Центр давления жидкости

Сила тяжести не является единственным примером непрерывного поверхностного распределения параллельных сил. Чтобы дать другой пример, представим себе плоскую пластинку, погруженную в жидкость. Сила гидростатического давления жидкости на пластинку дает пример совокупности непрерывно распределенных параллельных сил (они перпендикулярны к пластинке), величина которых пропорциональна расстоянию от свободной поверхности жидкости до рассматриваемой точки. В этом случае центр параллельных сил называется центром давления жидкости на пластинку. Точно так же можно говорить о центре давления сыпучего тела на подпорную стенку. [c.93]

Центр давления жидкости 9—11 Цепные решетки 404—406 Циклон батарейный 518—520 [c.896]

Лопатки при своем круговом перемещении по концентрическим участкам, описанных радиусом Ri, переносят объем жидкости, равный произведению скорости центра давления жидкости (и) на площадь лопатки (f) [c.120]

Пересечение линии действия равнодействующей с поверхностью сферы определяет центр давления жидкости на рассматриваемый кусок сферической поверхности. [c.375]

Обращает на себя внимание факт независимости положения центра давления от наклона площадки,. Как показывают формулы (94), определение центра давления жидкости на наклонную площадку сводится к разысканию центра тяжести, момента инерции и центробежного момента площади. [c.102]

Равнодействующая нагрузка соединения перпендикулярна плоскости стыка и проходит через его центр тяжести. Этот случай типичен для болтовых соединений круглых и прямоугольных крышек (см. рис. 1.23 и 1.29), нагруженных давлением жидкостей или газов. При этом болтам дают затяжку, обеспечивающую плотность соединения. Все болты такого соединения нагружены одинаково. Внешняя нагрузка, приходящаяся на один болт [c.38]

Сила определяется по формуле (П — 1), причем представляет расстояние по вертикали от свободной поверхности жидкости до центра тяжести смоченной части стенки площадью Р. Сила Р проходит через центр давления площади Р, положение которого определяется формулой (II—4). Сила Ро проходит через центр тяжести стенки площадью Ро. [c.37]

Пример 1. Определить отрывающее и сдвигающее усилия и полную силу давления жидкости на полусферическую крышку радиуса Я, если заданы пьезометрический напор воды Н над центром крышки и угол а наклона стенки бака к горизонту (рис. III—б, а). [c.54]

Сила Р нормальна к стенке и проходит через центр давления D, положение которого для данной стенки зависит от величины и направления вектора а переносного ускорения. Сила давления жидкости на криволинейную стенку вычисляется суммированием составляющих по координатным осям (см. гл. 111). Составляющая силы давления по заданному направлению s (рис. IV—3, а). [c.77]

Указание. При вращении системы суммарная сила давления жидкости на поршень равна весу поршня. Это условие позволяет найти давление в центре поршня к, следовательно, во всех точках сосуда. [c.94]

Основоположником механики как науки является знаменитый ученый древности Архимед (287—212 гг. до н. э.). Архимед дал точное решение задачи о равновесии сил, приложенных к рычагу, п создал учение о центре тяжести тел. Кроме этого, Архимед открыл и сформулировал закон о гидростатическом давлении жидкости на погруженное в нее тело, который носит его имя. [c.4]

Отсюда следует, что линия действия главного вектора сил давления жидкости на погруженное в нее тело проходит через центр тяжести вытесненного телом объема жидкости. [c.141]

Выделим в стационарном потоке участок трубки тока, ограниченный сечениями / и 2 (рис. 299). Обозначим для этих сечений через Si и площади, и Uj — скорости, и р. — давления жидкости и, наконец, через и — высоты, на которых находятся центры сечений. К элементу жидкости, заключенному между сечениями, мы могли бы применить второй закон Ньютона. Но, поскольку силы трения отсутствуют, вместо законов Ньютона можно сразу применить закон сохранения энергии. Изменение энергии рассматриваемого элемента жидкости должно быть равно работе внешних сил. Внешними силами для рассматриваемого элемента являются, во-первых, сила тяжести и, во-вторых, силы давления, действующие на объем через [c.523]

