Энергия рассеяния удельная

Энергия рассеяния удельная 42 [c.219]

Характеристиками неупругости являются величина удельной энергии, необратимо рассеянной в металле за цикл D, и неупругой деформации за цикл. Энергия, рассеянная в единице однородно напряженного материала за цикл, равна площади петли гистерезиса, записанной в координатах о—е (рис. 73). Для петли в форме эллипса [c.142]

В зависимостях (И), (13), (14) О—удельная энергия, рассеянная в материале за цикл — то же при напряжениях, равных пределу выносливости Ур — число циклов до разрушения а — коэффициент. [c.51]

Неупругие деформации и необратимо затраченная за цикл энергия, а также их суммарные, относительные и удельные значения, соответствующие моменту разрушения, изменяются в широких пределах в зависимости от амплитуды напряжений и долговечности. Температура разогрева в деформируемых объемах материала и тепловая составляющая внутренней энергии, а также суммарные, относительные и удельные значения теплового эффекта и тепловой энергии, рассеянной в окружающей среде, также изменяются в широких пределах в зависимости от условий процесса. Поэтому указанные термодинамические характеристики процесса не могут быть приняты в качестве параметров повреждаемости и критериев разрушения металлов. [c.90]

Площадь такой петли в координатах сг—е равна удельно энергии, рассеянной в материале за цикл (D), а ее ширина — неупругой деформации за цикл (As). Между необратимо рассеянной энергией и неупругой деформацией за цикл существует зависимость [c.72]

Dr — удельная энергия, рассеянная в материале за цикл, при напряжениях, равных ограниченному пределу усталости на базе 10 циклов для низкочастотных испытаний и на базе 10 циклов для высокочастотных испытаний. [c.80]

Аналитическая зависимость удельной мощности рассеяния W от эквивалентного напряжения Ое и удельной энергии рассеяния V принимается в виде [c.42]

Рис. 1.25. Зависимость удельной энергии рассеяния от времени

На рис. 1.25 представлены графики зависимости удельной энергии рассеяния от времени для стали 45 и алюминиевого сплава. Сплошными линиями представлены кривые, построенные по (1.84) [130]. [c.43]

Для построения соотношений энергетического варианта теории ползучести воспользуемся зависимостью (IV.49) с одним структурным па-раметром, в качестве которого применим удельную энергию рассеяния i [c.112]

Здесь А — критическое значение удельной энергии рассеяния к моменту разрушения, которое с достаточной степенью общности можно считать независимым от вида напряженного состояния, наличия анизотропии, значений напряжений и температуры а, т — константы, методика определения которых приведена в работе [69]. Функция ф (а , Т) может быть представлена в форме одного из законов ползучести, определяемого из простейших опытов на образцах, например, [c.112]

Если ОТВОД тепла от образца однозначно определяется зависимостью (11.11), удельная энергия, рассеянная за цикл, моя ет быть подсчитана для стабилизированного процесса по формуле [c.92]

Зная величину логарифмического декремента колебаний образца, находящегося в условиях однородного напряженного состояния, можно, воспользовавшись зависимостями (II.5), (П.6) и (11.14), определить значения удельной энергии, рассеянной в материале, и неупругой деформации за цикл. [c.94]

Площадь петли, построенной в координатах а — е (рис. 75), не будет равна удельной энергии, рассеянной в материале поверхностного слоя за цикл, а ее ширина Абн не равна неупругой деформации поверхностного слоя материала за цикл, т. е. эти характеристики не являются действительными. Отличие величины Ae [c.102]

Действительная удельная энергия, рассеянная за цикл в материале поверхностного слоя сплошного цилиндрического образца, [c.104]

Удельную энергию рассеяния [c.85]

На практике в уравнение (1-84) вводят эмпирический коэффициент для учета рассеяния энергии вследствие трения и других необратимых процессов. Уравнение (1-84) также находит применение для сжимаемых жидкостей, когда изменение давления достаточно мало по сравнению с абсолютным давлением. В таких случаях изменение удельного объема среды незначительно. [c.56]

При высоких температурах колеблющиеся атомы решетки могут рассматриваться как независимые беспорядочные центры рассеяния и поэтому вероятность рассеяния зависит от среднеквадратичной амплитуды решеточных колебаний X . Среднеквадратичная амплитуда гармонических колебаний пропорциональна Т. Таким образом, если пренебречь тепловым расширением, удельное сопротивление чистого металла в области высоких температур должно быть пропорционально Т. Действительно, для простого гармонического осциллятора с массой М на основании теоремы о равном распределении энергии по степеням свободы можно записать [c.193]

