Волновая функция и радиус дейтрона

Выражение (3) показывает, что дейтрон внутри тритона сохраняет свою индивидуальность (фактор ехр[—кг)). Однако волновая функция (3) спадает с ростом г заметно быстрее волновой функции свободного дейтрона (2). Это и ведет к значительному подавлению вклада дейтрона в величину радиуса тритона. [c.281]

Найдена периферийная часть волновой функции тритона, описывающая его виртуальную диссоциацию на дейтрон и нейтрон. Вычисленная с ее помощью величина среднеквадратичного радиуса тритона близка к опытному значению. [c.280]

Хотя соотношения (38), (39) в принципе решают задачу описания рассеяния при к О, мы не будем здесь использовать громоздких данных о волновой функции тем более, что сами опытные данные для длин рассеяния обладают заметным разбросом. Примем для оценки упрощенное выражение для (0), считая эту величину совпадающей со своей асимптотикой Ф р) 1 — /г) при г, больших радиуса дейтрона (т.е. при г > 1), и заменяя (0) как функцию г константой на меньших [c.308]

Это вполне естественно, так как нуклоны в дейтроне большую часть времени проводят вне потенциальной ямы. Такое заключение следует из сравнения энергии связи АIV и числа парных связей И=А А — )12 между нуклонами для легких ядер Н, Не и Не (табл. 34). Видно, что с ростом числа связей АЖ/Л быстро растет, т. е. каждая связь работает все более интенсивно. Единственное возможное истолкование этого результата заключается в том, что потенциал имеет малый радиус и что нуклоны в дейтроне значительную часть времени находятся за его пределами (размытая волновая функция). В более тяжелых ядрах Не и Не нуклоны большую часть времени находятся в пределах потенциальной ямы (более локализованная волновая функция). Уменьшение АИ /ТУ при А>А связано с проявлением эффекта насыщения, который иллюстрируется примерным постоянством для ядер с А А. [c.20]

ВОЛНОВАЯ ФУНКЦИЯ И РАДИУС ДЕЙТРОНА [c.23]

Большой радиус дейтрона (т. е. медленное убывание е" " ), приводит к тому, что в области г>а находится большая часть площади, ограниченной кривой ы(г). Это означает, что экспоненциальную часть волновой функции Се " можно считать достаточно хорошим приближением для всей области изменения г (штриховая кривая на рис. 309). Это заключение можно подкрепить следующими дополнительными результа-т и, вытекающими из подробного анализа задачи о дейтроне. [c.25]

Дейтрона волновая функция 23 —радиус 24 —свойства 17 —18 —теория 17—26 Длина осцилляций 163—165 Дирака теория электронов 138 Длина рассеяния 30, 41 Г-бозон 148, 365—370 Д-резонанс 243—244 [c.383]

Таким образом, вне области действия ядерных сил волновая функция дейтрона экспоненциально убывает с расстоянием. Внутри области действия ядерных сил функция (2.2) не передаёт истинного характера решения уравнения (2.1 ). Действительно, при малых г точная функция должна быть про порциональной г (радиальная функция, отвечающая моменту количества движения ведёт себя при г -> О как /- + ), тогда как (2.2) при г- 0 перестаёт зависеть от г. Тем не менее, функция (2.2) при надлежащем выборе постоянной может быть использована в качестве приближённого представления истинной волновой функции дейтрона при всех г. Это связано с тем, что радиус дейтрона превосходит радиус действия ядерных сил. Рис. 1 служит для иллюстрации этого обстоятельства. Как видно из этого рисунка, большая часть площади, ограниченной кривой и (г), относится к области г > [c.13]

Мы будем предполагать, что длина волны нейтрона и протона, образующихся в результате расщепления дейтрона, значительно больше радиуса действия ядерных сил. Если выполнено это условие, то в / -состоянии между нейтроном и протоном практически силы не действуют. Поэтому волновая функция конечного состояния совпадает с волновой фунцией свободного движения. [c.114]

Здесь Ч " (5) и Ч (В) — волновые функции этих двух состояний с коэффициентами а з и а о, подчиняющимися условию 05 + аЬ = = 1. Их значения определяются сопоставлением теоретических выражений с экспериментальными значениями магнитного дипольного момента и электрического квадрупольного момента дейтрона. Оптимальное отношение аЬ /аз этих коэффициентов равно 0,04. Смесь состояний теоретически описывается добавлением к сфери-чески-симметричному потенциалу взаимодействия, т. е. к центральному потенциалу, тензорного потенциала, зависящего от углов между векторами спинов нейтрона и протона и соединяющим эти частицы радиус-вектором ( 1.2). [c.109]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...