Действие магнитного поля на ток

Уравнения магнитной гидродинамики представляют собой совокупность уравнений Максвелла для электромагнитного поля и обычных гидродинамических уравнений, описывающих движение сплошной среды — жидкости или газа. Связь этих двух групп уравнений обусловлена, с одной стороны, возникновением тока индукции нри движении проводящей среды в магнитном поле. Этот ток должен быть учтен в уравнениях Максвелла. С другой стороны, действие магнитного поля на токи в среде приводит к дополнительной электромагнитной объемной силе, которую следует учесть в гидродинамических уравнениях. [c.2]

Действие магнитного поля на движущиеся заряженные частицы. Действие магнитного поля на проводник с током означает, что магнитное поле действует на движущиеся электрические заряды. Найдем силу, действующую на электрический заряд q при его движении в однородном магнитном поле с индукцией В. [c.180]

Действие, магнитного поля на проводник с током используется в электроизмерительных приборах магнитоэлектрической системы. Измеряемый электрический ток пропускается через рамку 8, помещенную в магнитное поле постоянного магнита 5 (рис. 205). Рамка укреплена на оси 2. [c.200]

Действие магнитного поля на проводник с током (фиг. 9). На элементарный проводник длиной dt, обтекаемый током / и поме-щенный в магнит- [c.332]

Действие магнитного поля на проводник с током (фиг. 9). На элементарный проводник длиной dl, обтекаемый током / и помещенный в магнитном поле, действует сила dF, определяемая выражением [c.449]

ЯВЛЕНИЯ <гальваномагнитные — явления, вызванные действием магнитного поля на электрические свойства твердых проводников, по которым течет электрический ток капиллярные— явления, обусловленные смачиванием и поверхностной энергией на границе фаз на уровне межмолекулярных сил контактные — электрические явления, возникающие в зоне контакта металлов или полупроводников переноса — необратимые процессы, приводящие к пространственному перемещению массы, энергии и т. п., возникающие вследствие действия внешних силовых полей или наличия пространственных неоднородностей состава, температуры) [c.303]

Магнитная индукция — векторная величина, характеризующая силовое действие магнитного поля на электрический ток, а также способность магнитного поля при его изменении возбуждать индуктированное электрическое поле. [c.290]

Перейдем к магнитным единицам. Действие магнитного поля на электрический ток описывается уравнением [c.38]

Действие магнитного поля на проводник с током. На прямолинейный проводник длиной /,,, по которому [c.110]

Электромагнетизм, электромагниты. Действие магнитного поля на проводник с током. Взаимодействие между проводниками с током. Индуктированная электродвижущая сила в проводнике. Индукционная катушка. [c.507]

Как действует магнитное поле на помещенный в него проводник с электрическим током Какие приборы электрооборудования автомобиля работают на этом принципе [c.127]

III. Как действует магнитное поле на проводник с электрическим током, помещенный в это поле [c.9]

Рис. 38. Действие магнитного поля на проводник с током

Явление магнитного дутья. Отклоняющее действие магнитных полей на сварочную дугу носит название магнитного дутья. Сварочную дугу можно рассматривать как гибкий газовый проводник электрического тока. При взаимодействии магнитного поля столба дуги с магнитными полями, возникающими при прохождении сварочного тока по изделию, или с ферромагнитными массами может [c.73]

В обесточенном состоянии и при небольшом напряжении генератора подвижный контакт (нижний) прижат пружиной к неподвижному контакту. Два дополнительных сопротивления 12 и 13, включенных последовательно с обмоткой возбуждения генератора, не включены в цепь. С увеличением напряжения усиливается действие магнитного поля на якорь, и контакты разомкнутся. При этом в цепь обмотки возбуждения генератора будут введены сопротивления 12 и 13, что уменьшит силу тока в цепи. Напряжение генератора упадет настолько, что намагничивание сердечника регулятора уменьшится, контакты замкнутся и ток в обмотку возбуждения попадет, минуя сопротивление. [c.291]

Действие магнитного поля на М. приводит к ряду гальваномагнитных эффектов, связанных с искривлением траекторий электронов. К ним относятся, напр., уменьшение электропроводности чистого М., доходящее до нескольких порядков величины, появление электрич. поля в направлении, перпендикулярном протекающему в М. току (эффект Холла). Действие переменного электромагнитного поля частоты со на М. возбуждает в нём ток той же частоты. Однако вследствие инерции электронов амплитуды поля и тока убывают в глубь М. Это явление наз. скин-эффектом. Глубина проникновения электромагнитного поля в М. (скин-слой) определяется ф-лой [c.211]

