Допплеровские измерения

Рис. 4.7. Допплеровские измерения потоков в артериях с высоким и низким периферическим сопротивлением.

Рис. 4.51. Допплеровские измерения при исследовании интракраниальных вен (пояснения в тексте).

На лунном корабле имеется основная система управления и навигации и аварийная система управления, являющаяся резервной по отношению к основной системе. В полете данные от этих двух источников информации сравниваются и в нормальных условиях находятся в близком соответствии один к другому. Если возникает большое расхождение между показателями двух систем, возникает проблема выявления неисправной системы. Она может быть решена только с помощью третьего, независимого источника информации о состоянии лунного корабля. Таким источником могут служить данные слежения за лунным кораблем в S-диапазоне. Данные слежения включают совокупность допплеровских измерений от трех-четырех наземных станций слежения и выдают скорость изменения дальности вдоль каждой линии визирования от наземной станции к лунному кораблю. После интегрирования они дают изменение дальности. Допплеровские измерения весьма точны. Хотя расстояние между Землей и Луной большое, с. к. о. случайной ошибки измерения дальности всего около 0,2 см. Систематическая ошибка по скорости, обусловленная дрейфом осцилляторов на станциях слежения, не превосходит 0,003 м/сек. Из-за, того, что расстояния от станции до лунного корабля значительно превосходят удаление одной станции от другой, точность определения нормальных составляющих скорости, получаемых непосредственно из допплеровских измерений, значительно ниже. Для получения требуемой точности по всем составляющим вектора скорости лунного корабля в наземном блоке обработки информации был применен дискретный фильтр Калмана. [c.155]

Анемометры (265). 4-4-2. Лазерный допплеровский анемометр для измерения скорости потока и турбулентности (270). 4-4-3. Градуировка анемометров и методы оценки режимов течения и турбулентности (270). [c.246]

Сущность этого нового метода измерения [58, 59] заключается в следующем. Частота света гелин-неонового лазера, рассеянного движущимися частицами исследуемого объекта, смещается из-за допплеровского эффекта. Допплеровский сдвиг частоты детектируется посредством оптического смешивания рассеянного излучения с опорным лучом того же лазера. Результирующая гетеродинная частота, или частота биений, равна разности частот опорного и рассеянного излучений. Определение этой частоты и геометрии оптической схемы позволяет непосредственно получить значение скорости. [c.270]

Б. С. Р и и к е в и ч у с. Допплеровский метод измерения локальных скоростей с помощью лазеров. Успехи физических наук 111, вып. 2, 1973, 305—330. [c.627]

ТОМ, что рассеяние не приводит к регенерации и не служит источником ошибок это особенно важно в лазерах с большим коэффициентом усиления. Необходима также надежная развязка между сигнальным лазером и исследуемым усилителем, чтобы предотвратить взаимодействие каскадов. Л етод усилителя, применяемый для измерения усиления, дает величину усиления, усредненную по поперечному сечению разрядной трубки, а также по небольшой части ширины допплеровской линии. Коэффициент усиления, измеренный таким методом, всегда меньше, чем при измерениях методом максимальных потерь. [c.239]

Метод усилителя, применяемый для измерений ширины допплеровской линии и сужения линии из-за усиления в непрерывно действующих газовых лазерах с высоким усилением, изложен в гл. 7, 3 и 4, где рассматривается вопрос о ширине полосы лазерной линии. Пользуясь вышеуказанными методами, можно измерить коэффициент усиления усилителя непрерывного действия. Ниже излагается метод максимальных потерь для измерения усиления в ксеноновом лазере непрерывного действия. После раздела об измерениях в лазерах непрерывного действия идет раздел, посвященный измерениям усиления в импульсных газовых лазерах. [c.239]

Наиболее монохроматическим из обычных тепловых источников света является светящийся атомный пучок [24]. Здесь за счет сведения к нулю одной компоненты скорости достигается резкое уменьшение допплеровской ширины. Излучение коллимированного пучка атомов наблюдают в поперечном направлении. Атомный пучок можно возбуждать электронным ударом или оптической накачкой от атомов, находящихся в возбужденном состоянии. Атомным пучком можно также пользоваться в абсорбционной спектроскопии [25]. При использовании резонансной линии кальция был получен излучающий пучок атомов с длиной когерентности свыше 2 м [26]. Наиболее точные измерения длины волны были проведены с атомным пучком Hg [27], причем была достигнута относительная точность порядка 5-10-10. [c.328]

Прямой метод измерения допплеровской [c.395]

