Измерение плотности газа

Рис. 17.8. Применение мини-ЭВМ для измерения плотности газа

ПРИМЕНЕНИЕ АЛЬФА-ИЗЛУЧАТЕЛЕЙ ДЛЯ ИЗМЕРЕНИЯ ПЛОТНОСТИ ГАЗОВ [c.280]

В настоящей статье рассматриваются вопросы, связанные с созданием а-ионизационных приборов, предназначенных для измерения плотности газов. Чувствительным элементом этих приборов является ионизационная камера. Она представляет собой воздушный конденсатор (рис. 1) с двумя электродами, один из которых покрыт тонким слоем радиоактивного препарата, являющегося источником а-излучения. Под действием а-излу-чения газ внутри камеры ионизируется. Если к электродам камеры приложить напряжение, в камере возникнет упорядоченное движение ионов — ионизационный ток. Если пробег каждой а-частицы внутри объема камеры меньше длины свободного пробега, то число образованных ионов будет пропорционально числу молекул газа в единице объема или плотности его. Таким образом, при постоянной интенсивности а-излучателя задача измерения плотности газа сводится к измерению тока насыщения, в режиме которого работает камера и величина которого находится в пределах 10 — 10" а. [c.280]

Рис. 1. Схема а-ионизационного прибора для измерения плотности газа

Чтобы использовать ионизационную камеру для измерения плотности газа, необходимо при постоянстве состава газа обеспечить независимость [c.281]

Максимальная относительная флуктуационная ошибка ( Ар/р)фд единичного измерения плотности газа может быть вычислена по формуле [c.282]

В связи с тем, что непрерывное автоматическое измерение плотности газа в котельных установках нецелесообразно, действительная величина плотности газа может быть принята по данным лаборатории газоснабжающей организации. Фактический расход газа подсчитывают умножением расхода, измеренного прибором, на произведение поправочных коэффициентов. [c.240]

Измерение плотности газа [c.137]

При высоких температурах газа непосредственное измерение Tg с помощью термопар или другими аналогичными методами становится невозможным. Были разработаны различные способы измерения Tg некоторые из них весьма остроумны. Все эти методы можно разделить на две группы методы, связанные со спектроскопическими измерениями, и методы, связанные с измерениями плотности газа. [c.23]

Для измерения плотности газов в них погружают тонкостенный цилиндр. Цилиндр зажимается на одном конце, и в нем возбуждаются колебания при помощи электромагнитной возбуждающей катушки, а амплитуда воспринимается при помощи приемной катушки. Выходной сигнал последней используется как обратная связь через усилитель, питающий катушку возбуждения. Таким образом, поддерживаются колебания на собственной частоте цилиндра. Не только цилиндр участвует в колебательном движении, но и газ, контактирующий с цилиндром. Плотность этого газа действует как эффективная присоединенная масса на единицу длины цилиндра и таким образом оказывает влияние на частоту его собственных колебаний. Соотношение между частотой и плотностью газа р можно записать в виде [c.190]

Необходимость выполнять измерение давления увеличивает сложность аппаратуры для реализации точки кипения по сравнению с аппаратурой для тройных точек. В процессе измерения давления качество регулирования температуры должно быть предельно высоким. С этой целью применяется относительно массивный медный блок, в котором размещены термометры и конденсационная камера. С другой стороны, реализация тройной точки основывается на ее собственной температурной стабильности в процессе плавления и, следовательно, относительно легком адиабатическом калориметре. Наклон кривой температурной зависимости давления насыщенных паров водорода возрастает от 13 Па мК при 17 К до 30 Па-мК- при 20,28 К- Поэтому для строгого определения точки 17 К измерению давления должно быть уделено больше внимания. Криостат должен быть сконструирован так, чтобы самая его холодная точка находилась в конденсационной камере и ни в коем случае не на манометрической трубке, связывающей камеру с манометром. Необходимо также введение поправки, обусловленной гидростатическим давлением газа в системе измерения давления. Она пропорциональна плотности газа и, следовательно, обратно пропорциональна температуре [см. уравнения (3,30) и (3.31) гл. 3, [c.158]

