Грюнайзена параметр

Грюнайзена параметр 290 Гука закон 185, 185, 205, 206 [c.348]

Система уравнений (1.46) - (1.48) совместно с (1.39) позволит найти изменения параметров во времени и по длине одномерного потока сжимаемой среды. Такова она будет и для идеального газа, и для реальной однофазной среды, и для двухфазной смеси. Различие будет лишь в способах определения скорости распространения волны возмущения и коэффициента Грюнайзена. Физический смысл и способы определения этих величин рассмотрены в [55]. Там же достаточно подробно изложен конечно-разностный метод решения уравнений гидродинамики с использованием метода характеристик. [c.16]

Такая форма записи уравнений принята в целях последующего определения искомых параметров потока как функций числа Маха, скорости звука и коэффициента Грюнайзена (Г) в форме [c.121]

Одним из фундаментальных соотношений, отражающим влияние изменения объема кристалла на энергию межатомного взаимодействия, является параметр Грюнайзена [И] уо=й 1п 0в/<Э 1п V, где 0п — температура Дебая V — объем. [c.290]

В табл. 17.6 приведены значения параметра Грюнайзена для некоторых металлов. Обычно уа 2 и его величина характеризует отклоне-ТАБЛИЦА 17.7 [c.290]

ПАРАМЕТРЫ ГРЮНАЙЗЕНА ДЛЯ КУБИЧЕСКИХ КРИСТАЛЛОВ [c.69]

Одним из фундаментальных соотношений, отражающих влияние изменения объема кристалла на энергию межатомного взаимодействия, является параметр Грюнайзена, характеризующий отклонение кристалла от гармонической модели (табл. 9.2) [9.18] усг — д In QJd In Vj,, где 6д — температура Дебая — атомный объем. Обычно Vg л 2. [c.69]

Оценить расширение статической решетки кристаллического КС , вызванное нулевыми колебаниями, используя следующие данные (у п) — параметры Грюнайзена, %—сжимаемость) [c.33]

Параметры Грюнайзена, обозначенные у п), по определению равны [c.159]

Здесь 5 —постоянная, нормирующая у на термодинамическое значение при нормальных условиях. Нормировка необходима, поскольку коэффициент Грюнайзена, полученный из модельных представлений о частотном спектре кристалла, не всегда хорошо согласуется с термодинамическим значением из (1.13). Параметр т определяется моделью, используемой для расчета у. Упомянутое выше приближение Слэтера - Ландау [17, 18] соответствует w = 0. [c.32]

R. При этом множитель в формуле теплового давления (1.16) имеет соответствующие асимптоты 4 и у (параметр Грюнайзена). [c.9]

Величина Г, характеризующая отношение теплового давления к тепловой энергии решетки, называется коэффициентом Грюнайзена. Коэффициент Грюнайзена при нормальном объеме тела. Го = Г (Го) связан с другими параметрами вещества известным термодинамическим соотношением (см., например, [16]) [c.543]

Коэффициенты определялись без привлечения опытных данных по ударному сжатию только из условий связи коэффициентов с известными параметрами нормального состояния (сжимаемостью, коэффициентом Грюнайзена и др.) и условия, чтобы при больших давлениях кривая смыкалась с зависимостью, следующей из модели Томаса — Ферми — Дирака. При этом получилось хорошее совпадение с кривыми рх (1 )1 извлеченными из опыта ). [c.570]

Полученная формула состоит, как и (2.10), из двух членов первый характеризует потери на внутреннее трение, а второй — потери на теплопроводность. Обратим внимание на то, что коэффициент поглощения из-за потерь на внутреннее трение пропорционален квадрату частоты звука, квадрату параметра ангармоничности (коэффициент Грюнайзена) и температуре Т. Второй член пропорционален Т, (й, /У и зависит от к и групповой скорости V. Заметим, что поскольку то а оказывается не зависящим [c.257]

