Риги — Ледюка эффект

В проводниках Э. т. связана с электропроводностью Ви-демана — Франца законом. В сверхпроводниках электроны, объединённые в куперовские пары, не участвуют в переносе тепла, так что прн Т<Т, Т — темп-ра перехода в сверхпроводящее состояние) Э. т. определяется нормальными (неспаренными) электронами и экспоненциально убывает с приближением к ОК. В биполярных полупроводниках и полуметаллах существует дополнит, механизм (биполярная составляющая) Э. т. электронно-дырочные пары, образующиеся на горячем конце образца, диффундируют навстречу градиенту темп-ры и рекомбинируют ка холодном конце с выделением тепла. Э. т. изменяется под действием магн. поля (см. Маджи — Риги — Ледюка эффект). [c.555]

Т. м. обычно подразделяют на две группы термомагнитные (компенсационные) сплавы (ТКС) и многослойные термомагнитные (компенсационные) материалы (ТКМ). К ТКС относятся сплавы N1—Ре—Сг (компенсаторы), N1—Си (кальмаллои), N1—Ре (термаллои). К преимуществам компенсаторов относится обратимость св-в в диапазоне темп-р 70°С, хорошая воспроизводимость хар-к (в частности, зависимость от Т), несложная механич. обработка. ТКМ обладают рядом преимуществ по сравнению с ТКС возможность расчёта магн. св-в и разнообразие хар-к, достижение насыщения Jg) в слабых полях, слабая зависимость насыщения от поля. Преображенский А. А., Теория магнетизма, магнитные материалы и элементы. М., 1972 Прецизионные сплавы. Справочник, М., 1974. ТЕРМОМАГНИТНЫЙ ЭФФЕКТ, то же, что Риги — Ледюка эффект. ТЕРМОМЕТР СОПРОТИВЛЕНИЯ, прибор для измерения температуры, принцип действия к-рого основан на зависимости электрич. сопротивления металлов, сплавов и ПП от темп-ры (на увеличении сопротивления К с повышением темп-ры Т у металлов и обратно зависимостью Л от Г у полупроводников). [c.754]

Рис. 30.1. Схемы ориентации векторов В, J, Е, у а —для эффекта Холла б — для эффекта Эттингсгаузена в — для эффекта Нернста г — для эффекта Риги — Ледюка

В 1879 г. физик Холл открыл явление, получившее название эффекта Холла и заключаюш,ееся в отклонении магнитным полем электронов в проводнике с током перпендикулярно направлению тока и поля. В 1886—1887 гг. была открыта группа термомагнитных явлений, которые проявляются в проводнике, находяш,емся в магнд1тном поле и имеющем градиент температуры. Здесь возникает поперечная разность потенциалов и поперечная разность температур, продольная разность потенциалов и температур — эффекты Нернста — Эттингсгаузена, Маджи, Риги—Ледюка [13]. В 1936 г. советский физик И. К. Кикоин показал, что электродвижуш,ая сила эффекта Холла определяется не вектором напряженности магнитного поля, а вектором намагничивания проводника [10]. [c.9]

Это значит, что разность чисел электронов и дырок можно найти не только из эффекта Холла, но и из эффекта Ледюка—Риги (х, , соответствует —1Н в (6.31)). [c.100]

Появление градиента температуры, перпендикулярного магнитному полю и электрическому току (или соответственно температурному градиенту), называют эффектом Эттингсхаузена (или соответственно эффектом Риги—Ледюка). Относящиеся к ним коэффициенты, соответственно Эттингсгаузена и Риги — Ледюка, тогда будут [c.229]

Следовательно, диагональные компоненты xx B), l.z B) являются четными, а компонента ху В) нечетной функциями магнитного поля В. Причем если поле отсутствует (В = 0), то нечетная функция поля должна исчезать Аа,у(0) = О и тензор теплопроводности совпадает со своей симметричной частью. При наличии магнитного поля существование компоненты Хху ф О обусловливает возникновение в кристаллах потока тепла, не совпадающего по направлению с действующим градиентом температур. Это явление известно как эффект Риги — Ледюка. [c.67]

Определить угол 7 между вектором градиента температур ДТ и вектором теплового потока JQ, характерный для эффекта Риги — Ледюка, считая, что тепловой поток возможен лишь в направлении оси X. Каково значение угла 7 при отсутствии магнитного поля [c.68]

Учитывая, что для эффекта Риги — Ледюка JQz = О, JQy = О и, следовательно, УуТ/У Т = Хху/ хх, легко найти [c.68]

Примечание. Эффект Риги — Ледюка, наблюдаемый при исследовании теплопроводности кристаллов, свидетельствует о том, что создание градиента температуры в направлении оси у приводит в магнитном поле к возникновению теплового потока в направлении оси ж и наоборот. Этот эффект можно измерить, создавая градиент температур в направлении оси где приняты условия тепловой изоляции, т.е., 7ду = 0. [c.69]

Если помимо градиента температуры имеется магнитное поле, то число возможных схем измерения увеличивается. Различные термомагнитные эффекты (Нернста, Эттингсгау зена, Риги-Ледюка) кратко описаны в книге Каллена [2]. [c.259]

Эффект Риги — Ледюка 1259 (с) [c.456]

Эффект Риги — Ледюка I 259 (с) [c.416]

Ландау затухание 308 Ланжевена уравнение 83 Ле Шателье принцип 208 Ледюка—Риги эффект 256 Ленгмора частота 308 Лиувилля теорема 288 [c.446]

Ледюка — Риги эффект 257 Лифшица — Косевича формула 34, 48, [c.670]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...