Для практической термометрии интерес представляют переходные металлы, имеющие частично заполненные -уровни, а также з-уровни (символы з и соответствуют значениям орбитального квантового числа О и 2 см. [6]). Поскольку -электроны более локализованы, чем з-электроны, проводимость обусловлена главным образом последними. Однако вероятность рассеяния 3-электронов в -зону велика, поскольку плотность -состояний вблизи уровня Ферми высока (рис. 5.5), поэтому удельное сопротивление переходных металлов выще, чем у непереходных. Наличие -зоны влияет также на характер температурной зависимости. При высоких температурах величина кТ может быть уже не пренебрежимо мала по сравнению с расстоянием от уровня Ферми до верхней или нижней границы -зоны. Предположение, что поверхность Ферми четко разделяет занятые и незанятые состояния, перестает быть верным, и для параболической -зоны в формулу удельного сопротивления вводится поправочный коэффициент (1—5Р), где В — постоянная. Однако плотность состояний в -зоне вовсе не является гладкой функцией энергии (рис. 5.5), поэтому эффект будет осложнен изменением плотности состояний в пределах кТ от уровня Ферми. Отклонение температурной зависимости от линейной может быть как положительным, так и отрицательным. [c.194]

Испускаемые в результате (п, л )-реакций заряженные частицы тормозятся на весьма коротком пути. Можно считать, что они передают свою кинетическую энергию веществу защиты на месте протекания п, д )-реакции. То же самое наблюдается в отношении передачи энергии и при упругом рассеянии нейтрона [(п, л )-реакция]. В связи с этим мощность удельного энерго-выделения, обусловленная этими процессами, рассчитывается одинаково [c.115]

О явлениях, обусловленных поляризацией диэлектрика, можно судить по значению диэлектрической проницаемости, а также угла диэлектрических потерь, если поляризация диэлектрика сопровождается рассеянием энергии, вызывающим нагрев диэлектрика. В нагреве технического диэлектрика могут участвовать содержащиеся в нем немногочисленные свободные заряды, обусловливающие возникновение под воздействием электрического напряжения малого сквозного тока, проходящего через толщу диэлектрика и по его поверхности. Наличием сквозного тока объясняется явление электропроводности технического диэлектрика, численно характеризуемой значениями удельной объемной электрической проводимости и удель- [c.16]

При этом электросопротивление металла и его изменение вследствие облучения играют важную роль. Если опыты проводятся при достаточно низких температурах, чтобы предотвратить отжиг дефектов, то можно предположить, что увеличение электросопротивления будет пропорционально числу дефектов, введенных в металл. Необходимо поддерживать общую концентрацию дефектов на достаточно низком уровне, чтобы предотвратить взаимное влияние различных дефектов, которое может само вызвать увеличение электросопротивления. Облучение меди, серебра и золота [21 ] при 10° К нейтронами энергией 12 Мэе показало, что изменение электросопротивления почти линейно зависит от числа частиц, бомбардирующих материал. Отклонение от линейного закона связано, по-видимому, с явлениями отжига. Подобные опыты проведены Б левит-том и др. [41] на большом количестве материалов, облученных в реакторе при 17° К. Результаты этих двух работ сведены в табл. 5.15. Интерпретация изменения удельного электросопротивления была бы проста, если бы был известен коэффициент пропорциональности, связывающий это изменение с концентрацией дефектов. Неизвестное значение поперечного сечения рассеяния электронов проводимости на таких дефектах затрудняет точные вычисления, и величины, соответствующие различным дефектам, весьма спорны. [c.272]

В этих формулах еа и уа — амплитуды деформаций Аен и Ау — неупругие деформации за цикл В — удельная энергия, необратимо рассеянная за цикл /сф — коэффициент формы петли гистерезиса. В случае неоднородного напряженного состояния в приведенных выше формулах, как уже отмечалось, использовались действительные значения напряжений и неупругих деформаций. [c.4]

На базе ступенчатого нагружения и выражения коэффициентов удельных накопленных повреждений через отношение суммарной рассеянной энергии на данной ступени к суммарной рассеянной энергии до разрушения образца разработан метод ускоренного определения кривой усталости [4]. [c.23]

Зная уровень удельной рассеянной энергии за цикл для любого -го уровня нагрузки, получаем окончательно [c.53]

Исследования в области усталости материалов показали, что существует связь между разрушением вследствие усталости и неупругим поведением материалов [1]. На базе этого предложены критерии определения циклической долговечности, использующие рассеянную энергию в качестве основного параметра. Рассеянная энергия может быть использована и для оценки демпфирующих свойств материала. Поэтому представляет интерес разработка метода определения удельной рассеянной энергии, который применим не только при одноосном напряженном состоянии на образце материала, но и для реальной конструкции. [c.81]

Dr — удельная энергия, рассеянная в 1материале за цикл, при напряжениях, равных пределу усталости [c.78]

В дальнейшем этот критерий был уточнен [19] и представлен в виде (1.40), где Ор — истинный предел прочности, Псум — удельная энергия, рассеянная в материале за цикл. [c.15]

Графики функции U t) при некотором значении эквивалентного напряжения не зависят от вида напряженного состояния и хорошо описываются приведенным выше соотношением. Далее, как следует из экспериментальных исследований, величина рассеянной удельной энергии к моменту разрушения f/разр практически постоянна. Такие же результаты имеют место и при слабо нестационарных режимах нагружения. [c.43]

