Сравнение экспериментальных данных с теорией

СРАВНЕНИЕ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫХ ДАННЫХ С ТЕОРИЕЙ [c.186]

В заключение необходимо отметить, что в области 6 < 60° теоретическая линия на фиг. 2 построена, как уже отмечалось, путем экстраполяции. При сравнении экспериментальных данных с теорией нужно помнить еще и о том, что теоретические расчеты производились в предположении, будто пузырь находится в равновесии или, по крайней мере, будто его отрыв происходит достаточно медленно. При измерениях, производившихся [c.164]

Сравнение экспериментальных данных с теорией. По экспериментально найденной суммарной кривой (см. рис. 10.5) можно по уравнению (10.15) вычислить напряжение сжатия / при любом значении л, а с помощью уравнений (10.11) и (10.16) соответствующие значения а. [c.317]

Необходимое условие исследования теплопроводности газовых смесей в большинстве случаев — наличие в измерительном устройстве градиента температуры, вследствие чего в газовой смеси возникает явление, сопутствую ш,ее теплопроводности,— термодиффузия. Для получения корректных данных по теплопроводности, с целью сравнения экспериментальных данных с расчетными, полученными по различным теориям, необходимо оценивать, какой вклад может внести термодиффузия в теплопроводность. [c.75]

Заметим, что можно проводить сравнение экспериментальных и теоретических результатов, полученных по теории Чепмена—Энскога,не внося в экспериментальные результаты поправок на термодиффузию, так как теория Чепмена—Энскога учитывает вклад термодиффузии в теплопроводность. Однако сравнение экспериментальных данных с расчетными, полученными по различным модификациям теории Васильевой, требует коррекции экспериментальных данных по теплопроводности на термодиффузию. [c.76]

В настоящей книге сделана попытка систематизировать результаты многих журнальных статей, посвященных исследованию теплопроводности газовых смесей. Большое внимание уделено сравнению экспериментальных данных с расчетными, полученными по различным теориям. При этом из методологических соображений основное внимание уделено бинарным газовым смесям. Более сложные по составу смеси могут изучаться на основе аналогичных представлений. [c.6]

Для сравнения экспериментальных данных с расчетными, полученными согласно рассмотренным теориям прочности, на рис. 25 нанесены горизонтальные линии, соответствующие этим теориям. Результаты сравнения пределов выносливости при растяжении — сжатии и кручении показывают, что все экспериментальные данные не могут быть описаны ни одной из этих теорий прочности. Для чугунов экспериментальные данные находятся в лучшем соответствии с первой теорией прочности, для сталей — со второй и четвертой. [c.37]

В настоящей главе излагаются методика экспериментального исследования пожара, результаты опытов и сравнение полученных данных с теорией. [c.27]

Заключение. Экспериментально исследована осредненная динамика границы раздела несмешивающихся жидкостей в полости, совершающей высокочастотные горизонтальные вибрации. Количественное сравнение экспериментальных данных с результатами теоретического анализа устойчивости границы раздела в предельном случае высоких безразмерных частот (ю 1) показало согласие теории и эксперимента. [c.34]

Свойства решетки твердого тела. Чтобы успешно интерпретировать результаты опытов, необходимо выбрать определенную теорию в качестве основы для сравнения с экспериментальными данными. Развитие теории электрического сопротивления протекало во многих отношениях аналогично развитию теории теплоемкости, т. е. теории внутренней энергии твердых тел. Основное различие состоит в том, что измерения электрического сопротивления обычно сопряжены со значительно меньшими трудностями, чем измерения теплоемкости. Однако теория электрического сопротивления гораздо сложнее теории теплоемкости ). [c.186]

В настоящей работе приводятся результаты экспериментального исследования свойств стали 45 при сложном нагружении по винтовым траекториям деформаций. Дано сравнение полученных экспериментальных данных с расчетами по теории течения и теории средних кривизн. [c.21]

Первая попытка получить количественное объяснение поведения богатых теллуром сплавов с использованием представлений о разрыве связей [47] была неоправданно сложной, так как пришлось одновременно строить модель зонной структуры и теорию равновесных связей. Последующая работа 54] позволила вывести электронную структуру валентной зоны непосредственно из экспериментальных данных для ст и 5 в рамках модели жесткой зоны. Этот результат, описываемый ниже, упрощает проблему в целом и делает возможным непосредственное сравнение экспериментальных данных по концентрации дырок с предсказаниями теории равновесия связей. Последняя теория сначала была развита в довольно сложной форме [48]. Усовершенствованную версию этой теории мы обсуждали в гл. 7, 3.2 [56], а в последнем разделе этого параграфа она сравнивается с экспериментом. [c.148]

