Количество движения и момент количества движения

Нетрудно проследить полную аналогию между понятием момента силы в статике и момента количества движения в динамике, вытекающую из сопоставления соответствующих формул [c.186]

У груза В имеется только одна скорость — скорость Vg веревки. Поскольку нет относительной скорости груза, его переносная скорость одновременно является и абсолютной, и момент количества движения груза равен [c.331]

Для определения момента количества движения материальной точки К относительно оси часто пользуются другим путем. Возьмем на оси. какую-либо точку О (рис. 112, 6) и проведем через нее плоскость, перпендикулярную оси. Спроецируем на эту плоскость вектор количества движения Q = КВ. Величина момента этой проекции кЬ относительно точки О пересечения оси и плоскости, взятая со знаком + или — , равна моменту количества движения относительно оси. В самом деле, модуль момента количества движения относительно точки О выражается удвоенной площадью треугольника ОКВ. Треугольник ОкЬ есть проекция треугольника ОКБ, двугранный угол определяется линейным, а потому [c.146]

Следовательно, вводя главный ве1<тор и главный момент внешних сил, равенства (44.12) и (44.14) окончательно могут быть записаны в виде теорем о количестве и моменте количества движения механической системы [c.65]

Рассматривая любые механические системы, применим принцип освобождаемости связей. Тогда, используя теоремы о количестве и моменте количества движения системы, на основании равенств [c.114]

Для технических задач, связанных, в частности, с расчетом центробежных и осевых компрессоров, а также турбин важно определить именно величину и расположение N. Для этого воспользуемся теоремой о количестве и. моменте количества движения системы. [c.316]

У незамкнутых систем во время движения главный момент количества движения постоянен для одного центра, если главный момент внешних сил относительно другого фиксированного центра и главный вектор внешних сил одновременно равны нулю. 2. Производная по времени от главного момента количеств движения системы относительно некоторого неподвижного центра равна сумме моментов всех внешних сил относительно того же центра. [c.18]

To же, что и момент количества движения точки относительно [c.30]

Дифференциальное уравнение вращения составим, применив теорему об изменении момента количеств движения относительно центра масс ( 120). В случае плоского движения твердого тела относительным движением по отношению к центру масс является вращение тела с его угловой скоростью со вокруг оси 2, перпендикулярной к плоскости движения и проходящей через центр масс С. Поэтому вектор К в выражении (81) 120 определяется равенством [c.259]

В 1931 г. Паули теоретически предсказал существование еще одной частицы — нейтрино (v). Это нейтральная частица со спидом Л/2 и массой много меньше массы электрона (или равной нулю). Необходимость существования такой частицы вытекает из энергетического рассмотрения процесса р-распада. Она должна испускаться одновременно с электроном (или позитроном), чтобы выполнялись законы сохранения энергии и момента количества движения. По этой же причине распад нейтрона также сопровождается испусканием нейтрино v (точнее говоря, антинейтрино v) и, следовательно, может быть изображен схемой [c.21]

Испускание Лучей ядрами, возбужденными значительно выше энергии отделения частицы, бывает связано с запретом по четности и моменту количества движения для вылета нуклонов (или других частиц), который делает процесс испускания Y-лучей относительно более вероятным. Примером такого рода является испускание "у-лучей с энергией 17 Мэе в результате реакции + р->4Ве + у, идущей под действием s-протонов (см. 54, п. 2). [c.165]

Если частица имеет импульс р и момент количества движения I, то из сравнения классического и квантовомеханического [c.35]

Определим кинетический момент системы тел при движении м.т. по диску. Он равен сумме кинетического момента диска и момента количества движения м.т. относительно оси вращения, определяемого по ее абсолютной скорости. [c.129]

Кроме того, как отмечал еще в 1917 г. известный немецкий математик Д. Гильберт, в ОТО не выполняются законы сохранения энергии-импульса и момента количества движения вещества и гравитационного поля вместе взятых. [c.159]

При установившемся движении скорости, а следовательно, и моменты количества движения жидкости в объеме a edb одинаковы для двух рассматриваемых моментов времени. Поэтому при- [c.227]

Во всех взаимодействиях элементарных частиц, включая соударения и распады, выполняются законы сохранения энергии, импульса и момента количества движения (в квантовомеханической трактовке). Эти законы, как известно, являются следствием однородности про-странства-времени Минковского и изотропности трехмерного пространства, в котором осуществляются процессы взаимодействия. Кроме указанных законов сохранения, связанных с симметрией пространства-времени, в процессах взаимодействия элементарных частиц с той или иной степенью строгости выполняется еще ряд законов сохранения, обусловленных внутренними квантовыми числами частиц (иначе, внутренними симметриями), которые были установлены экспериментально fl]. [c.971]

И МОМЕНТА КОЛИЧЕСТВА ДВИЖЕНИЯ [c.118]

Рис. 53. Схема к выводу уравнений количе ства движения и момента количества двн женин

Му os Р и М sin р — проекции моментов реакций связей (см. рис. VII.4), возникающих при взаимодействии системы, состоящей из ротора и внутренней рамки карданова подвеса ] определяются уравнениями (VII.8) и (VII.9). Подставляя соответствующие значения угловых скоростей, моментов внешних сил и моментов количества движения из выражений (VII.2) — (VII.5) и (VII.8) в уравнение моментов (VI 1.9) наружной рамки карданова подвеса, получим [c.167]