При использовании сверхзвукового сопла становится возможным экспериментальное исследование гомогенного образования зародышей и конденсации, так как по сравнению с другими методами мгновенного расширения в этом случае достигается максимальная скорость релаксации. Измерение статического давления по длине сопла позволяет судить о количестве тепла, выделяемого при конденсации [437]. В работе [174], кроме того, интерферометрическим методом измерялась плотность газа. [c.331]

Каждая такая спектральная линия не представляет собой, однако, излучения строго определенной длины волны, а является, как уже не раз упоминалось, излучением в очень узком спектральном участке, в котором энергия распределена так, что интенсивность быстро падает от центра к краям. Измерение ширины спектральной линии (см. 158) показывает, что в излучении разреженного газа величина этого участка нередко ограничена сотыми и даже тысячными долями ангстрема. Однако условия возбуждения могут заметно влиять и на эту величину, равно как и на положение центра (максимума) спектральной линии. Внешнее электрическое (или магнитное) поле вызывает расширение (или даже расщепление) спектральной линии, а такие внешние поля (особенно электрические) могут в условиях газового разряда обусловливаться высокой концентрацией ионов в разряде и достигать заметной величины столкновение светящегося атома с соседними во время процесса излучения также ведет к уширению линии й тому же ведет и самый факт теплового движения атома вследствие эффекта Допплера. В специальных условиях, например при мощных разрядах, сопровождающихся сильной ионизацией, или при большой плотности газа эти искажения могут достигать значительной величины. Однако [c.712]

При измерении перепада давления мениск в наклонной трубке микроманометра сместился от нулевого деления шкалы на 31 мм. Плотность газа, движущегося в трубопроводе, равна 0,80 кг/м . [c.38]

Борная камера представляет собой ионизационную камеру, работающую в интегрирующем режиме и содержащую бор либо в виде газа BF3, либо в виде твердого покрытия на стенках. Уникальной особенностью реакции (9.26) является исключительно широкая энергетическая область (от нуля до десятков кэБ) справед-. ливости закона 1/d . Это делает борную камеру удобным прибором для измерения плотности нейтронов, обладающих большим и не обязательно известным разбросом по скоростям. Действительно, ток в камере пропорционален потоку нейтронов, умноженному на эффективность. А эффективность пропорциональна сечению а реакции (9.26). Но поток равен pv, где р — плотность нейтронов, [c.519]

Точно так же систематическая погрешность, связанная со свойствами измеряемого объекта, часто может быть переведена в случайную. В наших примерах для этого нужно в первом - измерить ряд диаметров цилиндра и взять среднее значение, во втором - измерить сопротивление нескольких отрезков проволоки и взять среднее. Впрочем, как было только что показано, этот прием может и не дать требуемых результатов, ибо не всякий способ усреднения автоматически приводит к исключению систематической погрешности. Действительно, например, присутствующие часто в металле га -зовые пузырьки всегда снижают его плотность. При измерении плотности разных образцов, взятых из одной и той же отливки, будем иметь несколько отличные значения вследствие неравномерного распределения газовых включений в отливке. Но все полученные значения плотности будут ниже истинной и произведенное таким образом усреднение не может привести к исключению систематической погрешности, обусловленной присутствующим внутри металла газом. [c.22]

Примером таких измерений является исследование зависимости сопротивления провода от его температуры, плотности газа от давления, вязкости жидкости от температуры и т.п. В результате измерений получаем несколько значений измеряемой величины. [c.70]

Радиоактивные изотопы используются при создании большого числа контрольных приборов, основанных на измерении ионизации газов или поглощения и отражения радиоактивных излучений контролируемым веществом. К этим приборам относятся толщиномеры, измерители толщины покрытий, измерители уровня сыпучих или жидких тел, приборы для измерения плотности. [c.6]

МЕТОДИКА ИЗМЕРЕНИЯ ОБЪЕМА ГАЗА В МОМЕНТ МАКСИМАЛЬНОГО СЖАТИЯ И ОЦЕНКА ПЛОТНОСТИ И ДАВЛЕНИЯ [c.203]

