Влияние числа Рейнольдса на истечение

Влияние числа Рейнольдса на истечение жидкости [c.185]

ВЛИЯНИЕ ЧИСЛА РЕЙНОЛЬДСА НА ИСТЕЧЕНИЕ [c.186]

При Re lO влияние числа Рейнольдса на коэффициенты истечения практически отсутствует (квадратичная зона истечения) я для расчетов можно пользоваться следующими их средними значениями [c.129]

Каково влияние числа Рейнольдса на коэффициенты истечения [c.194]

Па рис. 2 приведены спектры и собственные функции для начального участка струи при скорости истечения 1.6 м/с (сплошные и штриховые линии на рис. 2, а и левые части рис. 2, б-д). Здесь же помещены результаты расчета при скорости истечения 3.7 м/с (симметричным собственным функциям соответствуют отрезки штриховых, а антисимметричным - штрихпунктирных линий собственные функции изображены в правых частях рис. 2, б-д). Форма первых собственных функций и вид спектров несколько меняются. Это свидетельствует о влиянии числа Рейнольдса на структуру турбулентности. [c.436]

Зависимость коэффициентов истечения от числа Рейнольдса. Приведенные выше значения коэффициентов истечения для отверстий и насадков различной формы справедливы для условий, когда влияние вязкости жидкости на истечение не проявляет себя в сколько-нибудь заметной степени. При Кео>100 000, где [c.317]

Вместе с тем на практике (особенно в нефтяном деле) приходится иметь дело с истечением из отверстий и других жидкостей, с отличными от воды физическими свойствами, и очень часто—жидкостей повышенной вязкости. В этих случаях, как показывают выполненные в последнее время исследования, вязкость оказывает значительное влияние на коэффициенты истечения и значения этих коэффициентов существенно изменяются в зависимости от числа Рейнольдса. [c.206]

Однако при истечении жидкостей повышенной вязкости (например, при подаче смазочных масел, при подаче топлива в форсунках, в гидросистемах), а также в некоторых других случаях, когда числа Рейнольдса невелики, обнаруживается влияние последних на коэффициенты истечения. [c.246]

В опытах было отмечено также кризисное падение расхода в пленке на концевом участке вогнутой поверхности лопатки при увеличении скорости истечения из канала и постоянстве числа Рейнольдса. По мере уменьшения е кризис перемещается от щели S (см. рис. 8-27) к выходной кромке лопатки, а также растет протяженность сухого участка спинки (щели 3 и 4), что качественно аналогично влиянию числа Re. С увеличением е уменьшается снос паровым потоком отраженных частиц влаги, а таки е происходит смещение к выходной кромке лопатки границы участка сепарации этих частиц на спинке. [c.180]

При правильном выборе геометрических параметров и режимов работы дросселя линейная зависимость между расходом воздуха и разностью давлений до и после дросселя выдерживается с достаточной степенью точности. Вместе с тем имеется ряд факторов, под влиянием которых могут происходить отклонения от этой зависимости. Наибольшее значение для приборов пневмоники, работающих с малыми давлениями питания, имеют следующие из них нарушение ламинарного режима течения в канале дросселя (при превышении граничного значения числа Рейнольдса) увеличенные потери механической энергии потока на начальном участке формирования ламинарного течения местные сопротивления при входе потока в канал дросселя и на выходе из него. С увеличением перепадов давлений, под действием которых происходит истечение через дроссель, расходная характеристика дросселя оказывается уже нелинейной. Кроме того, с изменением давления на входе и на выходе, вследствие изменения плотности воздуха, становится неоднозначной зависимость между весовым расходом воздуха и разностью давлений до и после дросселя. При больших изменениях скорости воздуха по длине канала дросселя на характеристики процесса течения и в связи с этим на величину потерь, возникающих при дросселировании, может влиять и действие сил инерции, обусловленных ускорением потока воздуха в канале дросселя. [c.243]

Вышеуказанные экспериментальные исследования касались в основном влияния на коэффициент расхода конструктивных условий выхода струй через отверстия в тонкой стенке. Вместе с тем коэффициент расхода зависит также от самого режима истечения струи, который может характеризоваться числом Рейнольдса. [c.10]

Если характер движения в основном определяется свойствами инертности и весомости жидкости, а влияние вязкости относительно невелико (безнапорные русловые потоки, истечение маловязких жидкостей через большие отверстия и водосливы, волновые движения и т. д.),. моделирование осуществляется по критерию гравитационного подобия. При этом выполняется условие (V—9) для скоростей, а условие равенства чисел Рейнольдса, приводящее к соотношению (V—11), не соблюдается (натура и модель работают обычно на одной и той же жидкости). При моделировании по числу Рг масштабы всех физических величин (за исключением вообще произвольного к ) выражаются через два независимых масштаба и таким же образом, как и при выполнении условий полного подобия (табл. V—1). [c.107]

Средняя по расходу скорость истечения определялась по перепаду давления на мерной диафрагме с точностью =ЬЗ%. В больп1инстве опытов значение составляло 10 м/с. В некоторых опытах скорость истечения изменялась в 3-4 раза с целью определения влияния числа Рейнольдса на характеристики течения. Это влияние оказалось незначительным и находилось в пределах точности измерений. [c.278]

