Истечение газа жидкости

Теоретические и экспериментальные исследования показали, что струя, выходящая из отверстия с насадком в условиях плавного очертания входа в насадок и при условии, что давление на выходе из него не превышает критического (в случае истечения газа), постепенно расширяется в виде конуса и благодаря вязкости увлекает в движение окружающую ее жидкость. Вместе с тем между струей и жидкостью внешнего пространства происходит обмен масс, причем в процессе этого обмена струя захватывает несколько большую массу, так что в направлении движения струи ее масса несколько увеличивается. [c.135]

Рассмотрим истечение газа из резервуара через сужающееся сопло (рис. 11.3). Размеры резервуара будем считать настолько большими по сравнению с размером отверстия, что скорость жидкости в резервуаре можно считать равной нулю. Если конфигурация сопла выбрана надлежащим образом, то распределение скоростей на срезе сопла будет практически равномерным. Обозначим через ро, Гр значения параметров газа внутри резервуара они, очевидно, будут являться параметрами торможения. Давление во внешней среде и на срезе сопла обозначим через pi, параметры газа в сечении 1-1 через Ui, Pj, Tj, площадь выходного отверстия сопла через S. [c.421]

Как показывает практика, скорость газа в сопле весьма значительна, а размеры его сравнительно невелики, поэтому время контакта газа с поверхностью сопла ничтожно мало. В связи с этим теплообменом газа с окружающей средой можно пренебречь, а процесс течения рабочего тела в сопле считать адиабатным, т. е. dq = 0. Тогда для обратимого адиабатного истечения упругой жидкости выражение (13.5) примет вид di -Ь d w /2) = О, или с учетом (13.6) [c.107]

Реальный процесс истечения газа или жидкости через сопло всегда сопровождается некоторой потерей кинетической энергии па преодоление трения между рабочим телом и стенками сопла, а также внутреннего трения между отдельными частичками самого потока. Трение обусловлено вязкостью рабочего тела, шероховатостью стенок канала, наличием завихрений и т. п. [c.115]

Теоретический процесс истечения сжимаемых жидкостей (газы, пары) рассматривается как обратимый адиабатный процесс. Линейная скорость истечения реального газа или пара может быть определена по формуле (8.10). [c.100]

При достижении критического давления ркр другие термодинамические параметры газа также называют критическими. Таблица 5. Режимы истечения сжимаемых жидкостей и их параметры [c.103]

Необходимо подчеркнуть, что формулы (279), (281) для истечения газа (воздуха) применяют лишь при малых перепадах давлений, когда газ можно рассматривать как несжимаемую жидкость (см. 55). [c.233]

Истечение сжимаемой жидкости (газа из отверстий [c.246]

Излучение тела 231 Изоляция тепловая 172 Интенсивность излучения 234 Испарение жидкости 61 Истечение газов и паров 86, 90 [c.254]

Глава третья ИСТЕЧЕНИЕ ГАЗА В ЖИДКОСТЬ [c.44]

Рис, 3-6, Фотография процесса гравитационного истечения газа в жидкость. [c.51]

На рис. 3-7 дано сопоставление расчетов с экспериментом по формуле (3-22) при с = 1,16. Как видно, изложенная выше элементарная теория истечения газа в жидкость с малыми скоростями (когда газовая фаза формируется в виде отдельных пузырей) не только хорошо отображает качественную сторону этого сложного явления, но и дает достаточно правильные количественные результаты. [c.51]

Вязкость жидкости влияет ие только на скорость истечения газа через отверстие, но и на величину отрывного диаметра пузыря. Приближенно это влияние можно учесть введением в формулу (3-1) еще одного члена, учитывающего вязкое трение. Имеем [c.52]

Рис. 3-25. Схема истечения газа в жидкость.

Сверхзвуковое истечение газа в жидкость при. водит к формированию отчетливой сплошной струи, которая затем дробится в связи с падением скорости движения газа и воздействием возмущенного движения жидкости. s/d Измерение давления вдоль оси таких струй, проведенное М. Г. Моисеевым (рис. 3-26), отчетливо показывает существование двух характерных областей течения. В первой имеют место резкие колебания полного напора, близкие к тем, которые имеют место в обычной сверхзвуковой струе газа, вытекающей в пространство, заполненное также газом. Далее имеет место плавное изменение полного напора. [c.66]

На рис. 8-1 приведены фотографии истечения струи жидкости в газ различной плотности. Как видно, чем 224 [c.224]

Формула (4.9) получена для истечения смеси жидкости с газом т. е при отсутствии парообразования в канале. [c.54]

Истечение газов 95, 139 --жидкости адиабатическое 139 [c.712]