Будут ли выполняться для данного материала при конечных деформациях уравнение (6-3.1) или (6-3.3) или другие возможные линейные соотношения, следует решить на основании сравнения с экспериментом. Действительно, уравнение (6-3.3) дает результаты, лучше согласующиеся с экспериментальными данными по полимерным материалам, чем результаты, полученные на основании уравнения (6-3.1). Кроме того, уравнение (6-3.3) получает некоторое обоснование в рамках структурных теорий полимерных растворов и расплавов [5]. [c.217]

Энергетическая теория прочности дает для пластичных материалов более точное, по сравнению с третьей теорией, совпадение теоретических расчетов с экспериментальными данными, благодаря чему она получила большое распространение. Для расчета деталей из хрупких материалов данная теория прочности неприменима. [c.198]

Сравнение экспериментальных и теоретических данных показывает целесообразность использования расчетов по одномерной теории. Газодинамические эффекты, связанные с двух- и трехмерностью потока [4211, по-видимому, перекрывались электростатическими эффектами [730, 731, 745]. Поток не был одномерным. Как отмечалось ранее, профиль статического давления в трех последующих за горлом сечениях, где проводились измерения, не был однородным. [c.321]

Исторически первой строгой теорией бифуркаций и устойчивости за пределом упругости была теория, построенная А. А. Ильюшиным в 1944 г. [7]. Она же дает и лучшее соответствие экспериментальным данным по сравнению с другими теориями. [c.346]

Обратимся к формуле Деринга — Фольмера (2.34) где имеет вид (2.2). Если учесть выражение (2.15) для разности давлений р" — р внутри критического пузырька и вне его, то для расчета частоты нуклеации /1 нри заданных температуре Т и давлении р нужно в первую очередь знать поверхностное натяжение на границе пузырька с жидкостью, давление насыщенного пара Ре, удельные объемы р, и", теплоту испарения I на одну молекулу. Кроме того, в предэкспоненциальный множитель входит число молекул в 1 сж жидкости N1 и масса молекулы т. Для 0, рв, V, V" берутся значения по таблицам термодинамических свойств [122, 123] на линии насыщения при заданной температуре. Так же находятся I и N1- При выбранном внешнем давлении р нетрудно рассчитать по (2.34) температурную зависимость Получается одна из кривых, показанных на рис. 8, б. Ввиду очень сильной температурной зависимости удобно пользоваться полулогарифмической шкалой. Меняя давление р = р, как параметр, приходим к серии кривых lg Jx [Т) (1—4 на рис. 8, б). Обычно сравнение экспериментальных данных с теорией производится не для частоты нуклеации а для температуры Гц, которая соответствует реализуемой в опыте частоте Например, при перегреве всплывающих капелек lg 6. По теории гомогенной нуклеации строится небольшой участок кривой lg Jl (Т) и из условия lg = 6 определяется теоретическое значение Гц. Для проверки теории нужно изменять в широком интервале давлепие, под которым находится жидкость, а также эффективную частоту зародышеобразования. Перекрыть большой диапазон удается благодаря применению разных методов перегрева жидкостей. Для маленькой пузырьковой камеры /1 1 10—10 см -сек , для капелек 10 см -сек , а в методе импульсного нагрева жидкости имеем = 10 — 10 слГ -сек . Это позволяет судить о применимости теории как при низких, так и при очень высоких частотах спонтанного зародышеобразования. Безразмерную величину [c.129]

Проволочка входила в мостовую схему, питание осуществлялось переменным током. Сигнал разбаланса усиливался и подавался на осциллограф. На осциллограммах после резкого падения температуры (в результате расширения) наблюдается горизонтальная площадка. Затем температура релаксирует до первоначального значения. Ширина площадки Хх уменьшается с ростом 8. При е = 1,2 Гх 1 сек, а при 8 1,40 горизонтальный участок исчезает. Сравнение наблюдаемого понижения температуры при быстром (20 жек) и медленном (200 мсек) расширении с рачетом по уравнению адиабаты показывает, что для 8 < 1,50 процесс можно считать адиабатическим. В опытах Фольмера и Флуда [57] расширение камеры происходило медленно (за время около 0,1 сек) ). Слой жидкости выше поршня был толщиной 2—3 см. При сравнении экспериментальных данных с теорией гомогенной нуклеации предполагалось, что наблюдаемая граница конденсации соответствует условию [c.153]