При измерении расхода пара или газа к плюсовой камере верхней колодки присоединяют обычный манометр, указывающий давление измеряемой среды перед диафрагмой, что дает возможность определять плотность газа или пара. [c.304]

Основной зависимостью, характеризующей работыиониЗационнойкамеры, является связь между током насыщения ионизационной камеры и плотностью газа, так как на использовании этой зависимости основан а-ионизационный метод измерения плотности газов. [c.284]

Обратимся к неспектро-окопическим методам определения температуры дуги. Большая часть их основана на измерении плотности газа, по которой потом находят Г . Методы эти применяются в условиях, когда данные спектроскопии трудно интерпретировать или (когда обе группы методов могут быть использованы) для проверки результатов, полученных спектроскопическими методами. [c.28]

Другой тип приборов базируется на регистрации изменений оптической плотности потока ОГ. Часть газа из выпускного трубопровода двигателя непрерывно вводится в кювету прибора длиной около 0,5 м и далее выбрасывается в атмосферу (рис, 10). Источник света освещает через столб ОГ фотоэлемент, фототок которого зависит от оптической плотности газа. Поток ОГ в измерительной кювете стабилизируется по давлению и температуре. Температура потока должна быть не выше 120 С, чтобы предотвратить потерю чувствительности фотоэлемента, и не ниже 70 С во избежание конденсации паров воды. По этому принципу работают дымомеры типа Хартридж (Англия), / Д.И-4 (ГДР), СЙДА-107 Атлас (СССР). Преимущество дымомера типа Хартридж — в высокой точности измерений, возможности непрерывно регистрировать дымность. Однако эти приборы сложны, потребляют много энергии, громоздки и тяжелы, поэтому нашли применение прежде всего при стендовых испытаниях дизелей. [c.24]

Существует несколько способов измерения количества газа ЫЯ. Один из них заключается во взвешивании опорного объема до и после того, как он был соединен с предварительно откачанной колбой газового термометра разница в весе и будет равна тому количеству газа, которое перешло в колбу. Однако, этот метод не получил распространения при точных газтермометри-ческих исследованиях из-за экспериментальных трудностей, возникающих при взвешивании газов с низкими плотностями. При использовании другого метода необходимо знать вириальные коэффициенты газа при температуре опорного объема. Для гелия при реперной температуре То (273,15 К) достаточно учитывать лишь второй вириальный коэффициент, поскольку суммарный вклад от третьего и других вириальных коэффициентов при давлении 1 атм составляет менее 10 относительных единиц. Вириальное уравнение состояния для гелия при этой температуре может быть записано в виде [c.86]

При измерении величин Р и К принципиально необходимо вводить поправку на вредный объем, гидростатическую поправку, возникающую из-за переменной плотности газа по длине трубки для измерения давления и на термомолекулярное давление. Последняя из этих поправок обусловлена потоком частиц газа вдоль трубки, передающей давление, и является функцией давления, разности температур между концами трубки и состояния ее внутренней поверхности. На рис. 3.8 приведены величины всех трех поправок для низкотемпературного газового термометра Берри. Для газового термометра на интервал высоких температур одной из самых существенных является поправка на вредный объем. Это обусловлено тем, что в формулу (3.24) для вычисления поправки на вредный объем входят элементарные объемы участков трубки, которые содержат газ с высокой плотностью. В случае газовой термометрии при высоких температурах это те части трубки, передающей давление, которые находятся при комнатной температуре. Во время эксперимента необходимо самым тщательным образом следить за тем, чтобы температура участков соединительной трубки,которые находятся при комнатной температуре, оставалась постоянной. Кроме того, необходимо контролировать изменения объема при открывании и закрывании вентилей. Измерение температуры и объема соединительной трубки и вентилей с необходимой точностью требует применения довольно сложных экспериментальных методов и является одним из основных источников погрещности газовой термометрии в области высоких температур. В низкотемпературной газовой термометрии газ, имею- [c.93]

