Оптические величины — Обозначения

Энергия, переносимая излучением. В физической оптике под излучением понимается оптическое излучение, представляющее собой электромагнитное излучение с длинами волн в диапазоне примерно от 1 нм до 1 мм. Светом следует называть только видимое излучение в диапазоне от 380... 400 до 760. .. 780 нм. Для обозначения оптических величин используется индекс в, для световых величин — индекс V. Индексы опускаются, когда исключена возможность различного толкования указанных величин [c.305]

Из соображений удобства мы снова введем специальные обозначения для величин, имеющих важное практическое значение. В случае стационарного оптического источника введем обозначения [c.170]

Дпя элементов, имеющих самостоятельную принципиальную схему (расчет оптических величин), при необходимости, указывают ее (его) обозначение в графе Примечание . [c.551]

При выполнении чертежей и схем оптических изделий применяются обозначения величин н покрытий, установленные соответствующими стандартами основных величин физической оптики (ГОСТ 7601—55) и основных величин геометрической оптики (ГОСТ 7427—55), предельные отклонения физических величин и допускаемой неточности представления оптических деталей, шероховатости поверхности (ГОСТ 23.09—68) классов чистоты полированных поверхностей (ГОСТ 11141—65) и др. [c.409]

Оптические схемы выполняют по правилам ГОСТ 2.412—68, применяя обозначения основных величин геометрической (по ГОСТ 7427—55) и физической (по ГОСТ 7601—55) оптики. [c.199]

Основной задачей данного параграфа является установление аналитических зависимостей для определения спектральных интенсивностей падающего излучения и эффективного теплового излучения стенки. Эти величины являются исходными для определения спектрального коэффициента тепловой эффективности экранов. В качестве простейшей системы рассмотрим плоский неизотермический слой топочной среды оптической толщины Тф с осесимметричным распределением температуры Т (т). Для упрощения решения среду будем считать нерассеивающей. Как и для условий теплообмена в топках, ограничивающие стенки будем рассматривать как излучающие и отражающие поверхности, имеющие температуру Тз и степень черноты е л- Индексы, указывающие на принадлежность к спектральным величинам, для упрощения обозначений везде опустим. [c.178]

Рассмотрим оптическую систему, состоящую из k бесконечно тонких оптических элементов (преломляющих поверхностей или ДЛ). Все обозначения параметров элементов и соотношения между ними даны в п. 2.2, где получены суммы Зайделя. При необходимости воспользуемся рис. 2.5, на котором показан ход нулевых лучей в системе. Приведенный ниже вывод первой хроматической суммы в основном соответствует работе [45], однако имеется и ряд отличий. Во-первых, как и в п. 2.2, не использованы углы нулевых лучей с осью системы. Во-вторых, несколько иначе определены вспомогательные величины (в них не включены высоты нулевых лучей). Наконец, исходным соотношением служит не инвариант Аббе [первое из выражений (1.24)], а обобщенная формула отрезков (1.25), которую запишем для /-го элемента в следующем виде [c.182]

До сих пор мы предполагали для простоты, что восстановление выполняется на волне той же самой длины, которая используется для получения голограммы. Будем впредь обозначать через X длину волны первой ступени, а через X" длину волны второй ступени. Используем один и два штриха также для обозначения величин Л,, и С, при соответствующих длинах волн. То же самое формальное различие будет использовано для расстояний г и z", но здесь необходимы некоторые пояснения. Величина определяется системой получения голограммы она равна действительному расстоянию до предмета от среднего параксиального фокуса освещающего пучка. Однако при восстановлении нет никакого физического предмета и г означает просто положение плоскости, на которую должна быть сфокусирована оптическая система для того, чтобы получить правильное или по крайней мере наилучшее из возможных изображений исходного предмета. [c.257]

О и изменение величины термоклина не приводит к изменению положения оптической оси в месте расположения АЭ и, следовательно, к изменению пространственных и энергетических параметров выходного излучения. Однако при этом оптическая длина плеча резонатора, содержащего сферическое зеркало, как следует из (4.59), будет равна нулю. Так как мы полагали, что 1 11 > В2, то для того, чтобы сохранить прежние обозначения, будем считать, что лучевая матрица обхода левого плеча резонатора (рис. 4.13) имеет вид [c.223]

Однако известно, что если линза имеет физические границы, то можно определить другой набор оптических характеристик. В разд. 4.6 мы ввели асимптотические величины и будем исходить из того, что читатель знаком с содержанием и обозначениями этого раздела (включая также и разд. 4.6.1). Поэтому сразу же перейдем к последующему обсуждению. [c.311]

На эквивалентной схеме даны обозначения величин, входящих в расчетные формулы микроскопа. Расстояние от заднего фокуса объектива до переднего фокуса окуляра, обозначенное Д, называют оптической длиной тубуса микроскопа. [c.8]

