Коэффициент возбуждения критический

Критические значения коэффициентов возбуждения. Наименьшее значение коэффициента возбуждения, при котором возможно возникновение неустойчивости, называют критическим. Приближенное критическое значение для главного параметрического резонанса в системе, описываемой уравнением (20), легко найти из соотношения (39) [c.126]

Достаточные условия устойчивости систем с диссипацией. Структура областей неустойчивости для распределенных систем может быть весьма сложной, особенно по частотным параметрам. Если система обладает диссипацией, то практический интерес представляют достаточные условия устойчивости со слабой зависимостью от возбуждающей частоты. Примером может служить нестрогий критерий устойчивости для особого случая, основанный на использовании критических значений коэффициентов возбуждения (см. гл. VII). Этот критерий отделяет область заведомой устойчивости, проходя через носики главных областей неустойчивости. Аналитическая запись этого критерия следует из формулы (41) гл. VII [c.256]

Критические значения коэффициента возбуждения. Наиболее существенный факт состоит в том, что уравнение (48) имеет возрастающее решение лишь при достаточно больших значениях параметра ц. Так, для главной области неустойчивости из уравнения (49) получаем [c.364]

Из формулы (51) видно, что вблизи 0=й неустойчивость возможна лишь при Ц > И, где щ — критическое значение коэффициента возбуждения. [c.364]

Коэффициенты возбуждения 350 --Значения критические 364 [c.558]

Минимальное (критическое) значение коэффициента возбуждения, при котором еще возможно возникновение незатухающих колебаний,составляет [c.401]

Ввиду сложности задачи определения коэффициента отражения от слоистого полупространства, полную зависимость V(q) удается найти аналитически лишь в немногих случаях. Значительно чаще (см. 3) можно отыскать звуковое поле в неоднородной среде при фиксированном угле падения, равном 5. Целесообразно поэтому выразить В через поле плоской волны, падающей под критическим углом полного отражения. Такое представление коэффициента возбуждения боковой волны полезно также при численных расчетах, поскольку оно значительно сокращает объем вычислений. [c.311]

Расчет коэффициентов прохождения продольной Di и поперечной Dt волн по энергии для границы плексиглас—сталь, рассчитанные по формулам (1.35) и (1.36), представлен на рис. 1.12. В области малых углов падения (О. .. 10°) в стали существует практически только продольная волна. Эту область используют для возбуждения продольных воли раздельно-совмещенными преобразователями. Далее, вплоть до первого критического угла, идет область одновременного существования волн двух типов. Эту область углов в дефектоскопии используют редко. При первом критическом угле наиболее интенсивно возбуждается головная волна. В интервале между первым и вторым критическими углами существует только поперечная волна. Эту область наиболее часто используют в дефектоскопии для возбуждения в контролируемом материале поперечных волн. За вторым критическим углом при определенном угле падения возбуждается поверхностная волна. [c.27]

Результаты расчета оказались неожиданными в большей части расширяющейся струи концентрация димеров и более крупных агрегаций уменьшается, хотя пересыщение увеличивается. На этом основании делается заключение, что критерий критического пересыщения, используемый в классической теории нуклеации, должен быть дополнен другими факторами, связанными со скоростью адиабатического расширения и действительной концентрацией кластеров в паре. Измеренные молярные концентрации кластеров (С02)п (лг = 3 5) зависят от давления ро в резервуаре и от диаметра d сопла (То = 300 К), как это видно на рис. 53, 54 [342]. Согласие с расчетными данными (отрезки кривых) достигалось при следующих значениях коэффициента прилипания аз = 3,3-10 для (СО2)3, tt4 = 3,6-10" для (002)4 и 5 = 3,8-10 для (002)5. Отличие от 1 свидетельствует о трудности возбуждения внутренних движений кластера. [c.124]

Расчет коэффициентов прохождения продольной Д и поперечной Dt волн по энергии для границы плексиглас— сталь, рассчитанные по (2.38) и (2.39), представлен на рис. 2.20. Из него видно, что в области малых углов падения (О—10°) в стали существует только практически продольная волна. Эту область используют для возбуждения продольных волн раздельно-совмещенными искателями. Далее вплоть до первого критического угла идет область существования одновременно двух типов волн. Эту область углов используют в дефектоскопии редко. При первом критическом угле наиболее [c.47]

Если система автоматического регулирования возбуждения синхронного двигателя имеет достаточно большой коэффициент усиления, а в примере 6 получено значение критического коэффициента усиления системы АРВ по углу 0 с ТВУ, равное 7 -кВ/град, то в соответствии с уравнением (171) получаем малые значения коэффициентов Рь Рг, Рз- [c.87]

Волчий тон — это диссонирующий (неблагозвучный) тон, возникающий у смычковых инструментов, в первую очередь у виолончелей. Он характеризуется нерегулярным (мерцательным) нарастанием и затуханием извлекаемого смычком звука, создающего впечатление скрипящего шума. Природа появления волчьего тона — совпадение (или близкое положение) резонансов струны и корпуса при нелинейном возбуждении струны смычком. В этом случае струна и корпус ведут себя как связанные колебательные системы (см. п. 1.1, 1,2) с коэффициентом связи выше критического (сильная связь), поэтому при волчьем тоне наблюдается явление разделения частоты струны на две, соответствующие резонансным частотам связанной системы. Чаще всего волчий тон появляется в верхнем регистре струны до, среднем регистре струны соль и нижнем регистре струны ре. [c.230]

