Фокусное расстояние второе

Вводя в него фокусное расстояние дублета, которое согласно выражению (4.9) при 1/Р —О равно f = s djs —s , а также фокусное расстояние второй линзы f2 = — s, —d — s[ и находя коэффициенты асферической деформации линз из условий равенства нулю комы (или астигматизма) и сферической аберрации, получим конструктивные параметры дублета [c.125]

Фокусное расстояние второй линзы (или отрезок S2 = —/2) будет в данном случае свободным параметром (за счет отказа от компенсации дисторсии), который совместно с можно использовать для коррекции аберраций пятого порядка. [c.125]

Углы главного луча с осью обозначим через (о, со и со", главные фокусные расстояния первой системы через fi и и главные фокусные расстояния второй системы через f9 и [c.11]

Отсюда непосредственно вытекают два важных следствия. Первое состоит в том, что для получения дифракционной картины Фраунгофера от объекта можно использовать световые или электронные линзы, расположенные в соответствующих местах и в соответствующем масштабе в зависимости от их фокусных расстояний. Второе следствие состоит в том, что ограничения, накладываемые системой линз при воспроизведении функции прохождения объекта на плоскости изображения, можно описать с помощью модификации распределения амплитуды и фазы на задней фокальной плоскости. [c.67]

Из формулы (7.1.15) следует, что кривизна спектральных линий в большой степени зависит от фокусного расстояния второго объектива Ог — /г и тригонометрического множителя = = os Pi os Рг/sin Y. В соответствии с определением угловой дисперсии для призмы вне минимума отклонения De = = sin y/ os Pi os Рг. Тогда тригонометрический множитель в (7.1.15) может быть написан в следующем виде [c.431]

Для решетки среднего размера L = 100 мм и для К --угловой размер бф ==5 10" рад, что составляет 1". Линейную ширину спектральной линии получим, если умножим (41.5) на фокусное расстояние второго объектива Д. При /2 = 1000 мм А/ = бф/2 = = 0,005 мм. Столь малый угловой и линейный размеры главного дифракционного максимума позволяют отождествить его с отдельной спектральной линией. [c.296]

Определив по формуле (458) линейное увеличение второго компонента и задавшись величиной е, получим следующие формулы для расчета расстояния от второго компонента до выходного зрачка и фокусного расстояния второго компонента [c.314]

По формуле (472) находим оптический интервал (А = г1), по формуле (473) — конфокальный параметр лазерного пучка, преобразованного первым компонентом (2к1 = 2кг). Зная по техническим условиям необходимую угловую расходимость 2 на выходе системы, по формуле (471) устанавливаем.угловое увеличение системы и согласно формуле (475) вычисляем фокусное расстояние второго (положительного) компонента [c.326]

Аналогично для второго фокусного расстояния найдем [c.885]

Если за частотной плоскостью 2 на расстоянии, равном фокусному, поместить вторую линзу 272, осуществляющую второе преобразование Фурье, то полученная система из линз 27/ и 272 построит в плоскости 3 перевернутое изображение транспаранта. Помещая в частотную плоскость 2 пространственные фильтры, можно пропускать (ослабляя или выявляя) для образования изображения те или иные высокие и низкие пространственные частоты спектра транспаранта. В результате можно из всего изображения транспаранта выделить только определенные детали, например [c.51]

Все перечисленные выше методы служили в основном для измерений аберраций оптических систем. Вместе с тем на практике часто требовалось измерить такие характеристики оптической системы, как ее фокусное расстояние и увеличение. Конструкции соответствующих приборов для указанных целей были предложены во второй половине XIX в. Э. Аббе. Измерение фокусного расстояния по методу Аббе было основано на определении увеличения для нескольких (не менее чем для двух) различных положений предмета, находящегося на оптической оси испытуемой оптической системы, причем расстояние между положениями предмета должно быть известно. [c.372]

