Индукция магнитного поля смещение)

Уравнения (7.17) и (7.20) связывают напряженность электрического поля Е и индукцию магнитного поля В с вспомогательными величинами - электрическим смещением В и напряженностью магнитного поля Я. Порядок выписанных уравнений не случаен. Левая группа описывает электростатические взаимодействия и поля, правая - электромагнитные. Таким образом, можно установить некоторую аналогию между следующими парами величин [c.232]

Как видно из последнего столбца табл. П16 и П17, к величинам первого порядка помимо силы тока относятся электрический заряд, потенциал и напряжение, напряженности электрического и магнитного полей, смещение, магнитная индукция, магнитодвижущая сила, электрический и магнитный моменты. Но такие величины, как диэлектрическая и магнитная проницаемости, сопротивление, емкость, индуктивность, являются величинами второго порядка. Для них ISI = 2. Замена силы тока в качестве основной величины на любую из этих величин второго порядка приведет к дробным показателям размерности. [c.110]

Это решение описывает движение электрона по окружности в плоскости ху в направлении по часовой стрелке с угловой скоростью 0)0—S2. Такую же частоту имеет излучаемая им волна. В результате возникает компонента, смещенная в сторону низких частот на i2 = = [е/(2тУ]В. При наблюдении поперек поля (в плоскости ху) она имеет линейную поляризацию (см. задачу 1 к 1.5). Направление поляризации лежит в плоскости ху, т. е. перпендикулярно индукции магнитного поля. Свет с частотой Шо — 2. распространяющийся вдоль магнитного поля, имеет правую круговую поляризацию. [c.65]

Под 5 может подразумеваться любая колеблющаяся величина смещение, скорость, плотность, давление, электрический ток, электрическое напряжение, напряженность электрического и индукция магнитного полей и др. [c.72]

Рис. 227. Магнитное поле смещения, т. е. магнитное поле, возникающее вследствие изменения электрической индукции.

Как известно, возникновение в каком-либо месте среды переменного электрического тока сопровождается появлением в окружающем пространстве переменного магнитного поля (электромагнетизм) это последнее ведет к образованию переменного электрического поля (электромагнитная индукция), обусловливающего переменные токи смещения в окружающем пространстве. Токи смещения обусловливают возникновение магнитного поля, так же как обычные токи проводимости в проводнике создают вокруг себя магнитное поле. Таким образом, все новые и новые области пространства становятся областью действия электромагнитных полей возникшее где-либо электрическое колебание не остается локализованным, а постепенно захватывает все новые и новые участки пространства, распространяясь в виде электромагнитной волны. [c.27]

Уравнение (1-1) представляет собой обобщенный закон полного тока в дифференциальной форме. В его правой части первый член есть плотность тока проводимости, второй — плотность тока смещения. Уравнение (1-2) есть закон электромагнитной индукции в дифференциальной форме. Оба этих уравнения выражают тот факт, что переменные электрические и магнитные поля существуют совместно и являются разными сторонами единого электромагнитного процесса. [c.8]

При наложении внешнего магнитного поля происходит рост объема доменов, которые имеют направление намагниченности, совпадающее или близкое к направлению напряженности поля. Зависимость магнитной индукции ферромагнитного вещества от напряженности внешнего поля называют кривой намагничивания, она имеет вид, показанный на рис. 3.4. Кривую намагничивания ферромагнетиков можно разделить на несколько участков, которые характеризуются определенными процессами намагничивания. В области слабых полей (область /) магнитные восприимчивость и проницаемость не изменяются. Изменение магнитной индукции в этой области происходит в основном за счет обратимых процессов, которые обусловлены смещением границ доменов. [c.88]

Намагничивание при переменном поле. Если поместить в магнитное поле образец, то в нем появляется отличный от нуля результирующий магнитный момент. Исследования показывают, что это происходит вначале за счет роста объемов тех доменов, у которых магнитные моменты совпадают с направлением внешнего поля или близки к нему, при этом уменьшается объем доменов, намагниченных энергетически менее выгодно. Этот процесс идет путем смещения стенок доменов его сокращенно именуют процессом смещения. В более сильных полях намагничивание происходит за счет того, что магнитные моменты доменов поворачиваются в ту сторону, в которую направлено внешнее поле. Эти процессы именуются процессами вращения. В области очень сильных полей увеличение магнитной индукции практически не происходит, так как почти все моменты уже ориентированы по полю. Магнитная индукция, отвечающая этому состоянию материала, называется индукцией насыщения Bs- При дальнейшем возрастании внешнего поля намагничивание увеличивается слабо лишь за счет парамагнетизма. Если теперь уменьшать напряженность поля, то магнитные моменты доменов начнут поворачиваться в обратных направлениях, однако суммарный магнитный момент при Я О не обращается в нуль. В образце сохраняется преимущественная ориентация части магнитных моментов. Явление отстаивания изменений индукции от изменений напряженности поля называется гистерезисом. Петля гистерезиса устанавливается только после много- [c.228]