Для такого определения можно, конечно, выбрать и более широкий класс функций, чем обратившись к средним значениям типа 5р содержаш,им неодинаковое количество операторов рождения и уничтожения. Однако мы не будем давать таким средним какое-либо специальное обозначение, так как они не соответствуют величинам, измеряемым в обычных опытах по счету фотонов. В принципе такого рода средние значения могут измеряться в экспериментах другого рода, однако они всегда равны нулю в стационарных состояниях поля, а также и в значительно более общем случае, когда фазы полей случайны. Последняя ситуация довольно характерна для оптических и других чрезвычайно высокочастотных полей. [c.22]

Верхнее обозначение звездочка указывает на оценочный характер соответствующих величин, который может быть связан не только с ошибками измерений, но и с приближенным характером тех физических допущений, которые лежат в основе оптической модели (4.62). Векторные обозначения имеют тот же смысл, как и ранее, т. е. [c.268]

Теперь необходимо найти выражение, характеризующее изменение и по поверхности. В соответствии с обозначениями предыдущей главы мы припишем точке Q координаты (х, г/,0), а элементу а координаты и, и, и ). Ясно, что, если бы оптическая система в совершенстве преобразовывала входящий волновой фронт в сферическую поверхность с центром в точке Р, то и имело бы вид До, вообще говоря, поверхность постоянной фазы будет отличаться от сферы на малую величину А и, V, ю). Кроме того, необходимо учесть изменения амплитуды, обусловленные наличием покрытий и другими подобными [c.120]

Положение плоскости изображения зависит от значения показателей преломления линз системы изменение положения этой плоскости с изменением длины волны лучей обусловливает хроматическую аберрацию положения. Она определяется расстоянием 65 между двумя плоскостями изображения одиой и той же плоскости предмета, соответствующими двум длинам волн X, и X,. Условимся обозначать величины, относящиеся к длинам волн и Х соответственио значками Сир, поставленными сразу же после обозначения величины, например 5с, Пс Д- Вообще говоря, величины, снабженные значками Сир, следует относить к длинам волн 656,3 и 486,1 нм, общепринятым для характеристики хроматических аберраций зрительных оптических приборов но все результаты, полученные при таком частном подборе, могут быть обобщены для любых двух длин волн Х и Яд. [c.170]

Положительным направлением вдоль оптической оси считается направление света слева направо. Оптическую систему принято изображать так, чтобы ее первая входная поверхность располагалась на рисунке слева. На рис. 1.1 даны обозначения некоторых размеров и угловых величин, соответствующих ГОСТ 7427—55. [c.5]

Вертикальной чертой (фиг. 2), соединенной в некоторых случаях горизонтальным отрезком прямой с соответствующей темной точкой, показано положение передней кромки горизонтальной пластины относительно линии отрыва пограничного слоя. Если черта проходит через какую-либо темную точку, это означает, что при указанных экспериментальных значениях углов а и е, согласно расчетным величинам угла ф(а) (1.1), имеет место несвободное взаимодействие. В [1, 2] подобное обозначение употреблялось, когда положение экспериментальных точек на фиг. 2 определялось только с использованием данных оптического метода исследований [6]. В этом случае точность обработки данных (менее 0.5°) на фотоснимках возмущенного течения в плоскости О, перпендикулярной падающей ударной волне (фиг. 1), не позволяла разделить положение передней кромки и линии отрыва, след от которой на теневом снимке полагался расположенным под основанием косого скачка уплотнения над областью отрыва. [c.59]

Оптическая сила оптических систем 322 Оптические величины — Обозначения условные 314 Оптические головки делительные — Тех-ническпе характеристики 341 Оптические детали — Крепление 328 [c.721]

Единицы оптических ве.тичин в системе СГС строятся на основе четырех основных единиц. Четвертой единицей раньше являлась единица светового потока — люмен, а сама система оптических величин иг 1ела обозначение СГСЛ. В настоящее время разумно было бы четвертой основной единицей считать какделу. [c.154]

Из всего многообразия оптических корреляторов для подробного рассмотрения мы выбрали 13 схем. При анализе всех схем используются одни и те же обозначения для соответствующих величин. Например, входная плоскость, плоскость преобразования и выходная корреляционная плоскость обозначены соответственно Pi, Ра и Рз с пространственными координатами в этих плоскостях соответственно (xj, уг), (х , у ) и (Хз, уз). Координаты пространственных частот в плоскости преобразования обозначены через и, v)= (Х2/Я/1, У2Щ1), где X — длина волны используемого света, а /] — фокусное расстояние фурье-преобразующей линзы (фокусное расстояние второй фурье-преобразующей линзы мы обозначим /а)-Функции пространственных переменных обозначаются строчными буквами, а их фурье-образы — соответствующими прописными. [c.552]