В последние годы ведутся интенсивные экспериментальные и теоретические исследования, связанные с воздействием плазмы на потоки, обтекающие тело [1]. Релаксационные процессы перекачки энергии возбужденных электрическим разрядом молекул в поступательные степени свободы значительно влияют на лобовое сопротивление обтекаемого тела и структуру головной ударной волны уже при числах Маха порядка единицы [2]. Релаксационные процессы в среде, увеличивая коэффициент второй (объемной) вязкости, могут существенно влиять на известную энергетическую оценку границы гидродинамической устойчивости [3] даже при малых числах Маха. Положительная вторая вязкость приводит к увеличению критического числа Рейнольдса а отрицательная - к его понижению [4]. [c.82]

Усилитель с критическим возбуждение м (рототрол) (фиг. 14) — электромашинный усилитель, в котором большой коэффициент усиления получается благодаря применению последовательной обмотки возбуждения ОВ , ампервитки обмотки возбуждения действуют в том же направлении, что и ампервитки обмотки OBi. При возбужде-1ИШ обмотки управления ОВ в замкнутой на внешнюю на рузку / цепи якоря проходит ток, и поле, создаваемое обмоткой ОВ ,, значительно усиливает первичный HOIOK возбуждения. [c.388]

Однако имеется ряд соображений, ограничивающих получаемое на практике значение коэффициента усиления ОБУ. Так, если входной сигнал будет незначительно превосходить 1вкл, тогда время переключения будет существенно больше времени релаксации среды. Это явление, называемое критическим замедлением [32, возникает вследствие установления динамического равновесия между процессами возбуждения и релаксации атомов. Таким образом, чтобы использовать быстродействие, присущее ОБУ, и получить большую скорость переключения, необходимо, чтобы входной сигнал имел заметно большую интенсивность по СрЗВИСНИЮ с 1вкл Далее, такие факторы, как нестабильность лазерного излучения Ькл (например, вследствие изменений температуры и неоднородности характеристик материалов), разброс значений коэффициента пропускания системы и возможного влияния старения прибора, диктуют необходимость увеличения входных сигналов по отношению к подпороговому значению интенсивности. Таким образом, получаемое на практике полезное усиление определяется скорее компонентами системы и соображениями надежности, чем параметрами самого нелинейного устройства. [c.70]

Можно ввести коэффициенты ионизации соответственно для электронов и дырок ( е и а ) как вероятность возбуждения данным носителем электрон-дырочной пары на единичном расстоянии. Эти коэффициенты быстро возрастают с ростом напряженности электрического поля, поэтому зачастую удобно пользоваться полем пробоя проб> при котором лавинное возбуждение становится критическим (скажем, а становится порядка 10 . .. 10 м ). Зависимость и от электрического поля для некоторых полупроводников, перспективных для использования в качестве фотодетекторов, приведена на рис. 13.2. Эти графики соответствуют комнатной температуре. При повышении температуры значения коэффициентов ионизации уменьшаются, поскольку увеличивается число столкновений, понижаюш,их высокоэнергетические хвосты в распределении энергии носителей, и, следовательно, уменьшается вероятность ионизации. Есть материалы, в которых ар>а , в других > а , а в арсениде и фосфиде галлия оба коэффициента приблизительно равны. Величина отношения [c.330]

Первоначально поток света всегда взаимодействует с электронами материала. Поглощаемая электронами энергия, проявляющаяся в конце концов в виде возбуждения атомов, превращается в тепло. Почти при всех условиях трансформация электронного возбуждения в тепло происходит за времена порядка 1 пс и может считаться мгновенной. Поэтому основной процесс импульсного пучкового отжига заключается в поглощении энергии, достаточной для плавления слоя, толщина которого по крайней мере равна толщине слоя, повреждегаого имплантацией, с последующей жидкофазной эпитаксиальной рекристаллизацией. Вследствие этого критическим параметром процесса является энергия, которую необходимо сообщить поверхности образца, чтобы достичь температуры плавления. Для оценки пороговой энергии, необходимой для плавления поверхности, рассмотрим в качестве примера поврежденный имплантацией слой толщиной с оптическим коэффициентом поглощения находящийся над кристаллом с коэффициентом поглощения Пусть поверхность имплантированного образца освещается лазерным импульсом с интенсивностью /о и длительностью г , а коэффициент отражения поверхности равен К. Предполагается, что интенсивность излучения лазера достаточно низка, чтобы преобладало однофон-ное поглощение. [c.160]

Поскольку коэффициент усиления по мощности каскада в ключевом режиме существенно меньше, чем в критическом (ввиду большей,мощности возбуждения), схеада с ОБ практически не лрименяется. Ключевой режим может быть получен на частотах до 0,3 Это знач )т,.что передатчики на современных мощных ВЧ транзисторах в ключевом режиме могут работать во всем диапазоне КВ. Ключевые генераторы могут быть как широкополосными, так и узкополосными. В последнем случае полоса пропускания зависит от полосы контуров и фильтров, [c.160]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...