Изложены результаты экспериментального исследования характеристик прочности и жесткости слабоконических и цилиндрических оболочек из высокопрочных и высокомодульных КМ на полимерной матрице. Значительное внимание уделено исследованию влияния ориентации стеклотканевого наполнителя на характеристики прочности и упругости, а также на критические напряжения гладкой круговой цилиндрической оболочки, воспринимающей осевые сжимающие усилия. Характеристики прочности и жесткости определены непосредственно на оболочках. Приведены результаты сравнения экспериментальных данных с )асчетными, полученными по формулам теорий анизотропных тел 9] и ортотропных (одно- и многослойных) оболочек [24]. Дано краткое описание характера разрушения оболочек из различных материалов при нормальной и повышенной температурах. [c.263]

С. W. Bert, D. J. Wilkins и W. С. risman [1.109] (1967) экспериментально исследовали влияние сдвига на низшую собственную частоту, положение узловых линий и затухание колебаний в слоистых балках с заполнителями, податливыми к сдвигу. Вспомогательные расчеты выполнены по уточненной теории Тимошенко. Для балок с наружными эпоксидными слоями и заполнителем типа алюминиевый сотовый или фенольный стеклопластик проведено сравнение экспериментальных данных с теоретическими значениями коэффициента сдвига. Расхождение теоретических и экспериментальных данных не выходит за пределы 11%. [c.100]

В гл. 7 изучается влияние схем армирования на предельные нагрузки и деформативность продольно сжатых слабоконических и цилиндрических оболочек из стекло-, органо- и углепластика. Приведены результаты сравнения экспериментальных данных, полученных авторами и известных им из литературных источников, с данными расчетов по формулам теорий анизотропных тел и орто-тропных одно- и многослойных оболочек. [c.9]

Для получения тестовых экспериментальных данных с целью сравнения с теорией дуга переменного тока А.С. Сергеев ра >аботал специальную установку, в которой воздушная дуга длиной = 500 мм горела при атмосфернш давлении в ква(шевой трубке внутренним диаметром 24 мм. Последовательно с дугой была включена катушка индуктивности. Один из электродов был сделан подюшным и перед [c.226]

Необычные соотношения между спином и зарядом, предсказываемые солитонной моделью полиаце-тилена, служат основой для экспериментальной проверки этой модели. Исследователи занимались поисками спиновых структур в беспримесном полиацетилене, которые соответствовали бы нейтральным солитонам, или отсутствия спина в примесном полиацетилене. Кроме того, в принципе, путем спектроскопических исследований можно было бы обнаружить межзонный энергетический уровень, связанный с солитонными решениями, а путем исследований в инфракрасной области спектра можно было бы выявить изменения в динамике решетки, связанные.-с образованием солитона. Некоторые эксперименты с определенностью дали указания такого рода, но другие дали противоположный результат. Сравнение одних экспериментальных данных с другими, а также эксперимента с теорией затрудняется различиями в методике приготовления образцов, неопределенностями [c.237]

Было проведено также сравнение полученных экспериментальных данных с рассчитанными в настоящей работе коэффициентами теплопроводности для гелия и аргона. Расчеты производились по обычным формулам кинетической теории с использованием потенциалов взаимодействия типа Леннарда-Джонса (6—12), экспоненты отталкивания (ф=Л<г Р) и модифицированного потенциала Букингема (ехр-6). Параметры потенциалов подбирались по имеющимся до 1200° К экспериментальным значениям вязкости для гелия из работ Траутца с сотрудниками и работы Стефанова и Тим-рота и для аргона из работ Бониллы и Василеско. Расчетные значения удовлетворительно согласуются между собой, расхождения составляют не более 3%. В тех же пределах расчетные значения согласуются с экспериментом это дало возможность получить расчетным путем надежные значения К аргона и гелия до температуры [c.215]

Измерения пространственных и временных корреляций согласуются со всей совокзшностью теоретических предсказаний, которые получены главным образом с помощью классической теории. Экспериментальные исследования продвигаются довольно медленно, и детальное сравнение всех параметров с теорией до сих пор еще не проведено. Для этой работы требуется точность, сравнимая с точностью лучших данных по уравнению состояния. Для однокомпонентных систем типа аргона недостает еще эксперимента по рассеянию на малые углы Q, который позволил бы проверить предсказание Фишера о том, что в простых жидкостях показатель отличен от нуля. [c.270]

В разд. 5.4.4 отмечалось, что в дополнение к приведенному там методу оценки пригодности ядерных данных для решения задач теории переноса нейтронов существует и другой метод, основанный на определении эффектов реактивности. Этот приближенный метод включает в себя измерение изменений реактивности, обусловленных введением небольших образцов в различные места критической сборки, и сравнение этих экспериментальных данных с теми изменениями реактивности, которые получаются по теории возмущений и из многогрупповых расчетов методом дискретных ординат. Результаты проведенных измерений реактивности получены в основном на быстрых сборках Годква , Джезебел и Топси и в меньшей степени на голой сфере из металлического урана-233 и на сборке ZPR—III 48 (см. разд. 5.4.4). [c.223]

