Отжиг в магнитном поле

Влияние отжига в магнитном поле [c.149]

Магнитная анизотропия, наведенная отжигом в магнитном поле [c.150]

Механизм влияния отжига в магнитном поле для этих типов материалов различен. Ниже речь будет идти только о механизме этого влияния в магнитномягких сплавах. Прим. ред. [c.150]

Полученные значения составляют 1 эВ, что довольно мало по сравнению с энергией активации возникновения анизотропии Ки в кристаллических магнитных сплавах (твердых растворах), для которых получены величины 2—3 эВ. На рис. 5.36 приведены зависимости Ки от концентрации магнитных атомов в сплавах .. Приведенные значения Ки получены либо при изотермическом отжиге в магнитном поле, либо при очень медленном охлаждении в магнитном поле. [c.153]

Термическая обработка для достижения оптимальных свойств магнитомягких сплавов представляет собой различные виды высокотемпературного отжига. Для достижения специального комплекса магаитных свойств (например, получения прямоугольной петли гистерезиса) используется термомагнитная обработка (ТМО) — отжиг в магнитном поле, начиная с температуры выше Т . [c.824]

Давно известно, что многие магнитные материалы обнаруживают значительное изменение свойств после отжига или охлаждения в магнитном поле. Этот эффект термомагнитной обработки,, позволяющий проникнуть в природу материала, является довольно обычным для магнитных сплавов. В общем, если магнитный материал охлаждается или отжигается в магнитном поле, проницаемость, остаточная индукция, коэрцитивная сила и часто форма) петли гистерезиса изменяются. В магнитно-мягких материалах проницаемость обычно повышается, а коэрцитивная сила часто понижается при измерениях в направлении приложенного при отжиге магнитного поля, тогда как в магнитно-твердых материалах увеличивается прямоугольность кривой размагничивания и возрастает коэрцитивная сила. На внутренних петлях гистерезиса (т. е. когда намагничивание в положительном и отрицательном направлениях не доводят до полного насыщения, см. фиг. 23) часто наблюдается так называемый перминвар-эффект (см. разд. 6.1). [c.306]

С течением времени в пленках может наблюдаться недопустимое изменение анизотропии, коэрцитивной силы, дисперсии и других магнитных свойств, что соответственно приводит к снижению их эксплуатационных характеристик. На процессы старения влияют гомогенизация, окисление, диффузия и др. Для предупреждения старения цилиндрических пленок производят их отжиг в магнитном поле. Обычно отжиг ведут при 320 °С в течение 1— 1,5 мин. Свойства магнитотвердых сплавов также меняются в результате термической обработки. Коэрцитивная сила сплава Со— N1—Р достигает максимума после отжига при 350 °С, а сплава Со—Р — при 450 °С. Наибольший коэффициент прямоугольности (0,9) для сплава Со—N1—Р получен после отжига при 250 °С. [c.343]

Прямые доказательства возникновения магнитной текстуры в ферромагнитном образце после отжига в магнитном поле можно получить, исследуя магнитострикцию этих образцов. На рис. 47 по данным Шура и Хохлова [33] приведены кривые магнитострикции для трансформаторного железа, отожженного в поле и без поля. При отжиге в поле магнитострикция сильно уменьшается. Это говорит о том, что здесь магнитные моменты 4 областей распределяются так, что больщинство их ориентировано вдоль направления магнитного [c.85]

Теория магнитострикционных напряжений. Если ферромагнитный материал намагничивать при высокой температуре в процессе отжига, то напряжения, возникающие при магнитострикционной деформации, будут сниматься в результате пластического течения вещества или процесса релаксации. Намагничивание эффективно только для сплавов, точка Кюри которых выше 450—500° С охлаждение в магнитном поле нужно производить медленно. Однако эта теория не применима к монокристаллам, в которых нет противодействий изменению его внешней формы. По этой теории термомагнитная обработка должна быть эффективна для всех материалов, включая чистые металлы, у которых Xs O. Эта теория предсказывает максимальный эффект для материалов с наибольшей магнитострикцией kg. В то же время, наибольший эффект при термомагнитной обработке получен у сплава железа с 6,5% Si, когда Xg = 0. [c.155]

