Вектор напряженности электростатического поля

S — вектор напряженности электростатического поля. Оно возникает в поле объемных сил, действующих на диэлектрик [c.36]

Между двумя любыми точками на эквипотенциальной поверхности разность потенциалов равна нулю, поэтому работа сил электрического поля при любом перемещении заряда по эквипотенциальной поверхности равна нулю. Это означает, что вектор силы F3 в любой точке траектории движения заряда по эквипотенциальной поверхности перпендикулярен вектору скорости. Следовательно, линии напряженности электростатического поля перпендикулярны эквипотенциальной поверхности. [c.139]

Помещая в электростатическое поле заряда 91 положительный заряд 92 и измеряя силу f, приложенную к нему, мы получаем вектор напряженности электрического поля в данной его точке. [c.179]

Диэлектриками называют вещества, основным электрическим свойством которых является способность к поляризации и в которых возможно существование электростатического поля. Такое поле может длительно сохраняться лишь в средах, плохо проводящих электрический ток. Электропроводность — способность проводить электрический ток—обусловлена наличием в веществе свободных носителей заряда—электрически заряженных частиц, которые под действием внешнего электрического поля направленно перемещаются сквозь толщу материала, создавая ток проводимости (положительно заряженные носители движутся по направлению вектора напряженности электрического поля Е, отрицательно заряженные— против). Параметром вещества, количественно определяющим его электропроводность, является удельная электрическая проводимость у, См/м, а также удельное объемное электрическое сопротивление p = l/Y, Ом-м, причем [c.543]

ПОЗИЦИИ (111.1.3.7°) напряженность электростатического поля диполя равна сумме напряженностей полей, создаваемых каждым из зарядов диполя. Модуль вектора напряженности в точке О, достаточно удаленной от диполя (г /) (рис. III. 1.8), [c.188]

Графически магнитное поле можно изобразить, если ввести представление о линиях магнитной индукции. Линиями магнитной индукции называются воображаемые линии, касательные к которым в каждой точке совпадают с направлением вектора В в этих точках поля. Линии магнитной индукции замкнуты. Замкнутость линий магнитной индукции означает, что в природе отсутствуют свободные магнитные заряды (магнитные массы) (ср. линии напряженности электростатического поля (111.1.3.5°)). [c.253]

Вектор G называют напряженностью поля. Заметим, что напряженность электрического поля обозначают вектором Е, а сила Р, действующая на точечный заряд q в электростатическом поле, имеет вид, аналогичный (4.19), т. е. Р = (7Е. [c.96]

Уравнения (60) связывают плотность тока проводимости j с пространственными производными от напряженности магнитного поля Н. Если к уравнениям (60) добавить уравнение (17), связывающее вектор электростатической индукции В с распределением плотности свободных зарядов в объеме р о [c.194]

Вводя напряженность действующего на электрон (заряд дэл = -е) электростатического поля E(i, г) (вектор индукции), можем написать [c.304]

По известному расположению линий напряженности (П1.1.3.5°) электростатического поля можно построить эквипотенциальные поверхности, и, наоборот, по известному расположению эквипотенциальных поверхностей можно в каждой точке поля определить величину и направление вектора напряженности поля. [c.203]

Электростатический потенциал Ф Вектор напряжения поля Е = —рФ [c.123]

Электрон, заряд которого е и масса т, движется между обкладками конденсатора, где напряженность электростатического поля меняется по закону Е= =—Eo os(ut, В момент t=0 скорость электрона Vo составляла угол ао с направлением силовых линий поля и его положение определялось вектором Го, который расположен в плоскости векторов Е и Vq. Найти уравнение движения электрона. [c.37]

R. D. Mindlin [2.152] (1952) получил на основе трехмерных уравнений теории анизотропной электроупругости уточненные дифференциальные уравнения поперечных пьезоэлектрических колебаний пластин постоянной толщины. При этом он исходил из модели Тимошенко. По аналогии с работой для упругой пластины [2.1501 им получены граничные условия для электрического поля. В построенной модели учитывается взаимодействие упругих и электрических полей. Тензор напряжений и вектор поляризации зависят линейно от тензора деформаций и вектора напряженности электрического поля. Предполагается, что поверхности полностью покрыты электродами и потенциал, так же как и продольные перемещения, линейно изменяется по толщине. В случае плоской деформации и гармонического во времени движения система дифференциальных уравнений относительно продольного перемещения , прогиба W и электростатического потенциала ср имеет вид [c.124]

ТЕОРЕМА (Ирншоу система неподвижных точечных зарядов электрических, находящихся на конечных расстояниях друг от друга, не может быть устойчивой Карно термический КПД обратимого цикла Карно не зависит от природы рабочего тела и являегся функцией абсолютных температур нагревателя и холодильника Кастильяно частная производная от потенциальной энергии системы по силе равна перемещению точки приложения силы по направлению этой силы Кельвина сила (или градиент) будет больше в тех точках поля, где расстояние между соседними поверхностями уровня меньше Кенига кинетическая энергия системы равна сумме двух слагаемых — кинетической энергии поступательного движения центра инерции системы и кинетической энергии системы в ее движении относительно центра инерции Клеро с уменьшением радиуса параллели поверхности вращения увеличивается отклонение геодезической линии от меридиана Кориолнса абсолютное ускорение материальной точки рав1Ю векторной сумме переносного, относительного и кориолисова ускорений Лармора единственным результатом влияния магнитного поля на орбиту электрона в атоме является прецессия орбиты и вектора орбитального магнитного момента электрона с некоторой угловой скоростью, зависящей от внешнего магнитного поля, вокруг оси, проходящей через ядро атома и параллельной вектору индукции магнитного поля Остроградского — Гаусса [для магнитного поля магнитный поток сквозь произвольную замкнутую поверхность равен нулю для электростатического поля <в вакууме поток напряженности его сквозь произвольную [c.283]

Ислользуя разность сил, возникающих при анизотропности диэлектрической проницаемости вследствие различной формы или структуры изделия, можно сориентировать его в заданное положение, при котором направление диэлектрической проницаемости будет совпадать с направлением вектора напряженности поля. Создание необходимого направления поля достигается конфигурацией электродов и их взаимным расположением. Создаваемые в электростатическом поле ориентирующие моменты малы и поэтому необходимо уменьшать силы трения изделия с транспортирующими системами, применяя, например, вибро- или пневмотранспорт. [c.63]

Электрическое поле называется однородным, если вектор его напряженности Е одинаков во всех точках поля. Примерами таких полей являются электростатические поля равномерно заряженной беско-У нечной плоскости (И1.1.4.4") и плоского конденсатора вдали от краев его обкладок (П 1.1.11.2 "). [c.182]

Электрическое поле будем характеризовать двумя величинами напряженностью Ехх = Е и смещением или электростатической индукцией Охх = 0. Как известно, эта величина характеризует электрическое поле внутри вещества с учетом образовавшихся в нем электрических зарядов. Между векторами Е и О в непьезоэлектрических материалах существует простая связь [c.39]