Основными задачами проектировщика здесь являются определение расхода материала при течении по трубам, истечении из отверстий под бункерами, а также обеспечение равномерности истечения, предотвращение сепарации материала по фракциям и, наконец, — в случае фильтрации — определение перепада давлений в движущемся слое. Этот перепад отличается от гидравлического сопротивления неподвижного плотного слоя не столько в силу иной порозности движущегося слоя, сколько из-за того, что движущийся слой сам работает как насос, увлекая за собой газ (жидкость). [c.40]

В качестве второго искомого критерия целесообразно принять комплекс (6-22), поскольку минимальная скорость непрерывного истечения газа в жидкость через отверстие соответствует установлению некоторой определенной структуры двухфазного потока под дырчатым листом и образованию под ним устойчивой газовой подушки (рис. 6-2). [c.212]

Для истечения газа через отверстие в неподвижную маловязкую жидкость имеется теоретическое решение, которое имеет вид [c.213]

На границе перехода от кавитационного режима течения к сплошному жидкостному происходит скачок давления от величины давления насыщенных паров до величины, практически равной давлению P низконапорной среды, в которую происходит истечение жидкости из сопла. Скачок давления сравнивается 22, 28, 29 со скачком уплотнения при критическом истечении газа через сопло. Образовавшаяся за скачком давления сплошная жидкая фаза, истекая из диффузора сопла (см. рис. 5. 1, а) в низконапорную среду, образует с последней свободно истекающее струйное течение, метод расчета которого представлен в гл. 4, а процесс кавитации в сопле Вентури описывается следующей системой уравнений, в которую входят уравнения отражаю1цие параметры потока в критическом сечении К-К сопла [c.147]

Решение этой системы строим таким образом, чтобы по известным параметрам газа (жидкости) в сопле и геометрическим параметрам эжектора определить относительный расход эжек-тируемой внешней среды (коэффициент эжекции) и скорость истечения смеси из эжектора, необходимые для вычисления реактивной силы. Для этого при помощи первого и последнего уравнений системы исключаем величину (рз — рг) из уравнения количества движения. Подставив в полученное выражение безразмерные величины [c.555]

Для того чтобы правильно записать выражение для исходной тяги сопла (двигателя) без эжектора, по отношению к которой будем оценивать эффективность системы, следует учесть, что при работе сопла в эжекторе скорость истечения эжектиру-ющего газа (жидкости) при заданных начальных параметрах увеличивается вследствие разрежения, образующегося при входе в камеру. Если эжектор отсутствует, то скорость истечения получится меньшей, так что [c.556]

Примером установившегося движения может служить исте-ченяе жидкости из отверстия г стенке резервуара под постоянным напором (H= onst) или истечение газа из отверстия замкнутого резервуара, давление и температура в котором поддерживаются неизменными. [c.68]

В этом кроется существенное различие. лежду истечением газов и капельных жидкостей. [c.305]

При истечении капельных жидкостей д вление в выходном сечении всегда равно давлению внешней среды рви, а корость истечения и расход непрерывно возрастают с увеличением разногти давлений Ap = pi—psB- При истечении газов давление в выходном сечении может быть различным в зависимости от величины отношения PbuIpi- [c.305]

Массовый расход газа при этом зависит от давления в резервуаре р и возрастает с его увеличением, но не зависит от давления внешней среды Рвн, а следовательно, от величины отношения рвв/рь Коэффициент расхода (X в формуле (XVI.55) можно представить, как обычно, в виде (,i = (pe, где ф — коэффициент скорости, который, как и в случае истечения несжимаемых жидкостей, зависит от числа Рейнольдса. При значительных числах Рейнольдса можно принимать (для стверстий в тонкой стенке) ф = 0,98. [c.306]

Адемар Жан-Клод Барре де Сен-Венан (1797—1886) — выдающийся французский ученый в области механики и инженер, член Парижской академии наук. Работы Сен-Венана по гидромеханике посвящены сопротивлениям течению в трубах и каналах, гравитационным волнам, установившемуся и неустановив-шемуся движениям в открытых руслах, истечениям газов, общим уравнениям вязкой жидкости. [c.422]

Режимы истечения сжимаемых жидкостей, газов и паров подразделяют на докритический, критический и закритический (табл. 5). Основным определяюшим признаком при этом является отношение давления среды, куда происходит истечение рнар, к начальному давлению ро. [c.104]

