Строгая теория дифракции

Монография содержит строгую теорию дифракции на одномерных периодических структурах при любых отношениях периода к длине волны. Приведен богатый фактический материал. [c.272]

СТРОГАЯ ТЕОРИЯ ДИФРАКЦИИ [c.513]

И СТРОГАЯ ТЕОРИЯ ДИФРАКЦИИ [гЛ, 11 [c.514]

СТРОГАЯ ТЕОРИЯ ДИФРАКЦИИ [ГЛ. П [c.516]

СТРОГАЯ ТЕОРИЯ ДИФРАКЦИЙ [гл. П [c.522]

СТРОГАЯ ТЕОРИЯ ДИФРАКЦИЯ [c.538]

СТРОГАЯ ТЕОРИЯ ДИФРАКЦИИ [гл. II [c.542]

СТРОГАЯ ТЕОРИЯ ДИФРАКЦИИ [гл. 11 [c.544]

СТРОГАЯ ТЕОРИЯ ДИФРАКЦИИ [гЛ. 1 [c.546]

СТРОГАЯ ТЕОРИЯ дифракции [гл. 11 [c.548]

Строгая теория дифракции [c.36]

СТРОГАЯ ТЕОРИЯ ДИФРАКЦИИ 37 [c.37]

Понятно, что эффективное использование решеток невозможно без серьезного теоретического и экспериментального исследования их дифракционных свойств. Первые работы такого плана появились в начале двадцатого века. Вуд усовершенствовал дифракционную решетку, нанеся на нее борозды известной геометрической формы, что позволило определять распределение энергии по отдельным спектрам, и экспериментально обнаружил свойство аномального рассеяния волн [13, 14]. Рэлей первый представил рассеянное поле вблизи периодической структуры в виде разложения в ряд по плоским волнам, теоретически исследовал дифракцию волн на эшелетте [15,16] и создал один из наиболее известных приближенных методов, которыми располагала теория дифракции до появления строгих решений. [c.6]

При рассеянии волн дифракционными решетками возникают сложные волновые поля, которые распределяются в пространстве по закономерностям, определяющимся геометрией структуры и свойствами первичного поля. Чтобы полностью, исследовать рассеянные поля, необходимо решить соответствующую краевую задачу. В настоящее время существуют и продолжают развиваться методы строгого математического анализа краевых задач теории дифракции волн на решетках [25, 49, 50, 52, 58, 63, 114], позволяющие с помощью вычислительной математики получить количественные данные о свойствах рассеянных полей. В этой главе рассматриваются свойства рассеянных полей, установленные еще до решения краевой задачи [25, 100]. В дальнейшем при изучении ряда дифракционных закономерностей будут совместно использованы результаты строгого решения краевой задачи и положения, полученные в этой главе. [c.20]

Задачи дифракции волн на простых решетках из лент, лежащих в одной плоскости, занимают особое место в теории дифракции на периодических структурах, поскольку именно для них впервые получены строго обоснованные решения, позволившие эффективно, в полном объеме, аналитически и численно проанализировать электродинамические характеристики ряда структур [25, 30, 63, 89, 135, 136, 207]. Математический аппарат, построенный в [25, 63] применительно к плоским ленточным решеткам, стал мощным импульсом, значительно ускорившим решение многих актуальных задач прикладной электродинамики. Подробный перечень соответствующих работ содержится в библиографии к [25, 63]. [c.37]

Физическая теория дифракции метод краевых волн. Рассматривая результаты строгого решения задачи о падении плоской волны на клин, мы уже видели, что кроме геометрооптического поля (падающая и отраженная волны, тень), переходных зон между ними, описываемых функцией Френеля, существуют еще цилиндрические волны от ребра клина. Они проявляются и в освещенной, и в теневой областях. Приближение Кирхгофа, т. е. физическая оптика, тоже дает волны от ребра, но как оказывается, очень неточно. Нужна была какая-то дополнительная идея, позволяющая исправить результаты физической оптики. Эта уточняющая приближение Кирхгофа мысль состоит в том, что при определении поля вдали по току на металле кроме тока в геометрооптическом приближении в (22.1) нужно учесть го/с, обусловленный дифракцией. Таким образом, [c.244]

