Ферромагнитные материалы - Кривые намагничивания

Кривые намагничивания. Зависимость между магнитной индукцией В и напряженностью намагничивающего поля Н для ферромагнитных материалов не имеет точного аналитического выражения для каждого ферромагнитного материала эту зависимость изображают в виде кривой намагничивания В = /(Я), определяемой опытным путем. Маг- [c.334]

Цель лабораторной работы — изучение динамической петли магнитного гистерезиса для исследования основных магнитных свойств по кривой намагничивания и изучения процессов, протекающих в ферромагнитных материалах во внешних магнитных полях. [c.159]

Свойства ферромагнитных материалов. Понятие о кривых намагничивания ферромагнитных материалов. Петля гистерезиса. Остаточная индукция некоторых ферромагнитных материалов. [c.318]

В табл. 29 приведена магнитная индукция наиболее распространенных ферромагнитных материалов для построения кривых намагничивания. [c.491]

Ферроэлектрические устройства строятся на зависимости диэлектрической проницаемости ферроэлектрических материалов от напряженности электрического поля. Эта зависимость имеет такой же вид, как и кривая намагничивания для ферромагнитных материалов с прямоугольной петлей гистерезиса. [c.85]

Наиболее важными магнитными характеристиками ферромагнитных материалов при неразрушающем контроле являются основная кривая намагничивания и петля гистерезиса. На баллистической установке основную кривую намагничивания начинают определять с выбора значений напряженности магнитного поля, для которых предполагают найти значения магнитной индукции. По значениям напряженности поля рассчитывают величину намагничивающего тока. Для образцов в форме тороидов [c.18]

Магнитные поля в присутствии ферромагнетиков состоят и двух компонент одна индуцируется возбуждающей катушкой, другая — намагниченностью самого материала. Намагниченность ферромагнитных материалов, однако, зависит не только от текущего состояния, но и от всей предыстории. В результате зависимость магнитной индукции В от возбуждающего тока / (кривая намагничивания) не только существенно нелинейна, но и обнаруживает гистерезис. Кривые намагничивания и гистерезиса чувствительны к химической структуре материалов технологии их создания и предыстории использования. [c.113]

По оси абсцисс откладывают напряженность магнитного поля Я, на оси ординат —намагниченность У. Кривую, начинающуюся с размагниченного состояния Н = 0 J = 0), называют основной кривой намагничивания. С увеличением Я начинает расти величина J сначала медленно, затем резко, после чего снова медленно и, наконец, рост намагниченности прекращается, наступает насыщение J . Такой вид имеют основные кривые намагничивания всех ферромагнитных материалов. [c.340]

Важнейшей технической характеристикой ферромагнитных материалов является основная (или коммутационная) кривая намагничивания — кривая, совпадающая с геометрическим местом вершин установившихся симметричных петель гистерезиса (кривая О А на рис. 1-9). [c.16]

Если взять петли гистерезиса в постоянном или переменном магнитном поле для ряда ферромагнитных материалов с различной величиной потерь, то окажется, что чем больше потери, тем шире петля и тем правее (в координатной плоскости ВН) лежит вершина петли. Другими словами, чем больше потери материала, тем положе (больше наклонена к оси напряженности поля) для него кривая намагничивания. Приведем пример. Возьмем произвольное значение индукции для вершины петли гистерезиса, например 0,5 тл, для ряда материалов, расположив их в порядке убывания потерь, и определим для этой вершины петли напряженность поля [c.29]

Баллистический метод, впервые примененный в конце прошлого века А. Г. Столетовым длл определения кривой намагничивания, является до сих пор самым распространенным при определении магнитных характеристик ферромагнитных материалов. В основе этого метода лежит возможность измерять при помощи баллистического гальванометра количество электричества быстро затухающих импульсов тока. [c.51]

Основная кривая намагничивания ферромагнитных материалов по Л. Р. Нейману [1 ] может быть представлена параболой га-го порядка. Значения коэффициентов парабол п для различных материалов даны в его работе [1 ]. При нагреве ферромагнитной среды в сильных магнитных полях токами высокой частоты по мере перемещения в глубь среды от ее поверхности напряженность магнитного поля уменьшается, а магнитная проницаемость растет. Поэтому, если на поверхности среды напряженность [c.23]

