Векторной доминантности модель

Конец керна. Модель векторной доминантности [c.273]

Теоретический расчет (названный моделью векторной доминантности) показал, что при помощи этой схемы можно получить количественное согласие с экспериментальными результа- [c.274]

Это был очень большой успех модели векторной доминантности, однако, забегая вперед, необходимо заметить, что количественная сторона модели оказалась под сомнением, после того как появились новые данные о форм-факторах нуклонов при еще более высоких значениях q . Рассмотрим эти новые данные. [c.274]

G(q ) q противоречит модели векторной доминантности, которая требует закона jq . Объяснение закона q является одной из трудных задач современной физики элементарных частиц. [c.276]

Рис. 7,67. Основная диаграмма взаимо< действия нуклона с фотоном в модели векторной доминантности.

МОДЕЛЬ ВЕКТОРНОЙ ДОМИНАНТНОСТИ [c.103]

Из характера убывания (закон 1 q ) формфакторов с ростом д было предсказано, что масса векторных мезонов должна быть порядка 5т , т. е. больше суммы масс я-мезонов, образующих это резонансное состояние. Таким образом, в модели векторной доминантности были предсказаны нестабильные частицы — резонансы с определенными свойствами. Позднее такие частицы (со спином и четностью 1 и массами т = 5,5-4-7,5т,) были действительно обнаружены (см. 112, п. 6). [c.104]

Это был очень большой успех модели векторной доминантности, однако, забегая вперед, необходимо заметить, что количественная сторона модели оказалась под сомнением, [c.104]

Эл.-магн. св-ва адронов аномальные магн. моменты, поляризуемость, пространств, распределение электрич, заряда адронов и т. д. обусловлены облаком пионов, виртуально испускаемых и поглощаемых адронами. И здесь резонансные вз-ствия пионов играют важную роль. Одинаковость квант, чисел фотона и векторных пион-иых резонансов (р, о), ф и др.) легла в основу модели векторной доминантности, согласно к-рой фотон взаимодействует с адроном, предварительно [c.532]

Векторной доминантности модель 274 Вильсоиа камера 164 Виртуальный мезон 10 [c.333]

Г. п. существенна для рассеяния адронов высокой энергии на ядрах, а также (вследствие векторной до-мипаптностн) для процессов рождения адронов на ядрах фотоЕ1ами высокой энергии (см. Векторной доминантности модель, Электромагнитное взаимодействие). [c.496]

При энергиях е, выше 2 ГэВ угл. и энергетич. зависимости характеристик (сечений, поляризаций и др.) фотонных процессов и процессов взаимодействия между адронами схожи дифференц. сечения характеризуются направленностью вперёд, полное сечение о(ур) слабо зависит от энергии (рис. 1), а при е. ,>50 ГэВ медленно возрастает с увеличением энергии, что характерно для полных сечений взаимодействий адронов. Это сходство легло в основу векторной доминантности модели, согласно к-рой фотон взаимодействует с адронами, предварительно перейдя в адронное состояние — векторные мезоны р°, ш, ф и др. (имеющие такие же квантовые числа, как и фотон, за исключением массы). Возможность такого перехода ярко иллюстрируется резонансной зависимостью от энергии сечения процесса е- -е - К + К., обусловленного превращением пары е е в виртуальный фотон, а последнего—в векторный (р-мезон с последующим его распадом на пару К-мезонов (рис. 2). Эксперимент показал удовлетворит, применимость модели векторной доминантности для описания т. н. мягких эл.-магн. явлений, к-рые характеризуются малыми передаваемыми адронной системе импульсами (< 1 ГэВ/с). В простейшем приближении сечение адронного поглохцення фотонов на ядре с числом нуклонов А должно быть равно сумме сечений поглощения фотонов отд. нуклонами сг (у А ) = Аи (ур) [ст (уп) s ст (ур) ] (пунктирная кривая на рис. 3). Наблюдаемая более слабая зависи- [c.541]

Beam dump 204 Beauty ( >)-кварк 344, 360 Вайнберга—Салама теория 364 —угол 364 Ватсона модель 255 Векторной доминантности модель 103 Векторные мезоны 313 Великое объединение 370 Взаимодействие частиц (сильное, электромагнитное, слабое) 134, 311 Вильсона камера 263 [c.383]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...