Операция Т (не путать с изотопическим спином, который также принято обозначать через Т), называемая временным отражением, состоит в изменении знаков всех импульсов и моментов количества движения. Кроме того, под действием Т вектор состояния переходит в комплексно сопряженный. Симметрия относительно отражения Т не ведет к закону сохранения некоторой четности (из-за содержащейся в Т операции комплексного сопряжения). Однако симметрия относительно Т проявляется в соблюдении принципа детального равновесия (см. выше, гл. IV, 3, п. 6). В сильных и электромагнитных взаимодействиях принцип детального равновесия выполняется с точностью, не меньшей 1%. В слабых взаимодействиях по причинам, излагаемым ниже, следует ожидать отдельных нарушений принципа детального равновесия. [c.295]

Уравнения (21.7)—(21.12) показывают, что динамические давления на фундамент отсутствуют лишь в том случае, когда центр масс системы неподвижен и момент количества движения системы постоянен по величине и направлению. [c.402]

Кинетический момент системы материальных точек относительно неподвижной оси раней сумме кинетического момента системы K-j относительно параллельной ей подвижной осп, проходящей через центр масс С, и момента количества движения системы, приложенного в центре масс, относительно неподвижной оси. Иными словами, кинетический момент системы материальных точек в ее абсолютном движении равен кинетическому моменту в движении относительно осей Кёнига, сложенном с, моментом количества движения центра масс системы в абсолютном движении (если его массу принять равной массе системы). [c.356]

Пусть в случае движе1 ия твердого тела в двух измерениях скорость центра масс G непосредственно перед приложением импульса будет (и, V), а непосредственно после окончания действия импульса будет и v ). Точно так же, пусть будут <о и ш соответствукпцие угловые скорости тела. Если мы обозначим соответственно через , Г интегралы по времени составляющих по осям х, у внешних сил, а через v интеграл по времени момента этих сил относительно О, то на основании законов количес1ва движения и момента количеств движения мы непосредственно получим уравнения [c.181]

Уравнения количв ства движения и момента количества движения [c.372]

В 111.5 мы показали, что Ы), объемная плотность результирующей скорости совершения работы в теле, для которого, выполняются уравнения количёства движения и момента количества движения, равна мощности напряжений [c.363]

Дифференциальные уравнения неразрывности, движения и моментов количества движения выполняются при любых непрерывных движениях всех сплотных сред. Однако различные реальные среды при одних и тех ке внешних условиях ведут себя по-разному. [c.160]

Одной из основных геометрических характеристик вихревой трубы является радиус разделения вихрей г . Физико-математическая модель, построенная на гипотезе взаимодействия вихрей, позволяет рассчитывать величину на режимах, когда истечение из отверстия сопла-завихрителя соответствует критическому. Для докритических режимов истечения обычно принимают rj = г, [116]. Это весьма жесткое допушение, так как оно исключает возможность формирования свободного квазипотенциального закрученного потока в узкой кольцевой зоне, прилегающей к внутренней цилиндрической поверхности камеры энергоразделе-ния. Практически это означает полное отсутствие возможности взаимодействия вихрей, так как будет существовать лишь один приосевой вынужденный вихрь, вращающийся как квазитвердое тело. Устранить это внутреннее противоречие можно, если в математическую модель ввести оценку значения rj, основанную на законах сохранения массы, энергии и момента количества движения с учетом особенностей турбулентного характера течения. Рассмотрим модель вихревой трубы с тангенциальным вдувом газа через щель сопла на внутренней поверхности трубы радиусом [c.188]

Заметим, что моменты внешних сил и моменты количества движения, входяп ье в равенство (43.21), подсчитывают относительно точки О, жестко связанной с выбранной инерциальной системой координат. Обычно точка О — начало координат. [c.61]

Считая угловую скорость турбины постоянной и движение установившимся, мы должны принять, что скорости и, следовательно, моменты количеств движения жидкости в объеме a byed одинаковы для двух рассматриваемых моментов времени t и t + dt. Поэтому приращение dKz момента количеств движения за промежуток времени dt будет обусловлено только разностью моментов количества движения объемов ede d и аЬа Ь. Получаем [c.192]

РТГ исходит из строгого выполнения законов сохранения энергии-импульса и момента количества движения вещества и гравитационного поля (что с необходимостью приводит к псевдоевклидову миру Минковского) и из представления о гравитационном поле как физическом поле, источником которого является тензор энергии-импульса всей материи (вещество и гравитационное поле) и которое, в принципе, даже локально не может быть уничтожено выбором системы отсчета. [c.160]

Рис. 7.81. Иллюстрация различного понеде-ния импульса и момента количества движения при отражении в зеркале /.

Смотреть страницы где упоминается термин Количество движения и момент количества движения : [c.396] [c.425] [c.431] [c.298] [c.331] [c.220] [c.271] [c.252] [c.222] [c.466] [c.251] [c.161] [c.218] [c.160] [c.86] [c.122] [c.193] [c.36]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...