Освещение обеспечивалось дуговой лампой с угольными электродами диаметром 7,95 мм, питаемой током 4,5 а и 51 в. Путь светового потока показан на фиг. 1. Свет от лампы поступал через конденсатор в камеру с водой и затем попадал в боковой канал металлографического микроскопа. Пройдя через тубус микроскопа, свет попадал на объектив (Х3,5) с фокусным расстоянием 30 мм, затем проходил через окно кипятильника, испытываемую жидкость в кипятильнике и фокусировался на исследуемом металле. Оптическая ось проходила в направлении, перпендикулярном исследуемой поверхности. Отраженный свет попадал обратно в микроскоп, делал несколько поворотов под углом 90°, проходил через окуляр (X 12,5) второго соединительного канала и попадал в глаз наблюдателя. Три микрометрических приспособления позволяли перемещать кипятильник в любом направлении. Таким образом, наблюдатель имел возможность устанавливать в процессе кипения [c.141]

Возвращаясь к двухлинзовому дифракционному объективу, отметим, что характеристики, приведенные в табл. 4.4, можно улучшить оптимизацией по нескольким параметрам, при которой условия компенсации первичных аберраций уже не принимают во внимание. Ясно, что конструктивные условия (4.1) в любом случае необходимо выполнять. Нет также оснований отказываться от компенсации сферической аберрации, поскольку коэффициенты асферической деформации второй линзы все равно не влияют на полевые аберрации. В результате остаются четыре параметра, варьируя которые, можно влиять на аберрации объектива третьего и пятого порядков si, d, Щ , Щ Особенно удобно осуществлять оптимизацию по коэффициентам асферической деформации, так как при этом не меняются отрезки и фокусные расстояния линз. Вместо параметров si, d можно было взять и другие отрезки — в данном случае это безразлично. [c.119]

Взаимно компенсируя первичную кому и вторую кому пятого порядка в объективе (см. п. 4.2), можно значительно уменьшить f, сократив тем самым габаритный размер системы. Однако при этом уменьшается минимальный период в структуре ДЛ, что делает невозможным ее изготовление. То же самое происходит и при переходе к более короткой длине волны. В этом случае необходимо выбирать фокусное расстояние объектива исходя из технологических возможностей. [c.155]

Если, наоборот, у объектива первая линза отрицательная, а вторая положительная, то расстояние от объектива до фокальной плоскости больше, чем его фокусное расстояние. В этом, случае объективы имеют трудно исправляемые хроматические аберрации и бочкообразную дисторсию. [c.100]

TBS h Й у высоты пересечения с компонентами первого и второго параксиальных (вспомогательных) лучей Ф1 и фа — оптические силы первого и второго компонентов при фокусном расстоянии всей системы, равном единице [c.129]

На р ис. 11.12 и 11.13 значения k и М выражены в угловых минутах и, следовательно, не зависят от фокусного расстояния окуляра. Сплошными линиями, показаны постоянные значения Pj, штриховыми — постоянные значения разности рз — В наиболее интересной для практики области (k и ДГ около нуля) роли перемен- -ю. ных Рг и рз — Ра резко разделяются первый (Ра) из этих параметров влияет почти исключительно -к -на величину к, второй (Рз —Ра) — на ДГ такое разделение влияний 20 очень облегчает расчет, но при этом не следует уходить нз довольно узкой области, лежащей между [c.153]

Дальнейшие вычисления опускаются, так как несколько примеров таких расчетов даны в гл. I. В предложенном решении входной зрачок и действующая диафрагма находятся сзади объектива. Существует еще другое решение задачи при положении диафрагмы впереди объектива. Читателю предлагается найти это второе решение и выяснить его связь с первым. Изучение влияния положения входного зрачка на суммы Зейделя показывает, что его изменение в небольших границах, порядка 1 —2% фокусного расстояния, не оказывает особо большого влияния на конструктивные элементы системы. [c.212]

Пусть Ml и Ма — вершины параболоидальиых зеркал, d — расстояние между ними примем за единицу фокусное расстояние первого зеркала. Если — фокусное расстояние второго, то [c.378]

Из всего многообразия оптических корреляторов для подробного рассмотрения мы выбрали 13 схем. При анализе всех схем используются одни и те же обозначения для соответствующих величин. Например, входная плоскость, плоскость преобразования и выходная корреляционная плоскость обозначены соответственно Pi, Ра и Рз с пространственными координатами в этих плоскостях соответственно (xj, уг), (х , у ) и (Хз, уз). Координаты пространственных частот в плоскости преобразования обозначены через и, v)= (Х2/Я/1, У2Щ1), где X — длина волны используемого света, а /] — фокусное расстояние фурье-преобразующей линзы (фокусное расстояние второй фурье-преобразующей линзы мы обозначим /а)-Функции пространственных переменных обозначаются строчными буквами, а их фурье-образы — соответствующими прописными. [c.552]

