Сходящиеся и расходящиеся пучки лучей

СХОДЯЩИЕСЯ И РАСХОДЯЩИЕСЯ ПУЧКИ ЛУЧЕЙ 33 [c.33]

Сходящиеся и расходящиеся пучки лучей [c.33]

В предыдущих разделах рассмотрение проводилось для плоской волны. Автору не известно, рассматривал ли сам Френель сходящиеся и расходящиеся пучки лучей. Распространить его рассуждения па этот случай настолько просто и в то же время настолько важно, что это будет сделано здесь же. Применение полученных результатов дано в разд. 12.22. [c.33]

Последние существенны лишь при работе с О. п. в сходящихся и расходящихся пучках лучей если же О. п. расположена в параллельном пучке, её аберрации практически не сказываются на кач-ве изображения. [c.511]

На стадии восстановления полученную голограмму освещают плоской волной, идентичной с опорной (рис. 7.35,6). Как и в случае зонной пластинки, в результате дифракции возникают кроме проходящей прямо волны сходящаяся и расходящаяся сферические волны. Из-за плавного перехода от светлых колец к темным здесь образуются, как и у дифракционной решетки с синусоидальным пропусканием, только три главных максимума с т = 0, 1. Центр расходящейся дифрагировавшей волны 5 расположен как раз в том месте, где находился точечный источник 5 при записи голограммы. В самом деле, когда продолжения дифрагировавших лучей пересекаются в 5, разность хода между лучами от соседних светлых колец голограммы равна длине волны Я,. Это эквивалентно отсутствию разности хода вообще, и такие лучи будут восприниматься глазом как выходящие из точки 5. Они образуют мнимое изображение источника. Наблюдатель видит сквозь голограмму находящийся в 5 точечный источник, хотя никакого источника там нет. Возникающая при дифракции восстанавливающего пучка [c.381]

Нужно заметить, что между первым приемом развертывания и вторым приемом замены стекла воздухом имеется одно принципиальное различие. Первый прием остается законным для любых рассматриваемых лучей, в то время как второй пригоден только в параксиальной области отражающие призмы на пути сходящихся или расходящихся пучков дают, вообще говоря, аберрации, которые ие учитываются при замене стекла воздухом. Второй прием имеет значение только при определении конструктивных элементов призм, степени виньетирования пучков призмами и т. д. [c.306]

В проекционных системах входящие гомоцентрические расходящиеся пучки лучей на выходе преобразуются в сходящиеся пучки. Проекционной оптической системой является обычно проекционный объектив. Проекционная и осветительная оптические системы должны быть согласованы между собой с целью получения требуемой освещенности экрана и ее распределения при заданном масштабе изображения (проекции). [c.397]

Формирование широких и однородных сходящихся пучков для процесса копирования является достаточно сложным, так как требует применения оптических элементов больших размеров (линз, зеркал). Поэтому на практике на этапах записи и восстановления голограммы-оригинала и копирования неглубоких монохромных объектов используются расходящиеся пучки. Для минимизации возникающих при этом искажений необходимо строить оптические схемы таким образом, чтобы апертурные углы пучков были минимальными и можно было считать лучи параллельными. [c.31]

Строение пучка лучей определяется совокупностью лучей. Если лучи выходят из одной точки или сходятся в одной какой-либо точке, то такой пучок лучей называется гомоцентрическим. Пучки лучей бывают расходящиеся, сходящиеся и параллельные. Гомоцентрический нучок лучей образует одну точку изображения, называемого точечным или стигматическим. Если изображение образовано пересечением самих лучей, то опо называется действительным (фиг. 35, а), а если их геометрическими продолжениями — мнимым (фиг. 35, б). [c.83]

Световой луч. От светящейся точки лучи распространяются во все стороны, образуя неограниченный гомоцентрический (т. е. имеющий общий центр) пучок лучей. Если лучи пучка расходятся, то он называется расходящимся. Если после отражения и преломления этот пучок сходится в одной точке, то он называется сходящимся и также является гомоцентрическим пучком. [c.4]