ЗАКОН [периодический Менделеева свойства простых тел, а также формы и свойства соединений элементов находятся в периодической зависимости от величины атомных весов элементов Планка описывает мощность излучения черного тела как функцию температуры и длины волны подобия Рейнольдса коэффициенты, необходимые для вычисления гидравлического сопротивления геометрически подобных тел, равны, если равны соответствующие числа Рейнольдса в этом случае оба потока подобны полного тока <для токов проводимости циркуляция вектора напряженности магнитного поля постоянного электрического тока вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром для магнетиков циркуляция вектора магнитной индукции вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром обобщенный циркуляция вектора напряженности магнитного поля постоянного электрического тока вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром и током смещения ) постоянства <гранных углов в кристаллографии по величине двугранных углов в кристалле можно установить, к какой кристаллической системе и к какому классу относится данный кристалл состава каждое химическое соединение, независимо от способа его получения, имеет определенный состав ) преломления (света отношение синусов углов падения и преломления на границе двух сред равно отношению скоростей света в этих средах Снеллиуса отношение синусов углов падения и преломления луча электромагнитных волн на границе раздела двух диэлектрических сред равно относительному показателю преломления двух сред (второй среды по отношению к первой) ) [c.235]

В классической электродинамике электромагнитное поле в свободном пространстве описывается двумя векторами Е и Н, называемыми напряженностями соответственно электрического и магнитного полей. Для учета влияния этих полей на вещество необходимо ввести еще два вектора, а именно вектор электрического смещения D и вектор магнитной индукции В. Эти векторы связаны между собой уравнениями Максвелла, которые в системе единиц СИ записываются следующим образом [c.9]

В обыкновенных диэлектриках мы имеем следуюш,ие соотношения между электрическим смещением и напряжением электрического поля, а также между магнитной индукциею и напряжением магнитного поля [c.14]

Нелинейные искажения в диффузорных громкоговорителях в основном создаются из-за нелинейности механической системы в центрирующей шайбе и подвесе диффузора и из-за неравномерного распределения индукции в зазоре. Первая причина обусловлена тем, что при больших амплитудах колебаний диффузора величина изгиба центрирующей шайбы и подвеса диффузора нелинейно связана с силой, действующей на них. Вторая причина также сказывается при больших амплитудах колебаний диффузора, так как при этом звуковая катушка выходит за пределы равномерного магнитного поля в зазоре (см. [2], 6.7). При одинаковой излучаемой мощности амплитуда скорости колебаний диффузора растет с уменьшением частоты до резонанса, около частоты которого она достигает максимального значения. Дело в том, что излучаемая мощность определяется произведением квадрата скорости колебаний на сопротивление излучения (6.10). Последнее уменьшается с уменьшением частоты. А так как амплитуды скорости колебаний Ьт и смещения Хт связаны соотношением Vm — ч)Хт, то амплитуда колебаний звуковой катушки резко возрастает с уменьшением частоты вплоть до резонанса. Ниже частоты резонанса амплитуда резко падает. Коэффициент нелинейных искажений на частотах около 100 Гц доходит до 10 и более процентов. Для- его [c.141]

К величинам, единицы которых подвержены рационализации, относятся =электрическое смещение (или электрическая индукция) О, поток электрического смещения (или поток электрической индукции) 1131), абсолютные диэлектрическая и магнитная (Ха проницаемости (и соответствующие постоянные 8о и Ао), напряженность. магнитного поля Я, магнитодвижущая сила Р, магнитная восприимчивость кк, магнитное сопротивление Лм и магнитная проводимость м. [c.40]

В табл. И показаны основные схемы преобразователей, действие которых основано на эффекте электромагнитного поля. На рис. 44 даны конструкции наиболее часто применяемых преобразователей для продольных и поперечных волн. В преобразователе, показанном на рис. 44, а, магнитное поле с индукцией Вп в зоне действия вихревых токов расположено по нормали к поверхности изделия. Сила Р, определяющая смещение точек среды, направлена по касательной к поверхности, т. е. возбуждаются поперечные акустические волны. Напряженность электрического поля, возникающего в результате двойного преобразования 28] [c.197]

Поля и токи подчиняются системе уравнений Максвелла. Из этой системы с учетом закона Ома (17.1) ив пренебрежении током смещения можно получить уравнение для магнитного поля в движущейся проводящей среде (уравнение индукции) [c.119]