Силовой характеристикой магнитного поля является вектор индукции магнитного поля В [вектор магнитной индукции, или магнитная индукция). Понятие о векторе индукции магнитного поля вводится на основании одного из трех опытных фактов а) ориентирующее действие магнитного поля на рамку с током [замкнутый плоский контур с током) (п. 6°), б) отклонение проводника с током в магнитном поле (111.4.2.4°), в) отклонение пучка электрически заряженных частиц, движущихся в магнитном поле (1П.4.5.Г). [c.250]

На величину магнитного дутья оказывает также влияние расположение железных (ферромагнитных) масс вблизи места сварки, место подвода тока к изделию, форма изделия, тип сварного соединения, наличие зазоров и другие причины. Для уменьшения отклоняющего действия магнитных полей на дугу следует вести сварку возможно более короткой дугой, подводить сварочный ток к изделию в точке, расположенной как можно ближе к месту сварки, а также изменять угол наклона электрода так, чтобы нижний ко-ьец электрода был обращен в сторону действия магнитного дутья. [c.48]

Для того чтобы упростить дальнейшее рассмотрение и показать действие магнитного поля, предположим, что в некоторый момент времени т—>оо. При этом предположении затухание будет стремиться к бесконечности без действия магнитного поля на всех инженерных частотах. Поэтому можно опустить в уравнении (10.21) член, содержащий т. Тогда, как и ранее, будем иметь следующее выражение плотности тока [c.342]

Стыковая сварка оплавлением имеет две разновидности непрерывным и прерывистым оплавлением. При непрерывном оплавлении между заготовками, установленными в электродах машины, оставляют зазор, подключают ток и равномерно сближают заготовки. Соприкосновение происходит вначале по отдельным небольшим площадкам, через которые протекает ток высокой плотности. При этом под действием магнитного поля расплавленный и кипящий металл выбрасывается наружу. После достижения равномерного оплавления всей поверхности стыка заготовки осаживают. Циклограмма сварки непрерывным оплавлением показана на рис. 5.29. [c.213]

Воздействуя поперечным магнитным полем на дуги и ванну расплавленного металла, при сварке под флюсом можно, например изменить формирование шва (рис. 2.41). На металл ванны действуют объемные силы F, пропорциональные, согласно уравнению (2.84), векторному произведению плотности тока j и напряженности магнитного поля Н [c.85]

Задача 883. С поверхности цилиндрического провода радиусом а, по которому протекает ток I, вылетает электрон массой т с начальной скоростью у , перпендикулярной к поверхности провода. Найти, на какое максимальное расстояние он удалится от оси провода, прежде чем повернет обратно под действием магнитного поля тока. Напряженность магнитного поля на расстоянии г [c.318]

С какой силой действует магнитное поле с индукцией 1,5 Тл на проводник длиной 30 см, расположенный перпендикулярно вектору индукции Сила тока в проводнике равна 2 А. [c.209]

Принцип действия индукционного насоса рассмотрим на примере трехфазного насоса. Работает он аналогично асинхронному электродвигателю. Трехфазная обмотка, расположенная на плоском или цилиндрическом магнитопроводе, создает бегущее или вращающееся магнитное поле, возбуждающее токи в жидком проводнике. Взаимодействие индуктированных в жидкости токов с магнитным полем приводит к появлению в потоке электромагнитной объемной силы, заставляющей проводящую среду двигаться в осевом направлении. [c.455]

Физические основы электромагнитного удержания расплава. Как известно, в магнитном поле на элемент среды, несущей ток, действует ЭМС, направленная перпендикулярно вектору плотности тока I и вектору магнитной индукции В в соответствии с известным правилом левой руки. [c.21]

Действие магнитного поля на ток широко используется в электротехнике в электрических двигателях, а также в маг-нито-электрических измерительных приборах. Обычно для этой цели применяют проводники, выполненные в виде прямоугольной рамки с большим числом витков. [c.195]