После обнаружения температурной зависимости величин Р, Q VL W стало ясно, что при некоторой температуре любое стекло становится атермальным , и было введено понятие оптимальной температуры, при которой искажения в элементе минимальны. Ее определяли исходя из условия P+Q/2 = 0 (в наших обозначениях Та = РаQ/2)/Р ) [83] или каким-либо иным способом, вводя в формулы температурный перепад внутри активного элемента [124]. В ряде работ при этом встречались неточности, обусловленные, в частности в последней работе, некорректным применением формул, справедливых для обычных линз (описываемых для параксиальных лучей квадратичным распределением оптической толщины), к элементам с более сложными искажениями, например вида (1.38). [c.61]

Механическая и оптическая оси Микрос1 опа проходят через точку рересечения поворотных перекрестных нитей оптического устройства. Когда обводный штифт пантографа вручную перемещают по Контуру чертежа, пересечение нитей микроскопа пер1емещается в том же направлении на величину, 6 50 раз меньшую, чей величина профиля на черте ис. 75, 6). В точке А расположен обводный штифт пантографа, а в точке 5 — пересечение итей микроскопа точка С— неподвижная, ось пантографа. Овальные обозначения [c.104]

Главный источник ошибок при технич. применении как оптических, так в особенности радиационных пирометров лежит к том, что в то время как все законы излучения относятся к абсолютно черному телу, на практике же приходится иметь дело лишь с большим или меньшим приближением к нему. Черное тело обладает наибольшей поглощательной, а следовательно и испу-скательной способностью. При обозначении этой способности единицей, излучательные способности всех других тел выразятся величинами менее единицы. Печное пространство с равномерно нагретыми стенками и небольшим отверстием довольно близко подходит к условиям черного излучения. Из- [c.228]

По мере перемещения в правый нижний угол классификационной схемы на рис. 10.34 доля оптических элементов увеличивается до тех пор, пока не получается чисто оптическая архитектура. Прнмер оптического компьютера с разбиением на мелкие структурные элементы и сильной связью между элементами показан на рис. 10.36. Хотя никто еще не построил подобный компьютер, технически возможно создать систему, состоящую из 1 миллиона параллельных каналов. Это отнюдь не означает, что система включала бы конфигурацию обязательно из 1 миллиона узлов, так как такая конфигурация не подразумевает, что планарная матрица логических элементов, обозначенная как матрица вентилей, имела бы именно один логический элемент на канал. Вместо этого несколько логических элементов следовало бы соединить посредством среды межэлементных соединений, что позволило бы образовать элемент процессора. Например, квадратная матрица пХл логических элементов (вентилей) может содержать блок арифметической логики, несколько регистров и, возможно, несколько устройств кэш-памяти (быстродействующей буферной памяти большой емкости). Пример структуры указанного типа представлен на рис. 10.37, где для отдельных элементов двумерного ПМС были обозначены основные функции, присущие элементам вычислительной обработки. Принимая п равным 5 (25 логических элементов на процессор), в итоге получаем, что в машине должно быть 40 000 узлов, что составляет достаточно большую величину, чтобы такое устройство имело смысл использовать в качестве символьного оптического компьютера, реализующего символьные вычисления. [c.346]

В табл. 8.5—8.8 показан высотный ход коэффициентов объемного поглощения воздуха х для монохроматического излучения с длиной волны 10,6 мкм соответствующие значения оптической толщи т и пропускания Т вертикальной трассы для четырех типов среднеширотных моделей газовой атмосферы, разработанных в ИОА СО АН СССР [13]. Здесь же приведены данные по величине среднеквадратических отклонений для х, т, 7, обозначенные [c.208]

Подстрочный индекс а означает, что соответствующие векторы составлены из оптических измерений, которые являются приближенными величинами. В принципе не обязательно использовать векторный формализм. Можно рассматривать и функционал р[т(Я)], вводя справа в (3.48) норму в 2. Следует иметь в виду, что лидарные измерения o yщe tвляют я с ошибкой, характеризуемой величиной Ojt, а фотометрические — Ох. Это обстоятельство не подчеркивалось в записи (3.48), чтобы избежать усложнений. В дальнейшем вместо обозначения я, подстрочная часть которого унаследована от соответствующего оператора, будем использовать запись рех . [c.179]

Мы уже использовали одип показатель качества, позаимствованный нами из классической оптики,— это четкость по Стрелю 3). Напомним вкратце, как эта величина появляется при анализе процесса формирования изображения. Согласно Релею, изображение не ухудгаается заметным образом, если максимальная волновая деформация относительно идеальной сферы не превышает Я/4. Марешаль же, исследуя полный волновой фронт, испускаемый выходным зрачком, установил соотношение между средним квадратом деформации волнового фронта и интенсивностью в центре дифракционного пятна. Требование, чтобы отношение этой интенсивности к интенсивности, создаваемой в центре дифракционного пятна тем же оптическим прибором, но не имеющим аберрации, не превышало 0,8, эквивалентно в обозначениях Марешаля допуску на среднеквадратичную волновую деформацию, равному А,/13,5. Как уже говорилось, это нормализованное соотношение известно под названием четкость по Стрелю и в наших обозначениях может быть записано следующим образом [c.160]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...