Ланда

Ланде фактор 124 Леннарда-Джонса потенциал 79, 82 Лоренц—Лоренца формула 133 [c.444]

Для потенциала сил отталкивания, который обусловлен прежде всего отталкиванием ядер взаимодействующих атомов и зависит от экранировки ядер окружающими их электронами, Борн и Ланде, исходя из классических представлений, получили выражение [c.62]

При выводе формулы для потенциала сил отталкивания Борном и Ланде была выбрана статическая модель атома, в которой электроны в 8-электронной оболочке размещены по вершинам куба. Ясно, что при взаимодействии таких атомов потенциал сил отталкивания должен зависеть от их взаимной ориентации, однако этого никогда не наблюдается в эксперименте. [c.62]

Формула (2.29) для энергии сцепления ионного кристалла, полученная в теории Борна—Ланде, не является чисто теоретической, так как величины п, необходимые для расчетов, определяются экспериментально. При этом расхождение расчетных данных с экспериментальными, как правило, не превышает 3%. [c.74]

Рассмотрим теперь влияние магнитного поля. При температурах, при которых влиянием сил взаимодействия можно пренебречь, расстояние между уровнями, определяемое магнитным полем, можно считать пропорциональным полю. При этом расстояние между двумя последовательными уровнями равно — где g —множитель Ланде, (хд—магнетон Бора [c.425]

В каких пределах может изменяться значение множителя Ланде [c.216]

Множитель Ланде. Полный магнитный момент атома можно рассчитать по схеме сложения моментов (рис. 72) [c.219]

Если полный спин атома равен нулю и полный момент атома определяется исключительно орбитальным моментом, то = О, J = L и из (37.39) следует, что ij = 1, как это и должно быть для гиромагнитного отношения орбитального момента. Если полный орбитальный момент атома равен нулю и полный момент атома определяется только спиновым моментом, то L = О, / = S и из (37.39) следует, что д, = == 2, как это и должно быть для гиромагнитного отношения спина. В общем случае множитель Ланде является рациональной дробью. [c.220]

Для вычисления значений орбитального и спинового моментов можно использовать формулу для множителя Ланде [c.228]

Чему равны множители Ланде для атомов с одним валентным электроном, у которых L= О, [c.230]

L(L+ 1)]/[2J(J -f- 1)]-множитель Ланде. С учетом (45.4) уравнение [c.251]

Здесь п = п, т. е. имеет смысл эффективного квантового числа рассматриваемого уровня. Эта формула называется формулой Ланде. [c.143]

Замечая, что муле Ланде вид [c.144]

По формуле Ланде (6) дублетная [c.144]

Множители Ланде g для нормальной связи [c.340]

Множитель Ланде g для рассматриваемого случая снова может быть определен соотношением [c.348]

Величины gi(j ) и 2(Л)> сказано, совпадают с множителями Ланде для соответственных дублетных состояний. В табл. 80 приведены значения g для ряда конфигураций. [c.348]

Множители Ланде g для j yj-связи [c.349]

Множители Ланде g для неона [c.351]

Значение множителя Ланде g для того или иного промежуточного типа связи может быть вычислено по приближенным методам квантовой механики. В табл. 83 сопоставлены вычисленные и наблюденные значения g для ряда термов инертных газов [c.351]

Множители Ланде g для инертных газов [c.352]

Гарнер и Ске.л.ланд [251] исследовали механизм циркуляции внутри капель состава 40 об.% м-бутилового спирта, 27% хлороформа и 33% бензола, опускающихся в неподвижной воде. Циркуляция возникла, когда число Рейнольдса превосходило 71,5. Экспериментальные данные приведены на фиг. 3.1. [c.108]

Вследствие квантования механических моментов Ps и Рь квантованными оказываются и магнитные моменты. Квант магнитного момента равен магнетону Бора-, лв = ей/(2т)=9,27-10 А-м . Полному механическому моменту атома, определяемому как векторная сумма Pj=Pi,4-Ps, соответствует полный магнитный момент атома Mj, проекции которого на направление поля Н определяются выражением MjH = —wijg UB. Здесь т,- — магнитное квантовое число g — фактор расщепления Ланде, называемый также g-фактором. Для чисто спинового магнетизма g = 2, для чисто орбитального =1- У всех атомов и ионов, имеющих полностью заполненные электронные оболочки, результирующие спиновые и орбитальные магнитные моменты равны нулю. Вследствие этого равен нулю и полный магнитный момент. Атомы или ионы, обладающие недостроенньгаи внутренними оболочками (переходные и редкоземельные элементы), а также содержащие нечетное число электронов в валентной оболочке, имеют отличный от нуля резуль-21—221 321 [c.321]

Здесь g — фактор Ланде В простейщем случае, когда [c.351]

Краткий обзор теории Ван-Флека [6, 7]. Низший энергетический уровень свободного иона, характеризующийся полным угловым моментом /, величина которого может быть вычислена по правилу Хунда при анализе спектров, является (2/+ 1)-кратно вырожденным. Магнитное поле снимает это вырождение, образуя группу (2/-t l) эквидистантных уровней, отстоящих друг от друга на расстояние, где i = е/2тс) (/г/2-п )—магнетон Бора, g —фактор расщепления Ланде. При g=2 и Н — 0ООО эрстед это расстояние равно - 0,9 Упомянутые уровни характеризуются величиной nij, которая принимает значения /,/ — 1,. .., —соответствующие значениям Wygp-B компонент [1я магнитного момента в направлении Н. Полная намагниченность грамм-моля будет в. чтом случае равна [c.384]

Необходимо сделать некоторые замечания о значениях J и g. В случае свободных магнитных нонов (парамагнитный газ) J можно определить, исходя из правил стабильности Хунда, а значение g получается из формулы Ланде [c.463]

Особый интерес представляет вопрос об обращенном порядке термов. Согласно формуле (3), а также и формуле Ланде (6), глубже лежит уровень, для которого у = / — 1/2. Как было сказано, такой порядок уровней наблюдается в большинстве случаев и носит название нормального. Обращенный порядок уровней наблюдается только в тех случаях, когда абсолютная ширина дублета мала. На рис. 77 приведены значения Av/Z для наиболее глубоких Юу и 2ру-термов изоэлектронного ряда Nal, MgII, AIIII,. .. По [c.144]

Формулы (10) и (11) позволяют составить удобные схемы для определения типа расщепления линий по значениям множителя Ланде g. Прежде всего, так как величина нормального расщепления в данном магнитном поле для всех линий одна и та же, то расщепление линий можно характеризовать лишь значениями рунговских дробей, равных величине — Mj g , или, другими словами, измерять расщепление линий в единицах Avq. [c.337]

В табл. 79 приведены значения множителей g Ланде для термов разной мультиплетности вплоть до дектетов. Значения g в виде рациональных и десятичных дробей, выписанные по порядку их возрастания, приведены в табл. VII Приложения. По данным этой таблицы можно отметить следующее. [c.339]

Как было показано Ланде [ ], сумма величин Гданного терма (т. е. при данных/, и 5), относящихся к определенному М, не зависит от силы поля [c.362]

Аналогичный и для теории эффекта Зеемана более важный закон постоянства сумм имеет место для множителей Ланде g, а именно сумма величин g по всем 7 при данных М и L не зависит отсилы поля [c.362]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...