Смещения и вращения

Рис. 1. Магнитострикция никеля в функции квадрата намагниченности в области смещения и вращения (а —внешнее напряжение) / — 0=0 2 — 0,39 3 — а= 1,66 кгс/см

Если они обращаются в нуль, то относительное давление не имеет места, но возможны смещения и вращения частицы, как целого. Мы предположим также, что в этом случае трения нет, т. е. величины [c.109]

В вычислениях дважды встречается интегрирование. Поэтому в окончательный результат войдут два произвольных постоянных вектора. Они, очевидно, представляют собой векторы смещения и вращения срединной поверхности оболочки как жесткого целого. [c.56]

Дадим доказательство принципа Сен-Венана для произвольного сечения цилиндра. Будем доказывать от противного. Пусть существует решение однородной краевой задачи теории упругости для бесконечного цилиндра с чисто мнимым собственным числом X = iy, отличным от нуля (y O). Согласно (3.38), напряжения и деформации, отвечающие этому решению, будут периодическими функциями z с периодом 2п/у. Покажем, что соответствующие им смещения также будут периодическими функциями 2 (с точностью до смещения и вращения тела как жесткого целого). Для этого выпишем следующие три кинематических соотношения [c.70]

Моментная теория упругости. Уравнения движения в моментной теории даются формулами (4.3) и (4.6). Компоненты силовых и моментных напряжений связаны с компонентами деформации и кручения—изгиба, а также с компонентами смещения и вращения законом Гука (7.16), (7.16 ) или (7.21), (7.2Г). [c.40]

Тогда естественно предположить, что компоненты смещения и вращения и, следовательно, компоненты деформации и кручения—изгиба, а также компоненты силовых и моментных напряжений, зависят от времени аналогично, т. е. [c.40]

Основной целью теории является определение состояния упругой среды, т. е. определение компонент вектора смещения, компонент деформации и напряжения — в классической теории упругости этих же величин и температуры — в теории термоупругости компонент вектора смещения и вращения, компонент деформации и кручения—изгиба, компонент силового и моментного напряжений — в моментной теории упругости все эти величины являются действительными функциями, зависящими от положения точки в среде и от момента времени из сегмента Иными словами, все эти величины — действительные функции, областью определения которых служит множество О X [c.41]

Подставляя (11.13) и (11.13 ) в (11.12) и (11.12 ), получаем уравнение динамики (моментной теории) или уравнение упруго-динамического состояния среды О (р, X, (X, а, 7, 8, о, Р) в компонентах смещения и вращения, соответствующих массовой силе и массовому моменту [c.45]

Таким образом, задачи динамики заключаются в отыскании упругого динамического состояния среды в некотором промежутке времени, если известны массовые силы и моменты, смещения и вращения и скорости их изменения в начальный момент времени и, кроме того, заданы на границе смещения и вращения — в первой задаче, силовые и моментные напряжения — во второй задаче, смещения и моментные напряжения — в третьей задаче и вращения и силовые напряжения — в четвертой задаче. [c.57]

Аналогично ставятся задачи статики и колебания. Например, в первой задаче статики (задача (1)= ) ищется упруго-статическое состояние, если на границе S заданы смещения и вращения. [c.57]

Процессы смещения и вращения могут быть как обратимыми, так и необратимыми. [c.355]

Линейная магнитострикция осуществляется в сравнительно слабых полях за счет изменения магнитных сил кристаллической решетки и соответствует областям смещения и вращения кривой намагничивания. Объемная магнитострикция осуществляется в более сильных полях и определяется областью насыщения кривой намагничивания. [c.256]

Отличие намагничивания за счет парапроцесса от обычного парамагнитного намагничивания, наблюдаемого, например, у таких металлов, как Р1, Рс1 или у ферромагнетиков выше точки Кюри, состоит в том, что восприимчивость первого с повышением температуры не падает, а возрастает и особенно бурно при приближении к точке Кюри. Это видно на рис. 14, где показана температурная зависимость восприимчивости парапроцесса Хи сплава Зб /о N1, 64% Ре, снятая автором при различных намагничивающих полях, наложенных на испытуемый образец. Это поле переводит образец в магнитно-насыщенное состояние (процессы смещения и вращения отсутствуют), и, следовательно, здесь возможно измерять Хи в чистом виде. Следует отметить, что если намагничивающее поле недостаточно для технического насыщения, то это [c.42]

Экспериментально больше всего изучалась продольная линейная магнитострикция, сопутствующая техническому намагничению (область смещения и вращения). Было установлено, что в зависимости от структурных особенностей ферромагнетиков продольная магнитострикция при техническом намагничении имеет весьма различные величины и знаки и часто очень сложно зависит от поля и намагниченности. На рис. 22 приведены кривые продольной магнитострикции поликристаллических образцов железа, никеля и кобальта и сплава 54°/о Р1, 46°/о Ре в зависимости от поля. Для железа продольная магнитострикция в слабом магнитном поле имеет положительный знак (тело удлиняется), а в более сильном — [c.55]

Рис. 29. Магнитострикция никеля в функции квадрата намагниченности в области смещения и вращения.

