Давление критическое при истечении

При р = Pi скорость K>2 = О, т. е. истечения газа не происходит. При р < pi начинается истечение газа, причем с уменьшением давления р, т. е. с увеличением перепада давлений pi — р, под действием которого происходит истечение газа, скорость истечения возрастает до тех пор, пока, наконец, не достигнет при некотором значении внешнего давления (критического давления критической скорости истечения = с.,. В этот момент, так же как и ранее при w., < в кр. давление в выходном сечении сопла равно внешнему давлению, т. е. р. Дальнейшее уменьшение давления среды р не приводит к увеличению скорости истечения, а следовательно, и к изменению давления в выходном сечении сопла, которое равно [c.334]

Решение Критическое давление пара при истечении его из сопла определяем по формуле (3.27) [c.128]

Критическая скорость уста навливается в устье сопла при истечении в окружающую среду с давлением, равным или ниже критического. Ее можно определить из уравнения (5.15), подставив в него вместо отношения Рг/Р1 значение Ркр. [c.47]

Таким образом, критическая скорость газа при истечении равна местной скорости звука и выходном сечении сопла. Именно это обстоятельство объясняет, почему в суживающемся сопле газ не может расшириться до давления, меньшего критического, а скорость не может превысить критическую. [c.48]

Скорость газа, которая устанавливается в выходном сечении суживающегося канала при истечении газа в окружающую среду с давлением, равным или ниже критического называется критической скоростью. [c.206]

При истечении газа через комбинированное сопло в окружающую среду с давлением меньше критического в самом узком сечении сопла устанавливаются критическое давление Рк и критическая скорость [c.211]

Вихревая труба может работать в режиме вакуум-насоса. Это будет происходить в том случае, когда давление среды, в которую происходит истечение, будет достаточно высоким и когда суммарный расход через отверстие диафрагмы станет отрицательным (ц < 0). Минимальное давление ( ) ,in при вакуумировании замкнутого объема определяется очевидным условием ц = О [116]. Максимум коэффициента эжекции при фиксированном давлении (для случая ц < 0) достигается при критическом течении подсасываемого газа по всему сечению отверстия диафрагмы. [c.214]

Требуется рассчитать геометрические размеры воспламенителя при его работе на критическом режиме истечения газа из отверстия сопла диафрагмы, который обеспечивается давлением сжатого воздуха Р , геометрическими размерами соплового ввода и отверстия сопла диафрагмы [c.346]

В случае простого сужающегося сопла с круто сходящимися стенками струя газа продолжает сужаться за пределами сопла, т. е. фактическое узкое сечение струи меньше узкого сечения сопла. Теоретические и экспериментальные исследования показывают, что при этом на срезе сопла скорость потока меньше скорости звука и распределена по сечению неравномерно. Если при истечении газа в неподвижную среду отношение полного давления перед соплом р к давлению вне сопла р превышает критическое (л = Р /Рн 2), то в узком сечении струи (за пределами сопла) скорость близка к скорости звука. Иначе говоря, при истечении из сужающегося сопла коэффициент / отражает дополнительное сужение струи эа пределами среза сопла(/= кр/ [c.430]

При достаточно низком противодавлении на критическом режиме поток смеси может остаться сверхзвуковым и на выходе из диффузора. Это может представлять интерес в тех случаях, когда используется скоростной напор потока смеси или возникающая при истечении реактивная сила полное давление смеси при этом будет значительно выше, чем при < 1. Однако в обычных схемах работы эжектора требуется получить возможно большее статическое давление газа на выходе из эжектора. Для этого сверхзвуковой поток, полученный на выходе из камеры смешения при критических режимах работы эжектора, необходимо перевести в дозвуковой. Принципиально здесь возможно применение сверхзвукового диффузора, где торможение будет происходить без скачков или в системе скачков с небольшими потерями. Обычно, однако, в эжекторах применяются конические диффузоры дозвукового типа, в которых сверхзвуковой поток тормозится с образованием скачка уплотнения. Если считать скачок уплотнения прямым, то легко видеть, что минимальные потери полного давления в нем будут тогда, когда скачок располагается непосредственно перед входным сечением диффузора, т. е. возникает в сверхзвуковом потоке с приведенной скоростью Я,з. [c.532]

Постоянство расхода G = при р р р может быть объяснено тем, что при понижении давления среды не происходит понижения давления на срезе сопла. Установившееся на срезе сопла давление р р соответствует наличию критической скорости, равной скорости звука, причем это максимальная скорость, которую может иметь газ при истечении через суживающиеся сопла. При этой скорости никакое уменьшение внешнего давления внутрь сопла не передается оно как бы сносится потоком газа, движущимся с той же скоростью, с какой распространяются возмущения, т. е. уменьшается давление. [c.134]

Другими словами, при критическом режиме истечения полного расширения газа в сопле до давления внешней среды в общем случае не происходит. Зависимость давления рз в выходном сечении сопла от внешнего давления р графически показана на рис. 9.9. [c.307]