В табл. 2.5 приведены полученные экспериментально величины деформаций в момент разрушения при различных начальных напряжениях для алюминиевого и магниевого сплавов при температуре 380 °С, а также подсчитанные по (2.67) удельные энергии рассеяния в момент разрушения. Последние, как следует из таблицы, для определенного материала не сильно различаются, что говорит о справедливости соотношений (2.64), (2.65) для рассматриваемых материалов. В табл. 2.6 приведены средние значения t/paap. а также Bi, п и т, полученные путем обработки кривых ползучести [53]. [c.62]

За меру интенсивности процесса ползучести принята удельная мощность рассеяния W = Oijr ij, за меру поврежденности материала — удельная энергия рассеяния А — [c.79]

Зависимость между энергией Т частиц и амплитудой. 1 импульса на выходе ФЭУ представляется линейной функцией только в области высоких энергий. В области малых энергий, где удельная ионизация значительно превышает минимальную, зависимость А = /(Г) нелинейна и для разных частиц различна. Иоэтому прежде чем использовать С. с. для измерений, нужно произвести его градуировку. Если С. с. применяется для измерения энергии р-частиц, нужно источник помещать внутрь объема сцинтиллятора. При внешнем расположении источника вследствие многократного рассеяния большая доля р-частиц будет выходить из сцинтиллятора в обратном нанрав-лении, потеряв только часть своей эпергии. Этот эффект существенно исказит истинный снектр р-частиц. [c.107]

Диспергирование компонентов полимерной смеси в одночервячных экструдерах зависит главным образом от характера течения материала в винтовом канале, который определяется степенью смешения или уровнем дросселирования. С увеличением уровня дросселирования диспергирование улучшается, однако одновременно растет и удельное превращение энергии, являющееся мерой напряжения сдвига и времени, необходимого для измельчения частиц. Таким образом, степень диспергирования прямо пропорциональна работе, затрачиваемой на измельчение пигментных агломератов и их распределение. Для качественного окрашивания необходим вполне определенный и весьма значительный расход энергии. В удельный энергообмен входит энергия, затрачиваемая как на дезагрегирование и распределение, так и на повышение температуры за счет рассеяния теплоты. Чем ниже температура массы, тем больше энергии необходимо для измельчения, чем выше температура массы, тем меньше энергии расходуется на распределение. [c.147]

Здесь индекс г относится к Лг-й энергии у-квантов уп(- г), Уч Ег) —массовые коэффициенты истинного поглощения энергии у-квантов в воздухе и породе ( г) — дифференциальные гамма-постоянные Ка и его короткоживущих продуктов распада (см. например, [8]). Полная гамма-постоянная радия (без начальной фильтрации) /(7=9,36 р-см /(ч-мкюри). В этих формулах, полученных по так называемому у-методу, учтено многократное рассеяние у-квантов в материале источника. Принимая эффективное значение уэфф = 0,032 см г по всему спектру и выражая удельную активность Q [мкюри/г порс Ды], можно получить простое приближенное соотношение для экспозиционной мощности дозы внутри забоя [c.216]

Факторы, влияющие на значение удельного сопротивления. Как уже отмечалось выше, удельное сопротивление металлов связано в основном с рассеянием энергии свободных электронов на дефектах кристаллической решетки, к которым относятся примесные атомы, вакансии, дислокации, и тепловых к олебаниях собственных атомов. Поэтому удельное сопротивление р можно представить как [c.115]

Осум — суммарная удельная, необратимо поглощенная материалом энергия циклических деформаций q- — суммарная удельная тепловая энергия, выделенная деформируемым объемом в результате само-разогрева и рассеянная в окружающую среду за счет теплообмена. Необратимо поглощаемая энергия циклических деформаций определяется по параметрам петель гистерезиса. [c.58]

Исходными экспериментальными данными для проведения после-дуюпюго анализа деформационных и энергетических закономерностей усталостного разруспения металлов являлись зависимости неупругой деформации за цикл и удельной рассеянной энергии за цикл от числа циклов нагружения и уровня напряжений. [c.49]

По известным аависимостя мудельной рассеянной энергии в материале от напряжений по кривым усталости подсчитывали величины суммарных удельных энергий в соответствии с приведенными выше критериями. Полученные результаты представлены на рис. 2, а—в. На оси абцисс отложено число циклов до разрушения, по оси ординат — суммарная удельная энергия, найденная по соответствующей формуле. [c.51]

Суммарные значения удельных рассеянных энергий в исследованных материалах при циклическом нагружении к моменту их усталостного разрушения показаны на рис. 2, а. Из этих данных видно, что суммарная энергия, как правило, увеличивается с увеличением числа цилов до разрушения и во всем исследованном диапазоне значительно превышает удельную энергию разрушения при статическом нагружении. [c.51]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...