Если магнитострикция в области смещения и вращения по природе своей связана с изменением магнитного взаимодействия в кристаллической решетке, то магнитострикция парапроцесса связана с изменением обменной энергии в ферромагнетике и является чисто квантовомеханическим эффектом. В сущности говоря, она представляет термодинамическое следствие того, что обменная энергия зависит от межатомного расстояния. Поэтому на основании результатов исследования магнитострикции парапроцесса возможно делать заключения [c.67]

Экстраполируя на рис. 34 прямолинейный участок кривой магнитострикции в сильных полях к Я—О, мы можем отделить магнитострикцию парапроцесса от магнитострикции, обу- словленной смещением и вращением. Величина последней (отрезок ОР на оси ординат), как мы видели ранее, зависит от распределения направлений моментов областей, в то время как стрикция парапроцесса от такового не зависит. Так как магнитострикция парапроцесса есть объемная деформация, однородная по всем направлениям, то изменение линейных размеров в каком-либо направлении образца равно [c.70]

Необходимо различать температурную зависимость линейной магнитострикции (обусловленной процессами смещения и вращения) и температурную зависимость стрикции парапроцесса. Первая стрикция с возрастанием температуры обычно уменьшается по величине, тогда как вторая, наоборот, растет, достигая максимума в точке Кюри. Рассмотрим [c.77]

Обратимся теперь к исследованиям температурной зависимости линейной магнитострикции в области смещения и вращения. Изучение этой зависи-мости представляет значительный интерес. Дело в том, что константы магнитострикции законе анизотропии (14) входят в формулы, которые служат для расчета технического намагничения поэтому знание температурной зависимости констант магнитострикции весьма существенно для полного понимания природы технического намагничения. [c.82]

За более подробными сведениями о влиянии упругих напряжений на намагниченность ферромагнетиков в области смещения и вращения отсылаем читателей к специальной монографической литературе [1, 8]. [c.108]

ПАРАПРОЦЁСС истинное намагничивание) — возрастание во внеш. магн. поле Н абс. величины намагниченности М на завершающем этапе намагничивания ферро- и ферримагнетиков после процессов смещения и вращения ), П. обусловлен ориентацией в поле Н. элементарных носителей магнетизма спиновых и орбитальных магн, моментов атомов или ионов), остававшихся неупорядоченными вследствие дезорганизующего действия теплового движения. На этапе П. намагниченность М под действием внеш. поля стремится приблизиться к величине абс. насыщения Мд, т. е. к намагниченности, к-рую имел бы ферри- или ферромагнетик при Т— ОК. П. в большинстве случаев даёт малый прирост намагниченности, поэтому практически процесс намагничивания считают законченным при достижении техн. насыщения. Вблизи точки Кюри, где роль процессов смещения и вращения уменьшается, а П., наоборот, увеличивается вследствие увеличения числа магн. моментов атомов, разупорядоченных возрастающим тепловым движением), он почти полностью определяет характер намагничивания ферро- и ферримагнетиков. [c.545]

При медленных движениях корпус неподвижен, а ж-координаты концевых масс получают положительные приращения. Следовательно, при этом центр масс трехзвенника смещается в положительном направлении вдоль оси Ох. Боковые смещения и вращения корпуса в ходе цикла из четырех движений компенсируется, и в результате трехзвенник смещается как целое вдоль оси Ох. Величина этого смещения, подсчитанная при помощи формул (6) и законов сохранения, равна [16 [c.793]

Как правило, процессы смещения границ протекают при меньшпх //, чем процессы вращения /, парапроцосс происходит только в сильных магнитных по.чях. В обычных ферромагнетиках вклад процессов смещения и вращения в результирующую величину / па различных участках кривой намагничивания зависит от магнитной текстуры, совершенства крпсталлпч. решетки, размера и формы образцов и т. п. [c.355]