Свет от источника I с помощью конденсора Ь проецируется на входную диафрагму 5 и затем расходящимся пучком падает на полупрозрачное плоское зеркало Р. Отражаясь от зеркала Р, свет также расходящимся пучком падает на сферическое зеркало М. Сходящийся пучок лучей, отраженный от сферического зеркала, попадает на полупрозрачную пластину Мо и после раз- [c.158]

Выразим коротко содержание приведенных выше теорем. Отражение пучка лучей также в виде пучка лучей имеет место для конических и только для конических сечений, когда источник света помещен в одном аз фокусов. При этом зеркально отраженные лучи образуют сходящийся, расходящийся или параллельный пучок, [c.29]

Рис. 0.16. Появление астигматизма при отражении пупка лучей п ие строго плоском вер-кале, а расходящийся пучок падает на зеркало из точки А б — сходящийся в точке А пучок встречает на своем пути зеркало.

Для нормального глаза из окуляра должны выходить параллельные пучки лучей, для близорукого — расходящиеся пучки и для дальнозоркого — сходящиеся пучки лучей. [c.218]

Геометрическая глубина. Если предмет расположен в передней фокальной плоскости микроскопа, то от любой точки предмета в глаз наблюдателя поступают пучки параллельных лучей. В этом случае на сетчатке глаза получается резкое изображение точек предметной плоскости без аккомодации. Для точек предметной плоскости Al, расположенной за передним фокусом, и плоскости /4,, расположенной перед ним (рис. 158), в глаз будут поступать соответственно расходящиеся и сходящиеся пучки лучей, а на сетчатке вместо резкого изображения точки получается пятно размытия. Если диаметр этого пятна не будет больше некоторого предельного значения, связанного с угловым пределом разрешения глаза, то пятно размытия наблюдателем будет восприниматься как резкое изображение. [c.197]

Значительное влияние на геометрию отверстия, а также на характер разрушения материала оказывают условия фокусировки излучения. В сходящемся световом пучке характерным является конический профиль отверстия, а в расходящемся - цилиндрический. За счет неравномерности распределения излучения по сечению светового пятна и во времени в течение импульса, а также вследствие теплопроводности и гидродинамических явлений, профиль отверстия, задаваемый ходом лучей, искажается. В частности, появляется характерная воронка на входе и плавный переход от дна к стенкам, а при больших расфокусировках профиль отверстия становится параболическим. [c.305]

Пользуясь представлениями лучевой оптики, мы рассматриваем каждую светящуюся точку источника как вершину расходящегося пучка лучей, именуемого гомоцентрическим, т. е. имеющим общий центр. Если после отражения и преломления этот пучок превращается в пучок, сходящийся также в одну точку, то и последний представляет собой гомоцентрический пучок и центр его является изображением светящейся точки. При сохранении гомоцентричности каждая точка источника дает одну точку изображения. Такие изображения называются точечными или стигматическими (рис. 12.5). В силу обратимости (взаимности) световых лучей (см. ниже) изображение можно рассматривать как источник, а источник — как изображение. Поэтому при стигматическом изображении центры наших пучков называются сопряженными точками той оптической системы, в которой происходит преобразование расходящегося гомоцентрического пучка в сходящийся. Соответственные лучи и пучки также называются сопряженными. Поверхность, нормальная к лучам, называется волновой поверхностью ). В указанном смысле волновая поверхность имеет чисто геометрический смысл и не имеет того глубокого содержания, которое мы вкладывали в нее раньше. Волновая поверхность гомоцентрического пучка в однородной и изотропной среде есть, очевидно, сферическая поверхность. [c.277]

