Несжимаемая пластическая деформация

Уравнение сжимаемости, полученное исключением несжимаемых пластических деформаций (6 + = 0), можно записать в следую- [c.91]

Материал предполагается пластически несжимаемым, условие несжимаемости пластических деформаций записывается относительно скоростей следующим образом [c.95]

Для малых упругих, но, возможно, больших пластических деформаций (что характерно для неупругого деформирования металлов) в силу несжимаемости пластических деформаций имеем J W 1, тогда [c.101]

НЕСЖИМАЕМАЯ ПЛАСТИЧЕСКАЯ ДЕФОРМАЦИЯ 895 [c.395]

Несжимаемая пластическая деформация. [c.395]

Плоское несжимаемое пластическое течение. В случае плоской несжимаемой пластической деформации нри пренебрежимо малых упругих деформациях матрица (2.15) и уравнение совместности деформаций (2.18), соответственно, приобретают форму [c.463]

Эксперименты показывают, что соотношение (4.13) выполняется достаточно точно при развитых пластических деформациях. В то же время следует иметь в виду, что при расчете остаточных напряжений упругие деформации являются основными и средняя деформация во сравнима с другими упругими деформациями. В этом случае гипотеза о несжимаемости (4.13) несостоятельна. [c.82]

Полагают, что деформируемый материал является несжимаемым. Если изменение объема при пластических деформациях равно нулю (0 = 0), то из (1.20) следует, что объемный модуль упругости К =оо, а ц = 0,5. [c.104]

Здесь вместо а, написано Oj. Состояние, при котором = о , нужно рассматривать как сжатие в направлении оси напряжением Oj —О на это сжатие накладывается гидростатическое напряженное состояние о = Oj, которое вследствие несжимаемости материала не должно влиять на скорость пластической деформации. Поэтому следует считать, что как Hi, так и Нг зависят от разности 05 — О . При этом сумма Hi + Н2 есть заданная, т. е. определяемая из опыта функция, соотношение же между Hi и Нг остается неопределенным. Поэтому результат интегрирования уравнений (16.8.4) можно представить следующим образом [c.556]

Если учесть, что упругие деформации малы но сравнению с пластическими, можно при практических расчетах пренебрегать изменением объема и считать материал при пластической деформации несжимаемым (f-i + 2 + = )- [c.573]

Для большинства металлов коэффициент Пуассона для упругой области принимается равным 1/3. При переходе в область пластических деформаций коэффициент Пуассона увеличивается и достигает величины 1/2. В дальнейшем при определении деформаций в пластической области будем полагать коэффициент Пуассона равным 1/2. При таком значении р, относительное изменение объема тела в результате пластических деформаций равно нулю, т. е. материал ведет себя как несжимаемый. [c.272]

Это означает, что изменение объема происходит только ва счет упругих деформаций, а при пластических деформациях материал ведет себя как несжимаемый. Поэтому иначе эту гипотезу можно сформулировать так за счет пластической деформации изменения объема не происходит. [c.281]

Пластичные композиты, компоненты которых несжимаемы в пластической области, но имеют различные упругие модули, будут проявлять в обш,ем некоторую необратимую сжимаемость за пределом упругости, связанную с изменением системы остаточных микронапряжений в процессе пластического деформирования. Следовательно, комбинации из материалов, каждый из которых в отдельности деформируется упруго при гидростатическом давлении, будут обнаруживать при действии этого давления пластические деформации. Од- [c.12]

Образование пластических деформаций начинается с внутренней поверхности трубы. Если торцы трубы не могут смещаться в осевом направлении или если осевая сила возникает только за счет внутреннего и внешнего давлений на днища, то при условии несжимаемости материала осевая деформация трубы равна нулю (е = 0). [c.265]

В случаях неодноосного напряженного состояния в задачах ползучести обычно используется теория малых упруго-пластических деформаций. Учитывая, что при высоких температурах коэффициент Пуассона близок к 0,5, можем считать материал несжимаемым. Поэтому зависимости компонентов напряжения от компонентов деформации такие, как представлено на стр. 16. Зависимость интенсивности напряжения а от интенсивности деформации В получаем по той или иной гипотезе ползучести заменой а и е на а и Б соответственно. [c.288]

В рассматриваемой теории при пластических деформациях материал считается несжимаемым. [c.243]

В процессе нагружения сыпучая среда может иметь два состояния — упругое и пластическое В упругом сосгоянии деформируется среда вследствие деформации отдельных зерен. Пластические деформации происходят в результате сдвигов вдоль поверхностей скольжения. В этой области среда может быть принята несжимаемой [21]. [c.95]

При развитых пластических деформациях можно с достаточной точностью считать металлы несжимаемыми. Рассмотрим ограничения, накладываемые на кинематику деформирования несжимаемостью материала. [c.17]

Так же, как и в гл. IV и V, будем считать материал несжимаемым, пренебрежем упругими и пластическими деформациями по сравнению с деформациями ползучести и примем допущение об однородности деформированного и напряженного состояний по высоте полосы и гипотезу плоских сечений. В такой постановке решение задачи дано в [90]. [c.133]