Для того чтобы при измерении ширины линии, которая согласуется с теоретическим значением допплеровской ширины, ненасыщенное усиление было мало, желательно иметь трубку с малым усилением. Поскольку же усиление и диаметр трубки в газовых лазерах, которым присущ ограничивающий эффект амбиполярной диффузии, связаны по меньшей мере обратным соотношением, то наиболее простое решение — взять такой же усилитель, но с большим диаметром трубки ( l см). Тогда (в случае неоднородно уширенной линии) измеренная ширина линии будет совпадать с теоретической допплеровской шириной при условии, что правильно выбрано значение средней атомной температуры [34. [c.400]

К автономному радионавигационному оборудованию относятся панорамные радиолокационные станции (угломерно-дальномерные системы), допплеровские-радиолокационные станции для измерения путевой скорости и угла сноса, радиовысотомеры, радиоастрономические навигационные устройства. [c.392]

Допплеровские радиолокационные станции для измерения путевой скорости и угла сноса [c.395]

На рнс. 69 приведены результаты обработки измерений скоростей в пограничных слоях на цилиндрической и торцевых поверхностях. Измерения выполнялись с помощью оптического допплеровского измерителя скорости, не вносящего возмущений в поток. [c.172]

Измерения распределения скоростей в вихревых камерах с помощью оптического допплеровского измерителя скорости [29] показали, что толщина пограничного слоя [c.174]

В отличие от измерений давления, методы определения скорости вещества имеют первичный характер, не связаны с построением тарировочных зависимостей, поэтому от них следует ожидать более высокой точности. Основными современными методами непрерывной регистрации ударно-волновых профилей массовой скорости являются метод емкостного датчика, магнитоэлектрический метод и лазерные допплеровские методы. [c.64]

Лазерные допплеровские измерители скорости. Применение лазеров для измерений скорости вещества в экспериментах с ударными волнами основано на использовании эффекта Допплера. Так как при скорости движения отражающей поверхности 100— 1000 м/с эффект весьма мал (сдвиг длины волны излучения [c.67]

Метод допплеровской спектроскопии отличается быстротой измерений электрофоретической подвижности (ЭФП) частиц, возможностью регистрации распределения подвижности неоднородных частиц и значительно меньшей трудоемкостью. [c.127]

Третий фактор приводит к форме, промежуточной между лоренцевской и допплеровской формами, а эффект его зависит от отношения числа ионов к числу атомов, а также от того, являются ли состояния водородоподобными. в большинстве случаев, представляющих интерес, результат столкновений с электронами сводится к вынужденному переходу между уровнями (второй фактор), а влияние столкновений с атомами, ионами и молекулами ограничивается адиабатическим смещением уровней (третий фактор). Последние измерения [13, 14] подтвердили достаточную надежность теоретических методов расчета формы спектральных линий. [c.383]

Линий, как линии водорода, которые обладают эффектом Штарка первого порядка. Таким образом, у дуг, содержащих водород, измерение уширения линии весьма хорошо можно использовать в качестве способа определения п [Л. 18 и 32]. У более тяжелых атомов наблюдается квадратичный эффект Штарка, и уширение линий здесь значительно меньше. Однако этот метод был все же использован для определения п в ртутной дуге [Л. 33]. В этом случае, правда, требуются своеобразные приемы, причем необходимо предусмотреть, чтобы эффект, создаваемый заряженными частицами, не затемнялся другими сходными явлениями, например допплеровским уширением линий или уширением под действием давления, обусловленным столкновениями между излучающими и нейтральными атомами. [c.31]

Второй тип - так называемые бесконтактные ультразвуковые расходомеры, в которых преобразователи не имеют непосредственного контакта с протекающей в трубе жидкостью. Преобразователи устанавливают на наружную поверхность трубы, что позволяет оперативно проводить измерения без каких-либо вмешательств в технологический процесс. Для измерения расхода чистых жидкостей (содержание твердых частиц и пузырьков газа не должно превышать 2 %) используют приборы, реализующие обычный время-импульсный метод, а для загрязненных жидкостей следует применять допплеровские расходомеры. Основной недостаток бесконтактных расходомеров - невысокая точность (2. .. 3 %). [c.557]

Поскольку Р>1, то при заданных значениях и То (или о ) любое отклонение программы движения поршня от равномерной будет приводить к увеличению циркуляции и импульса кольца. Значение циркуляции измерялось [115] с помощью лазерного допплеровского измерителя скорости в оторвавшемся от отверстия вихревом кольце при нескольких значениях о//)о и Я. Оказалось, что измеренное значение Г на 30 — 40 % больше значения Го, вычисленного согласно [c.242]