Так как электроны вблизи поверхности Ферми двигаются по всем направлениям, решетка должна быть образована группой электронов из одной и той же области к-пространства, движущихся в одном и том же направлении. Движущаяся электронная решетка приводила бы к круговым токам, которые, но мнению Гейзенберга, были бы термодинамически стабильными. Обычно токи сверхпроводимости в различных доменах имели бы произвольное направление и, следовательно, не приводили бы к макроскопическому току. Эффект Мейснера в этой модели объясняется действием магнитного поля на распределение токов сверхпроводимости. Общие возражения против теории такого типа выдвинуты Лондоном ([13], стр. 142). Некоторые из отдельных выводов теории не согласуются с наблюдениями. По-видимому, наиболее важным является стремление к нулю максимума плотности тока при Т 0°К. Это указывало бы на то, что при низких температурах происходит заметное увеличение г.пубины проникновения поля, чего не было обнаружено экспериментально. С другой стороны, мы уже видели (п. 5), что предсказания двухжидкостной модели Копне, основанной в известной мере на этой теории, находятся, по всяком случае, в грубом согласии с наблюдениями. [c.753]

В 11, совершаться только в многосвязном пространстве. Скорости всех точек жидкости будут при этом выражаться одними силами действия токов, расположенных на ее границах. Эти токи будут действовать на единицу магнитной массы, помещенную на граничной поверхности, силой, направленной по этой поверхности и равной У. Припомним из теории электромагнитных взаимодействий следующую теорему если вектор В представляет силу действия магнитного поля на единицу магнитной массы, помещенной в его начальной точке, то сила действия этого поля на элемент тока йс, помещенный в той же точке, выразится геометрически скоростью конца вектора В при его вращении около дс с угловой скоростью гсила тока, в сторону часовой стрелки для наблюдателя, глядящего с той стороны, куда идет ток. Так как элемент поверхностного тока будет направлен по элементу с1с ортогональных линий и будет иметь силу тока г= Удя 4т , то на основании вышенаписап-ной теоремы сила В действия на него всех поверхностных Т01.0В будет равна [c.383]

Принцип действия магнитострикционных преобразователей заключается в использовании свойств некоторых металлов и сплавов изменять своя геометрические размеры под действием магнитного поля. На рис. 7-1 показана принципиальная схема устройства для получения импульсных затухающих ультразвуковых колебаний. Постоянный электрический ток через переключатель П заряжает на-капительную емжость С. При достижении на ней заианного напряжения емкость переключается на катушку индуктивности сердечником которой служит магнитострякционный преобразователь. При прохождении электрического тока по катушке происходит намагничивание сердечника, состоящего из набора никелевых пластин толщиной 0,2—0,3 мм, обладающего магнитострикционным эффектом. [c.159]

Дополнительные сведения о характере действия магнитного поля на дугу можно извлечь из осциллопрафических наблюдений. Их результаты в наиболее существенных чертах сводятся к следующему. Прежде всего наложение продольного поля напряженностью до 7 кэ вызывает уменьшение порогового значения тока дуги с 0,07 до 0,04 а и меньших величин. При этом в области токов от порогового значения до 0,1 а наблюдается исключительно переходная форма дуги. В указанной области продолжительность существования дуги в присутствии поля увеличивается за счет повышения устойчивости переходной формы, которую поэтому особенно удобно наблюдать при таких условиях опыта. Относящиеся к ним осциллограммы приведены на рис. 47. На них переходная форма дуги возникает сразу же после уменьшения тока до 0,08 а от исходного высокого значения. Момент уменьшения тока отмечен стрелкой, а сама переходная форма разряда — цифрой II. Она выглядит как ступенька, отличающаяся от основной формы I сравнительно большой амплитудой колебаний. Обычно она завершается обрывом дуги. При таком типе разряда свечение охватывает довольно значительную область поверхности катода (порядка 1 с.и ), причем на периферических ее частях непрерывно появляются и исчезают ярко светящиеся точки. Это может означать, что указанная форма разряда характеризуется в основном низкой плотностью тока, на фоне которой возникают разрозненные быстро распадающиеся центры эмиссии с высокой плотностью тока. Иногда эта форма дуги переходит в основную путем постепенного уменьшения ам- [c.143]