Для восстановления первоначальных магнитных свойств магнитомягкие материалы подвергают отжигу, который снимает внутренние напряжения и вызывает рекристаллизацию зерен. Магнитные свойства зависят от размера зерна. Поверхностные слои зерен вследствие искажения строения кристаллов характеризуются повышенной коэрцитивной силой. При мелкозернистом строении суммарная поверхность зерен в единице объема больше, чем при крупнозернистом материале, поэтому в материале, состоящем из мелких зерен, влияние поверхностных искажений слоев сказывается сильнее и у него коэрцитивная сила больше. Внутренние напряжения нередко связаны с наличием в материале различных загрязнений, например кислорода в чистом железе, примесей или присадок кобальта, хрома, вольфрама. Используя примеси, усложняющие кристаллическую решетку, вводя технологическую операцию закалки, а иногда добиваясь ориентации структуры доменов в магнитном поле, получают магнитотвердые материалы. При перемагничивании ферромагнетиков в переменных магнитных полях всегда наблюдаются тепловые потери энергии. Они обусловлены потерями на гистерезис и динамическими потерями. Динамические потери вызываются вихревыми токами, индуцированными в массе магнитного материала, а отчасти и так называемым магнитным последействием, или магнитной вязкостью. Потери на вихревые токи зависят от электрического сопротивления ферромагнетика. Чем выше удельное сопротивление ферромагнетика, тем меньше потери на вихревые токи. Магнитное последействие особенно заметно проявляется в магнитомягких материалах в области слабых полей. [c.272]

В пленках, толщиной меньше толщины стенок Блоха, могут возникать, очевидно, лишь стенки, перпендикулярные плоскости пленки по толщине такие пленки являются однодоменными. Если нанесение пленки на подложку производится в магнитном поле, действующем в плоскости пленки, то пленка приобретает одноосную магнитную анизотропию с осью легкого намагничивания, направленной вдоль поля. Подобную анизотропию можно получить отжигом уже напыленных пленок в достаточно сильном магнитном поле, а также напылением пленки молекулярным пучком, направленным под углом к подложке. [c.309]

Т. = 460 С<Тс) [86] а — закаленное состояние б — после отжига при 400° i в — после охлаждения в магнитном поле [c.149]

Метод, представленный на рис. 5.32, б, носит название метода крутящего момента. Диск, вырезанный из аморфной ленты, отжигается и охлаждается в магнитном поле. Измеряется крутящий момент L при повороте такого диска по направлению магнитного поля. В случае одноосной анизотропии L можно выразить как [c.151]

Отжиг и охлаждение в магнитном поле повышает Вт и снижает Не. [c.156]

I — отжиг при 380°С, охлаждение в магнитном поле Яц и со скоростью 1,6°С/мин 2 — Я =0 [c.158]

F — охлаждение в магнитном поле f (/ ) — охлаждение во вращающемся магнитном поле ITQ —закалка в воду от высоких температур А — обычный отжиг. [c.163]

Магнитную текстуру получают с помощью термомагнитной обработки. С этой целью изделие подвергают высокотемпературному отжигу и охлаждают затем в магнитном поле. [c.822]

Для сплава 65НП прямоугольную форму петли гистерезиса получают путем отжига в магнитном поле (создание магнитной текстуры). Изделия из этого сплава подвергают высокотемпературному отжигу (1100—1150° С) и затем термомагнитной обработке, которая заключается в нагреве до 650—700° С при наложении магнитного поля и медленном охлаждении в этом магнитном поле до температуры 20° С. Сплав после такой обработки имеет хорошие магнитные свойства (см. табл. 14). [c.163]

Величина и температурные интервалы проявления дезаккомодации II рода зависят от способа размагничивания [51, 52] н от характера доменной структуры, регулируемого отжигом в магнитном поле [42]. Оба типа дезаккомодации обратимы по отношению к отжигу во вращающемся магнитном поле [53]. . Прим. ред. [c.167]