ФУНДАМЕНТАЛЬНАЯ НЕАДЕКВАТНОСТЬ ГАРМОНИЧЕСКИХ МОДЕЛЕЙ ОБЩИЕ ЧЕРТЫ АНГАРМОНИЧЕСКИХ ТЕОРИЙ УРАВНЕНИЕ СОСТОЯНИЯ И ТЕПЛОВОЕ РАСШИРЕНИЕ КРИСТАЛЛА ПАРАМЕТР ГРЮНАЙЗЕНА ТЕПЛОВОЕ РАСШИРЕНИЕ МЕТАЛЛОВ СТОЛКНОВЕНИЯ ФОНОНОВ РЕШЕТОЧНАЯ ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ ПРОЦЕССЫ ПЕРЕБРОСА ВТОРОЙ ЗВУК [c.115]

ТЕПЛОВОЕ РАСШИРЕНИЕ. ПАРАМЕТР ГРЮНАЙЗЕНА [c.120]

Наконец, определим полный параметр Грюнайзена. [c.120]

Фиг. 25.1. Зависимость параметра Грюнайзена от величины Г/вд для некоторых щелочногалоидных кристаллов. (Из работы [2].)

Параметры Грюнайзена для ряда веществ и их изменение с температурой приведены в табл. 25.1 и показаны на фиг. 25.1. [c.122]

Коэффициенты линейного расширения ) и параметры Грюнайзена для некоторых щелочно-галоидных кристаллов [c.122]

Параметры Грюнайзена в одномерном случае [c.136]

Общая формула для параметров Грюнайзена [c.136]

Для расчета параметров детонационных волн в случае негладкого фронта разработан метод, позволяющий пользоваться правилом отбора скоростей детонации и законами сохранения так же, как и для гладкого фронта. При этом показано [И], что для конденсированных ВВ в случае, когда коэффициент Грюнайзена Г>2/3, осуществляется правило отбора Чемпена — Жуге, т. е. устойчивая самоподдерживающаяся детонация имеет место только при нормальном режиме детонации. [c.102]

Предлагаемая методика позволяет рассчитывать скорость изменения параметров водовоздушной смеси в защитной оболочке реактора при любом фазовом состоянии водяного компонента. Введение в расчетные формулы термодинамически равновесной скорости звука и коэффищ1ен-та Грюнайзена позволило непосредственно определить такой важный для расчета прочности защитной оболочки параметр, как скорость изменения давления. Расчетные формулы имеют ясную физическую структуру, позволяющую производить не только количественную, но и качественную оценку направления процесса. [c.189]

Теория предсказывает увеличение затухания ультразвука при низких температурах, что наблюдали Ханклингер, Арнольд и Штейн [101]. Кроме того, с помощью этой модели можно объяснить наблюдаемое увеличение затухания с уменьшением мощности [84, 102], а также начальное возрастание ультразвуковой скорости при увеличении температура выше 0,28 К [187]. Очень большую величину параметра Грюнайзена у (от —40 до —50), определяемую из измерений коэффициента теплового расширения кварцевого стекла при очень низких температурах, можно также объяснить с помощью этой модели [243]. [c.166]

Из соотношений (4.32) и (4.33) следует, что зфавнения состояния, задаваемые в форме Ми — Грюнайзена, С5удут полностью определены, если известны параметры со, п, h. Как правило, величина со принимается равной или близкой значению объемной скорости звука при нормальных условиях, а значения пик выбираются такими, чтобы наилучшим образом описывать экспериментальные данные по ударно-волновому сжатию и изотермическому всестороннему сжатию в статических условиях. Для корректного выбора значения h ш роко привлекаются экспериментальные результаты исследования ударно-волновой сжимаемости веществ с начальной плотностью роо, меньшей плотности ро сплошного вещества [4]. Для таких веществ ударная адиабата, имея в виду соотношение — = 0.5Pi(Foo— Fi), записывается в форме [c.109]