Действие магнитного поля на проводник с токсм. Помещенный в пространство между полюсами магнита проводник с током выталкивается из этого пространства в результате взаимодействия магнитного поля тока с полем магнита. С одной стороны проводника (рис. 38, а) силовые линии его кругового поля будут направлены в ту же сторону, что и линии поля магнита. Здесь силовые линии будут сгущаться. С другой стороны проводника его силовые линии пойдут навстречу линиям поля магнита, отчего произойдет разрежение силовых линий. При этом проводник с током будет выталкиваться в ту сторону, где магнитные силовые линии расположены реже. [c.91]

В различном действии магнитного поля на электроны, эмитированные катодом в прямом и обратном направлениях, В результате чего электроны, движущиеся в обратном направлении, имеют более длинные траектории и совершают большее количество ионизирующих столкновений Л. 107] в переносе части катодного тока в ртутном паре дырками [Л. 108] в эффекте Эттингау-зена, вызывающем теплопередачу в обратном направлении [Л. 109] в местном изменении знака магнитного поля в связи с резким изгибом столба дуги вблизи катода [Л. ПО] и, наконец, в образовании положительных ионов у переднего края катодного пятна электронами [c.73]

РЕАКЦИЯ ЯКОРЯ, действие магнитного поля, создаваемого током при прохождении по обмотке якоря, на основное поле электрическ. машин. Различают электрические машины с малой и большой Р. я. К первым видам машин относятся нормальные машины постоянного тока, синхронные машины и одноякорные преобразователи характерной особенностью этих машин является то, что ам-первитки якоря составляют лишь небольшую часть от ампервитков основного возбуждения (около 20—30%). В машинах с сильной реакцией якоря, например в асинхронных машинах, ампервитки якоря почти равны ампер-виткам основного поля. Для исследования влияния поля якоря на основное магнитное поле машины обычно разлагают это поле на две составляющие—поперечное и продольное поля якоря. Поперечное поле якоря действует пространственно нормально (поперек) к направлению оси основного поля ось продольного поля якоря совпадает с осью основного магнитного поля, причем направления этих полей могут быть одинаковыми или разными. Продольное поле якоря, действующее в одном направлении с основным, называется намагничивающим, а продольное поле якоря, направленное против основного, — размагничивающим. Обычно поле якоря вызывает искажение и изменение основного поля, что приводит к изменению магнитного потока, наводящего [c.114]

Хэллом (Hull) [ ] разработан метод И. Я при помощи магнетрона (см.), основанный на отклоняющем действии магнитного поля на пучок электронов. На фиг. 45 дана схема для И. Я в пределах 20—500 Ое, отличающаяся от схемы Хэлла наличием амперметра в анодной цепи для повышения точности И., ка к это было установлено исследованиями магнитной лаборатории ВНИИМ. Сначала в отсутствии измеряемого поля при определенном токе накала измеряют анодный тон, а затем магнетрон помещают в магнитное поле так, чтобы ось его совпадала с предполагаемым направлением поля. Регулируя сопротивление R, устанавливают такое анодное напряжение / , чтобы анодный ток был равен половине той величины, к-рая наблюдалась без поля. Тогда, отсчитав показание вольтметра, измеряемое поле Я о или вычисляют по ф-ле [c.521]

Индукция магииткого поля численно равна силе, с которой действует магнитное поле на единицу длины прямолинейного проводника, распэло-женного перпендикулярно к направлению поля, если по проводнику протекает ток силой в одну единицу. [c.130]

Вокруг дуги и в свариваемом металле возникают магнитные поля. Если эти поля расположены относительно оси дуги несимметрично, то они могут отклонять дугу, являюш,уюся гибким проводником тока, что затрудняет сварку. Отклоняюш,ее действие магнитных полей на сварочную дугу носит название магнитного дутья. [c.48]

Принцип действия индуктивных уровнемеров основан на зависимости индуктивности одиночной катушки или взаимной индуктивности двух катушек от глубины погружения их в электропроводную жидкость. Такая зависимость обусловлена возникновением в жидкости под действием магнитного поля переменного тока возбуждения вихревых токов, магнитное поле которых оказывает размагничивающее действие на поле тока возбуждения. Действительно, по определению индуктивность L катупхки представляет собой отношение магнитного потока Ф к току I создающему этот поток = = Ф/7. При погружении катушки в жидкость в ней создаются вихревые токи, магнитное поле которых по закону Ленца направлено навстречу основному, т. е. результирующий магнитный поток будет меньше потока сухой катушки. Это означает, что индуктивность погруженной катушки меньше индуктивности сухой катушки. Таким образом, если индуктивный преобразо- [c.152]