При заданном диаметре зоны действия анализатора и известном диаметре источника излучения определяют расстояние ах. Наименьшее допустимое расстояние аг от плоскости анализатора до объектива 2 при условии отсутствия виньетирования обеспечивает получение его светового диаметра При выбранном диаметре 0 р светочувствительной площ,адки находят отрезок а 2. Знание отрезков ах и ах, аг и аг позволяет отыскать фокусные расстояния обоих объективов. Рассмотренная двухобъективная система может быть выполнена с параллельным ходом лучей между объективами. Линейное увеличение такой системы равно отношению фокусных расстояний второго и первого объективов. [c.464]

Разделив фокусное расстояние FF, пополам, получают точку О, от которой в обе стороны откладывают по половине заданного расстояния между вершинами А ч В (рис. 78, о). Слева от фокуса F намечают ряд произвольных точек /, 2, 3. 4. .. с постепенно увеличивающимся расстоянием между ними. Из фокуса F описывают дугу вспомогательной окружности радиусом R. равным, например, расстоянию от вершины гиперболы В до точки Из фокуса F проводят вторую ду у вспомогательной окружности радиусом г, равн1.1м расстоянию от вершины А до точки J. На пересечении чтих дуг находят точки С и С,, принадлежащие г иперболе. Таким же способом находят остальные точки гиперболы. [c.45]

Подобно тому, как сопряженные плоскости, для которых линейное увеличение V = 1, имеют особое значение, сопряженные точки, в которых угловое увеличение 117 = 1, также представляют собой особенные точки системы. Точки эти называются узлами (или узловыми точками) и характеризуются тем, что сопряженные лучи, проходящие через узлы, параллельны друг другу, ибо их = = 2. Нетрудно показать, что в каждой системе такой парой точек будут точки N1 и N2, отстоящие от первого и второго фокусов соответственно на расстояния, равные второму и первому фокусным расстояниям (рис. 12.25), т. е. = РхЫх = /2 и Хг = = fl [c.297]

В системе из двух колшонентов, имеющих фокусные расстояния /, и f[, f, и /п и расстояние Д между задним фокусом первого компонента и передним фокусом второго компонента, эквивалентные фокусные расстояния равны [c.321]

В параксиальном приближении (углы ф между лу-ча.ми и оптич. осью столь малы, что можно замепить sin ф и tg ф на ф) свойства Л. со сферич. поверхностями могут быть однозначно охарактеризованы пологкени-ем г л а в н ы X н л о с к о с т е й и о и т и ч е с к о й с и л о ii Ф, представляющей собой выражаемую в диоптриях величину, обратную фокусному расстоянию (б м). Связь этих характеристик с гсом. параметрами Л. ясны из рис., в к-ром для наглядности углы наклона лучей изображены преувеличенно бо.чьшими. Расстояния от первой по ходу лучей поверхности линзы до первой гл. плоскости Я и от второй поверхности до второй гл, плоскости Н равны соответственно 2= [c.591]

I/ — длина резонатора фокусные расстояния считаются положительными, если зеркала вогнутые). При невыполнении этого условия двухзеркальный О. р. является неустойчивым. Пример такого О. р. дан на рис. 1 е после многократных отражений лучи вырываются из него, что иногда используется для возбуждения О. р. или для вывода энергии из него (дифракц. вывод излучения — дифракц. связь). Аналогичным образом строятся моды для разнообразных многозеркальных О. р. При этом принципиально различают два класса приборов в первом, к к-рому, в частности, относятся двухзеркальные комбинации (рис. 1, а — е), поле в продольных ( лучевых ) направлениях имеет характер стоячих волн с масштабом Я/2 во втором классе приборов — т. н. кольцевых О. р., к к-рым относится, в частности, трёхзеркальный О. р. (рис. 2),— существуют две само-стоят. бегущие (вращающиеся) навстречу друг другу моды одинаковых частот. Впрочем, иногда с помощью невзаимных устройств, перегораживающих пучок, вырождение этих мод снимается вплоть до формирования одной бегущей волны. [c.492]