Значение критического давления истечения р р, равного давлению газа рз в выходном сечении сопла при истечении газа с критической скоростью Wкp = Сп, можно определить из уравнения (9.42), которое примет в рассматриваемом случае вид [c.307]

В точке максимума кривой (3 (р ) внешнее давление равняется критическому и, следовательно, скорость истечения должна быть равна критической скорости течения. Соответственно этому для случая течения через суживающиеся сопла с начальной скоростью, меньшей скорости звука, левая ветвь кривой О (р ) физического смысла не имеет, так как в действительности при давлениях р <Ртах = Ркр режим истечения является не докритиче-ским, как это предполагается указанной кривой (так как при ее построении принимается ра = р ), а критическим (при котором ра > р ). [c.311]

При критическом режиме истечения, когда скорость газа на выходе из сопла равна критической скорости ш р — с , а давление р газа в выходном сечении сопла больше внешнего давления р и равняется критическому давлению р р, между внешним давлением среды и начальным давлением газа существует следующее соотношение [c.311]

Определим такое значение давления в резервуаре, при котором сопло заперто при истечении воздуха в атмосферу с противодавлением Рн = 1,013-10 Па, а в его критическом сечении располагается прямой скачок уплотнения. Для этого используем зависимость между давлением торможения / и давлением в критическом сечении [c.111]

Конфигурация профиля сопла Лаваля объясняется относительным характером изменения удельного объема v и скорости потока W при истечении. На участке / (рис. 13.4) при понижении давления от pi до р р скорость газа растет более интенсивно, чем удельный объем, и в соответствии с уравнением неразрывности потока /. j = Mv.Jw2 сечение сопла в направлении движения должно уменьшаться до критического (/щщ)- На участке // продолжается понижение давления газа от рцр до р. = Рс но здесь более интенсивно растет удельный объем газа, что приводит к необходимости увеличения площади сечения сопла в направлении движения. [c.16]

Рис. 7.10.7. Влияние расхода жид -кости (воды) 7 г = m2 + на расход газа (воздуха) и давление р на выходе из трубы D = — 3,18 мм, L - 1225 мм, ро = = 4,25 МПа, То= 300 К) при критическом режиме истечения

Соотношения (2.69) показывают, что в дозвуковом течении значение плотности тока возрастает по мере увеличения скорости и падения давления, а в сверхзвуковой области течения, наоборот, уменьшается. Плотность тока достигает максимального значения / = р а, в тех точках, где скорость и плотность газа равны критическим значениям, и обращается в нуль при W = Q II давлении р, равном давлению торможения ро. а также лри р = 0 и максимальной скорости, достигаемой при истечении в вакуум. Безразмерная плотность тока J зависит от числа Маха (или от Я) и отношения удельных теплоемкостей у. Эта зависимость для совершенного газа имеет вид [c.55]

Отсюда, после сокращения общего множителя находим критическое значение характеристики политропического расширения сжимаемых жидкостей при истечении (т р) и далее — критическое соотношение давлений (р ) и критическое значение характеристики расхода ( р) [c.79]

При истечении из суживающегося сопла скорость газа достигает максимального значения при критическом отношении давлений (10.22). [c.108]

Когда давление газа в резервуаре р, повышаясь, достигнет такого значения, при котором соответствующее ему критическое давление р р станет равным внешнему давлению, то скорость истечения достигнет критического значения, равного скорости звука, а расход — максимальной величины. Начиная с этого момента скорость и расход следует определять по тем же формулам (7.51) и (7.55), подставляя в них вместо отношения Р2/Р1 критическое их значение по формуле (7.56). [c.324]

Этот вывод справедлив для любых начальных давлений газа как бы ни было велико по сравнению с внешним давлением р (т. е. давлением среды, в которую происходит истечение) начальное давление р , скорость газа на выходе из суживающегося сопла никогда не может стать больше критической скорости истечения, равной скорости звука в выходном сечении сопла. Однако из этого следует также, что давление в выходном сечении сопла равно внешнему давлению только при малых скоростях истечения, меньших скорости звука. При истечении газа из сопла со скоростью звука давление в выходном сечении сопла в зависимости от начального давления газа может быть как равным внешнему давлению р , так и большим. Для того чтобы убедиться в этом, рассмотрим истечение газа, находящегося в сосуде под постоянным давлением р, через суживающееся сопло во внешнюю среду, давление которой может меняться. [c.334]

Значение критического давления истечения р,,р, равного давлению газа р. в выходном сечении сопла при истечении газа с критической скоростью = j, можно определить из уравнения (4.61), которое в рассматриваемом случае имеет вид [c.335]

Выше было показано, что при истечении из отверстий нельзя достигнуть скорости больше критической. Между тем для эффективной работы паровых и газовых турбин очень важно получить как можно большую скорость истечения. В практике теплогазоснабжения такого рода задача возникает при конструировании газовых эжекционных горелок высокого давления, форсунок воздушного распыливания жидкого и пылевидного топлива и в других случаях. [c.255]

Критическое давление (Па) пара при истечении его из сопла определяется по формуле [c.127]

