Конус неограниченный

Когда вершина О конуса неограниченно удаляется от их оснований, то конусы вырождаются в цилиндры. В этом случае, если дуга 2 становится равной четверти длины окружности, то [c.435]

Рис. 41. Инцидентность точки криволинейной грани на неограниченном носителе (например, на конусе)

Решение задачи дзя неограниченного конуса, когда его поверхность поддерживается при нулевой температуре и когда начальная температура его / (г, , у), можно получить из (1) переходом к пределу при я— оо. [c.164]

Строятся решения двумерных нестационарных автомодельных задач о неограниченном безударном сжатии и разлете в вакуум идеального газа, покоящегося в начальный момент времени внутри призм и конусообразных тел при постоянных плотности и давлении. Поля течений строятся частично при помощи классов точных решений нелинейного уравнения для потенциала скоростей, а частично путем численных расчетов, в частности, методом характеристик. Исследуются особенности постановок краевых задач для конических нестационарных течений. Строятся аналитически приближенные законы управления движением сжимающих поршней. Найдены степени кумуляции энергии, плотности и показано, что описанные неодномерные процессы сжатия энергетически выгоднее, чем процесс сферического сжатия для получения локальных сверхвысоких плотностей вещества. Для задач об истечении в вакуум из конуса строятся фронты истечения с точками излома. [c.437]

В то же время оценки предельных степеней кумуляции плотности и энергии [2], а также оценки параметров соответствующих экономичных процессов сжатия требуют рассмотрения более общих классов решений. Подробному анализу одного из таких классов точных решений [2], уже обладающему в общем случае свойством движений с однородной деформацией, и посвящена предлагаемая работа. Кроме задач неограниченного плоского и осе симметричного безударного сжатия, при помощи этого же класса течений решается задача об истечении газа в вакуум из неограниченного конуса. [c.437]

В 1994 г. был существенно расширен класс геометрий сжимаемых объемов газа [5-1]. С помощью сочетания точных аналитических методов и прецизионных численных расчетов были построены для некоторых геометрий конусов законы управления неограниченным безударным сжатием тел вращения, состоящих из двух конусов, найдены точно степени кумуляции газодинамических величин. Кроме этого для плоских и осесимметричных задач были проведены оценки предельных степеней кумуляции энергии при безударном сжатии газа [6 . [c.482]

При неограниченном удалении от оси вращения линии Го и П асимптотически приближаются к некоторой прямой, так что существует асимптотический конус, к которому приближаются свободные поверхности струйных потоков, ограничивающие так называемую пелену (рис. 97). [c.264]

Заметим еще, что многие геометрические определения относятся к поверхностям неограниченной протяженности (плоскость, цилиндр, конус и т. д.). Действительные поверхности всегда ограничены во всех направлениях. [c.7]

Контактная задача о вдавливании без трения системы N периодически расположенных одинаковых клиновидных штампов угла раствора 2/3 ((3<7г/Щ в упругий конус угла 2а (вершины штампов и конуса совпадают) изучается в [50]. В расчетах = 1,2. После использования преобразования Меллина получается одномерное интегральное уравнение. Исключаются решения с неограниченной энергией. Следуя методике, развитой в [c.191]

Это приводит к интересному заключению, что при чистом сдвиге тела, имеюш,его небольшой вырез полукруглого сечения, пластическая деформация получается лишь в тонком слое материала. Когда касательное напряжение будет приближаться к пределу текучести материала, этот слой будет неограниченно распространяться, причем его ширина будет в 2/тс раза превышать диаметр d=2a выреза. Нетрудно получить решение рассмотренной выше задачи и при помощи механического прибора. На фиг. 486 показан сконструированный для этой цели прибор, состоящий в основном из закрепленного на прямоугольной металлической рамке, натянутого в своей плоскости листа резины. Плоскость рамки можно наклонять относительно одной из ее сторон. При этом резиновый лист можно привести в такое положение, что он коснется и частично обтянет конус, прикрепленный к рамке прибора, так, как это показано на фиг. 484. Горизонтали в пластической области можно [c.584]