Сильное влияние примеси ионов можно также выявить, сопоставляя изменения параметров решетки, с одной стороны, при переходе от массивного кристалла Sr la к легированным ионами Gd " " частицам Sr ij диаметром 500 А (Аа ), а с другой — при уменьшении диаметра этих частиц до 100 А (Ааа) Afli = 1,28-10 А и Aaj = = 0,97 10 А. Таким образом, вопреки всем ожиданиям, основное сокраш,ение параметра решетки приходится на область крупных, а не мелких частиц, чего не должно быть, если считать этот эффект обусловленным только поверхностным натяжением. В силу ошибочной трактовки выражения (353) сделанные с его помощью по формуле (348) оценки различных величин в работах [125, 548] (в частности, параметра Грюнайзена для малых частиц [125]) оказываются неверными. [c.194]

На рис. 88 показана температурная зависимость интенсивности рентгеновского излучения, рассеянного аэрозольными частицами свинца диаметром 200 А [564, 512]. Как видно, экспериментальные данные сильно отличаются от теории Марадудина и Флинна [579], учитывающей тепловое расширение решетки и ангармонические члены разложения потенциальной энергии до 4-го порядка включительно. Можно было бы отнести экспериментальные результаты за счет понижения дебаевской температуры у малых частиц РЬ, но тщательное одновременное измерение параметра решетки и температурного хода относительной интенсивности рентгеновского излучения, рассеянного аэрозольными частицами Ап и Си, опровергает это объяснение [565]. Результаты работы [565] сведены в табл. 17. Согласно соотношению Грюнайзена А9/0 = — yAF/F, где у — постоянная Грюнайзена (7 = 3,0 для Ли и 7 = 2,0 для Си [580]), AF/F — относительное изменение объема частицы, эффективному уменьшению должно соответствовать следующее увеличение параметра решетки Да 0,066 А для Ап и 0,061 А для Си. Поскольку параметры решетки мелких и крупных частиц Аи и Си совпадают в пределах погрешно- [c.204]

При небольших сжатиях можно предполагать постоянство коэффициента Грюнайзена. В упрощенных уравнениях состояния широко используется также допущение y/V = Уо/У = onst [19], хорошо согласующееся с экспериментальными данными при умеренных сжатиях. Иногда, для описания поведения веществ в широком интервале давлений и температур, уравнение состояния по прежнему задается в форме (1.8), но предполагается зависимость коэффициента Грюнайзена не только от объема, но и от энергии или температуры [20]. Необходимо отметить, что в этом случае параметр у не совпадает с термодинамическим определением коэффициента Грюнайзена и, строго говоря, должен рассматриваться как некоторая новая функция. [c.32]

Ионные радиусы для щелочно-галоидных соединений т. 2, стр. 17 Ионные радиусы для соединений типа АцВух т. 2, стр. 18 Постоянные решетки для некоторых соединений типа ЛцуВу т. 2, стр. 19 Сравнение радиусов металлических ионов с расстояниями между ближайшими соседями в металле т. 2, стр. 23 Когезионная энергия щелочно-галоидных кристаллов т. 2, стр. 36 Модуль всестороннего сжатия щелочно-галоидных кристаллов т. 2, стр. 38 Температура Дебая некоторых щелочно-галоидных кристаллов т. 2, стр. 87 Параметр Грюнайзена и коэффициент линейного расширения некоторых щелоч-но-галоидных кристаллов т. 2, стр. 122 Атомная поляризуемость атомов инертных газов и ионов щелочных металлов и галогенов т. 2, стр. 168 [c.390]

Смотреть страницы где упоминается термин Грюнайзена параметр : [c.455] [c.243] [c.31] [c.546] [c.158] [c.306] [c.317] [c.108] [c.48] [c.55] [c.10] [c.400] [c.421] [c.426] [c.444] [c.452] [c.120] [c.136] [c.136] [c.136] [c.278]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...