Характеристики металлов и сплавов с округлой петлей гистерезиса. По предельной петле гистерезиса определяют значения индукции насыщения Bs, остаточной индукции и коэрцитивной силы Не (рис. 17,4). Удельные потери на единицу веса в ферромагнитных материалах при переменном токе определяют при заданной максимальной индукции Вт н частоте /. Если, например, В = Юкгс = тл, а / = 50 гц, то эти потери обозначают Рю/5о [ т/кг]. Если снять ряд петель гистерезиса при переменном токе для нарастающих значений иапряжениостп поля Н и соединить их вершины плавной линией, то получится основная кривая индукции (намагничивания). С помощью этой кривой опре- [c.229]

Основные характеристики ферромагнитных материалов — коэрцитивная сила, остаточная магнитная индукция, основная кривая намагничивания, магнитная проницаемость, площадь и форма петли, спектральный состав индукции или ее производной (э. д. с.) —служат основой различных магнитных и- электромагнитных методов структуроскопии и давно используются для сортировки, оценки твердости, контроля качества термической обработки ферромагнитных материалов. Среди этих методов наиболее важное место занимает коэрцитиметрия. Измерение коэрцитивной силы включает по меньшей мере две операции намагничивание и размагничивание образца (или детали). Имеется почти полувековой опыт применения коэрцитиметров. [c.103]

Образование — Тепловой эффект 6—166 Ферритнап сталь — см. Сталь ферритная Ферритные сплавы — 3—331 Феррованадий — Химический состав 6 — 5 Ферровольфрам — Химический состав 6 — 5 Ферродинамические приборы 1 (1-я) — 524 Ферромагнитные материалы — Кривые намагничивания 3 — 180 [c.319]

Кривые намагничивания ферромагнитных материалов при перемагничивании образуют петлю магнитного гистерезиса. Площадь петли магнитного гистерезиса пропорциональна Э1 ергии, теряемой в образце на его нагревание за один цикл изменения поля гистерезисные потери). Характерными точками магнитного гистерезиса являются коэрцитивная сила и остаточная намагниченность. [c.157]

Магнитное поле характеризуется напряженностью и магнитной индукцией. С усилением, напряженности поля магнитная индукция в ферромагнитном материале растет сначала быстро, затем этот рост замедляется и, наконец, прекращается наступает насыщение. Если теперь уменьшать напряженность намагничивающего поля до нуля, то будет иметь место остаточная магнитная индукция, характеризующая остаточную намагниченность материала. Магнитная индукция, соответствующая максимальной намагниченности изделия, называется индукцией насыщения. Напряженность магнитного поля при магнитной индукции равной нулю называется коэрцетив-нон силой. Материалы с коэрцетивной силой Яо 8...10 А/см называются магнитомягкими. Если коэрце-тивная сила превышает 10...15 А/см, то материалы считают магнитотвердыми. Таким образом, магнитные свойства ферромагнитного материала характеризуются определенной зависимостью (рис. 28). Кривая от начала координат (точка 0) до в-Вщ—носит название кривой намагничивания. [c.50]

Графически процессы намагничивания изображают кривыми намагничивания начальной кривой У, получаемой при намагничивании ранее размагниченного образца, и предельной кривой намагничивания — петлей гистерезиса 2, получаемой в результате многократного перемагничивания образца (рис. 9.26). Характерными точками этих кривых являются напряженность насыщения Я , соответст вующая насыщению материала. /max максимальная остаточная намагниченность. /г max получаемая после снятия намагничивающего поля, коэрцитивная сила Не — напряженность поля обратного знака, которую необходимо приложить, чтобы намагниченность стала равной нулю. Отличительной особенностью процесса намагничивания ферромагнитных материалов является отставание намагниченности от напряженности внешнего намагничивающего поля Я при его уменьшении. Это явление собственно и называется гистерезисом, Следует отметить, что петля гистерезиса по намагниченности J — fi (Я) после достижения насыщения имеет горизонтальный участок, а петля гистерезиса по индукции В = (Н) имеет наклонный участрк, обусловленный возрастанием Я (рис. 9.27). Для характеристики процесса намагничивания важное значение имеет зависимость остаточной намагниченности /гmax = /з( )- Ее получают графическим построением из зависимости J = f (Н) (рис. 9.28). Следует также отметить, что приведенные зависимости справедливы только для [c.247]

Магнитная проницаемость ц, является важной характеристикой ферромагнитных свойств материалов, применяемых в электрических машинах и аппаратах. Для ее определения измеряют соответствуюшие значения напряженности магнитного поля Я и магнитной индукции В и по полученным данным строят первоначальную кривую намагничивания. По построенной кривой определяют величины начальной (цо) и максимальной (Цтах) проницаемостей, ро определяют как тангенс угла касательной в начальной точке кривой намагничивания с осью абсцисс [c.171]