На первый взгляд кажется, что для построения такого примера достаточно рассмотреть сходящуюся коническую ударную волну, в вершине которой можно ожидать неограниченной амплитуды. Однако этого не происходит из-за того, что усиление волны по мере приближения ее к оси сопровождается увеличением ее скорости, в результате чего конус притупляется и вместо заостренной вершины образуется участок волны, нормальный к оси и движущийся с конечной скоростью (фазовой скоростью процесса), т. е. несущий конечное давление. [c.334]

В практике чаще встречается необходимость построения одной ветви гиперболы. На рис. 68, б дается построение гиперболы по взаимно перпендикулярным асимптотам ОВ и ОС (прямые, к которым неограниченно приближается ветвь кривой) и вершине гиперболы точке А. Через точку А проводят вспомогательные линии параллельно ОВ и ОС. На полученных линиях ОЕ и РО намечаются точки на произвольном расстоянии от вершины А. Проводят лучи, соединяющие точку О с точками 1,2,3,.. Из точек пересечения лучей с прямыми ЮЕ и рЬ проводят прямые, соответственно параллельные ОВ и ОС. Точки их пересечения принадлежат гиперболе. При вычерчивании деталей машин гипербола встречается там, где имеет место пересечение конической поверхности плоскостью, параллельной оси конуса (конические фаски у гаек и головок болтов и т. д. — рис. 68, в). [c.50]

КОНИЧЕСКАЯ ПОВЕРХНОСТЬ, конус, геометрич. место прямых (образующих), проходящих через данную точку (верши-н у О) и пересекающих данную кривую С (направляющую). Образующие К. п.— неограниченные прямые, простирающиеся в обе стороны от вершины, почему К. п. составляется из двух полостей, сходящихся при вершине в одну точку (см. фиг.). Уравнение К. п. всегда однородно вид его [c.414]

Объем, ограниченный бесконечно малым конусом с телесным углом ш и двумя сферическими поверхностями, центры которых находятся в вершине конуса, при неограниченном сближении поверхностей между собой стремится к пределу, равному произведению телесного угла на квадрат [c.98]

Соединения резьбового типа обычно применяют для труб с диаметром до 30— 40 мм. С увеличением диаметра повышаются силы, необходимые для затяжки (особенно прн соединении но наружному конусу и с торцовым уплотнением), поэтому для труб большего диаметра используют фланцевые соединения, которые просты в изготовления и монтаже, а также не требуют высокого класса точности н чистоты поверхностей. Сменные уплотнительные прокладки позволяют делать практически неограниченное число переборок. Для жесткой связи трубы с фланцем применяют фланцы плоские приварные и приварные встык. Если при монтаже Необходим разворот фланцев нли труб, то используют фланцы свободные на приварном кольце или с буртом. [c.180]

Будем, однако, переходить к пределу, представляя себе сначала одну из образующих g конуса Штауде, близкую к какой-нибудь главной оси инерции, например к оси х (с направляющими косинусами 1, О, 0), расположенной вертикально и направленной в надлежащую сторону, и будем неограниченно приближать эту ось к вертикали. Это равносильно предположению, что направляющие косинусы -с , -fg, fg прямой g стремятся соответственно к 1, О, 0 в силу этого, в то время как первое из уравнений (40) будет стремиться к тождеству, второе или, безразлично, третье дадут для значение, стремящееся к положительной бесконечности. То же самое остается в силе и для двух других главных осей инерции поэтому в виде теоретической интерпретации действительного случая весьма большой скорости можно сказать, что главные оси инерции, расположенные вертикально в надлежащую сторону для твердого тела, будут осями вращения с бесконечными угловыми скоростями (как в одну, так и в другую сторону, безразлично) (фиг. 17). [c.110]

Построим на носителе произвольную кривую К, удовлетворяющую следуюищм требованиям /С проходит через анализируемую точку Т, не имеет самопересечений, является замкнутой на ограниченном носителе (сфере) и неограниченной на неограниченном носителе (цилиндре, конусе). Построенную кривую назовем характеристической. Из свойств характеристической кривой и отсутствия самопересечений граничных контуров вытекает, что число точек пересечения с Nj всегда четно. Точки пересечения разбивают кривую К на т дуг Km.m+i (m = 1, 2,. . ., m ). Множество дуг разделяется на подмножества Кг- Подмножество Ki К2) включает дуги, принадлежащие (не принадлежащие) анализируемой грани. [c.100]

