Ландау теорема

Все они имеют целый спин, так как рождаются в нуклон-нуклонных соударениях. Для я+-мезона доказано, что его спин равен нулю. Относительно я -мезона известно, что его спин не равен 1, так как частица со спином 1 не может распадаться на два Y-кванта (теорема Ландау). [c.584]

В новой теории Ландау в слабых взаимодействиях должна сохраняться комбинированная четность (СР= 1), а следовательно, согласно СРГ-теореме, и временная (Т = 1). Таким образом, экспериментальным подтверждением сохранения комбинированной четности является сохранение временной четности. В настоящее время уже получены экспериментальные данные, согласующиеся с сохранением временной, а следовательно, и комбинированной четности в слабых взаимодействиях с участием лептонов (например, в р-распаде нейтрона) . Эти результаты подтверждают правильность теории продольных нейтрино. [c.647]

Согласно теории Ландау, слабые взаимодействия должны быть инвариантны относительно комбинированной инверсии ( = 1), а следовательно, в соответствии с СРГ-теоремой и относительно обращения времени (7 =1). Таким образом, экспериментальным подтверждением СР-инвариантности является временная инвариантность. [c.248]

Понятие коэффициента использования как основной характеристики необратимого процесса известно в термодинамике сравнительно давно оно вытекает из теоремы Гюн-Стодола об уменьшении полезной внешней работы процесса из-за необратимости на величину T As и в наиболее отчетливой форме сформулировано в курсе теоретической физики Ландау и Лифшица [c.521]

Замечательно, однако, что эти чрезвычайно сложные механизмы взаимодействия все-таки приводят к таким же основным свойствам, как в более простая модель. Все свойства, изученные в гл. 12 я ta, можно непосредственно распространить и на уравнение SQ.e.ie). Инварианты столкновения имеют такой же вид, как я ранее, я, что еще важнее, здесь, как и для уравнения Ландау, справедлива Я-теорема. Таким образом, мы снова имеем дело с истинно необратимой эволюцией кинетической компоненты функции распределения. [c.299]

Граничным условием, определяющим выбор произвольных Л) и 2 в функциях О и Р+, служит теорема Ландау (гл. II), согласно которой знак мнимой части функции Грина О противоположен знаку ш, а функция [c.382]

Следует подчеркнуть, однако, что указанное сходство не означает, что мы вывели из первых принципов общую теорию конденсации топологически неупорядоченной среды. Уравнение Ван-дер-Ваальса само по себе откровенно феноменологическое. В сущности, если бы оно так хорошо не описывало поведение реальных жидкостей, то у нас не было бы оснований им пользоваться. Из уравнения Ван-дер-Ваальса можно в духе классической теории Ландау ( 5.11) вывести правдоподобные значения критических индексов, однако они не согласуются с точными экспериментальными данными. Мон ет быть, в будущем докажут, что гипотезе универсальности ( 5.12) можно доверять и что точные результаты, полученные, скажем, для критического поведения конденсата решеточного газа на больших расстояниях, можно применять также и для настоящих жидкостей. Пока же соответствующие теоремы не доказаны и даже применимость указанной гипотезы находится под вопросом [И]. [c.259]

Теорема А. Интеграл поглощения корректно определен и равен аналитической функции выше порога графа G вне множеств Ландау всех стягиваний Ко, доминирующих Ко, т. е. всех стягиваний, которые можно представить в виде композиции к о. G — G Go. [c.73]

Теорема В. Две аналитические функции Аа (p ), определенные по разные стороны от множества Ландау Lo композиции стягиваний у/ G —G — > > Од (в предположении, что это множество эффективно [c.75]

Теорема С. Пусть Lo — многообразие Ландау композиции стягиваний н о Q G — Gq, эффективное для интеграла поглощения и соответствующее ситуации типа St- Скачок интеграла поглощения выше порога Lo в случае соответствия задается следующим выражением [c.82]

II. 2.3), что если многообразие Ландау Ьо композиции стягиваний к о О —О Оо является эффективным для амплитуды рассеяния 5(Со), то оно тем более будет таким же для интеграла поглощения Лц. Более того, мы теперь знаем, что эти две функции имеют одинаковые скачки при обходе Ь при условии, что Ьо является главной особенностью для щ. Действительно, на основании гипотезы С и теоремы С мы имеем [c.83]

Модифицированная теорема С. В случае когда множество Ландау Lo эффективно для амплитуды рассеяния 5(0q), в подинтегральное выражение интеграла [c.106]