Уравнение (2-35) показывает, что центр давления, т. е. точка приложения равнодействующей сил манометрического давления жидкости, всегда расположен ниже центра тяжести на величину (считая по наклону стенки) отношения ]о — момента инерции площади относительно центральной оси к со /ц.т — статическому моменту той же площади относительно линии уреза. [c.32]

Пусть давление в центре параллелепипеда жидкости, которое в случае движения жидкости называют гидродинамическим, будет [c.51]

II. Давление жидкости на плоские стенки. Центр давления [c.45]

Центр давления. Выше были определены сила давления жидкости на плоскую стенку и направление этой силы. Определим теперь точку D ее приложения (см. рис. 1.16). Эта точка лежит в плоскости стенки, т. е. в плоскости координатных осей xOz а поэтому необходимо определить только две ее координаты Xd и г . Определим сначала координату г . [c.52]

Центр тяжести D вытесненного объема жидкости называется центром водоизмещения, или центром давления (рис. 1.47). При наклоне (крене) плавающего тела центр водоизмещения изменяет свое положение. [c.30]

В ряде случаев, кроме значения силы давления жидкости на стенку, необходимо знать координаты точки ее приложения — центра давления. [c.28]

Из этого выражения видно, что различные по форме сосуды, имеющие одинаковые площади доньев и заполненные одинаковой жидкостью на одну и ту же высоту, будут иметь одинаковую силу давления на дно независимо от формы сосуда и количества находящейся в нем жидкости (гидростатический парадокс). Центр давления, для дна сосуда совпадает с центром тяжести площади. [c.29]

Головки поршней прижимаются к внутренней поверхности обоймы центробежными силами или давлением жидкости, подаваемой в цилиндры подпиточным насосом. Если эксцентриситет с О, то поршни, обкатываясь по обойме, совершают в цилиндрах возвратно-поступательное движение двигаясь от центра вращения, производят всасывание, к центру — нагнетание. Если эксцентриситет с = О, то радиального перемещения не будет и насос перестает подавать жидкость. Изменяя величину и знак эксцентриситета, можно менять подачу и направление потока жидкости. При максимальном значении эксцентриситета подача насоса будет максимальной, а параметр регулирования [c.170]

Определить отрывающее и сдвигающее усилия, а также полную силу давления жидкости на полусферическую крышку радиуса R = 400 мм, если высота жидкости над центром крышки Я = 4 м и угол наклона стенки бака к горизонту а = 60° (рис. 30). Плотность жидкости 900 кг/м. [c.25]

Линия действия силы P проходит через центр масс площади проекции S. Таким образом, проекция на направление оси х силы Р равномерного давления жидкости на криволинейную поверхность 5 равна произведению давления на площадь проекции Sj этой криволинейной поверхности на плоскость, нормальную оси X. Если такие проекции на три взаимно ортогональные оси пересекаются в одной точке, то систему сил dP можно свести только к силе [c.72]

Таким образом, полная сила давления жидкости на плоскую стенку равна произведению площади стенки на гидростатическое давление в центре тяжести этой плош,ади. [c.268]

Найдем главный вектор и центр давления для плоской стенки s, расположенной под некоторым углом к горизонту (рис. 1.9). Для этого проведем плоскость Q, включающую стенку s, до ее пересечения с поверхностью жидкости и расположим две системы координат, имеющих общее начало в точке О, так, чтобы плоскость хОу одной системы лежала на поверхности жидкости, а плоскость системы х Оу совпадала с плоскостью Q. Если оси у и у совместим с прямой, образованной от пересечения плоскости Q с поверхностью жидкости, то угол между осями х v. х будет равен углу а наклона плоскости стенки. Ось z будет нормалью к Q и S. [c.29]

Это означает, что сила давления жидкости на плоскую стенку определяется массой столба этой жидкости с площадью основания, равной площади стенки, и высотой от поверхности до центра тяже- [c.29]

Величина направлена в сторону, противоположную силе тяжести, и называется гидростатической подъемной силой, или силой Архимеда. Сила Архимеда приложена к точке, которая является центром тяжести вытесненной телом жидкости. Эта точка называется центром водоизмещения, или центром давления. [c.31]

