Столкновения дейтронов с тяжёлыми ядрами

СТОЛКНОВЕНИЯ ДЕЙТРОНОВ с ТЯЖЁЛЫМИ ЯДРАМИ 273 [c.273]

Чтобы определить сечения реакций (I), (III), (IV), нужно, помимо вероятности расщепления дейтрона, знать также коэффициент прилипания частиц к ядру. Так как точная теория этого коэффициента в настоящее время отсутствует, то вычисление эффективных сечений реакций (I), (III), (IV) имеет смысл только- с экспоненциальной точностью , т. е. без сравнительно медленно меняющегося с энергией сталкивающихся частиц коэффициента перед экспоненциальным множителем с большой отрицательной экспонентой (большая по сравнению с единицей величина абсолютного значения экспоненты является условием применимости квазиклассического метода, см. ниже). При этом можно считать орбитальный момент I дейтрона относительно ядра равным нулю, т. е. рассматривать лишь лобовое столкновение. Члены в эффективном сечении, соответствующие отличным от нуля I, во всяком случае меньше члена с / = О и в рассматриваемом приближении несущественны. Будем предполагать, что ядро является достаточно тяжёлым и считать его неподвижным при столкновении с дейтроном. [c.273]

Если это неравенство выполняется ( Ед должно быть больше 20MeV для самых тяжёлых ядер), то при определении сечения достаточно рассматривать только проекции положений нейтрона и протона на плоскость, перпендикулярную направлению движения дейтрона. Мы должны при этом найти вероятность того, что при столкновении дейтрона с ядром протон (его проекция) попадёт в площадь круга радиуса R, [c.136]

Количественный расчёт может быть проведён с помощью развитой Л. Ландау квазиклассической теории столкновений (см. также и В применении к рассматриваемому случаю этот метод сводится к следующему. Необходимо рассмотреть чисто классически лобовое столкновение дейтрона с неподвижным тяжёлым ядром, причём до некоторого расстояния г = % дейтрон движется как целое, в этой точке он распадается , после чего протон с энергией >0 уходит на бесконечность, а нейтрон с энергией Е попадает в точку г = О, т. е. в ядро. Мы не учитываем здесь конечности радиуса ядра, которое рассматривается как точечное ). Положение точки распада S может быть определено через энергию (или Лр) с помощью законов сохранения энергии и импульса при распаде дейтрона. Следует подчеркнуть, что название точка распада имеет здесь чисто формальный характер— речь идёт о формальном описании движения в классически недостижимой (подбарьерной) области, и может, вообще говоря, оказаться даже комплексным. [c.274]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...