Пусть из резервуара бесконечной вместимости происходит истечение упругой жидкости через суживающееся сопло (или отверстие) во внешнюю среду, давление в резервуаре обозначим р- . Примем, что вначале внешнее давление раврю также р , т. е. р = 1, в этом случае истечения не будет. Понизим давление в окружаюи1ей среде до р (понижение давления для наглядности дальнейших объяснений примем происходяш,им скачкообразно). Понижение давления, являясь местным возмущением, вызовет волну разрежения, распространяющуюся со скоростью звука во все стороны. В связи с этим в устье сопла установится давление р. Под действием разности давлений рх — р частицы упругой жидкости начнут вытекать из резервуара. Причиной истечения, т. е. движения частиц рабочего тела, является сила, пропорциональная указанной разности давлений. Под действием этой силы частицы газа приобретают ускорение, определяющее скорость истечения. Ясно, что при последующих понижениях давления сила, действующая на частицы газа, будет возрастать, а скорость истечения и массовыГ расход — увеличиваться. Понижая внешнее давление, можно, наконец, довести его до р = P pf, тогда скорость истечения и массовый расход достигнут значент" w,, и /)г,Понизим внешнее давление до р", меньшего, чем давление р . Волна разрежения, вызванная понижением давления до р и распространяющаяся со скоростью звука, уже не сможет изменить давление в устье насадки, так как среда вытекает из резервуара навстречу волне разрежения с той же местной скоростью звука, равной [c.219]

На рис. 3-20 и 3-21 показаны фотографии истечения газа в жидкость через отверстие в тонкой стенке, полученные А. С. Васильевым, В. С. Талачевым, В. П. Павловым и А. Н. Плановскнм. Bimua очень сложная, существенно нестационарная картина движения газа. Соответствующая картина течения жидкой фазы на этих фотографиях ие видна. [c.62]

По наблюдениям авторов, возможно ироникновение пузырей друг в друга и образование конгломератов с относительным внутренним движением. Дискретный характер истечения газа в жидкость имеет место при 62 [c.62]

При достаточно больших скоростях истечения газа в жидкость образуется более или менее значительный газовый факел, который далее дробится на иузыри и создает свое продолжение в виде потока газожидкостной смеси. [c.96]

Газы под давлением обладают высокой запасенной энергией. В криогенных системах высокое давление создается в процессе сжижения (или охлаждения) путем испарения жидкости, находящейся под высоким давлением. Внезапная учетка газа при появлении трещины или в результате поломки трубопровода может вызвать сильный удар. Например, усилие, развивающееся при срыве вентиля диаметром 25,4 мм на баллоне с газом под давлением 13,8 МПа, превышает 6,75 кН. Плохо закрепленный баллон массой 70 кг может получить ускорение 10 g. Разрушение или неплотное соединение трубопроводов, приводящее к истечению газа с высокой скоростью, вызывает подобные удары. Дополнительная опасность возникает в результате реакции выходящей газовой струи. Она приводит к интенсивному колеба1[ИЮ трубопровода, что может травмировать обслуживающий персонал и повредить оборудование. [c.413]

Скорость истечения струи жидкости из форсунок по абсолютному значению всегда намного больше скорости газа, и тепломассообмен больше идет на начальном участке траектории капли. Следовательно, влияние скорости истечения жидкости на тепломассообмен должно быть больше, чем влияние скорости газа, тем более что влияние скорости газа на количество переданной в аппарате теплоты учитывается через расход газа как в уравнении баланса теплоты, так и в уравнении интенсивности тепломассоб-мена, куда расход газа входит как величина переменная. Поэтому для камер орошения в качестве характерной относительной скорости может быть выбрана величина w. Еще одним аргументом в пользу W может служить тот факт, что в камерах с различными по диаметру форсунками различие в интенсивности тепломассообмена при прочих равных условиях (одинаковые число рядов, плотность расположения форсунок, сечение камер, расход воды, расход воздуха и его скорость, коэффициент орошения и начальные параметры сред) можно объяснить только разными значениями скорости истечения жидкости из соплового отверстия форсунок. [c.110]

Абсолютная температура 2 Абсорбционные хс юдильные машины — см. Холодильные машины абсорбционные Авогадро закон 45 Автотрансформаторы 393 Автоэлектронная эмиссия 360 Агенты холодильные — см. ХолоОиль-ные агенты Адиабатический процесс 48, 520 Адиабатическое истечение газа 90 - жидкости 90 [c.533]

Как следует из анализа конструкций форсунок, наиболее эффективное взаимодействие распыливающего агента и топлива происходит при закручивании потока воздуха или пара. Для расчета этого потока можно воспользоваться основными зависимостями, полученными для истечения идеальной жидкости из центробежных форсунок, только при этом необходимо учесть сжимаемость распыливающего агента. Согласно расчету Скобелкина В. И., сжимаемость газа может быть учтена в результате введения поправки к геометрической характеристике, которая заменяется произведением А — = А , где Ро и [c.144]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...