Вторым выдающимся экспериментом в области У. а. является спутник IUE, запущенный на высокоапогейную орбиту 26 января 1978 и успешно функционирующий св. 17 лет. Спутник ШЕ работает в режиме непосредств, передачи данных на пункт приёма 24 ч в сутки. Аппаратура спутника состоит из телескопа с бериллиевым гл. зеркалом диаметром 45 см и эквивалентным фокусным расстоянием 6,75 м и зшельного (см. Эшелле) спектрометра со скрещенной дисперсией с 2 камерами на область 1150—1950 А и 1900—3200 А соответственно. Одновременно производится регистрация всего спектра. Спектральное разрешение спектрометра ок. 0,2 А при размерах щели 10"х20". Предельная звёздная величина, доступная инструменту, составляет 14" для звёзд спектрального класса АО при экспозиции, равной 8 ч. В качестве детекторов в спектрометре используют видиконы с мультищелочным фотокатодом и окном из MgF 2. Зарегистрировано св. 50 тыс. спектров. В их ио.пучении и интерпретации участвовали 5 тыс. астрономов мн. стран. Со спутника ШЕ исследовались планеты Солнечной системы и их спутники, кометы, нормальные и переменные звёзды, межзвёздная среда, ядра планетарных туманностей, горячие белые карлики, хромосферы холодных звёзд, нормальные и, активные галактики, квазары. Диапазон яркостей исследованных объектов очень широк от -4" до -ьго . [c.220]

Расходимость излучения лазера можно уменьшить, увеличив с помощью телескопа размер пучка. Из рис. 2.4 видно, что в случае двухлинзового конфокального телескопа с коэффициентом увеличения М — Fi/Fx, где F и F2 — фокусные расстояния первой и второй линз по ходу луча, размер пучка увеличивается в М раз. Так как при этом 01Ш1 = 02Ш2, то расходимость излучения за второй линзой также падает в М раз, т. е. [c.68]

Эйконал (1.19) уже нельзя представить в виде разности эйконалов двух идеальных сферических волн, но зато его можно представить как эйконал одной сферической волны, центр кривизны которой находится на фокусном расстоянии от ДЛ, с добавочными асферическими членами, коэффиценты при которых отличаются от Ь-, в формуле (1.19) (связь между ними рассмотрена в гл. 7). Казалось бы, что представление эйконала записи через фокусное расстояние короче и удобнее, но при аберрационном анализе ДЛ предпочтительнее пользоваться выражением (1.19). Во-первых, полевые аберрации ДЛ выражают через ее отрезки, одного фокусного расстояния здесь недостаточно, во-вторых, асферическая добавка в формуле (1.19) непосредственно совпадает с той сферической аберрацией, которую вносит ДЛ в дифрагированную волну, что упрощает анализ. [c.25]

Подставляя в приведенные выражения среднюю длину волны видимого диапазона Я == 0,55 мкм, показатель преломления п== 1,5 и среднюю дисперсию для видимого диапазорга стекла К8 дп1дХ — —0,06, определим, что зависимость фокусного расстояния от длины волны для ДЛ в 15—20 раз сильнее, чем для преломляющей поверхности, а также имеет другой знак [41]. Отсюда можно сделать два вывода. Во-первых, в силу большого хроматизма ДЛ и невозможности использования для них основных приемов его компенсации, выработанных в оптике (подбор стекол с различной дисперсией, введение хроматических поверхностей и т. д. [45] ), следует признать нецелесообразным создание немонохроматических объективов на основе ДЛ. Во-вторых, введение ДЛ с небольшой оптической силой в рефракционные объективы может оказаться эффективным средством их ахрома-тизации (пример подобной системы рассмотрен в гл. 6). [c.36]

