Задача о вдавливании штампа

ПЛОСКАЯ ЗАДАЧА О ВДАВЛИВАНИИ ШТАМПА [c.487]

В гл. 3 приведены решения ряда смешанных задач теории ползучести для неоднородно-стареющих теп. В ней рассмотрена плоская задача о вдавливании штампа в двухслойную полосу. [c.9]

Заметим, что при = 1 уравнение (1.4) и условия (1.5) приобретают известный из теории классических контактных задач вид и соответствуют задаче о вдавливании штампа в упругую полосу большой толщины, покрытую винклеровскими пружинами 1 [c.127]

Рассмотрим задачу о вдавливании штампа без острой кромки в упругое полупространство а з > О при следующих условиях. Нормальное смещение ul xi,x2) точек границы I3 = О полубесконечного упругого тела ограничено поверхностью штампа [c.70]

Заключение. В. В. Соколовским [= ] дано решение задачи о вдавливании штампа выпуклой формы при наличии трения им рассмотрен также случай криволинейного очертания границы пластической среды. [c.188]

ЗАДАЧА О ВДАВЛИВАНИИ ШТАМПА [c.40]

Задача 82- Рассматривается осесимметричная контактная задача о вдавливании штампа в сферическую поверхность г — R2 в области ip (р сектора шарового слоя, описанного в предыдущей задаче S. Вне штампа поверхность г = R2 свободна от напряжений, грань г = R[ закреплена, а на конической поверхности заданы условия отсутствия нормальных перемещений и касательных напряжений (см. рис. 4.2 на стр. 164). [c.25]

Задача Щ. Рассматривается плоская контактная задача о вдавливании штампа в плоскую грань упругого тела х R y), О у h, имеющего форму симметричной упругой трапеции (см. рис. 5.10 на стр. 198). Предполагается, что под штампом отсутствует трение, другая плоская грань упругого тела лежит без трения на плоском основании, боковая поверхность свободна от напряжений. Соответствующую краевую задачу для уравнения Ламе можно симметрично продолжить в область у < 0. В этом случае получаем эквивалентную задачу (см. рис. 5.11, а на стр. 208 и 5.11,6 на стр. 208) о внедрении двух штампов в грани у = h упругого тела, занимающего область х < R y), у h, считаем R y) четной функцией. [c.26]

Рассмотрим плоскую задачу о вдавливании штампа в плоскую грань упругого тела, имеющего форму симметричной упругой трапеции (задача Л з, рис. 5.10). Предполагается, что под штампом отсутствует [c.198]

Отметим, что интегральные уравнения (7.2) только с ядрами k t,r) соответствуют контактным задачам о вдавливании штампа в слой без трения [88]. [c.248]

Вопрос о законности применения плоского погранслоя в осесимметричных задачах, понятный в линейном случае, для степенной нелинейности также остается открытым. Сравнение результатов для плоских и осесимметричных задач о вдавливании штампа в тонкий слой показывает значительные различия при m 3. [c.547]

Отметим важное обстоятельство [9]. К интегральному уравнению (4.11) приводится также задача о вдавливании штампа без трения в двухслойное упругое основание (верхний слой толщины h с упругими постоянными Gl и Vi, нижний слой — полупространство с упругими постоянными G и v) при условии полного Сцепления слоев и следующих дополнительных ограничениях [c.410]

Представляется возможным на основании предыдущих формул рассмотреть задачу о вдавливании штампа, поверхность которого не ограничивается a prioгi краевым контуром, а определяется в ходе решения задачи в зависимости от приложенного усилия. Общий случай здесь не может быть рассмотрен ), [c.607]

В этой главе приведены решения некоторых смешанных задан для вязкоупругих неоднородно-стареющих тел. Рассмотрена плоская задача о вдавливании штампа в двухслойную полосу. Изучено контактное взаимодействие стрингера с полуплоскостью и полосой. Получены формулы, дающие асимптотику вблизи вершины трещины неоднородно-стареющего тела/ Исследована задача о кру-чешш неоднородно-стареющего призматического стержня. Рассмотрение в этой главе основано на модели неоднородно-старе-ющего вязкоупругого тела, описанной в гл. 1. [c.125]

Контактная задача о вдавливании штампа в торец кругового 71 (7z r, 2) = О z = h, а < Г < R), w r, z) = 6 r) [z = h, r < a), Trz f, z)=Q z = h, z = 0, r R), w r,z)=0 (z = 0, r R), Trzi f, z) = u r, z) = 0 r = R, 0 z h). (2.67) [c.71]

В. титературе известно приближенное решение Р. Шилда иД. Друккера задачи о вдавливании штампа прямоугольной формы в идеально пластическое полупространство [140]. [c.239]