Для высоконикелевьк пермаллоев роль направленного упорядочения не слишком велика из-за доминирования изотропного упорядочения, но для средненикелевых пермаллоев с 64...68 % Ni, имеющих наибольшую температуру Кюри (580...600 °С), это главный процесс в формировании магнитных свойств. На практике его используют, применяя термомагнитную обработку - отжиг в магнитном поле. В результате приложения достаточно большого внешнего магнитного поля все векторы намагниченности Mg ориентируются в одном направлении и отжиг приводит к наведению магнитной анизотропии с осью легкого намагничивания вдоль направления поля. После такой обработки петля гистерезиса материала [c.549]

Д 1Я удовлетворения перечисленных требований ве- щество прежде всего очищают от углерода, серы и кислорода, которые препятствуют смещению доменных стенок и обусловливают появление неоднородностей внутри образца. Затем снижают магнитострикцию и коэффициенты аннзотропии кристаллов. Для этого по-ликристаллическое тело подвергают специальной обработке для того, чтобы составляющие его частицы расположились в определенном направлении. Это реализуется с помощью обжатия материала в холодном состоянии. Для увеличения и снижения Яс применяют либо отжиг в магнитном поле с последующим охлаждением в том же магнитном поле, либо способы формирования магнитной анизотропии подобно той, какая существует в монокристалле, имеющем ось легкого намагничивания. [c.216]

Рис. 3-9. Микроструктура (а- а- -а )-превращения в сплаве ЮНДК35Т5АА после отжига в магнитном поле, а —800 С — мин б — 800°С — 5 мин в — 750°С — 30 мин (Х35 000).

С) изотермических отжигов в магнитном поле. значения остаточной индукции длу отпущенных и неотпушеииьн образцов совпадают. Приведенные данные показывают высокую чувствительность магнитных свойств к температуре ИТМО, выбор которой определяется составом сплава. Кав видно из рнс. 4-4, для сплавов с 157о Со, содержащих менее 27,5% Сг, оптимальная температура ИТМО составляет 640°С, для сплавов, содержащих более 27,5% Сг, — 630°С [4-3]. Оптимальное время ИТМО образцов ра.змером 15X15X40 мм составляет 40 мин, при этом увеличение времени выдержки до 1 ч не оказывает заметного влияния ча свойства после завершающего отпуска, тогда как уменьшение времени обработки приводит к падению коэрцитивной силы и магнитной энергии [4-11], [c.205]

После нормализации, а также после отжига в магнитном поле сплав Х25К15ЮБ поддается холодной деформации, а после окончательной ТМО (включая отпуск) обрабатывается резанием. После окончательной ТМО пластичность снижается, однако для магнитов это не существенно. [c.207]

На явлении магнитострикции основана термомагнитная обработка магнитных материалов, имеющая в настоящее время большое промышленное значение. Сущность ее состоит в том, что материал нагревается выше точки Кюри и медленно охлаждается при наложенном на образец магнитном поле (отжиг в магнитном поле). В результате такого отжига максимальная проницаемость, например, пермаллойных сплавов [c.84]

В последнее время Шур с сотрудниками [38] применили измерения гальваномагнитных эффектов для исследования магнитной структуры ферромагнитных сплавов. Специальной обработкой (например, отжигом в магнитном поле) создавалось различное распределение моментов областей самопроизвольной намагниченности (магнитная текстура) в указанных сплавах. Изучение этой текстуры с помощью гальваномагнитного эффекта, являющегося очень чувствительным индикатором к распределению 4 областей, позволило уяснить некоторые особенности технического намагничения в высококоэрцитивных сплавах типа викаллой и альнико. Было, напри- [c.226]

Петли гистерезиса при перемагиичивании в разных полях после обработки для получения перминварных свойств и закалки на воздухе с температуры 600° С приведены на рис. 121. После длительного низкотемпературного отжига в малых полях гистерезис отсутствует наблюдается линейное изменение индукции в зависимости от магнитного поля, а в средних полях наблюдается перетянутая форма петли гистерезиса, после закалки наблюдается нормальная петля гистерезиса. [c.165]