Практическая реализация этого метода измерения температур пламени сопровождается часто значительными трудностями, обусловленными тем, что наблюдаемый контур спектральной линии вызван не только допплеровским ушир ением, но и так называемым лоренцов-ским уширением. Последнее появляется вследствие столкновения молекул газа между собой и зависит от плотности газа и эффективных сечений молекул. При нормальном атмосферном давлении и не слишком высоких температурах лоренцовское уширение оказывается значительно больше допплеровского. Только при давлениях 0,01 атм и ниже можно наблюдать достаточно чистый допплеровский контур. [c.421]

ЛАЗЕРНЫЙ доППЛЕРОВСКИИ АНЕМОМЕТР ДЛЯ ИЗМЕРЕНИЯ СКОРОСТИ ПОТОКА И ТУРБУЛЕНТНОСТИ [c.270]

Основной сферой Применения многолучевых интерферометров Фабри-Перо является спектроскопия высокой разрешающей силы [61, 117, НО]. Свойство Интерферометра разрешать очень близко расположенные друг к другу линии источника позволяет успешно исследовать сверхтонкую структуру спектральных линий, обусловленную наличием у атомного ядра механического и магнитного моментов, свойства атомного ядра по изотопическому сдвигу спектральньгх линий, вызванному движенйем ядра и электрона вокруг общего центра тяжести, влияние внешних электрических полей на тонкую структуру линии и т. д. Наряду с этим интерференционные спектроскопы Фабри-Перо широко применяются для определения температуры в плазме, пламенах, газах, для измерения скорости течений по допплеровскому уширению, для изучения спектров поглощения и т. д. [c.5]

ЧТО совпадает с (5.128), если учесть, что А 2 = o(ks)lh и /=1.5. Непосредственное численное решение (5.131) на протяжении всего наполнения желудочка дает значения и, совпадаюпще с экспериментально измеренными на допплеровском эхокардиографе [104]. [c.560]

Турбулентность, по-видимому, присутствует и в нижележащих областях тропосферы, по крайней мере выше 15-20 км, где были обнаружены вертикальные пульсации скорости величиной до 0.2-0.3 м/с при парашютном спуске аппаратов Венера путем измерений вертикальной составляющей допплеровского сдвига частоты, пример которых приведен на Рис. 1.2.3. (Кержанович и Маров, 1983). [c.27]

Опыты показали, что плазма, образующаяся в области фокуса еще до окончания лазерного импульса, очень сильно поглощает лазерное излучение и здесь возникают чрезвычайно высокие температуры. Измерение интенсивности рентгеновского излучения, которое испускается из области фокуса, дало возможность установить, что здесь развиваются температуры в сотни тысяч, почти миллион градусов (С. Л. Мандельштам, П. П. Пашинин, А. М, Прохоров, Ю. П. Райзер и Н. К. Суходрев, 1965). На опыте было также обнаружено по допплеровскому смещению рассеянного излучения (впервые —С. А, Рамсденом и В, Э. Дейвисом, Phys. Rev. Letters, 1964, 13 7, 227—229), что область плазмы движется навстречу лазерному лучу со скоростью 100 км сек. [c.263]

Тепловое возбуждение в газе приводит к уширению линий, вследствие чего полуширина линии оказывается пропорциональной YTIm, где т — атомный вес элемента. Для высоких температур и не очень тяжелых атомов полуширину линии легко измерить. Таким образом, допплеровское уширение дает удобный метод для измерения температур этот метод особенно ценен при измерении кинетической температуры, которая спектроскопически не может быть непосредственно измерена никаким иным способом. [c.300]

К сожалению, спектральные линии уширяются также вследствие других причин (столкновения, внутренний штарк-эффект и т. п.). Поэтому Б тех случаях, когда для измерения температуры используется допплеровское уширение, следует прежде всего тщательно выяснить, не присутствуют ли одновременно другие факторы, вызывающие уширение. Для большинства источников света, к сожалению, установлено, что уширение линий благодаря другим причинам совершенно затемняет допплеровское уширение, что делает невозможным измерение температуры с помощью эффекта Допплера. [c.300]

При достаточно низком давлении ширина спектральной линии (если исключить тонкую и сверхтонкую структуру) преимущественно определяется допплеровским уширением и прямое измерение полуширины линии приводит к определению температуры. Однако это весьма трудные измерения, так как при этом необходима аппаратура высокой разрешающей силы. Например, линия ОН, соответствующая v = 31,727 м (3151 А), при температуре газа 2000° К должна была бы иметь полуширину 0,246 С.М (0,0244 А). Чтобы определить температурз с точностью до 1% (20°С), полуширина должна быть измерена [c.362]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...