При истечении жидкости в газ, когда имеется граница раздела двух сред, на величину коэффициента расхода отверстия а тонкой стенке начинают оказывать влияние силы поверхностного натяжения, относительную величину которых оценивают с помощью критерия или числа Вебера. Силы поверхностного натяжения создают дополнительное давление внутри струи и, в то же время, изменяют траектории движения частиц жидкости, увеличивая диаметр ее сжатого сечения, а следовательно, и коэффициент сжатия. Вследствие сказанного, очевидно существование экстремума в зависимости коэффициента расхода от числа Вебера. Для исключения влияния числа Рейнольдса в качестве зависимой переменной целесообразно взять относительный коэффициент расхода отношение коэффициента расхода при истечении в газовую среду к коэффициенту расхода при n te4eHHH под уровень. [c.110]

Пример. 3 Истечение жидкости под давлением через отверстие в стенке резервуара. Пусть несжимаемая жидкость вытекает из резервуара, в котором она находится под давлением Ро. в среду с давлением Pi через круглое отверстие диаметром (рис. 5.11). Перепгд давления Др = Po — Pi примем достаточно большим, чтобы можно было не учитывать силу тяжести. Наблюдения показывают, что из-за инерционности частиц жидкости, подходящих к отверстию изнутри резервуара, площадь сечения струи после выхода из отверстия меньше площади отверстия. Иными словами, происходит сжатие струи. Учтем далее, что размер отверстия (1q может влиять на скорость истечения, поскольку через него определяется число Рейнольдса, характеризующее влияние сил вязкости. При этом определяющими параметрами являются d , v, р. Ар и (А. Два возможных я-параметра [c.132]

Учтем далее, что размер отверстия (й ) может сказатьея на величине скорости истечения, поскольку через него определяется число Рейнольдса, характеризующее влияние сил вязкости. Тогда в список определяющих параметров войдут величины d , v, р. Ар и р. Два возможных я-параметра Ар txioP [c.143]

Ранее [17] установлено, что при критическом истечении однофазной жидкости влияние сжимаемости ок ывается определяющим при протекании процесса в области, автомодельной по числу Рейнольдса (Re), при этом влияние диссипативных сил в околозвуковой области течения становится исчезающе малым вследствие вырождения турбулентности. Однако практическое использование этого эффекта в трубах при движении в них однофазных сред проблематично, прежде всего, из-за большой скорости звука в таких средах. Кроме того, влияние этого эффекта при движении однофазной среды реализуется лишь на очень коротком участке трубы, примыкающем к выходному сечению трубы, так как скорость звука в адиабатном канале постоянного сечения при движении в нем однофазной среды достигается лишь один раз на выходе из канала. Иначе обстоит дело со скоростью звука в двухфазном потоке как показано в [55], при одних и тех же параметрах торможения в зависимости от структуры двухфазного потока и степени термического и механического равновесия фаз в нем скорость звука может меняться в очень широких пределах. Кроме того, в настоящее время теоретически обоснован и экспериментально подтвержден тот факт, что скорость звука в двухфазном потоке при определенном соотношении фаз может оказаться на два порядка ниже, чем в жидкой фазе. Таким образом, трансзвуковой режим течения может быть достигнут на конечном участке длины трубопровода при умеренных значениях скорости звука (несколько десятков и даже несколько метров в секунду). В этом случае коэффициент сопротивления является функцией не только вязкости потока, но и его сжимаемости, определяемой числом Маха. Более того, при движении с околозвуковой скоростью влияние wi nnaTHBHbLX сил становится исчезающее малым вследствие вырождения турбулентности. Уменьшение потерь на трение при больших массовых расходах отмечалось в опытах при движении двухфазной смеси в замкнутых контурах циркуляции [32]. Таким образом, при критическом истечении влияние сжимаемости [c.119]

Ниже представлены результаты экспериментального исследования влияния формы воздействующего на струю акустического сигнала на ее аэродинамические характеристики. Экспериментально исследовано изменение средней скорости и продольных пульсаций скорости в фиксированной точке на оси струи (x/d = 8) при поперечном акустическом облучении струи при различных-Ma TOTax, уровнях и форме звукового сигнала [2.19]. Экспериментальная установка описана в работе [2.22]. Ее основные параметры диаметр сопла d = 0,02 м, скорость истечения uq = 10 и 20 м/с, соответствующие числа Рейнольдса Re = uod/u = 1,4 10 и 2,8 10 . Начальный пограничный слой был близок к ламинарному. [c.102]

В предыдущих параграфах значения коэффициентов истечения— расхода i, сжатия струи е и скорости ф — установлены для случаев истечения из отверстий и через насадки воды, т. е. жидкости относительно небольшой вязкости. Вместе с тем на практике (особенно в нефтяном деле) приходится иметь дело с истечением из отверстий других жидкостей, физические свойства которых отличаются от физических свойств воды, и часто жидкостей с повышенной вязкостью. Как показывают исследования, вязкость оказывает значительное влияние на коэффициенты истечения и их значения существенно зависят от числа Рейнольдса. Характер изменения коэффициентов истечения виден при рассмотрении кривых (рис. 5.18), получецны с А. Д. Альтшулем для истечения жидкости из круглого отверстия с острыми кромками. Им же предложены следующие эмпирические формулы для определения коэффициента расхода [c.186]

Исследованию влияния вязкости на истечение через насадки посвяшен ряд работ. По данным 3. И. Геллера и Ю. А. Скобельцына, для внешнего цилиндрического насадка коэффициент расхода л непрерывно возрастает с увеличением числа Рейнольдса насадка (Нсн). Причем при больших значениях Кен (в связи с уменьшением сил вязкости) темп его роста замедляется и при Кен=10 000-ь100 000 р, становится постоянным. Для определения значений л при Ксн= 100- 100ООО (при // =2- -5) ими предложена следующая эмпирическая формула [c.187]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...