Сохранение анергии

Рассмотрим осредненное уравнение сохранения анергии i-й фазы, для чего в уравнении (2.2.34) нужно положить [c.83]

При переходе ил состояния 2 н состояние Зо из. чакона сохранения анергии следует. [c.68]

Если по закону сохранения анергии частица может двигаться лишь в ограниченной области пространства, то спектр ее энергии дискретен, при неограниченной области движения непрерывен. [c.166]

Закон сохранения энергии. Уравнения анергии и переноса тепла [c.79]

Первый закон термодинамики как форма закона сохранения и превращения анергии [c.22]

Расширение солнечной короны описывается системой ур-ний сохранения массы, момента кол-ва движения и уравнения анергии. Решения, отвечающие разл. характеру изменения скорости с расстоянием, доказаны на рис. 3. Решения 1 и 2 соответствуют малым скоростям в основании короны. Выбор между этими двумя решениями определяется условиями на бесконечности. Решение [c.587]

Сравнительную таблицу можно, конечно, продолжить, но это выходит за рамки элементарного курса. Заметим только, что если в какой-нибудь задаче нужно будет с помощью закона сохранения энергии рассчитывать и поступательные, и вращательные движения, то анергию этих движений следует учитывать раздельно и независимо друг от друга. [c.280]

Две неизвестные функции, В1 ((г— Х1)/<1) = В1 ( ) и Ут/(1)> определяются из условия сохранения энергии, выраженного интегралом анергии по ширине внутреннего следа, и из баланса анергии вдоль оси внутреннего следа, который связывает интенсивность охлаждения в направлении потока с интенсивностью турбулентной теплопередачи по нормали к оси. [c.171]

Например, j ф) может быть определено числами , щ, пз, щ) четырех фононов (среди всех других), j ф ) — числами i+l, Kg, %, щ) и I ф") — числами I Wi -j- 1, 2 — 1. 8 + 1. Щ — ) Разность анергии равна it( oo + Ш ). Закон сохранения энергии требует [c.379]

Нетрудно показать, что последнее выражение удовлетворяет закону сохранения энергии, т. е. условию постоянства потока анергии в направлении х, проинтегрированному по всему сечению волновода. Действительно, имеем в акустике для интегрального потока энергии в направлении х [c.316]

Закон Ленца имел прежде всего значение в том НИИ, что давал непосредственную возможность пре и определять направление наведенного тока кро этот закон позволил Ленцу сформулировать важн электротехники принцип — обратимость генерато] двигательного режимов электрической машины. В Ленц практически осуществил обратимость электр машины постоянного тока, заставив ее работать кг жиме генератора, так и в режиме двигателя. Открыт) цем принцип обратимости электрической машины, вестно, является одним из фундаментальных пол электротехники. Открытие закона о направлении тированного тока явилось одной из предпосылок к тию закона сохранения и превращения анергии (ом [c.226]

Для уравнения сохранения внутренней анергии на основании известного в термодинамике закона изменения внутренней энергии за счет притока тепла (за вычетом работы внутренних сил) запишем [c.405]

Равенство (3.62) называется интегралом энергии. Интеграл энергии показывает, что при движении точки а потенциальном поле сил сумма кинетической и потенциальной энергий полная механическая анергия) есть величина постоянная закон сохранения механической анергии). [c.315]

Я. р.— осн. метод изучения структуры ядра и его св-в (см. Ядро атомное). Я. р. подчиняются законам сохранения электрич. заряда, барионного заряда, энергии и импульса. Я. р. могут протекать с выделением и с поглощением энергии Q, к-рая примерно в 10 раз превышает анергию, поглощаемую или выделяемую при хим. реакциях. Поэтому в Я. р. можно заметить изменение масс взаимодействующих ядер согласно закону сохранения энергии, энергия Q, выделяемая или поглощаемая при Я. р., равна разности сумм масс ч-ц (в энергетич. ед.) до и после Я. р. I [c.914]

STOPO запишем закон сохранения анергии в виде [c.56]

На основании закона сохранения анергии будем считать, чти работа упругих сил полностью переходит р, тютенииальную иергию, на капливаемую телом при получении упругих деформаций и возвращаемую им обратно в виде работы сил при исчезновении деформации [c.39]

Как можно видеть, вышеприведенные величины давлений ничтожны, и практически полости с таким давлением близки к абсолютной пустоте. При установившемся струйчатом движении шидкости, находящейся под влиянием одной силы тяжести, как известно, закон сохранения анергии выражается уравнег.ием Д Бернулли [c.276]

В настоящее время энергия, до которой могут быть ускорены протоны, достигла сотен Гэв. В 1967 г. в СССР (г. Серпухов) был залушзн ускоритель на энергию 76 Гэв. В 1972 г. в США (Батавия) получен пучок протонов с анергией 400 Гэв. Очень большие возможности для исследования взаимодействий при сверхвысоких энергиях обещает быстро развивающийся метод встречных пучков, идея которого заключается в использовании вместо неподвижной мишени щучка частиц, движущихся навстречу бомбардирующим частицам. Очевидно, что а этом случае относительная доля кинетической энергии, идущая на взаимодействие, поаыщается (по сравнению с долей кинетической энергии, идущей на выполнение закона сохранения импульса). Если обе сталкивающиеся частицы имеют разные массы и скорости, то их суммарный имяульс равен нулю и вся кинетическая энергия частиц идет на взаимодействие. Записав для этого случая выражение (13.10) в с. ц. и. обеих частиц, а затем в системе координат, связанной с одной из частиц, и приравняв их между собой, можно найти связь между кинетической энергией во встречных пучках (Т ) и эквивалентной (по вызываемому эффекту) кинетической энергией бомбардирующей частицы (7) при обычном способе ее взаимодействия с неподвижной частицей-мишенью [c.139]