При использовании ферромагнитных материалов одновременно в постоянном и переменном магнитных полях пользуются вели-Рис 196 Пояснение к ЧИНОЙ о б р а т И м ОЙ или реверсивной еделению обрТ магнитной проницаемости х, магнитной проницаемости. Если в любой точке кривой намагничивания начать циклическое перемагничивание при малой амплитуде Н переменного поля, то мы получим маленький частный гистерезисный цикл (рис. 196), [c.322]

Если учесть, что часто невозможно полностью размагнитить ферромагнитный образец так, чтобы в нем имело место действительно хаотическое расположение векторов магнитных моментов областей само/роизволь-ного намагничивания (кроме случая его на рева выше температуры Кюри, когда это допустимо), что у ряда материалов свойства необратимо изменяю" я после первого намагничивания (например, пермц, ар), что ряд материалов (с магнитной текстурой) Вь бще не может быть получен в размагниченном состоянии, а также что экспериментально получить кривую первоначального намагничивания обычно довольно трудно, го следует признать, что эта кривая не может являться технической характеристикой ферромагнитных материалов. [c.10]

Учитывая сложность процессов намагничивания в переменных магнитных полях, следует идти не по пути приспособления для расчетов основной кривой намагничивания, часто совершенно не отражающей этих процессов, а ио пути создания новых (или использования известных) магнитных характеристик, соответствующих процессам леремагничивання, в тех или иных конкретных условиях. О некоторых таких характеристиках будет сказано ниже. Для качественного понимания процессов, происходящих в ферромагнитном материале, номещенном в переменное магнитное поле, необходимо несколько подробнее остановиться на влиянии поверхностного эффекта на процессы перемагничивания. [c.30]

М и т е л ь м а н Л. В., Двухкоординатная широкополосная установка типа ДСШУ-М для записи кривых намагничивания ферромагнитных материалов в динамическом режиме, Заводская лаборатория , 19G2. [c.351]

Магнитные материалы с ярко выраженными магнитными свойствами называют ферромагнитными, или ферромагнетиками. Поведение ферромагнитного материала в магнитном поле характеризуется начальной кривой намагничивания (рис. 38), показывающей зависимость магнитной индукции В в материале от напряженности магнитного поля Н. " Свойства магнитных материалов оценивают ве-Рис. 38. Начальная личинами, назыр.аемыми магнитными харак- [c.72]

Остаточная индукция Вг и коэрцитивная сила Не характеризуются кривой намагничивания (фиг. 251). При намагничивании ферромагнитных материалов изменение магнитной индукции В с повышением напряжения магнитного поля Н изменяется по кривой ОА. Если намагничивающую силу Н уменьшать, то магнитная индукция уменьшается не по кривой АО, а более медленно, по кривой АС и полностью не исчезает. Эта оставшаяся магнитная индукция СО = Вг и называется остаточной индукцией. Остаточный магнетизм уничтожается при изменении направления намагничивающего тока в результате действия определенного отрицательного поля Н = ОО. Это отрицательное поле 00 = Не и называется коэрцитивной или задерживаюш.ей силой. [c.317]

С ферромагнитным сердечником, а тем самым будем пропорционально увеличивать и намагничивающую силу, и напряженность магнитного поля Я, то величина индукции В будет возрастать по изображенной на фиг. 97 кривой ОР — так называемой начальной кривой намагничивания. Эта кривая сперва поднимается слабо, затем идет более круто, но после второго перегиба идет вверх все медленнее, приближаясь к горизонтали ( магнитное насыщение ). Наивысшее значение магнитной индукции, которое может быть достигнуто у данного материала, называется индукцией насыщения Если мы для различных точек кривой намагничивания разделим значения индукции В на соответствующие значения напряженности магнитного поля Я, то получим ряд значений 1 при постепенном возрастании Я величина и, начиная с начальной магнитной цроницаемости и-п, значение которой представляет особый интерес для магнитных материалов, работающих в слабых магнитных полях, постепенно возрастает, затем достигает наибольшего значения и вновь уменьшается. [c.250]