Первое из них представляет собой закон индукции. Оно показывает, что изменение магнитной индукции В во времени приводит к появлению вихревого электрического поля Е. Уравнение (5.2) показывает, что электрический ток ] создает вихревое магнитное поле Н (закон Эрстеда). Вихревое магнитное поле может также возникать при изменении по времени диэлектрического смещения О. Как обычно нам нужно знать соотношения между О и Е, а также между В и Н. Как показано в электродинамике, диэлектрическое смещение О зависит от напряженности электрического поля Е и поляризации Р среды, в которой происходит процесс [c.114]

Описание нелинейной оптики, как и предшествующей ей линейной оптики, базируется на материальных уравнениях, характеризующих электрические и магнитные свойства вещества. Мы имеем в виду связь между электрической поляризацией Р. (или электрическим смещением О.) и напряженностью электрического поля Е, и между намагниченностью М. (или магнитной индукцией В.) и напряженностью магнитного поля И.. В данном параграфе рассматривается общая математическая структура этих материальных уравнений, причем основное внимание уделяется электрическому случаю. [c.31]

Они выражают связь между напряженностью электрического поля Е., вектором электрического смещения О., напряженностью магнитного поля Н. и магнитной индукцией В.. При таком описании полевые величины Е., [c.126]

Пусть имеют место напряженности электрического поля Е и магнитного поля Н, магнитная индукция В, электрическое смещение D и плотность зарядов, существующих в пространстве, р. В этом случае могут быть использованы обычные электромагнитные уравнения Максвелла [c.68]

Магнитный поток, создаваемый обмоткой возбуждения, замыкается по магнитопроводу (силовые линии показаны пунктиром) и индуктирует ЭДС в рамке (и обмотке смещения, если она имеется). Вблизи нейтрали НН (рис. 10.11) магнитное поле можно считать однородным, причем вектор индукции В направлен вдоль нее. В этом случае в соответствии с законом электромагнитной индукции ЭДС, наводимая в рамке, определяется выражением [c.90]

Доменная структура оказывает сильное влияние на магнитные характеристики ферритов, что можно объяснит ., рассмотрев их кривую намагничивания (рис. 12, а). Возрастание индукции под действием поля обусловлено двумя основными процессами смещением границ доменов и поворотом их магнитных моментов. Кривую намагничивания можно разбить на четыре области / и // — обратимого и необратимого смещения доменных границ /// — вращения магнитных моментов доменов IV— насыщения. [c.26]

Обработка легированных сталей (12Х18Н9Л, 14Х17Н2) при частоте тока 67 кГц, величине тока 400 А и индукции магнитного поля 0,5 Тл приводит лишь к некоторому смещению усадочных рыхлот в зону обработки (прибыль отливки). В то же время при вибрации с частотой 50 Гц, создаваемой в прибыльной части отливки, при индукции 0,5 Тл и токе 1000 А наблюдается измельчение макрозерна во всех сечениях отливок из тех же сталей. Усадочная раковина целиком перемещается в прибыль, увеличивается плотность отливок. По сравнению с ЭМП вибрация способствует образованию более тонкой и измельченной структуры без выноса легирующих добавок в жидкую фазу. Однако эффект обработки существенно ослабевает по мере удаления от источника колебаний (прибыли). [c.443]

Как можно видеть, в гауссовой системе имеют место частые совпадения размерности явно различных физических величин В частности, совпадает размерность четырех величин — электрического смещения, магнитной индукции, напряженности электрического поля и напряженности магнитного поля. В дополнение к этому наблюдается и озадачивающая простота размерности некоторых величин влектромагнетизма, как бы свидетельствующая об их родстве с механическими величинами. Так, электрическая проводимость имеет размерность скорости, удельное электрическое сопротивление — размерность времени. Размерности индуктивности и электрической емкости не только одинаковы, но и совпадают с размерностью длины. [c.79]

Четвертый символ в выражениях размерности (е или л), как можно видеть из табл. П16 и П17, устраняет совпадения размерности разнородных физических величин, остававшиеся необъяснимыми в системах СГСЭ и СГСМ. В системе СГСцо электрическое сопротивление уже не имеет размерности скорости, а индуктивность — размерности длины, как в системе СГСМ магнитная индукция и напряженность магнитного поля уже не обладают одинаковой размерностью. Далее, в системе СГСво емкость не имеет размерности длины, а напряженность электрического поля — размерности смещения, как в системе СГСЭ, и т. д. [c.106]

Кстати, в гауссовой системе совпадения размерности разнород ных физических величин особенно часты. К совпадениям, унаследо ванным от усеченных систем СГСЭ и СГСМ, добавляются совпа Дения, обусловленные смешением единиц двух этих систем с усечен ными размерностями. Например, как видно из табл. П16 и П17 в гауссовой системе совпадает размерность трех величин — электри ческой емкости, индуктивности и длины и четырех других величин — электрического смещения, магнитной индукции, напряженности электрического поля и напряженности магнитного поля. [c.109]