В частности, теория дифракции занимается главным образом изучением полей вблизи каустик, фокусов и границ тени, связанных с волновыми фронтами, ограниченными отверстиями (или препятствиями). В строгом смысле слова всякое препятствие можно рассматривать как область, в которой показатель преломления отличается от его величины в окружающей среде поэтому дифракцию на отверстиях или рассеяние на препятствиях можно рассматривать как распространение через неоднородную среду. Таким образом, приведенная классификация определяется главным образом соображениями удобства. [c.251]

При возбуждении пьезопреобразователем УЗК в изделии ультразвуковой пучок не ограничивается областью, определяемой сечением преобразователя. Некоторая часть энергии выходит за пределы этой области, что обусловлено дифракционными эффектами, вызванными конечными (по сравнению с длиной волны) размерами излучателя. Строгий учет дифракционных эффектов в волновых процессах составляет предмет специального раздела теории колебаний — скалярной теории дифракции . Эта теория применима к любым волновым процессам, в том числе к распространению УЗК П6]. [c.146]

Метод Френеля дает неправильную фазу волны. Фаза на фронте волны принимается по определению равной нулю. Поэтому амплитуда волны задается вектором О А (рис. 154). Вычисленная по методу Френеля амплитуда задается вектором ОВ, т. е. вычисленная по методу Френеля фаза отличается от фактической фазы, волны на тс/2. Хотя для многих практически важных явлений, зависящих от модуля амплитуды, эта разница в фазах несущественна, она все же с теоретической точки зрения имеет принщшиальный характер и должна быть объяснена. Это удалось сделать лишь в более строгой теории дифракции, основанной на интеграле Кирхгофа. [c.213]

Строгая теория дифракции для шарообразных частиц произвольного размера, разработанная А. Лявом (188и г.) и Г. Ми (1908 г.) (см. Ми теория), приводит к ф-лам вида [c.353]

Главы 7—12 посвящены интерференции и дифракции света. В главе 7 рассматриваются явление интерференции и его применение в интерференционных приборах, а в главе 8 дается элементарная теория дифракции. Строгая теория дифракции, основанная на уравнениях Максвелла и соответствующих граничных условиях, приводитен в главе 11. Эта теория используется для решения задач дифракции света на идеально проводящих плоском экране и полуплоскости, а также для некоторых других задач. В главе 9 дается дифракционная теория аберрации. Разбираются искажения дифракционного изображения точечных и нр<угяженных источников, вызванные аберрациями. В главе 12 рассматривается дифракция св та на ультразвуковых волнах, которая обычно почти не освещается. Очень интересна глава 10, посвященная распространению, интерференции и дифракции частично коге- [c.8]

Гл. 11 посвящена строгой теории дифракции, получившей за последние 20 лет огромное развитие ), вызванное в основном прогрессом в ультракоротковолновой радиотехнике. Эта глава, а также приложение 3, посвященное математическим методам наибыстрейшего спуска и стационарной фазы, нанисаны Клсммовым. [c.13]

Шаправленность лазерного излучения. Лазерное излучение кроме высокой монохроматичности обладает также свойством остронапра-вленности. Это объясняется как свойством индуцированного излучения, так и воздействием резонатора. Однако, несмотря на это, из-за явления дифракции строго параллельный пучок света получить принципиально невозможно. Как известно, при любом ограничении фронта волны имеет место дифракция. Так как при генерации света в лазере фронт световой волны ограничивается окружностью основания кристалла рубина или же зеркала диаметром D, то, согласно теории дифракции, угол минимального расхождения лучей [c.387]