Рассмотрим вначале случай полностью погруженного в жидкость тела. Если центр давления (ЦД) находится выше центра тяжести (ЦТ), то при наклоне тела относительно оси, нормальной [c.32]

Для тел, плавающих на поверхности жидкости, условие устойчивости сложнее, чем для полностью погруженных тел, так как при наклоне тела (например, корабля) изменяется форма вытесненного объема и, следовательно, положение центра давления. Из рис. 1.11 видно что при наклоне корабля вправо в ту же сторону отклоняется центр давления. При положении корабля, показанном на рис. 1.11, а, гидростатическая сила с силой тяжести образуют пару сил, которая будет восстанавливать равновесие в случае, показанном на рис. 1.11, б, создается пара сил, которая будет увеличивать наклон корабля. [c.32]

Давление жидкости на плоские и криволинейные стенки, на стенки труб и резервуаров. Центр давления. Познакомившись с методом определения полного гидростатического давления в точке и на единицу площади, перейдем к рассмотрению способа определения суммарной силы гидростатического давления на твердые плоские и криволинейные поверхности. [c.20]

Сила давления жидкости на погруженное в нее твердое тело (рис. IV—8) складывается из вертикальной (архимедовой) силы Р == f gV и радиальной (центростремительной) силы Ри = рч)-/ К, где г — расстояние от оси вращения до центра инерцип вытесненного телом объема V жидкости результирующая сила Р = Р + Р . [c.80]

Если величину G rrio (о) назвать секундным моментом количеств движения жидкости относительно центра О, то теорему, выражея-ную равенством (39), можно сформулировать так (сравн. с ИЗ) разность секундных моментов количеств движения относительно центра О жидкости, протекающей через два поперечных сеченая трубки тока (трубы), равна сумме моментов относительно того же центра всех внешних (массовых и поверхностных) сил, действующих на объем жидкости, ограниченный этими сечениями и поверхностью трубки тока (стенками трубы). При решении задач теорема позволяет исключить из рассмотрения все внутренние силы, т. е. силы взаимных давлений частиц жидкости в объеме 1—2. [c.299]

Подобно тому как гидростатическое дзе ление р не зависит ни от формы, ни от размеров резервуара, в котором нахс/дится покоящаяся жидкость, так и сила Р давления жидкости на плоскую сгенку, определяемая по формулам (1.32) или (1.33), также не зависит ни от объема жидкостк в резервуаре, ни от размеров боковых стенок резервуара, а только от величины дайной площадки, на которую действует жидкость, и от глубины погружения ее центра тяжести под уровень свободной поверхности. [c.47]

Круглое отверстие в вертикальной стенке закрытого резер-пуара с водой перекрыто сферической крышкой (рис. 1.40). Радиус сферы R = 0,5 м угол а = 120° глубина погружения центра тяжести отверстия Я = 1 м. Определить силу давления жидкости на крышку [c.28]

Радиус а парового пузырька может быть оценен из баланса действующих на паровой пузырек сил. С одной стороны, это сила поверхностного натяжения, приложенная к линии сечения парового пузырька плоскостью, проведенной через центр пузырька перпендикулярно оси трубы, и равная 2яасг с другой — сила гидродинамического давления жидкости, определяемая перепадом давления между передней и задней поверхностями пузырька [c.480]

Из уравнения (2.22) видно, что сила давления жидкости на плоскую стенку Р равна произведению смоченной жидкостью площади стенки Р на гидростатическое давление в ее центре тяжести Рс =3 pghf. [c.27]

Давление жидкости на криволинейные стенки. Рассмотрим криволинейную поверхность АВ (рис. 2.9), испытывающую действие избыточного гидростатического давления. Выделив на этой поверхности элементарную площадку da, центр тяжести которой погружен в жидкость на глубину А. На эту элементарную площадку нормально к поверхности будет действовать сила избыточного гидростатического давления dP=yhda, которую можно разложить на горизонтальную и вертикальную составляющие, т. е. на силы dPx и dPz- [c.23]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...