МЛЁЧНЫИ путь — 1) Галактика, 2) Светлая полоса на ночном небе — проекция на небесную сферу удалённых (от Солнца) звёзд Галактики, близких к её плоскости, Повыш. яркость этой полосы обусловлена повыш. концентрацией звёзд в плоскости Галактики. МНИМОЕ ИЗОБРАЖЕНИЕ — оптич. изображение предмета, создаваемое расходящимся пучком лучей, прошедшим оптич. систему, если мысленно продолжить их в обратном направлеали до пересечения. М. и., в отличие от действительного, нельзя получить на экране пли фотоплёнке. Для того чтобы расходящийся пучок световых лучей превратить в сходящийся, нужно на их пути поместить собирающую оптич. систему. В частности, такой системой является глаз человека, изображение в этом случае получается на сетчатке. Простейший пример М. и.— изображение предмета в плоском зеркале. Подробнее см. Изображение оптическое. МНОГОДОЛЙННЫЕ ПОЛУПРОВОДНИКИ — полупроводники с гл. экстремумом энергетич. зоны (дном зоны проводимости или вершиной валентной зоны 158 i ), расположенным в точке импульсного простран- [c.158]

Надо угол падения на входную грань ограничить из рис. 1 следует, что e j = б — (б — преломляюгций угол О, п.). Для того чтобы О. п. не нарушала гомоцент-ричности падающего сходящегося или расходящегося пучка, необходимо соблюдение условия sin ej = = Hsin(6 — е ). В этом случае для прямоугольной равнобедренной призмы из стекла К8 = 5°40, а из стекла БКЮ Bi = 8 28. Удвоенное значение этих углов даёт величину угл. поля прибора, где располагается О. п. Введение О, и. в нучок лучей эквивалентно постановке на его пути плоскопараллельной пластинки с толщиной, равной расстоянию, к-рое проходит луч в призме. [c.502]

Дифракционная решетка будет действовать таким образом, что даст прямопроходящий пучок и дифракционные порядки. На рис. 42.4, б изображена система сходящихся или расходящихся пучков, дифрагированных на голограмме. Можно показать, что все сходящиеся дифрагированные пучки пересекаются в одной точке, а расходящиеся — исходят из одной точки. Эти лучи образуют мнимое и действительное изображения точечного объекта. [c.309]

ОбъективЗфотометрад.ляегоперемещенняснабжен кредгальерой, что позволяет освещать объект измерения по желанию сходящимся, параллельным или даже расходящимся пучком. Иа схеме пунктиром указан ход лучей для случая параллельного нучка. [c.377]

Свет от источника / с помош ью конденсора L проецируется на входную диафрагму 5 и затем расходящимся пучком падает на плоское зеркало Р. Отражаясь от зеркала, свет также расходящимся пучком падает на сферическое зеркало О. Сходящийся пучок лучей, отраженный от сферического зеркала, попадает на полупрозрачную пластину Мо и после разделения на два пучка проходит оптическую систему интерферометра по двум обратнокруговым направлениям по часовой стрелке и против нее. Интерферирующие лучи соединяются на пластинке Ма и выходят в направлении стрелок, как это показано на рис. 14.1. [c.106]

Оптическая схема, предложенная и исследованная А. А. Забелиным, свободна от указанного недостатка. Оптическая схема интерференционного узла по этой схеме дана на рис. 14.4. Здесь имеет место параллельное расположение всех пластин Мо и Мо — полупрозрачные зеркала, и М2 — отражательные. Сходящийся пучок лучей от сферического зеркала падает на зеркало Мо, и, делясь на два луча, дает две ветви интерферометра. После отражения от зеркал Мх и М2 пучки соединяются на пластине Мо, образуя изображения щелевой диафрагмы. Затем расходящийся пучок выходит в пространство изображений. Из конструктивных соображений угол наклона оси падающего пучка к нормали разделительной пластинм составляет 15°. [c.107]