П. — завершающий этап намагничивания ферро-и ферримагнетиков (после нроцессов смещения и вращения ) он наблюдается в. полях выше технич. насыщения. На этом этапе намагничивания под действием внеш. поля стремится приблизиться к величине абс. насыщения /р, т. е. к намагниченности, к-рую имел бы ферромагнетик при абс. нуле темп-ры. П. в большинство случаев дает малый прирост намагниченности, поэтому практически процесс намагничивания считают законченным при достижении технич. насыщения (см. Техническое намагничивание). Однако под действием очень сильных внеш. магнитных полей возможно дальнейшее увеличение намагниченности за счет подмагничивания внутр. слоев электронных оболочек атомов (подробнее см. Магнитное насыщение). Вблизи точки Кюри, гдо роль процессов смещения и вращения уменьшается, а П., наоборот, увеличивается (вследствие увеличения количества магнитных моментов, дезориентированных возрастающим тепловым движением), последний почтн полностью определяет характер намагничивания ферро- и ферримагнетиков. [c.592]

Интерференционный микроскоп (Цейсс, Оберкохен, фиг. 28-13) сконструирован по принципу использования явления интерференции равного наклона. Визуальное наблюдение и фотографирование интерференционной картины производятся в белом или монохроматическом свете (талиум). Настройка направления и ширины интерференционных полос осуществляется путем смещения и вращения плоских стеклянных пластин 0 и 0-1, приводимых в действие одним маховиком. При использовании 8-кратного (взаимозаменяемого) окуляра в приборе достигаются увеличения 80 , 200 и 480 - Линейное поле зрения составляет соответственно 2, 0,8 и 0,3 лж. Масштаб изображения при фотографировании на пленку равен 13 , 33 и 80 . Закрепляе.мые на объективах полупрозрачные зеркала для уравнения хода лучей взаимозаменяемые. Контрастность изображения улучшается благодаря отражающей способности контролируемого изделия. Предметный стол с перекрестием для установки объекта расположен над револьверной объективной голов- [c.472]

До сих пор мы имели дело с магнитострикцией, сопутствующей процессам смещения и вращения. Эта магнито-с фичция проявляется в основном в изменении формы тела и в очень малом изменении объема. При достижении технического насыщения, когда процессы смещения и вращения заканчиваются, она достигает своего насыщения. При дальнейшем возрастании магнитного поля (Я>Я ) начинается парапроцесс. Парапроцесс тоже сопровождается магнитострикцией, носящей, однако, чисто объемный характер. [c.67]

Магнитострикция в области парапроцесса значительно ме- нее изучена, чем в области смещения и вращения, что объяс-. няется в значительной степени трудностями ее исследования. Трудности измерения магнитострикции парапроцесса состоят в следующем [c.68]

Объемная магнитострикция, сопутствующая парапроцесс может быть обнаружена также при снятии обычных крив линейной магнитострикции ферромагнетиков. На рис. 34 в к честве примера дана кривая продольной магнитострикци сплава 31% Ni, 5% Со, 64% Fe, принадлежащего к инвар ной группе сплавов железо — кобальт — никель. Там же при ведена кривая намагниченности этого сплава. В то время ка последняя показывает почти полное насыщение уже в поля 300—500 эрстед, магнитострикция продолжает расти с поле линейно, не обнаруживая насыщения и в поле 1500 эрстед Это линейное возрастание магнитострикции в полях выще технического насыщения связано с парапроцессом. Последний мало сказывается на ходе кривой намагниченности в сильных полях, однако вызывает ощутительные изменения размеров образца, которые в инварных сплавах сравнимы по величине с магнитострикционными деформациями, возникающими за счет смещения и вращения. В никеле магнитострикция парапроцессаг [c.70]

Мы видим, что магнитоупругая энергия обязана своим сун1е-ствованием магнитострикции так же как и энергия естественной магнитной анизотропии, она зависит от направления вектора намагниченности в кристалле и создает дополнительные выгодные Энергетические направления 4 областей в решетке (магнитоупругая анизотропия). Таким образом, изменения намагниченности под влиянием упругих деформаций в области смещения и вращения должны быть объяснены тем, что действующие на ферромагнетик упругие напряжения приводят к изменению ориентаций областей в решетке (без изменения абсолютной величины 4). Акулов [1] показал, что эти явления, так же как и магнитострикция в области технического намагничения, определяются магнитными силами взаимодействия атомов в решетке. Разработанная им теория послужила основой для объяснения разнообразных магнитоупругих явлений, протекающих в этой области. Благодаря многочисленным экспериментальным и теоретическим исследованиям, проводившимся в течение длительного времени, магнитоупругие эффекты, наблюдаемые в области смещения и вра-1цения, в настоящее время являются достаточно хорошо изученными. [c.99]

Мы видели, что упругие напряжения в области смещения и вращения вызывают процессы переориентации самопроизвольной намагниченности."Т1йскольку при последних возможны необратимые изменения направлений 4 областей, то следует ожидать также необратимого хода кривой / (о) (магнитоупругий [c.108]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...