Сферический источник тепла

Многие инженерные задачи нестационарной теплопроводности в реальных телах сложной формы можно свести к нестационарной теплопроводности в телах простейшей геометрической формы. Плоская стенка толщиной 26 неограниченных размеров в направлении осей ОУ и 02, бесконечно длинный цилиндр радиусом Го и шар радиусом го без внутренних источников тепла (рис. 16.1) охлаждаются в среде с постоянной температурой условия отвода теплоты по всей поверхности этих тел одинаковые (а = 1(1ет). Изотермические поверхности в пластине параллельны осевой плоскости, цилиндрические в цилиндре имеют одну и ту же ось с ним, а сферические в шаре имеют общий с ним центр. Это приводит к тому, что производные д%1ду, д% дг, й0/(Эф и (30/(3ф равны нулю. Тогда температура точек тел про-.стейшей геометрической формы зависит только от координаты X или г и времени т. В начальный момент т = 0 температура распределяется равномерно и равна 0о. [c.244]

В работе ]Л. 216] численным методом была решена задача радиационно-кондуктивного теплообмена в сферическом слое серой, поглощающей и анизотропно рассеивающей среды с постоянной объемной плотностью источников тепла в объеме. Граничные сферические поверхности слоя принимались серыми и изотропно рассеиваю-Ш.ИМИ, имеющими различные температуры. [c.389]

Следовательно, наша задача сводится к нахождению распределения температуры в жидкости, создаваемого источником тепла сферической формы и единичной напряженности при 1/Я и граничном условии [c.254]

Дифференциальное уравнение стационарной теплопроводности однородного тела сферической формы с источником тепла при постоянном коэффициенте теплопроводности запишется в виде [c.195]

В случае стационарного теплообмена без источников тепла выражение для температурного поля, являющееся рещением уравнения Лапласа в сферических координатах, имеет выражение [c.171]

Это уравнение имеет интересную особенность интенсивность внешних источников тепла, химические источники и член, обусловленный цилиндрической или сферической симметрией, входят одинаково в член О- [c.76]

Продольные сферические волны имеют место только при частном выборе возмущений. Они возникают под действием источников тепла и массовых сил потенциального происхождения как в неограниченном пространстве, так и в неограниченном пространстве со сферической полостью при граничных условиях, характеризующихся центральной симметрией. [c.785]

Другой решенной задачей является распространение плоской термоупругой волны в неограниченном пространстве со сферической и цилиндрической полостями ). Речь идет вот о чем. Плоская волна, вызванная действием плоского источника тепла, распространяется в неограниченном пространстве и наталкивается на сферическую или цилиндрическую полость. При этом возникает возмущение температуры, и в окрестности полости происходит концентрация температуры и напряжений. [c.792]

Приведены замкнутые решения обобщенных несвязанных динамических задач термоупругости для слоя, цилиндра, пространства с цилиндрической или сферической полостью, подвергнутых тепловому удару внешней средой или источниками тепла, а также для слоя, находящегося под действием потока лучистой энергии. [c.116]

Рассмотрим пространство, содержащее сферическое включение, в котором с начального момента времени начинают действовать равномерно распределенные источники тепла мощностью /о- Начальная температура и скорость нагрева системы равны нулю. На бесконечности температура исчезает. [c.138]

Уравнение теплопроводности для сферически симметричной стационарной задачи с распределенными источниками тепла имеет вид [c.348]

В неограниченный проводник, сделанный из однородного материала, помещен мгновенный сферический тепловой источник силы Q, расположенный на поверхности сферы радиуса а. Доказать, что если количество тепла, выделяемого на равных площадках сферической поверхности, одинаково, то-температура в точке, находящейся на расстоянии г от центра сферы, равна [c.271]

Что касается задач о радиальном потоке тепла в цилиндрических или сферических координатах, то здесь положение оказывается еще худшим. Простое точное решение в цилиндрических координатах известно только для задачи о выделении или поглощении тепла непрерывным линейным источником. Для области, ограниченной изнутри или снаружи круговым цилиндром с постоянной температурой поверхности, имеется только приближенное решение. [c.277]

Аналогично предыдуш ему решается и сферическая задача о распространении тепла от точечного источника (это было впервые сделано [c.251]

Стоки при установившейся температуре 115 Странео опыты 97—100 Сферические функции 271 Сферический источник тепла 168, 271 [c.287]

Если радиус пузыря увеличивается на йЯо, то поглощается тепло dQ = Ьр 4т Я 1с1Н(у, представляющее собой распределенный по сферической поверхности отрицательный источник тепла. Теплота испарения настолько велика, что только она оказывает влияние на последующее распределение температуры. Чтобы разобраться в существе этой задачи, мы сначала пренебрежем кривизной стенки пузыря. Это полезное соображение, гак как для плоской поверхности раздела все существенные особенности задачи сразу выявляются и, как будет показано ниже, учет кривизны сопряжен с очень небольшими поправками. [c.252]

Тело сферической формы с равномерно распределенными по всему объему источниками тепла удельной мощностью втп1м находится в окружающей среде с неизменной во времени температурой Тц. Требуется найти распределение температур в массе шара и определить теплопередачу. [c.195]

В последние годы решено несколько более сложных динамических задач теории температурных напряжений. Игначак ) рассмотрел действие сосредоточенного мгновенного источника тепла в бесконечном упругом пространстве со сферической полостью. Концентрацией напряжений вокруг сферической и цилиндрической полостей занимались Игначак и Новацкий ). [c.754]

Поскольку мгновенный источник тепла Ql = С Ь распределен вдоль всей сферической поверхности 4тгг2, то величина М будет равна [c.355]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...