Амплитудная система (2.4) получена в [2] путем использования техники теории бифуркаций, связанной с применением теоремы о нейтральном многообразии, для широкого класса задач с цилиндрической симметрией. Она является обобщением известного амплитудного уравнения Ландау [5]. Аналогичная амплитудная система, соответствующая пересечению бифуркаций возникновения азимутальных волн с различными азимутальными волновыми числами, рассматривается в [12-14]. [c.100]

Представление о продольных нейтрино возникло в связи с обнаружением несохранения пространственной четности Р и нарушения инвариантности относительно операции зарядового сопряжения С в слабых взаимодействиях. Согласно гипотезе Ландау, в слабых взаимодействиях сохраняется комбинированная четность СР и, следовательно, временная четность Т (так как для всех взаимодействий справедлива теорема Людерса — Паули СРТ =1). Сохранение комбинированной четности в слабых процессах лептонного типа подтверждается обнаружением продольной поляризации у электронов р-распада и ц,-распада, а в слабых процессах с участием странных частиц — различием схем распада для К° - и зонов. В настоящее время есть экспериментальные данные, позволяющие предполагать, что комбинированная четность не сохраняется в слабых взаимодействиях с участием странных частиц. [c.703]

В металлах и полупроводниках кроме Д. атомных электронов имеет место также Д. (и парамагнетизм) свободных электронов и дырок. Классич. газ свободных носителей заряда, согласно теореме вап Левен, но должен обладать Д. Однако Л. Д. Ландау (1930) показал, что квантование орбит носителей заряда в плоскости, перпендикулярной И, приводит к возникновенпю диамагн. момента (см. Ландау диамагнетизм). Соответствующая диамагн. восприимчивость единицы объёма [c.613]

Таким образом, мы получили не что иное, как второй закон термодинамики (12.2.1), (12.2.2). Следовательно, мы дали полное обос-нование"необратимой термодинамики для всех систем, подчиняющихся уравнениям Больцмана и Ландау. Этот результат особенно замечателен, поскольку число известных кинетических уравнений, для которых Л -теорема может быть доказана в явном виде, весьма ограничено. [c.61]

В соответствии с (13.3.3) осуществим фурье-преобразование отклонения 5С и в соответствии с (6.5.3) — фурье-преобразование куло-новского потенциала. Пользуясь теоремой о свертке для преобразования Фурье, получаем основное линеаризованное уравнение Власова — Ландау, являющееся нашей отправной точкой [c.112]

Таким образом, мы полностью присоединяемся к той группе физиков (к ней принадлежат, в частности, Толмен и Ландау), которые считают, что эргодическая теорема является любопытным свойством динамических систем, но не имеет отношения к обоснованию статистической механики. Выход из обсуждавпшхся выше трудностей заключается в том, чтобы рассматривать средние по ансамблю (П.7.2) как первичное определение макроскопических динамических функций, не вводя какой-либо более фундаментальной концепции. Эргодическая теорема, таким образом, отходит на второй план. Более того, отпадает упомянутая выше главная трудность. Теперь макроскопическая величина В в (П.7.2) уже может быть функцией времени. В самом деле, соответствующую функцию Ь можно считать зависяш ей от времени и при этом усреднять ее по ансамблю тогда ожидаемое значение будет, очевидно, зависеть от времени. Не нужно вводить какого-либо немеханического предположения для определения закона эволюции во времени он задается самими уравнениями механики b t) = U t)b [см. (1.2.24)]. В силу соотношения (П.7.2) данный механический закон эволюции индуцирует закон эволюции макроскопических величин B t) [см. (2.2.9)]. [c.386]

Таким образом, движение может определяться либо граничными условиями, либо точечным источником. Заметим, что эти два случая являются взаимоисключающими. При задании того и другого задача с очевидностью будет переопределенной, что находится в некотором противоречии с интуитивными представлениями о независимости и совместимости этих источников движения в реальных струях. Действительно для струи, бьющей из отверстия в стенке, можно независимо задать и ноток импульса из отверстия и поле скоростей на стенке, например условия прилипания. Однако оказывается, что этого нельзя сделать в пределе бесконечно малого отверстия, потому что, согласно теореме Седова, решение должно быть автомодельным и принадлежать классу (1), что из-за переопределенности задачи невозмонгпо. Сказанное не означает, что кроме решения Ландау не существует автомодельных течений струйного типа. Но такие струи, вызванные движением границ, естественно считать индуцированными. [c.89]

Закономерности ударного сжатия, которые вытекают из уравнений сохранения и теоремы Цемплена, составляют содержание классической теории ударных волн. Подробное изложение этих закономерностей можно найти в упомянутых во введении книгах Л. Д. Ландау и Е. М. Лифшица, Я. Б. Зельдовича и Я. Б. Зельдовича и Ю. П. Райзера. [c.210]