Но из этого следует, что давление в выходном сечении сопла равняется внешнему давлению только при малых скоростях истечения, меньших скорости звука. При истечении газа из сопла со звуковой скоростью давление в выходном сечении сопла в зависимости от начального давления газа может быть как равным внешнему давлению р, так и большим, чем р. Чтобы убедиться в этом, рассмотрим истечение газа, находящегося в сосуде под постоянным давлением р, через суживающееся сопло во внешнюю среду, давление р которой может меняться. При p —pi скорость 2=0, т. е. истечения газа не происходит. При p истечение газа, причем с уменьшением давления р, т. е. с увеличением перепада давлений pi—р, под действием которого происходит истечение газа, скорость истечения непрерывно возрастает, пока, наконец, не достигнет при некотором значении внешнего давления, которое мы назовем критическим давлением истечения рнр, критической скорости истечения Шкр=Сг. В этот момент, так же как 270 [c.270]

Значение критического давления истечения / кр, равного давлению газа рг в выходном сечении сопла при истечении газа с критической скоростью 0 кр = С2, мо но определить из уравнения (7-25), которое примет в рассматриваемом случае вид [c.271]

Графически на диаграмме v p это можно отобразить следующим образом (рис. 8-5). Если начальному состоянию газа соответствует точка /, состоянию среды, в которую истекает газ,— точка 2, а состоянию газа, соответствующему достижению максимального расхода, — точка а, то заштрихованная на рисунке площадь соответствует потенциальной энергии газа, превращающейся в кинетическую энергию истекающей струи расположенная же под ней площадь 2—2 —а —а соответствует той величине потенциальной энергии газа, которая, как было сказано выше, непроизводительно расходуется на образование вихрей при истечении. Параметры, соответствующие максимальному расходу газа, при котором в сопле устанавливается критическое давление, называют критическими. К ним, помимо р р, относят г нр и Икр, причем, как можно показать на основании данных, известных из физики, критическая скорость Шкр равна скорости распространения звука в истекающей среде (в данном сечении). [c.88]

На рис. 80 показан график изменения расхода С в зависимости от отношения давлений У. Режим истечения, при котором расход имеет постоянную величину G, не зависящую от отношения давлений, называют надкритическим. Этот режим сохраняется в интервале изменения У от О до У 0,528. При увеличении отношения У сверх его критического значения расход G убывает, изменяясь в соответствии с формулой (14.2). Режим истечения, при котором расход О убывает с увеличением отношения давлений У, называется подкритическим. Этот режим сохраняется в интервале изменения У от У до I. [c.270]

Местные сопротивления, т. е. перепады давлений при истечении газожидкостной смеси через отверстия, при внезапных расширениях, поворотах и т. п. связаны с существенными перестройками структуры потока, последствия которых сказываются на большом числе калибров трубы за местом возмущения. Здесь мы не будем рассматривать истечения с фазовыми переходами и критические течения, приводящие к запиранию расхода [c.168]

Из (232) критическое давление при истечении газа со звуковой скоростью равно [c.72]

В общем случае величина массового расхода смеси испаряющейся воды и газа зависит от плотности среды и критического, давления в выходном сечении. Плотность среды по мере увеличения температуры и количества образующегося пара уменьшается, что должно приводить к уменьшению массового расхода горячей смеси по сравнению с холодной. Критическое отношение давлений -зависит от начальных параметров, состава смеси и относительной длины канала. Так, при истечении смеси насыщенной воды с газом через относительно длинный канал (lld = 8) с увеличением объемного газосодержания от О до 100% е убывает от 0,56 до 0,529. При истечении холодной смеси (без [c.37]

При истечении [ аза из такого сопла в среду с давлением меньше критического в самом узком сечении сопла устанавливаются критические давление и скорость. В расширяющейся насадке происходит дальнейшее увеличение скорости и соответственно падение давления истекающего газа до давления внешней peAbj [c.49]

При увеличении расхода от до-Kj птического п приближении его к критическому давление на вы-хсде начинает падать так, что в онолокрптпческих условиях его значительное изменение наблюдается прп незначительных измене-пгях расхода смеси. В связи с этим во время проведения экспериментов могут наблюдаться силь-]ii.ie колебания давления на выходе трубы при приближении к критическому режиму истечения. [c.292]

Достигнув некоторого максимального значения, М начинает уменьшаться это происходит потому, что при дальнейшем уменьшении скорость истечения растет медленнее, чем удельный объем v . При = О скорость с будет иметь конечное значение, а v - oo, так что 7И - 0. Это видно и из формулы (3-25) если в нее последовательно подставлять для pJpi значения от 1 до О, то расход М изобразится кривой, представленной на рис. 3-13. Эта кривая имеет максимум при p /pi /г, а при Р2 ->0 и М - 0. Давление Р21 при котором кривая проходит через максимум, называется критическим. Таким образом, [c.131]

Давление рз и скорость Шз, при которых устанавливается максимальный секундный расход среды, называется критическими (р2кр, 2кр)- Очевидно, критическая скорость истечения равна скорости распространения звука в вытекающей среде. На этом основании часто критическую скорость среды называют звуковой. [c.88]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...