С. Г. Коблика и Л. И. Маневича [1] решена аналогичная задача для трансверсально изотропного полупространства. Доказано, что и в этом случае смешанная краевая задача теории упругости сводится к последовательно решаемым краевым задачам теории потенциала. В монографиях [4, 6], посвященным детальной разработке обсуждаемого метода и его приложениям, рассмотрен также ряд других задач о вдавливании штампов в анизотропные среды (в том числе при отсутствии у системы штампов угловых точек) и о распределении контактных напряжений на границе раздела между анизотропной средой и подкрепляющими ее упругими элементами. Приведем в качестве примеров, иллюстрирующих возможности метода, решения контактных задач при наличии в области контакта зон сцепления и скольжения. [c.55]

Мхитарян С. М. К контактным задачам о вдавливании штампа в ynpjroe основание при наличии участков трения и сцепления // Тез. докл. Выездного заседания но современным проблемам теории контактных взаимодействий. Ереван. 1988. С. 105-109. [c.253]

Вопрос о нахождении внутренних решений более сложен. Например, осесимметричная задача о вдавливании штампа в полупространство была решена в [16] методом Арутюняна, но более поздние рассмотрения [9,18] показали, что оно обладает некоторыми физически неясными свойствами. Определенную пользу при построении внутренних решений могли бы принести исследования М.А.Задояна, наиболее полно представленные в [c.546]

В шестой главе книги исследуются осесимметричные контактные задачи для упругих тел с тонкими покрытиями (прослойками). Здесь рассмотрена задача о передаче давления от штампа на упругий слой и полупространство через линейное или нелп-нейное покрытие винклеровского типа. Нелинейный случай изучен с помощью асимптотических методов. Далее, дано решение задачи о вдавливании штампа в упругий слой и полупространство, поверхность которых усилена покрытием типа накладки. Результаты используются для объяснения явления масштабного фактора . Приводятся данные эксперимента, подтверждающего правильность теоретических соображений. Рассмотрена также контактная задача для слоя, армированного по основанию прослойкой типа накладки или тонким покрытием винклеровского типа. Наконец, дано решение задачи о вдавливании упругого шара в границу сферической полости в упругом пространстве, поверхность которой усилена тонким покрытием. [c.13]

Последняя, седьмая, глава посвящена исследованию контактных задач вязкоупругости для полосы с тонким покрытием вин-клеровского типа. В ней даны основные уравнения теории ползучести неоднородно-стареющих и нелинейно-стареющих тел получено асимптотическое решение задачи о равновесии на жестком основании топкого стареющего слоя. Далее, на основе этих результатов поставлена и решена контактная задача для составного неоднородно-стареющего по глубине основания (винкле-ровское покрытие на полосе или полуплоскости). Наконец, рассмотрена задача о вдавливании штампа в упругий слон, армн )о- [c.13]

BbipaHieune (1.12) соответствует трансформанте Фурье ядра интегрального уравнения задачи о вдавливании штампа в полосу, усиленную по верхней границе покрытием, работающим по типу пластинки Кирхгофа — Лява. [c.343]

Аналогпчный асимптотический анализ может быть проведен для задачи о вдавливании штампа в упругий слой, с верхней гранью которого жестко сцеплено тонкое усиливающее покрытие. Для описания напряженно-деформированного состояния покрытия здесь нужно использовать полную систему уравнений [c.345]

Как было показано в предыдущем параграфе, в ряде случаев тонкое покрытие может работать подобно слою винклеров-ских пружин. Это имеет место, когда жесткость покрытия соизмерима или меньше жесткости основного упругого тела (см. случай (1.10) при n = Q, 1, 2). В соответствии со сказанным, л данном параграфе рассмотрим задачу о вдавливании штампа в двухслойное линейподеформируемое основание, состоящее из тонкого винклеровского верхнего слоя и нижнего слоя, представляющего собой изотропную и однородную упругую полуплоскость или полосу большой толщины. Впервые такая контактная задача была поставлена и исследована И. Я. Штаерманом [1], а затем она изучалась в работах [2—5]. [c.345]

Рассмотрим осесплгметричную задачу о вдавливании штампа в упругое полупространство поверхность которого усилена тонким упругим слоем, работающим по типу нелинейного винклеровского основания. Аналогичная плоская задача была из чена в 5 гл. V там же было сказано о тесной связи этой задачи с вопросом контактного взаимодействия шероховатых упругих тел. Указанная осесилхметрпчная задача исследовалась в работах [6, 7]. Здесь будем придерживаться плана решения задачи с помощью асимптотических методов, данного в [7]. При этом сразу рассмотрим важный частный случай, когда функция ф (д) (см. (5.1) гл. V) аппроксимирована степенной зависимостью, т. е. когда осадка v точек поверхности покрытия связана с приложенным к ней давлением q соотношением v = A g , а > О, и, кроме того, радиус а области контакта штампа с поверхностью полупространства фиксирован ). [c.404]

Александрова Г. П., Шленев М. А. Плоские задачи о вдавливании штампа в пластинку Рейсснера, лежащую на основании Фусса-Винклера,— В кн. Теория плит и оболочек,- Ростов-на-Дону Изд. Ро-товск. инж.-строит. ин-та, 1972. [c.481]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...