Хорошо известно, что отжиг к ристаллических магнитных материалов (или их охлаждение) в магнитном поле как в случае магнитномягких, так и магнитножестких материалов приближает форму летли гистерезиса к прямоугольной и поэтому является эффективным опособо м улучшения магнитных свойств. Кроме того, известно также, что это происходит из-за появления наведенной магнитным полем одноосной магнитной анизотропии. [c.150]

На рис. 5.32 приведены две схемы измерения энергии наведенной магнитной анизотропии в быстрозакаленных аморфных металлических лентах. Они основаны на том, что наведенная магнитная анизотропия является одноосной. Способ, показанный на рис. 5.32, а, состоит в том, что отжиг и охлаждение Проводятся в магнитном поле, совпадающем по направлению с осью ленты, после чего изме- [c.150]

Рис. 5.33. Зависимость константы Рис. 5.34. Зависимость константы наведенной магнитной анизотро- наведенной магнитной анизотропии Ки от температуры и време- пии Кш аморфного сплава ни t отжига аморфного сплава (Feo,2000,8)70812,5827,5 от темпера-(Feo,2С00,8)70 Si2,5 827,5 (7 с = 410°С) туры отжига Та в магнитном поле [93] [87]

На рис. 5.44 приведены результаты, полученные авторами [1171 при охлаждении образцов аморфного сплава 072,9 65,liSiiiBi, во вращающемся магнитном поле. Быстрозакаленная аморфная лента из этого сплава, имеющего Тх<Тс, после обычного отжига характеризуется сильными скачками Баркгаузена. Охлаждение в магнитном поле, приложенном в направлении оси ленты, приводит 20 к тому, что петля гистерезиса в большей степени приближается к прямоугольной, но скачки сохра- i6 няются. При охлаждении же во вращающемся магнитном поле скачки исчезают, петля становится [c.165]

Все магнитнью материалы под действием механических напряжений изменяют магнитные свойства, и. наоборот, в магнитном поле они претерпевает деформацию (явление магни-тострикции). Для сохранения высоких магнитных свойств маг-нитопровода после отжига его помещают в защитный пластиковый контейнер и заливают вязким компаундом (рис. 2,3,а). Компаунд 3 предохраняет магнитопровод 1 от ударов и сме- [c.135]

Использование аморфных сплавов в качестве магнитно-мягких материалов требует оптимизации их химического состава и структуры по следующим критериям температуре Кюри (она должна быть достаточно высокой и приближаться к температуре Кюри лучших кристаллических магнитно-1 ягких сплавов или превышать ее) магнитной проницаемости коэрцитивной силе индукции насыщения и удельного электросопротивления (для аморфных сплавов оно по крайней мере в 3 раза выше, чем для кристаллических). Этими свойствами можно управлять не только при изменении химического состава, но и путем отжига, в том числе в магнитном поле [492]. Например, сплав (Рео,97Мпо,оз)7б5114Вю имеет температуру Кюри на 150—200° выше, чем ферриты, а его эффективная магнитная проницаемость при частоте 20 кГ составляет 6-10 (для ферритов она равна 2-10 ). [c.302]

Технология изготовления магнитов из соединений с редкоземельными металлами является сложной, но это единственный путь достижения исключительно больших значений магнитной энергии от 55 - 72,5кДж/м для материалов на основе сплавов системы Sm- o и до 250 - 400 кДж/м для материалов на основе соединения Nd2Fei4B. Это достигается переработкой порошков, частицы которых являются монокристаллическими и имеют размеры, близкие к критическому размеру домена ( 3 - 10 мкм). Для получения таких порошков сплавы подвергают тонкому размолу. Прессование магнитов из порошков осуществляют в магнитном поле для получения магнитной текстуры. Последующее спекание прессовок в вакууме или инертном газе имеет целью повышение прочности и плотности. Спеченные прессовки отжигают по специальным режимам, чтобы окончательно завершить формирование комплекса магнитных свойств. [c.557]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...