В связи с этим могут возникнуть сомнения в том, что наши рассуждения о заполнении зон имеют отношение к действительности (ведь они связаны и с глубокими частицами). На самом деле существует теорема Латтинжера [5], являющаяся обобщением рмулы Ландау (2.5) для граничного импульса Ферми р . Согласно этой теореме плотность электронов равна [c.31]

Ландау = ) первый обратил внимание на несправедливость этой теоремы в квантовой механике, потому что по квантовой теории распределение уровней энергии под действием магнитного поля меняется. Это можно показать следующим образом. Уравнение Шрёдингера для свободного электрона в магнитном поле записывается с помощью гамильтониана (137.3) [c.612]

Согласно теореме ван Левена, явление диамагнетизма не имеет места в классической статистической механике ). Ландау [12] впервые показал, что диамагнетизм возникает в результате квантования орбит заряженных частиц в магнитном поле. [c.262]

Это обобщение было придумано Янгом и Миллсом в 1954 году, по-видимому, из чисто эстетических соображений. В том же году Ландау и его сотрудники провозгласили теорему о нуле заряда (московский нуль), в которую все поверили и из которой следовало, что квантовая теория поля не может описывать взаимодействие элементарных частиц. Это убеждение просуществовало 20 лет (на протяжении которых почти никто квантовой теорией поля не занимался), которые понадобились для построения квантовой теории неабелевых калибровочных полей, после чего теорема о нуле заряда была проверена для этого случая и не подтвердилась. После этого квантовая теория поля была реабилитирована. [c.52]

В связи с теоремой Бора и мисс ван Левен возникает также еще один вопрос не противоречит ли ей полученный в 1930 г. Л.Д.Ландау результат для диамагнетизма свободного электронного газа (см. задачу 16). Прежде всего, полученный Ландау результат существенно опирается на то, что при включении поля Я характер движения зарядов по сравнению с классическим их повелением изменяется кардинально, окружностей у)ре нет, и вышеприведенное рассуждение теряет всякий смысл. И во-вторых, если выделить из результата задачи 16 внутреннюю сумму для свободных зарядов [c.272]

Ландау затухание 308 Ланжевена уравнение 83 Ле Шателье принцип 208 Ледюка—Риги эффект 256 Ленгмора частота 308 Лиувилля теорема 288 [c.446]

О которых идет речь в гипотезе С), считая известными (на основании гипотез А, В, С) аналитические свойства подинтегрального выражения. Мы докажем при этом три теоремы А, В, С, поразительное сходство которых с гипотезами А, В, С ставит интересные проблемы согласованности. В частности, сравнение гипотезы С и теоремы С, дающее равенство между скачками амплитуды рассеяния и абсорбтивной части, приведет нас к факту отсутствия особенностей у амплитуды рассеяния, аналитически продолженной вдоль некоторой петли (п. И.3.2). Чисто топологическое рассуждение (вычисление некоторой гомотопической группы) покажет нам (п. II. 3.3), что эта голоморфность аналитического продолжения эквивалентна голоморфности самой амплитуды в точках Ландау , в которых не все а положительны. Таким образом, мы получим связь между гипотезой С и постулатом о положительности параметров а,-, включенном в гипотезу А. [c.25]

Рассмотрим теперь страт неэффективного перекрещивания, например страт пересечения двух многообразий Ландау, находящихся в общем положении, которые нельзя рассматривать как множества Ландау одного и того же стягивания. Мы покажем (II. 3.4, теорема D), что двойной скачок вокруг таких многообразий Ландау равен нулю. В силу формулы (Dis 2) приложения III, отсюда следует, что интеграл поглощения не имеет скачка при обходе видимого контура страта пересечения. Если формулы скачка понимать в смысле распределения (А. III. 3.4), то этого достаточно для доказательства неособого характера этого видимого контура. [c.73]

Эта теорема соответствует приблизительно сильному иерархическому принципу Полкингорна и др. Недавно они установили [21], что их сильный иерархический принцип неверен, но причина этого в том, что они сформулировали его при слишком сильных ограничениях, рассматривая лишь главные точки Ландау стягивания Кд. [c.73]

Перейдем к теореме С, т. е. к вычислению скачка интеграла поглощения. Здесь необходимо обратить внимание на то, что особенность интеграла является видимым контуром нескольких особых многообразий подинтегрального выражения (возникающих из стягивания к и его различных упругих расширений), так что скачок задается не просто интегралом типа (Dis 2) приложения HI, а суммой таких интегралов ). Однако в одном случае положение остается простым, а именно, в случае, когда видимый контур L(xq) является множеством Ландау, эффективным для амплитуды рассеяния, т. е. когда не только а ,, но и все а, положительны. Из леммы III. 3.2 тогда о [c.105]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...