НАМАГНИЧИВАНИЯ КРИВЫЕ — графики, таблицы или формулы, показывающие завпсимость намагниченности I или магнитной индукции В от наиряж( н-ности магнитного поля Н. Если известна кривая 1(4) (кривая намагниченности), то по ней можно построить для того же материала п кривую В (Н) (кривую индукции), п наоборот, т. к. одновременные значения В, Н, I, относящиеся к одному элементу объема материала, связаны тождеством = Я + Ап1 (в Гаусса систел е единиц) или = [Хц (Я +/) (в системе СИ). Н. к. ферромагнитных материалов завпсят не только от свойств материала и внешних условий, но и от последовательности прохождения различных магнитных состояний, в связи с чем различают несколько типов Н. к. Важнейшие из них следующие [c.354]

ПЕРМЕАМЕТР — устройство для экспериментального онределения точек намагничивани.ч кривых ферромагнитных материалов на [c.615]

Магнитострикция и пьезомагнетизм — магнитные аналоги электрострикции и пьезоэлектричества. Первый эффект соответствует появлению деформации, не зависящей от знака приложенного магнитного поля (следовательно, это — квадратичный эффект по полю), второй — появлению в некоторых нецентросимметричных кристаллах намагниченности при их деформации.. Естественный пьезомагнетизм редко наблюдается для него необходимо редко встречающееся сочетание подходящих кристаллографической и магнитной симметрий. Магнитострикция, которую имеют многие ферромагнетики (например, никель, иттрий-железные гранаты), находит применение в магнитострикционных преобразователях. Магнитострикция является причиной многих интересных взаимодействий одним из них является влияние-внутренних деформаций вследствие структурных дефектов на кривую намагничивания ферромагнетика. Другое важное явление в магнитоупорядоченных кристаллах (ферромагнетиках,, ферримагнетиках), которое будет далее рассматриваться в гл. 6,. состоит в появлении связи между колебаниями в поле деформации кристалла и в спиновой системе. Этот эффект взаимодействия между упругими и спиновыми волнами называется магнон-фононным взаимодействием, так как на языке физики твердого тела фононы — это воображаемые частицы, связанные с акустическими или упругими волнами соотношением де Бройля волновой механики. Возможность такого взаимодействия следует из того, что, как показывается в квантовой статистической физике, как фононы, так и магноны подчиняются статистике Бозе — Эйнштейна. Вероятность встретить такое взаимодействие-увеличилась после открытия в 1956 г. нового типа ферромагнитных материалов — редкоземельных железных гранатов, среди. которых иттрий-железный гранат — наиболее хорошо известный представитель. [c.55]

Магнитный метод имеет две разновидности. Отрывной магнитный метод (рис. 5.1, а) основан на измерении с помощью пружины 4 усилия, которое необходимо приложить к магниту для отрыва его от поверхности покрытия 2, нанесенного на основной металл 1. Сила отрыва магнита коррелирует с толщиной покрытия. Метод хорошо зарекомендовал себя в производственных условиях при серийном и массовом выпуске изделий [134]. Для определения толщины покрытий предварительно строятся градуировочные кривые для эталонных юбразцов с известной то.чщиной покрытия, К недостаткам метода следует отнести влияние чистоты и структуры покрытия, а также термической обработки и химического состава основного металла на результаты измерений. Метод применяется для оценки толщины немагнитных покрытий, нанесенных на ферромагнитную основу, возможно использование его и в тех случаях, когда магнитные свойства материалов резко различаются. Некоторые приборы, основанные на этом методе, выпускаются серийно (толщиномер конструкции Н. С. Акулова, ИТП-5 и др.) и характеризуются простотой конструкции и портативностью. Пределы измерения этими толщиномерами О—2000 мкм. Наибольшая погрешность измерения 10% продолжительность измерения 5—6 с. В некоторых конструкциях приборов постоянный магнит заменен на электромагнит, и усилие измеряется не пружинными динамометрами, а изменением силы тока намагничивания. [c.82]

Для измерения давления применяются также датчик дацле-ния на основе эффекта ударного намагничивания и размагничивания. Датчики этого типа основаны на явлении изменения магнитных свойств материалов под действием давления и температуры в ударных волнах. При этом может происходить как потеря магнитных свойств, так и намагничивание. Изменение магнитных свойств в значительной мере зависит от состава ферромагнитного материала. Так, в [45] приведена зависимость изменения магнитных свойств от давления в ударной волне при исследовании углеродистого железа с содержанием 81 3.25 % по весу. На этой кривой отчетливо проявляется фазовый переход 1-го рода в железе, начало которого соответствует давлению 14.5 ГПа и окончание — -22.5 ГПа. [c.276]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...