Из построения видно, что падающий пучок лучей, сходящийся в точке Р, после преломления на шаровой поверхности будет сходиться в точке Р . Обратно, если точечный источник поместить в Р, то после преломления получится пучок лучей, расходящихся из Р. Следовательно, Р к Р являются сопряженными анаберрационными точками и притом апланатическими. [c.119]

Закон отражения является частным случаем закона преломления, если условно положить п = — п. Угол между нормалью к аеркал ьной поверхности и падающим лучом по-прежнему называется углом падения, а между нормалью и отраженным лучом — углом отражения. Численно угол отражения равен углу падения. Расходящийся из одной точки пучок лучей называется гомоцентрическим. Прйнято говорить, что точечный объект и его изображение находятся в сопряженных точках. Фронт волны, сходящийся в этом случае к изображению, является сферическим. Если источник света лежит в бесконечности, то лучи идут от него параллельным пучком, а фронт волны является плоскостью. Идеальная оптическая система соберет такой пучок в точку, которая называется задним главным фокусом оптической системы или просто главнглм фокусом. [c.12]

Оптическая система (или часть ее) называется положительной (или собирательной) если она увеличивает сходимость падающего на нее пучка и превращает параллельный пучок лучей в сходящийся. Если же система превращает его в расходящийся (или уменьшает сходимость), то она нааывается отрицательной или [c.12]

Формирование восстановленных изображений поясняется н укрупне.нпом виде иа рис. 9.15, б. Поскольку плотность интерференционных колец возрастает ио направлению к краю голограммы, лучи, попадающие на периферийную часть голограммы, отклоняются сильнее. Реальные сходящиеся дифрагированные лучи собираются в точке 5, а продолжение за голограмму расходящегося пучка формирует мнимое изображение 3". [c.164]

В гл. XI говорилось о таких недостатках (аметропии) глаза, как близорукость и дальнозоркость, н о необходимости иметь в наблюдательных приборах устройство, которое позволяет получать на выходе системы пучки лучей различной структуры для нормального (эмметрического) глаза — параллельно для близорукого (миопического) глаза — расходящиеся для дальнозоркого (гиперметропического) глаза — сходящиеся. [c.214]

Совместное действие глаза н линзы часто осуществляется и при совершенно иной их установке, когда предмет расположен так, что лннза в состояшн трансформировать расходящиеся гомоцентрические пучки в сходящиеся, т. е. давать оптическое изображение предмета. В этом случае наблюдатель, расположенный на расстоянии наилучшего вйдения от этого оптического изображения, может его рассматривать, если лучи, которые его образуют, попадают в глаз. [c.40]

Одинак( вые типы картин К-линий для рентгеновских лучей и электронов могут быть получены с помощью источника расходящегося излучения снаружи кристалла. Небольшой источник рентгеновских лучей может быть образован в тонкой металлической фольге при фокусировке на нее пучка электронов. Тогда, если фольга образует стенку вакуумной системы, напротив фольги можно поместить тонкий кристалл любого вещества и при прохождении, согласно геометрии фиг. 14.3, будет образовываться картина К-линий. Или если кристалл достаточно больших размеров расположить на расстоянии нескольких сантиметров от рентгеновского источника, картина К-линий получится при отражении назад. Картины этого типа получены впервые Зееманом [352, 353], который использовал конус сходящихся рентгеновских лучей с углом не больше 60°. [c.323]

О поперечное увеличение положительно при / > О и отрицательно ирн /С 0. Следовательно, объект, расположенный в пространстве предмета, имеет прямое или перевернутое изображение, в зависимости от тою, положительно ли / или отрицательно. В первом случае преобразование называется схпдящи.ч-ся, во втором — расходящимся. Такая терминология связана с тем, что падающий пучок параллельных лучей после прохождения главной плоскости в пространстве изображения становится в первом случае сходящимся, а во второ.м — расходя1цимся. В табл. 4.1 приведена классификация преобразоинний. [c.156]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...