Теория дифракции изучает решения уравнений Максвелла, зависимость от времени t для которых определяется множителем ехр (—iiat). Соответствующие решения описывают монохроматический процесс рассеяния, при котором векторы напряженности вторичного поля являются строго периодичными функциями времени. Несмотря на то что данная модельная ситуация, даже в простейших случаях, учитывает далеко не все детали реализуемых процессов, ее изучение необходимо для понимания и всестороннего исследования ряда важных проблем прикладной электродинамики. Основные задачи стационарной дифракции связаны с изучением пространственного распределения поля. В отличие от них основной проблемой теории рассеяния является изучение эволюции полей во времени. Здесь первичное поле определяется начальными данными с компактными (в полосе, соответствующей периоду структуры) пространственными носителями, а вторичное — существенно зависит как от пространственных, так и временного параметров. [c.10]

Opo Tdinme оптические системы в дифракционном приближении. В бо лее строгом дифракционном приближении мы будем пользоваться ска лярной теорией дифракции, которая основывается на том, что различ ные поперечные компоненты электрического или магнитного полей счи таются независимыми друг от друга и рассматриваются порознь. Это позво ляет описывать распределение поля одной из таких компонент (или соче тания двух компонент, соответствующего круговой или эллиптической поляризации) с помощью скалярной функции. Условия применимости такой модели подробно обсуждаются в [77]. В рассматриваемых далее ситуациях, когда и поперечные размеры световых пучков, и проходимые [c.14]

Мы пока еще не имеем аппарата, позволяющего строго рассчитать дифракционные эффекты от такой модели. Однако в первом приближении можно сделать некоторые оценки с помощью все той же теории дифракции от паракристалла. В сечении отдельные участки, как показано на рис. 226, образуют двумерные области с па-ракристаллической упорядоченностью. Они содержат конечное число цепей, но для их описания можно использовать двумерную модель с бесконечным числом точек, введя при этом двумерную (по сечению области) функцию формы сечения Ф(2)(г) (см. 4 главы IV). Эта функция вырежет нужное число цепей из бесконечной двумерной сетки. Понятно, что самаФ(2)(г) будет варьироваться от участка к участку и имеет смысл учитывать некую среднюю форму Ф(2)(г) с формфактором 5(2)(8)р. [c.339]

Для большинства исследователей, занимающихся рентгено-структурньш анализом кристаллов, дифракция — это обычная теория дифракции Фраунгофера, обобщенная для трех измерений применительно к идеальному случаю бесконечных периодических объектов со строго определенными направлениями дифрагированных пучков и с решеткой, состоящей из взвешенных точек в обратном пространстве. Основной математический инструмент — ряды Фурье. Для случаев конечных или несовершенных кристаллов в том же самом приближении одноволнового кинематического рассеяния используется фурье-преобразование, что, конечно, более сложно. [c.12]

В перечисленных выше главах свет считался почти всегда монохроматическим (а следовательно, полностью когерентным), исходящим из точечного источника, В гл. 10 рассматривается более реальный случай, когда свет ис-п скается источником конечных размеров и ei o длины волн (частоты) лежат в конечном интервале. Этот случай обсуждается в теории частичной когерентности, получившей очень существенное развитие в последние годы. Фактически строгая теория интерферендпи и дифракции частично когерентного света создана лишь в настоящее время. Кроме того, в гл. 10 рассматриваегся вопрос [c.13]

Поскольку волновые фронты ортогональны лучам, то при отклонении пучка лучей, формирующих изображение, от гомоцентричности форма соответствующих волновых фронтов отличается от сферической. Знание формы волповых фронтов играет существенную роль при более строгом исследовании аберраций, основанном на теории дифракции (см. гл. 9). По этой причине, а также из-за тесной связи между негомоцептричпостью пучков и асферичностью соответствующих волновых фронтов мы будем рассматривать их совместно. Наше изложение будет частично основано на важной работе Шварцшильда 16] ), несколько упрощенной с этой целью. [c.198]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...