Найти распределение напряжений в длинной (е = 0) вращающейся трубе при упруго-пластической деформации (принять условие несжимаемости [c.118]

Рассмотреть предельное состояние круглого (радиус а) цилиндрического стержня при одновременном кручении и растяжении (исходить из уравнений-теории упруго-пластических деформаций при условии несжимаемости поперечные сечения остаются плоскими и поворачиваются целиком, отличны от нуля лишь компоненты напряжения г ) найти распределение напряжений и значения осевой силы и крутящего момента. [c.132]

Волочение полосы. Полоса (начальная толщина //) протаскивается со скоростью и сквозь жесткую гладкую суживающуюся щель (матрицу) при этом полоса испытывает пластические деформации в области, примыкающей к матрице, и толщина полосы уменьшается до значения h. Угол между плоскостями щели равен 2f (фиг. 124). В некотором отдалении от щели части полосы движутся подобно твердому телу со скоростями U w. V. Вследствие несжимаемости материала скорость V = U. [c.201]

Тензор пластических деформаций предполагается пропорциональным девиатору тензора напряжений <т, при этом обеспечивается выполнение условия (2.66) пластической несжимаемости материала [c.92]

Как и стержень, пластинка при упруго-пластических деформациях может быть упрочнена в отношении устойчивости Здесь виды возможных временных связей более широки, чем в случае стержня. Одним из таких видов является временная связь через несжимаемую жидкость, заполняющую внутренность (если таковая имеется) конструкции. [c.151]

Уравнения (1,1) — (1.3) при замене скоростей деформации на деформации переходят в соответствующие уравнения теории малых упруго-пластических деформаций для несжимаемого упрочняющегося тела. [c.32]

Для исследования упруго-пластических деформаций воспользуемся деформационной теорией пластичности. Предполагая металл в пластическом состоянии несжимаемым, запишем связь между напряжениями и деформацией в виде. [55] [c.52]

При дальнейшем увеличении внутреннего давления граница между областями упругих и упру-го-пластических деформаций будет продвигаться к внешней поверхности трубы. Наконец, при некотором значении Pfj = p вся труба перейдет в упруго-пластическое состояние. Рассмотрим такое состояние в предположении, что материал обладает настолько большой площадкой текучести, что ни в одной точке трубы не возникает упрочнения. Иначе говоря, предположим, что зависимость а = Ф(г-) имеет вид, изображенный на рис. 115. Мы знаем, что коэффициент Пуассона за пределом упругости меняет свое значение с ростом деформаций, стремясь к значению 0,5. Ради простоты вычислений положим, что с самого начала пластического состояния v = 0,5, т. е. что материал в пластическом состоянии является несжимаемым, так что [c.181]

Поскольку при больших пластических деформациях применительно к задачам обработки металлов давлением изменение плотности материала все же является малым, связь между плотностью р (или относительным изменением объема 0) и давлением р (причем р — — а) заменяется условием несжимаемости. Поскольку xx yv V zz относительное изменение единичного объема вещества в единицу времени, то условие несжимаемости имеет вид [c.200]

Напишем в два столбца соответствующие уравнения теории установившейся ползучести (5.11) и теории малых упруго-пластических деформаций при условии несжимаемости. [c.245]

При деформировании материалов пластические деформации, как правило, существенно больше упругих и, учитывая, что объемная деформация е является величиной порядка упругих удлинений, поэтому принимается, что при пластическом деформировании изменение объема пренебрежительно мало. На основании этого положения вводится гипотеза, что в пластической стадии деформирования материал считается несжимаемым. Откуда следует, что в [c.211]

Кроме того, пластические деформации удовлетворяют условию несжимаемости [c.139]

При построении физических уравнений предполагается, что можно пренебречь упругими деформациями и считать ,<атернал несжимаемым. Поэтому физические уравнения установившейся ползучести характеризуют связь между пластическими деформациями и напряжениями. Эта связь гласит направляющие тензоры напряжении и деформаций ползучести совпадают [c.253]

Решение. Если фланцы паропровода абсолютно несжимаемы, то полная деформация болта, растянутого первоначально (npit затяжке) на величину с течением времени не может измениться. При ползучести упругая деформация болта Д/у будет постепенно переходить в пластическую деформацию Д/д за этот счет на11ряжение в болте будет понижаться. При этом [c.583]

В качестве параметра упрочнения д часто используют работу пластической деформации W= OijdeiJ. Вследствие несжимаемости материала можно записать, что [c.23]

Так как упругие деформации пренебрежимо малы по сравнению с пластическими деформациями в шейке, то из уравнения несжимаемости имеем = —-2 = onst, а из соотношений Сен-Венана — Мизеса следует, что в сечении гг = 0 [c.242]

В случаях неодноосного напряжённоп состояния обычно постулируется приме нимость к задачам ползучести теорш малых упруго-пластических деформаций Учитывая, что при высоких температу рах коэфициент Пуассона близок к 0, можем считать материал несжимаемым Поэтому зависимости компонентов на пряжения от компонентов деформаци такие, как представлено на стр. 18. За висимость интенсивности напряжения о интенсивности деформации получаем пс той или иной теории ползучести заме ной с и S на о,- и е,- соответственно. [c.190]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...