С учетом распределения плотности твердых частиц это приводит к различию между отношениями масс и расходов твердой фазы и газа [7451. На фиг. 4.24 показаны экспериментальные данные и резу.льтаты расчетов на основе интегральной измеренной плотности и профилей потока массы [745]. Отношения, полученные этими двумя способами, были бы идентичны, если при движении по трубе взвесь была подобна газообразной среде. Результаты показывают, что отношение потоков массы заметно меньше, чем отношение масс. Если сравнить кривые для двух скоростей 42,7 п 18,9 м1сек), то можно видеть, что при сходных значениях отношения заряда к массе при ма.лых скоростях потока электростатический эффект ощущается заметнее. Это подтверждает концепцию минил1альной скорости переноса частиц [8041. [c.192]

Данные измерений, приведенные в табл.1, показывают, что при неизменных условиях плотность газов с хорощей точностью пропорциональна молекулярной массе их молекул, так что отнощение р/р при атмосферном давлении и комнатной температуре равно [c.34]

На рис. 5.16 приведены измеренные и рассчитанные численно [22] значения плотности газа за фронтом ударной волны для трех ее положений. Видно, что плотность газа резко падает от фронта ударной волны к центру взрыва и становится меньше своего значения в невозмущенном газе. Б(зльшая часть массы газа собрана в довольно тонкий слой сразу за фронтом ударной волны. [c.121]

Почти так же проведенные Рэлеем в 1894 г. точные измерения плотности азота, выделенного из воздуха, показали, что она несколько выше плотности азота, полученного разложением чистого аммиака. Хотя это различие составляет всего около 5 мг/л, оно побудило предсказать примесь к атмосферному азоту более тяжелого газа и привело Рамсая и Рэлея в 1895 г. к открытию инертного газа - аргона (о существовании такой группы газов до этого и не предполагали). [c.9]

Существующие типы манометров (статические, термоэлектрические, ионизационные и др.) обладают рядом серьезных недостатков, заключающихся в невысокой точности измерений, их плохой виброустойчивости, а также невозможности измерения плотности агрессивных и разлагающихся под действием температуры газов, что ограничивает область их применения, а-ионизацион-ные манометры этих недостатков не имеют. [c.280]

Адамов Г. А., Измерение плотности и удельного веса оуопензий, кипящих слоев, жидкостей и газов в восходящем потоке. Измерит, техника , 1958, № 4. [c.459]

Для измерения плотности жидкостей при атмосферном давлении и любых температурах, вплоть до очень высоких, можно применять простой метод, схема которого показана на рис. 6-4. В сосуд с исследуемой жидкостью 1 по трубке 4 подается из баллона 3 газ, не взаи-модействуюш,ий с жидкостью. Давление газа в трубке измеряется жидкостным манометром 2. Так как избыточное давление газа в трубке обусловлено гидростатическим давлением столба исследуемой жидкости, то можно написать [c.151]

Акустический шум. Источником акустич. Ш. могут быть любые нежелательные механич. колебания в твёрдых, жидких и газообразных средах. Различают механич. Ш., вызываемый вибрацией, соударениями твёрдых тел (Ш. станков, машин и т. п.) аэро- или гидродинамич. Ш., возникающий в турбулентных потоках газов или жидкостей в результате флуктуаций давления (напр., Ш. в струе реактивного двигателя) термодинамич. III., обусловленный флуктуациями плотности газа (напр., в процессе горения), а также резким повышением давления (напр., при взрыве, электрич. разряде) кавитац. Ш., связанный с захлопыванием газовых полостей и пузырьков в жидкостях кавита-щЛ). Акустич. Ш. (напр., авиац. и ракетных двигателей) — источник НЧ-помех в работе радиоэлектронных устройств и одна из причин нарушения их работоспособности. В ряде случаев акустич. Ш. служит источником информации, т. е. выполняет роль сигнала. Так, по Ш. подводных лодок и надводных судов осуществляют их пеленгацию шумоподобные сигналы используются в радиоэлектронике для разл, измерений. [c.479]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...