Несомненный интерес представляют данные [45] о зависимости статических параметров петли гистерезиса железо-никель-ко-бальтовых ферритов от напряженности магнитного поля при охлаждении от температуры, несколько превышающей точку Кюри. Медленное охлаждение (130° /4a ) без поля приводит к получению перетянутой петли гистерезиса. С ростом поля Ятмо перетянутые петли превращаются в прямоугольные через округлые (рис. 65). При быстром охлаждении ферритов независимо от величины Ятмо перетянутых петель не наблюдали, а при термической обработке без поля петли гистерезиса имели округлую форму, подобную форме петли при медленном охлаждении в слабых полях. При обсуждении этих результатов авторы [45] исходили из того, что в ферритах, нагретых выше точки Кюри, отсутствует как направленное, так и локальное упорядочение. При охлаждении без поля (Ятмо=0) ниже точки Кюри внутри образующихся доменов и на границе между ними создается локальное упорядочение, степень которого в значительной мере определяется скоростью охлаждения. Наложение малых синусоидальных полей во время охлаждения приводит лишь к обратимым смещениям границ доменов, так как характер локальной упорядоченности существенно не изменяется в сравнении с тем, который существовал в отсутствии поля. Отсюда, очевидно, и незначительное изменение магнитных параметров. Действительно, величина максимальной индукции (Вт) слабо изменяется вплоть до полей Я = 3—4 э, а затем быстро растет, достигая насыщения. Еще раньше начинается рост коэффициента пря-моугольности петли гистерезиса. Можно ожидать, что при медленном охлаждении в магнитном поле превалирует эффект локального упорядочения, а в больших полях — эффект направленного упорядочения [И]. iB случае же быстрого охлаждения без поля отсутствует не только направленное упорядочение, но и локальное, так как затруднены диффузионные процессы, связанные с перераспределением ионов ( замороженная структура). Этим и объясняется появление округлой петли гистерезиса после быстрого охлаждения в отсутствии магнитного поля. [c.183]

При записи входной сигнал используется непосредственно для формирования остаточного магнетизма на ленте. В данном случае график зависимости между остаточной магнитной индукцией на ленте и напряженностью магнитного поля является нелинейным. Таким образом, при значениях входного тока, близких к нулю, появляются нелинейные искажения при формировании выходного сигнала. Эти искажения могут быть уменьшены смещением входного сигнала сигналом постоянного тока, для того чтобы сдвинуть его в более линейную часть графика (Рис. 10.22а). Альтернативой этому является добавление к входному сигналу высокочастотного сигнала переменного тока, т.е. смещение сигналом переменного тока, для того чтобы получить амплитудную модуляцию входного сигнала (Рис. 10.226). Амплитудно-промодулированный входной сигнал сдвигается при этом в более линейную часть графика. Смещение входного сигнала называется подмагничиваением. [c.161]

ФЕРРОЗОНД, прибор для измерения напряжённости магнитных полей (в осн. постоянных или медленно меняющихся) и их градиентов. Действие Ф. основано на смещении петли перемагничивания магнитно-мягких материалов под влиянием внеш. магн. полей. В простейшем варианте Ф. состоит из стержневого ферромагн. сердечника и находящихся на нём двух катушек катушки возбуждения, питаемой перем. током, и измерит, (сигнальной) катушки. В отсутствие измеряемого магн, поля сердечник под действием перем. магн. поля, создаваемого током в катушке возбуждения, перемагничивается по симметричному циклу. Изменение магн. потока в сигнальной катушке, вызванное перемагничиванием сердечника по симметричному циклу, индуцирует в сигнальной катушке эдс, изменяющуюся по гармонич. закону. Если одновременно на сердечник действует измеряемое пост, или слабо меняющееся магн. поле, то кривая перемагничивания сдвигается и становится несимметричной. При этом изменяются величина и гармоничность эдс индукции в сигнальной катушке. В частности, появляются чётные гармонич. составляющие эдс, величина к-рых пропорциональна напряжённости измеряемого поля (они отсутствуют при симметричном цикле перемагничивания). Как правило, Ф. состоит из двух сердечников с обмотками, к-рые соединены так, что нечётные гармонич. составляющие практически компенсируются. Тем самым упрощается измерит. аппаратура и повышается чувствительность Ф. Наиболее распространённые феррозондовые установки включают генератор перем. тока, пи- [c.808]

Смотреть страницы где упоминается термин Индукция магнитного поля смещение) : [c.63] [c.142] [c.194] [c.412] [c.240] [c.446] [c.220] [c.242] [c.523] [c.142] [c.237] [c.229] [c.506] [c.150] [c.49] [c.237] [c.119] [c.100] [c.208] [c.229] [c.89]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...