На рис. 11.10 изображены экспериментальные и рассчитанные по формулам (4.11) зависимости коэффициента прохон дения l l = I /z/ /qI для двух углов сколыкения 0 = 12 и 20°. Сравнение экспериментальных данных и теоретических кривых показывает, что теория, предсказывающая значительное прохождение ультразвука через щель между ньезоэлектриками, хорошо согласуется с экспериментальными результатами. [c.73]

В рамках экспериментального исследования турбинных решеток на трансзвуковых скоростях [8.110] проведено сравнение опытных данных с расчетными по теории Смита для решетки плоских пластин [8.85]. И здесь расчетные величины аэроупру-гих сил не соответствовали экспериментальным. Поскольку турбинные лопатки были рассчитаны на поворот потока 112°, едва ли стоит удивляться этому несоответствию. [c.245]

На рис. 5.7.6 и 5.7.7 приведено сравнение расчетных кривых радиус— время, полученных автором совместно с Н. С. Хабеевым [28] по рассмотренной выше теории, с экспериментальными данными Флоршютца и Чао [50 ] для парового пузырька в воде,схлопы-ваюш,егося из-за повышения давления в жидкости. Видно хорошев согласование расчетов [28] по рассмотренной теории с экспериментом. Некоторое рассогласование на конечной стадии на рис. 5.7.6 объясняется наличием растворенного в воде воздуха, что приводило к неполному смыканию пузырьков в опытах [50]. А то обстоятельство, что последняя экспериментальная точка на рис. 5.7.7 лежит заметно ниже расчетной кривой 5, по-видимому, объясняется наблюдающимся на фотографиях нарушением сферичности при 0,5йо и последующим дроблением пузырька, что приводит к уменьшению его поперечного сечения на фотоснимках по [c.293]

Соотношение (4.8) совпадает с выражением (4.1), в котором соответствующие константы должны были определяться из экспериментальных данных. Следовательно, появляется возможность проверки электронной теории дисперсии, так как константы А и В можно оценить как из наблюдаемой на опыте зависимости л(Х), так и по формулам (4.9). При таком сравнении нужно определить из газокинетических данных концентрацию атомов N и правильно оценить число излучающих электронов в атоме. Задавшись известным значением удельного заряда электрона q/m, можно оценить частоту собственных колебаний озо и сравнить ее с имеющимися в литературе данными о полосах поглощения исследуемого вещества в ультрафиолетовой области спектра. Используя соотношение В/А =. nm /(Nq ), можно сравнить экспериментально найденное значение констант с рассчитанными. В этом случае не нужна детальная идентификация спектра поглощения (В/А не зависит от giq) и, как уже указыва./юсь, необходимо лишь правильно оценить концентрацию атомов и число излучающих электронов. [c.143]

Перейдем теперь к сравнению теоретических результатов с данными опыта. Наблюдается несомненная аналогия между изменением показателя преломления (рис. 4.6), найденным по формулам (4. 25), и упоминавшимися выше результатами экспериментальных исследований поглощения и преломления света различными красителями (см. рис.4.2). В согласии с данными Кундта и других участок ВС кривой AB D, где показатель преломления убывает с частотой дп1да> < 0), совпадает с максимумом коэффициента поглощения. Таким образом, в рамках электронной теории дисперсии решена еще одна важная задача и установлена связь коэффициента поглощения и показателя преломления света вблизи линии поглощения. [c.151]

Отсюда v— liR — 31fi Дж-моль- -К , т. е. классическая теория дает теплоемкость в 1,5 раза большую по сравнению с экспериментальными данными. Поэтому физиками при объяснении закона Дюлонга и Пти был сдел ан вывод о том, что свободные элек- мот-к троны не вносят вклада в тепло- 5 емкость металла. [c.165]

Согласно найденному эмпирическим путем правилу Маттисена [32] (1864 г.), возрастание сопротивления, вызванное примесью другого металла при малой концентрацил его в твердом растворе, не зависит от температуры. Фиг. 2 и 3 показывают, что это правило приближенно выполняется как в области высоких, так и в области низких температур. Необходимо отметить, что, прежде чем проводить сравнение температурной зависимости сопротивления какого-либо металла с теорией, из экспериментальных данных следует вычесть так называемое остаточное сопротивление , являющееся пределом, к которому стремится измеряемое сопротивление, если [c.161]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...