Для нолучения Г. р. вводится статистический ансамбль Гиббса совокупность большого (в пределе бесконечно большого) числа копий данной системы (клас-сич. или квантовой), соответствующих заданным макро-сконич. условиям. Рассматривается распределение систем (членов ансамбля) в фазоеом пространстве координат q И импульсов р частиц или по квантовым состояниям всей системы. Г. р. имеют место как для состояний классич. системы с ф-цией Гамильтона ff(p, ф в фазовом пространстве (р, q)= р ,.. р , i,- Ы всех N частиц системы, так и для квантовых состояний системы с уровнями анергии ёГ. р. в классич. статистике зависят от координат и импульсов лишь через Н (р, q) и не зависят от времени, удовлетворяя Лиу-вилля уравнению, к-рое выражает сохранение плотности вероятности в фазовом пространстве. Г. р. в квантовой статистике зависят от гамильтониана системы Й, удовлетворяя квантовому ур-нию Лиувилля, выражающему эволюцию во времени матрицы плотности. [c.452]

Важное значение для решения задач М. имеют понятия о динамич. мерах движения, к-рымя являются кол-во движения (см. И.чпульс), момент количестеа движения и кинетическая анергия, и О мерах действия силы, каковыми служат импульс силы и работа. Соотношение между мерами движения и мерами действия силы дают т. н. общие теоремы динамики. Эти теоремы и вытекающие из них законы сохранения кол-ва движения, момента кол-ва движения и механич. энергии выражают свойства движения любой системы материальных точек и сплошной среды. [c.127]

Электродинамическое М. Электродинамич. М. применяется для исследования эл.-магн. и электромеха-нич. процессов в электрич. системах. Электродинамич. модель представляет собой копию (в определ, масштабе) натурной электрич. системы с сохранением фиа природы основных её элементов. Такими элементами модели являются синхронные генераторы, трансформаторы, линии передач, первичные двигатели (турбины) и нап)узка (потребители электрич. анергии), но число их обычно значительно меньше, чем у натурной системы. Поэтому и здесь М. является приближённым, причём на модели по возможности полно представляется лишь исследуемая часть системы. [c.173]

Сильное сжатие центр, областей звёзд при переходе их в Н. 3. (уменьшение радиуса более чемв100раз) сопровождается, в силу законов сохранения момента кол-ва движения и магн. потока, резким возрастанием скорости вращения и величины магн. поля. Тем самым получают естеств. объяснение быстрое вращение пульсаров и их сильные магн. поля по сравнению с обычеы-Mii звёздами и белыми карликами. Происхождение сильных магн. полей пульсаров (10 —10 Э) может быть связано также с к.-л. механизмами их возбуждения (наир., с термомагнитными эффектами). Однако центробежные и магн. силы у наблюдавшихся до сих пор пульсаров не столь велики, чтобы существенно влиять на их общую структуру. Поэтому строение Н. з. обычно рассматривают без учёта этих аффектов (наир., пренебрегают отклонениями от сферич. симметрии), а ро.ль магн. поля и вращения учитывают в разл. процессах переноса анергии внутри и вблизи поверхности Н. 3. (изгибное излучение, синхротронное излучение, нейтринное излучение, лучистый перенос энергии и электронная теплопроводность). [c.282]

Все указанные С. отражают свойства плоского 4-мерного пространства Минковского с псевдоевкли-довой. метрикой (см. Относительности теория). Преобразования (1) и (2) представляют сдвиги, а (3) и (4) — повороты в пространстве Минковского. С. относительно первых двух преобразований приводит к законам сохранения импульса и анергии, а С. относительно пово- [c.506]

Статистическое истолкование термодинамики. Важнейший результате, ф.— установление статистич. смысла термодинамич. величин. Это даёт возможность вывести законы термодинамики из осн. представлений С. ф. и вычислять термодивамич. величины для конкретных систем. Прежде всего термодинамич. ввутр. анергия отождествляется со ср. энергией системы. Первое начало термодинамики получает тогда истолкование как выражение закона сохранения энергии при движении составляющих тело частиц. [c.667]

Методы косвенного наблюдения нейтрино [4]. Методы косвенного детектирования Н. основаны на том, что в реакциях с участием И. оно уносит не только анергию, но и импульс. Наиболее отчетливо это проявляется в двухчастичных реакциях типа К-захвата, р-захвата, я— -р.- -тиК— -p + v распадах. В этих случаях частицы, возникаюш,ие вместе с v, имеют, согласно законам сохранения, вполне определенную энергию. Отчетливый и острый пнк в эпергетич. рас-нредолении ядер отдачи при К-захвате, обнаруженный в ряде экспериментов, убедительно доказывает, что при -распаде испускается только одно Н. Аналогичный эффект наблюдается и при (.i-захвате (см. рис. 1). Еще более доступны для наблюдения случаи распадов n->-fi+v и K-<-p+v. Результаты этих опытов дают также грубую оценку массы Н. и совместимы с предположением, что = 0. [c.373]

Теперь рассмотрим процесс взаимодействия этих тел с помощью введенного выше понятия энергии. Пусть первоначальному состоянию системы соответствует потенциальная энергия и тогда через промежуток времени Ai потенциальная энергия взаимодействия изменится и станет равной некоторому значению С/ (вследствие того, что Iрасстояние между телами изменилось). Разность потенциальных энергий ДС/ = 4 —1/1 можно найти, используя закон сохранения 1 0дтой анергии системы [c.90]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...