Дейтронные реакции срыва при

Реакции под действием дейтронов, реакции срыва [c.286]

Рыхлость дейтрона используется в различных областях ядер-ной физики, например, для получения пучков нейтронов высоких энергий (см. гл. XI, 3), для изучения уровней ядер с помощью реакций срыва (гл. IV, 10) и т. д. [c.174]

Механизмы Я. р. Характер взаимодействия налетающей частицы с ядром зависит от её кинетич. энергии, массы, заряда и др. характеристик. Он определяется теми степенями свободы ядра (ядер), к-рые возбуждаются в ходе столкновения. Различие между Я. р. включает и их разл. длительность. Если налетающая частица лишь касается ядра-мишени, а длительность столкновения приблизительно равна времени, необходимому для прохождения налетающей частицей расстояния, равного радиусу ядра-мишени (т. е. составляет 10 с), то такие Я. р. относят к классу прямых Я. р. Общим для всех прямых ядерных реакций является селективное возбуждение небольшого числа опре-дел. состояний (степеней свободы). В прямом процессе после 1-го столкновения налетающая частица имеет достаточную энергию, чтобы преодолеть ядерные силы притяжения, в область действия к-рых она попала. Примерами прямого взаимодействия являются неупругое рассеяние нейтронов (п, п ), реакции обмена зарядом, напр, (р, п). Сюда же относят процессы, когда налетающий нуклон и один из нуклонов ядра связываются, образуя дейтрон, к-рый вылетает, унося почти всю имеющуюся энергию [т. н. р е а к ц и я п о д х в а т а (р, d) ], или когда ядру передаётся нуклон из налетающей частицы (реакция срыва, напр, (d, р)]. Продукты прямых Я. р. летят преим. вперёд. [c.668]

Быстрые протоны получаются в ускорителях. Что касается быстрых нейтронов, то существует два метода их получения реакция срыва для дейтрона и перезарядка быстрых протонов. [c.63]

Сущность реакции срыва при больших энергиях была рассмотрена в 66. Напомним, что в результате реакции срыва получаются нейтроны, несущие примерно половину кинетической энергии падающих дейтронов и летящие приблизительно в направлении движения дейтрона. [c.63]

Экспериментально наиболее хорошо изучены упоминавшиеся вьнпе дейтронные реакции срыва и подхвата при энергиях налетающих частиц до 10 Мэе. Гораздо хуже исследованы прямые реакции тина (а, Ь) — срыв одного нуклона с частиц, более сложных, чем дейтрон, или (1, р) — срыв двух нуклонов. Изучение П. я. р. типа (у. хй), (х, ха) и т. п., особенно нри больших энергиях (больших порога рождения я-мезонов), а также прямых реакций, идущих при захвате ядрами я- и К-мезонов, находится в начальной стадии. [c.242]

Такой механизм ядерпых реакций и получил название реакций срыва. Для дейтронных реакций при энергиях дейтронов порядка нескольких мегаэлектрон-вольт этот механизм срыва является основным. Возникаюна ее при этом ядро может [c.287]

Протоны и нейтроны, возникающие в реакциях срыва, при больших энергиях дейтронов также направлены в основном вперед (в направлении движения D). Реакции срыва (D, п) позволяют получать нейтроны с большими энергиями. Так как сечения реакции срыва достаточно велики, то реакции (D, п) используются для получения мощных пучков нейтронов большой энергии. Другая причина, обусловливающая широкое применение дейтронных реакций, состоит в том, что получение в ускорителях этим путем пучков монохроматических нейтронов является сравнительно нетрудной задачей. [c.288]

Для получения на ускорителях нейтронов более высоких энергий используется сильно экзотермичная реакция срыва (d, п) (см. гл. IV, 10, п. 4). В этом случае от энергии налетающих дейтронов требуется лишь, чтобы она была достаточна для преодоления куло-новского барьера ядра. Этот барьер особенно низок для легчайших ядер. Поэтому наиболее широко используются реакции [c.486]

П. я. р. были открыты в нач. 50-х гг. 20 в. Первыми были обнаружены реакции дейтронного срыва (d, р) и п о д X в а т а (р, d) на лёгких ядрах. Образующиеся в этих реакциях протоны и дейтроны вылетают в основном вперёд (в направлении пучка налетающих частиц). Известны П. я. р., в к-рых нуклон или группа нуклонов переходит от одного из сталкивающихся ядер к другому (реакции передачи), реакции квазиупругого рассеяния (р, 2р), процессы с выбиванием из ядра дейтронов, т. е. реакции (p,pd), и т. д. [c.171]

Исчерпывающая количеств, теория И. я. р. не создана, однако физич. природу этих процессов можно считать в основном выясненной. Существо рассматриваемых процессов состоит в том, что участвующие в реакции ядра виртуально испускают те или иные частицы, между к-рыми фактически и происходит столкновение, приводящее к вылету частиц за пределы ядра. Такого рода процес- Рио. 1. Полюсная диаграмма сы могут быть описаны Фейнмана диаграммами. Па рис. 1 изображена фейп-мапопская диаграмма реакции с1, р) — реакции дейт-ронпого срыва. Налетающий дейтрон виртуально распадается на нейтрон и протон, после чего нейтрон захватывается ядром-мишенью А с образованием остаточного ядра В. Па рис. 2 изображена простейшая [c.240]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...