Дополнит, особенности возникают при движении источника со скоростью V>i>, огда ва поверхности конуса углов, удовлетворяющих условию os = = у/7, знаменатель в ф-ле (2) обращается в нуль, а доплеровская частота ш неограниченно возрастает,— имеет место т. в. аномальный Д. э. При аномальном Д. э. частота растёт с увеличением угла >, тогда как при нормальном Д. э. (в т. ч. в случае V>z7 вне конуса os Ор = г /У) под большими уг.чами О излучаются меньшие частоты. Излуче11ие внутри указан-вого конуса (соответствующего конусу Маха в газовой динамике или черепковскому конусу в электродина- [c.15]

Отметим еще один предельный случай эллиптических координат, когда параметры а > 6 > с > О неограниченно сближаются (например, а 6 + 0, с —> 6-0). В пределе уравнение (7.12) для эллиптических координат Л будет иметь один изолированный корень и двукратный корень Л = -6. При этом семейство эллипсоидов превратится в семейство концентрических сфер с центром в начале координат, а одно- и двуполостные гиперболоиды вида (7.12) — в эллиптические конусы. В результате возникнут криволинейные ортогональные координаты в которые называются коническими (подробности можно найти, например, в [133, гл. 5]). [c.104]

При n = 2ni = 0.1 сопротивление тела составляет 70% сонротивления конуса, для R = 0.5 — 73%. С увеличением п коэффициент сонротивления уменьшается. При п = 4, R = 0.1 сопротивление тела составляет 44% сонротивления конуса. При неограниченном увеличении числа лепестков сопротивление тела стремится к нулю. К этому результату нужно относиться критически, так как при больших п между соседними лепестками имеются глубокие впадины, в которых возникают области высокого давления, и необходим учет сосредоточенных сил на линии нересечения поверхностей [9]. Тем не менее из зассмотренного примера видно, что и при небольшом числе лепестков (п = 2, 3, 4) такие тела дают сугцественный выигрыш в сопротивлении, обладают большим, чем у конуса, объемом и аэродинамическим качеством и, соответственно, меньшим баллистическим фактором. [c.426]

Заметим, что для сверхсветовой скорости вершины конуса притупления ее не произойдет и для ударной волны в веществе, так как нормальная скорость ее не может превосходить с в этом случае также возможна стационарная неограниченная кумуляция (это замечание принадлежит Л. И. Шибаршову). [c.335]

На черт. 4 представлено пересечение наклонного конуса с круговым основанием в плоскости и вершиной 5 с вертикально проектирующей плоскостью Р. Построение точек пересечения отдельных образующих конуса с плоскостью Р ааёт нам простой способ получения неограниченного числа отдельных точек искомой кривой. Для лучшего представления хода кривой полезно бывает строить касательные к ней, особенно в характерных её точках. На черт. 4 показано построение касательной к кривой пересечения ( ) в точке образующей 8С. Кривая лежит на конусе поэтому касательная к ней в точке лежит в касательной плоскости конуса в этой точке и получается как пересечение указанной касательной плоскости с плоскостью Р. Отсюда очевидно следующее построение через С проводим касательную к основанию конуса она является горизонтальным следом плоскости касательной к конусу вдоль 8С. Искомая горизонтальная проекция касательной к нашей кривой в точке 1, соединяет проекцию этой точки /р с точкой пересечения следов плоскостей и Ррд. [c.249]

Имеется сосуд 1 неограниченной вместимости, где находится рабочее тело — газ или пар с параметрами состояния р1, t-y, (рис. 8.1). Рабочее тело вытекает в среду с давлением < р- за счет разности давлений р — р через отверстие в стенке сосуда. Удельный объем и температуру газа в среде с давлением рг обозначим соответственно через 1)2 и Чтобы придать нужное направление струе рабочего тела, вытекаюш,ей из сосуда, к отверстию с наружной поверхности стенки сосуда приставляют насадки 2, называемые соплами, имеюш,ие цилиндрическую или чаще форму суживающегося усеченного конуса (коно-идальное сопло). Выходное сечение сопла называется устьем. [c.103]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...