Влияние подложек в дублете линза — асферика учитывают гак же просто, как и в симметричном двухлинзовом объективе. Если подложки расположены между линзой и асферикой, то промежуток между этими элементами увеличивают с тем, чтобы эффективное расстояние было по-прежнему равно фокусному расстоянию дублета. Возникающие при этом за счет подложек добавочные аберрационные члены в пятом порядке малости (см. п. 2.3) не сказываются на характеристиках объектива. Действительно, если в формулах (2.35) положить l/s = 0 и V V2 = О, оказывается, что единственная поправка вносится в коэффициент второй комы, причем такого знака, что этот коэффициент уменьшается. Подложка между фокальной плоскостью и первой линзой приводит лишь к необходимости изменения с учетом сферической аберрации подложки коэффициентов асферической деформации первой линзы ЬУ. В обоих случаях подложки не влияют на синусную дисторсию дублета. [c.130]

Рассмотрим один из возможных вариантов построения непропорциональной схемы трехлинзового объектива. В качестве его короткофокусной части используем дублет, состоящий из линзы и асферики, на основе которого построена и пропорциональная схема. Во-первых, при устранении в объективе аберраций третьего порядка его характеристики определяются в основном остаточными аберрациями короткофокусной части, а у дублета линза — асферика почти полностью скорректированы аберрации пятого порядка. Во-вторых, в этом дублете изменение расстояния между линзой и асферикой вызывает первичную- кому при постоянном фокусном расстоянии и практически не влияет на другие аберрации третьего и пятого порядков (во всяком случае другие появляющиеся аберрации значительно меньше комы). Необходимо также отметить, что, уменьшая или увеличивая расстояние между элементами дублета, можно вызвать кому обоих знаков. Таким образом, у дублета линза — асферика при почти полной коррекции аберраций пятого порядка две ненулевые аберрации третьего порядка (кома и дисторсия), причем одна из них регулируется по значению и знаку. Это почти идеальные свойства для короткофокусной части объектива в рамках решаемой задачи. [c.133]

Подставляя из первого равенства в третье, а из второго— в четвертое, приходим в обоих случаях к одному и тому же условию d == ss /(s — s ) = f, выполнение которого обеспечивает совместность указанных равенств. С другой стороны, легко убедиться, что третье и четвертое выражения для У 1 тождественны. Следовательно, если расстояния от линзы до асферик равны фокусному расстоянию силовой линзы (и объектива), то компенсируются все аберрации пятого порядка. Вычисляя теперь коэффициенты асферической деформации пятого порядка для всех элементов системы и подставляя условие d = f в уравнения [c.145]

Наличие у ДЛ других порядков дифракции помимо рабочего приводит к тому, что в проекционном объективе, содержащем ДЛ, только часть света, прошедшего или отраженного от предмета, участвует в формировании полезного изображения. Само по себе это обстоятельство не ново светопропускание чисто рефракционных систем также не равно 100 %, однако для дифракционных объективов, во-первых, уровень светопропускания может быть аномально низок (10—20%), во-вторых, свет, дифрагированный в нерабочие порядки линз, попадает в плоскость изображения и искажает его структуру. Масштабы и характер этого искажения кроме эффективности ДОЭ зависят и от других параметров, в частности от фокусного расстояния. Рассмотрим два крайних случая ДЛ с большой оптической силой и дифракционные асферики. [c.213]

Пример расчета окуляра Рамсдена для астрономического объектива. Пусть требуется рассчитать окуляр Рамсдена с фокусным расстоянием 15,2 мм для астрономической трубы. Если увеличение всей системы велико — порядка 160, то можно считать, что входной зрачок окуляра находится иа бесконечности, а следовательно, выходной зрачок помещается в задней фокальной плоскости. Можно положить высоту г/ пересечения второго вспомогательного луча со второй линзой в обратном ходе равной единице со знаком минус. Имея в виду для окуляра самостоятельное исправление, примем, что сумма S,,, имеет значение от —0,3 до —0,35. Величину можно брать равной нулю, но еще лучше дать.ей небольшое отрицательное значение в пр.еделах от —0,2 до —0,3, компенсирующее обычно встречающуюся кому объективов. [c.139]

Пусть /, и f (рис. П.30) — фокусные расстояния первого и второго комцоиентов АВ — предмет А В — изображение LiA = —L A = /j iii-2 = d. Рассмотрим ход двух вспомогательных лучей A DA и BEFB. Пусть углы пересечения [c.184]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...