окружен блоком бериллия. Выход почти пропорционален радиусу бериллиевого блока, если отвлечься от (малого) поглощения у-лучей бериллием и сопровождающегося уменье шением энергии квантов комптоновского рассеяния, однако с блоками разумных размеров он остается раз в пять или десять меньше, чем от а-источника с тем же количеством радия или радона. Несмотря на это, у-источиики находят себе применение. Во-первых, такой источник легко построить и разобрать. Во-вторых, энергии нейтронов точно определяются используя радиоэлемент, эффективная высокоэнергетическая часть у-спектра которого состоит из одной линии, и изготовив достаточно малый (чтобы он не замедлял нейтронов) источник [74], можно получить моноэнергетиче-ские нейтроны освобождающаяся энергия, т. е. разность между энергией у-лучей и энергией связи нейтрона, распределяется между нейтроном и ядром отдачи так, чтобы выполнялся закон сохранения импульса. Если радиоэлементом является радий или радон в равновесии со своими короткоживущими продуктами распада, то практически единственными эффективными у-лучами будут у-лучи Ra с энергией 2,22 MeV соответственно в источниках, содержащих активный осадок торона, такими лучами будут [c.42]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...