Силопоо действие магнитного поля молсет обнарулсиваться по действию силы Ампера на прямолинейный проводник с током и по вращаю ц-зму действию на замкнутый контур. [c.177]

Если магнитное поле создается током, протекающим через обмотку, размещенную на ферромагнитном сердечнике, то его магнитная проницаемость является функцией этого тока. Тогда дифференциальная магнитная проницаемость Рд = дВ/дИ сердечника при действии на него дополнительного магнитного поля Н (подмагничивание) имеет вид, иоказаннный на рис. 4.14. Как мы видим, от величины тока (дополнительного магнитного поля) зависит индуктивность обмотки Т, что приводит к перестройке колебательного контура по частоте. Такая перестройка контура, в котором поддерживаются вынужденные колебания высокой частоты, приводит к модуляции сигналом амплитуды этих вынужденных колебаний (рис. 4.15) и после их демодуляции позволяет получить усиленный сигнал. [c.154]

Новые возможности для создания быстродействующих элементов ЭВМ открывают эффекты Джозефсона. Как отмечалось в предыдущем параграфе, если ток, проходящий через переход Джозефсона не превышает величины /о, вся система является сверхпроводящей и обладает нулевым сопротивлением. При превышении тока 1а или при действии на переход хотя бы слабого магнитного поля на переходе возникает разность потенциалов, что означает появление у перехода определенного сопротивления. На этом принципе могут быть построены туннельные джозефсоновские криотроны. Так как переход от нулевого сопротивления к конечному не связан с разрушением сверхпроводящего состояния материалов, то скорость переключения туннельных криотронов оказывается значительно более высокой, чем у обычных сверхпроводящих криотронов. В настоящее время построены туннельные криотроны с временами переключения яг 10- с и рассеиваемой мощностью, не превышающей 10- Вт. [c.207]

Интерес к магнитным пленкам определяется тем, что на их основе могут быть разработаны запоминающие устройства (ЗУ) для ЭВМ, обладающие рядом преимуществ перед ЗУ на ферритовых сердечниках. На рис. 11.24 показана одна из возможных схем элемента памяти на магнитных пленках. Элемент состоит из напыленной на подложку пермаллоевой или ферритовой пленки I и трех напыленных металлических шин разрядной 2, числовой 3 и считывания 4. Элемент конструируется так, чтобы поле числовой шины было параллельно оси легкого намагничивания пленки, а поле разрядной шины — параллельно оси трудного намагничивания. При записи информации импульс тока пропускается через разрядную шину, намагничивая пленку вдоль оси легкого намагничивания. В зависимости от направления этого импульса после прекращения его действия пленка остается намагниченной или до+Вг. что соответствует Ь, или до —В , что соответствует О (рис. 11.23, б). При считывании импульс тока подается в числовую шину. Магнитное поле этого тока [c.312]

Она возникает при попытке глубже выяснить механизм явлений, описанных в 30-х годах Гаррисоном, Тарнеем, Роу и Роллоном, а также Уэббом [26—29]. Они обнаружили, что импеданс прямой ферромагнитной проволоки, по которой течет переменный ток, зависит не только от частоты и силы тока, но также от напряженности внешнего магнитного поля, в котором находится проволока, точнее от проекции последней на ось проволоки. Это явление, получившее название эффекта Гаррисона, намного превосходит изменение удельного сопротивления под действием магнитного поля. [c.46]

К первому способу относятся приборы, основанные на изменении сопротивления ферромагнитной проволоки переменному току при действии магнитного поля вдоль ее длины. По этому принципу был построен импеданс-магнитометр Гаррисона [25], а также прибор Турней и Коусинга [56]. Измерение прибором сводится к определению сопротивления проволоки из мюметалла, ориентированной по направлению измеряемой компоненты магнитного поля, по которой протекает ток звуковой частоты. Сопротивление определяется мостовым методом. Баланс моста, нарушаемый при изменении напряженности магнитного поля, восстанавливается током компенсирующего соленоида, который и служит мерой измеряемого поля. [c.52]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...